Курахтина Г.С. Общая электротехника: Учебное пособие

Подождите немного. Документ загружается.

aπ2 видно, что произведение напряженности магнитно-

го пол а д ину магнитной лин равно току, проходящему

Данное положение является простейшей формой за пол-

HI =

я н

сквозь

ного тока.

дению

л ии

поверхность, ограниченную этой магнитной линией.

кона

инии обозначена через Н.

Для данного случая закон полного тока читается так:

алгебраическая сумма токов, пронизывающих поверх-

ность, ограниченную магнитной линией, равна произве-

напряженности магнитного поля на длину магнитной линии.

чески это можн

Рассмотрим это в более общем виде. Пусть мы имеем три

провода (можно взять сколько угодно), по которым текут токи

I ,

I и

I в направлениях, указанных стрелками (рис. 3.11).

Около каждого провода имеется свое магнитное

поле, которые складываются с магнитными полями дру-

гих проводов. В итоге образуется результирующее маг-

нитное поле. Одна из магнитных линий результирующе-

го поля изображена на рис. 3.11. Напряженность в

каждой точке этой л

Рис. 3.10

Рис. 3.11

Математи о выразить формулой

HlIII

−

где l – длина магнитной линии, котор я ограничивает поверхность, пронизываемую токами. а

3.1.7. Магнитное поле тороида (кольцевой катушки)

На основании закона полного тока устанавлива-

ется простая зависимость между токами и величинами,

харак

ожем написать:

теризующими магнитное поле. Проще всего эти

соотношения установить на кольцевой катушке (то-

роиде) с током. На рис. 3.12 изображен тороид, имею-

щий w витков, распределенных равномерно по торои-

ду. Средняя магнитная линия тороида имеет радиус R.

Пользуясь законом полного тока, м

HlRHIw =π= 2 ,

где Iw – сумма токов, которые пронизывают поверх-

ность, ограниченную магнитной линией;

2 – длина магнитной линии; H – напря-

женность магнитного поля в любой точке этой магнитной линии.

Исходя из этого можно вычислить напряженность магнитного поля через величи-

ны, легко поддающиеся из

Рис. 3.12

мерению или вычислению:

H = .

позволяет вычислить магнитную индукцию: Это

μ=μ= ,

а также магнитный поток, который заключен внутри сечения тороида:

BSФ μ== .

101

Если написать закон полного тока для контура, ог-

раниченного окружностями 1 и 2 (рис. 3.12), то легко

можн

Цилиндрическую катушку (соленоид) можно рас-

сматрив ида, имеющего бесконечно

большой радиус (рис. 3.13).

Напряженность магнитного поля в центре соленои-

да можно подсчитать по формуле

о убедиться, что за пределами сечения тороида маг-

нитного поля нет.

ать как часть торо

Рис. 3.13

H = .

Эту формулу следует применять для сол , длина оторого значительно

больше его диаметра d. Произведение тока число витков называется ампер-витками.

Напр я на единиц

длины

lеноида к

на

яженность магнитного поля равна числу ампер-витков, приходящихс у

(один метр) соленоида:

H = .

Эту величину называют еще удельными ампер-витками.

3.1.8. Кривые намагничивания железа

Известно, что по напряженности магнитного поля Н можно подсчитать магнитную

индукцию В по формуле

НB

К сожалению, этой формулой можно пользоваться только для устройств, не содер-

жащих железа (ферромагнитных материалов). Абсолютное же большинство электротех-

нических устройств содержит железо, следовательно, значения магнитных величин В

и Ф в этих устройствах не поддаются расчету через величины, легко измеряемые и вы-

числяемые. Так и было в свое время, когда устройства, содержащие железо, изготовля-

лись только опытным путем. Эту трудную блему разрешил известнпро ый физик

А.Г. Столетов.

уя изменения магнитных свойств стали при изменении напряженности на-

магничивающего поля, в котором находится сталь, Г. Столетов пришел к выводу, что

между намагничивающим полем (напряженностью поля) и магнитными свойствами ста-

ины тока изменялась и напряженность магнитного

поля

Исслед

А.

ли (магнитной индукцией) существует определенная зависи-

мость, которую можно выразить при помощи графика.

А.Г. Столетов помещал в катушку испытываемый образец

стали, а через обмотку катушки пропускал ок. При измене-

нии велич

H = . При этом изменялась магнитная индукция

я каждого значения напряженности магнитного поля.

Результаты измерений сводились в таблицу, по которой вы-

черчивался график (рис. 3.14). Этот график, показывающий зависимость магнитной ин-

дукц ся кривой

стали, м най

Рис. 3.14

В дл

ии в стали от напряженности намагничивающего поля, называет намагни-

чивания. Имея кривые намагничивания для каждого сорта ожно ти значение

магнитной индукции для любого значения напряженности магнитного поля или наобо-

102

рот. Таким образом, равенство НB

для ферромагнитных

фически, что и делают при расчете всех электрических машин и

Способность ферромагнитных тел намагничиваться объя

самопроизвольно намагниченных микроскопических областей

ривать как

материалов решается гра-

аппаратов.

сняется наличием в них

, которые можно рассмат-

элементарные магнитики действием намагничивающего поля эти магни-

енное поле данного тел .

во много н

ма и а

Для кривой намагничивания

(рис. 3.14) соответствует ненас

намагничивания, на котором за

напряженности поля; участок п

ли, когда сталь исчерпала свои

ориентированы вдоль направле

3.1.9. . Петля

. Под

ха

тики поворачиваются в направлении поля и тем создают собств

При этом магнитное поле ферромагнитного тела может быть

гн чив ющего поля.

а- ра большез

рактерны три участка. Прямолинейный участок оа

щенному состоянию стали; участок аб – колено кривой

медляется рост магнитной индукции при прежнем росте

осле точки б соответствует насыщенному состоянию ста-

магнитные свойства и все элементарные магнитики уже

ия внешнего поля.

Гистерезис истерезиса

Выше был рассмотрен процесс намагничивания ферромагнитных материалов, т. е.

процесс, показывающий изменение магнитных свойств этого вещества при возрастании

намагничивающего поля (напряж поля) о нуля до определенного значения. енности т

Ферромагнитным материалам часто приходится находиться в магнитном поле, изме-

няющемся как по величине, так направлению (сердечники трансформаторов, элек- и по

трических машин и аппаратов изменяются магнитные свойства ферромагнит-). Как же

ных м

, что по намагничивающей катушке проходит

не и направлению. Увеличивая

укцию до значения В

. Затем,

ать напряженность поля (рис.

и магнитная индукция. Но при

ряженности поля магнитная ин-

ко больше, чем при увеличении

ДА). Доведя напряженность по-

чение магнитной индукции, которое

кцией (отрезок ОА).

отставания изменений магнитной индукции о

напряженно него поля

зменим и направление

напря

, равную нулю.

дальнейшем увеличении напряженности поля индукцию можно довести до

значения – В

. Далее, уменьши енност поля до нуля, получим магнитную ин-

дукцию, равную остаточной Наконец, изменив еще раз направление напря-

женн ть положительное максимальное

значение магнитной индукции образом, при циклическом перемагничивании

ферромагнитного тела зависимость

атериалов при их перемагничивании?

Допустим

Явление

в напряж

индукции.

. Таким

ток, меняющийся по величи

ток, доводим магнитную инд

уменьшая ток, будем уменьш

3.15), при этом уменьшается

одних и тех же значениях нап

дукция будет теперь несколь

напряженности поля (участок

ля до нуля, получим зна

называется остаточной инду

соответствующих изменений

называется гистерезисом.

Изменив направление намагничивающего тока в катушке, и

Рис. 3.15

сти внеш

женности поля. Доведя ее до некоторого значения ОС, называемого задерживаю-

щей (коэрцитивной) силой, получим магнитную индукцию

При

ости поля и увеличивая ее, можно снова получи

)(HfB

графически выражается замкнутой кривой

ДАСД А

Д, называемой петлей гистерезиса.

магнитотвердые.

материалы легко намагничиваются и легко размагничиваются, имеют

узкую петлю гистерезиса. Магнитотвердые материалы трудно намагнитить, но они дли-

тельное время сохраняют остаточный магнетизм и имеют широкую петлю гистерезиса.

Ферромагнитные материалы разделяются на магнитомягкие и

Магнитомягкие

103

Перемагничивание связано с затратой энергии, кото

личество энергии, затрачиваемой на один цикл перемаг

площади петли гистерезиса. Потери энергии, связанные с

называются потеря

рая превращается в тепло. Ко-

ничивания, пропорционально

процессом перемагничивания,

ми на гистерезис.

. Расчет магнитной цепи

(машина, трансформатор, аппарат) имеет

две цепи – электрическую и магнитную. Электрическая цепь – это элементы устройства,

по которым проходит (замыкается) электрический ток. Магнитная цепь – это элементы

устройства, по которым замыкается (проходит) магнитный поток.

, ни один аппарат. Что надо понимать под выражением

«рассчитать магнитную цепь»?

Рассчитать магнитную цепь – это значит о заданному магнитному потоку (маг-

нитной индукции) определить необходимые для этого ампер-витки, или наоборот – по

задан ндукцию).

ак как то

3.1.10. Магнитная цепь

Каждое электротехническое устройство

Расчет электрической цепи осуществляется на основании законов Ома и Кирхгофа,

а также свойств последовательной и параллельной электрических цепей.

Рассмотрим, как осуществляется расчет магнитной цепи, без которого не могут

быть созданы ни одна машина

ным ампер-виткам найти магнитный поток (магнитную и

В свою очередь,

H = ,

BSФ = и НB

μ= , HSФ

. Т следовательно,

, или Ф

= μ

Sμ

IwIw

Ф ==

(где

), очень сходно с формулой

, вы-

ражающей сопротивление Естественно, чтоэлектрическое .

выражает магнит-

ное сопротивление и формулу

(где Iw – магнитодвижущая сила) называют

формулой закона Ома для магнитной цепи.

Формула закона Ома для магнитной цепи имеет вид

и устанавливает зависимость между магнитным потоком и ампер-витками, что и требу-

цепи.

можно пользоваться только для участков магнитной

за, так как для железа магнитная проницаемость

μ не явля-

, а зависит от магнитного состояния железа (от магнитной

ся практический метод расчета магнитных цепей, содержа-

й цеп жащей железо, целесообразно придерживаться

ости, если необходимо найти ампер-витки по заданному маг-

ется для расчета магнитной

К сожалению, этой формулой

цепи, не содержащих желе

ется величиной постоянной

индукции.) Ниже приводит

щих железо.

При расчете магнитно и, содер

следующей последовате ьн

нитному

Ф =

току:

1. Вычертить магнитопровод (магнитную цепь) в масштабе.

2. Провести среднюю магнитную линию.

3. Разбить магнитопровод на участки, содержащие один и тот же материал и

имеющие примерно одинаковое сечение.

4. Определить длину магнитной линии на каждом участке.

104

5. Подсчитать поперечное каждого участка. сечение

6. Подсчитать величину магнитной индукции на каждом участке, для чего магнит-

ный поток, проходящий по участку, разделить на поперечное сечение участка:

В =

7. Для участков, содержащих железо, определить по найденной магнитной индук-

ции с помощью кривых намагничивания напряженность магнитного поля Н, т. е. ампер-

витки на 1 м длины участка. Напряженность магнитного поля в воздушном зазоре опре-

деляется по формуле

104

−

⋅π

8. Определить ампер-витки для каждого участка цепи как произведение напряжен-

ности поля в данном участке на длину магнитной линии в нем: магнитного

lH .

9. Определить ампер-витки для всего магнитопровода как сумму ампер-витков от-

дельных участков:

IwIwIwIw

...

10. Задаваясь значением тока I, найдем требуемые витки:

Весь расчет следует

Для примера приве

изображенного на рис. 3.1

расчетные формулы все размеры

Пусть надо создать

провода магнитный поток

делить необходимое числ

провода при условии, что

ток

I = 15 А.

Проведем среднюю

магнито а участк

кружках (рис. 3.16). Пуст будет литая сталь, № 2 – электро-

техни

вести, заполняя при этом таблицу, которая приведена ниже.

ден расчет магнитопровода,

6 (размеры указаны в мм, но в

надо проставлять в м).

в воздушном зазоре магнито-

Ф = 5,4 мВб. Требуется опре-

о витков для этого магнито-

по виткам должен протекать

Рис. 3.16

магнитную линию и разобьем

и, номера которых указаны в

ь материалом участка № 1

провод н

ческая сталь, № 3 – чугун, № 4 – литая сталь, № 5 – воздушный зазор.

Все расчеты сведены в таблицу, приведенную ниже.

Таблица расчета магнитной цепи

Номер участков

и их материал

Длина магнитной

линии

l , м

Поперечное

сечение

S, м

В =

, Тл

Н, А/м

iii

lHIw =

А · виток

№ 1. Литая сталь 0,19 0,004 1,35 1 800 342

№ 2. Электротехническая сталь 0,205 0,003 1,8 13 600 2 790

№ 3. Чугун 0,25 0,005 1,08 13 500 3 380

№ 4. Литая сталь 0,12 0,0045 1,2 1 300 157

№ 5. Воздух 0,005 0,0045 1,2 956 000 4 780

Итого 11 449

105

Для нахождения напряженности магнитного поля для участков, содержащих желе-

зо, необходимо на графике кривой намагничивания (рис. 3.17) провести горизонтальную

линию, соответствующую найденному значению магнитной индукции, до пересечения с

кривой намагничивания. Затем провести из этой точки вертикальную линию до пересе-

чения с соответствующей горизонтальной осью, где и найдем напряженность магнитно-

го поля на данном участке.

Рис. 3.17

Искомое число витков определяется как

.63

4491

==w

едставлены на рис. 3.17. Кривые намагничивания используемых материалов пр

3.1.11. Электромагниты

называется соленоид с железным сердечником. Электромагнит

в и другой аппаратуры.

ри

Электромагнитом

является одним из основных элементов контакторов, магнитных пускателей, большин-

ства реле, измерительных приборо

Назначение электромагнитов – притягивать якорь при достижении определенного

значения тока в катушке. В зависимости от конструкции электромагнит п тягивает

якорь одним полюсом или обоими полюсами. Сила притягивания однополюсного элек-

тромагнита подсчитывается по формуле

а двухполюсног

о – по формуле

0 ,

дукция в воздушном зазоре между якорем и сер-

люсом электромагнита.

где F – сила притяжения; В – магнитная ин

дечником электромагнита;

S – площадь соприкосновения якоря с по

106

3.2. Электромагнитная индукция

3.2.1. Общий закон электромагнитной индукции

В данном разделе изучаются процессы, происходящие в электрической цепи, нахо-

М.Фарадеем. Он же в 1831 г. сформулировал закон элек-

тромагнитной индукции: при движении проводника агнитном поле в проводнике ин-

дуктируется ЭДС, равная числу магнитных линий, пересекаемых проводником за одну

секу

движущаяся

сила, индуктируемая в контуре (витке), равна изменения магнитного потока

дящейся в изменяющемся магнитном поле. Под термином «электромагнитная индукция»

понимается явление возникновения ЭДС в проводнике, когда проводник находится в

изменяющемся магнитном поле.

Явление электромагнитной индукции было открыто на основании серии опытных

исследований, проведенных

в м

нду.

Дж. Максвелл, развивая математическую теорию электромагнитной индукции, дал

более общую формулировку закона электромагнитной индукции: электро

скорости

внутри контура, взятой с обратным знаком, что выражается формулой

e −=

Закон электром

dФ

агнитной индукции, сформулированный Фарадеем и Максвеллом,

иллюстрировать на большом числе примеров. Рассмотрим некоторые из них.

Предположим, что прямолинейный проводник движется в магнитном поле со ско-

ярно полю (рис. 3.18).

Вместе с проводником с той же скоростью будут перемещаться положительные за-

ряды ядер атомов и свободные электроны этог проводника. Движущиеся положитель-

ные заряды образуют ток, направление которого совпадает с направлением движения

олож -

правл б-

жительных зарядов магнит-

тельных зарядов – с силой

ки. В этом случае силы магнит-

еляющих разноименные заряды

электроны сосредоточатся на

недостаток, т. е. там преобла-

ского поля

эл

будут направле

и движения ика разде-

ть потенциа-

лов, аем величину ЭДС, индукти-

руемой в проводнике длиною ю

V в равномерном магнит-

ном поле с индукцией

В. Пу расстояние, равное Vt

(рис. 3.19), при (она ), и тем самым пересек

ний.

то ледователь 1 с проводник пересек

можно

ростью

V параллельно самому себе и в то же время перпендикул

п ительных зарядов. Движущиеся отрицательные заряды тоже образуют ток, на

п ния отрицательных зарядов. Оение которого ротивоположно направлению движе

разовавшиеся токи находятся в магнитном поле. На токи поло

ное поле будет действовать с силой

, а на токи отрица

Направ

ление сил

и F

определяется правилом левой ру

ного поля

и F

выступают в роли сторонних сил, разд

и тем самым создающих электрическое поле.

Действительно, под действием силы

свободные

ближнем конце проводника, а на дальнем конце будет их

дают положительные заряды (рис. 3.21). Силы электриче

ны навстречу сторонним силам. При постоянной скорост

ление зарядов (создание электрического поля) будет происходить до тех пор, пока

сторонние силы не уравновесятся силами электрического поля. При равенстве этих сил

движе тановится разнос

проводн

ние зарядов прекратится и на концах проводника ус

равная ЭДС, индуктируемой в проводнике. Подсчит

l и движущемся со скорость

сть за время

t проводник прошел

вычертив

магнитных ли

этом площадь

S заштрихована

ВSФ =

Так как

S lVt= , ВlVФ = t . С но, за

у ение ЭДС, ктируем дви ся д-

Движу гнитном п оводник жет с

ой энергии, в кото ЭДС им правлен от к су

(рис. 3.19). Направление ЭДС, индуктируемой при движении проводни а м

поле, известно, определяется по правилу правой руки (рис. 3.21). Если расположить

магнитных линий, чем

lV .

и равно

щийся

знач инду ой в жущем прово

нике, т. е. Be = в ма оле пр мо тать источником

электрическ ром еет на ие минуса плю

ка в м гнитно

как

107

правую руку так, чтобы магнитные линии входили в ладонь, а отогнутый большой палец

совпадал с направлением движения проводника, то вытянутые четыре пальца укажут

направление индуктируемой ЭДС. Правило правой руки (рис. 3.19) подтверждает пра-

вильность наших теоретических рассуждений относительно ЭДС, возникающей в про-

воднике, который движется в магнитном поле.

Рис. 3.18 Рис. 3.19 Рис. 3.20 Рис. 3.21

Выше приводилась формула ЭДС индукции

BlVe

, которая соответствует закону

электромагнитной индукции в формулировке Фарадея. Выведем формулу ЭДС индук-

ции, которая будет соответствовать закону электромагнитной индукции в формулировке

Максвелла.

Как известно,

V =

, где путь, пройденный за время dt. Тогда

dB –

BlBlVe ==

Так как и то dSldB = dФBdS = ,

dФ

, т.

е. ЭДС индукции равна скорости изме-

ненного потока с проводником. Формуламагнитного , сцепленного

dФ

e =

показывает

только вели учета ее направления. Направление ЭДС индукции

в общ е со

знаком минус

чину ЭДС

, т. е.

индукции без

ем случае определяется правилом Ленца. Это должно учитываться в формул

. Если

dФ

e −=

контур состоит из w одинаковых витков, то

dФ

we −=

о электромагнитного противодействия. Стоит

проводник замкнуть на сопротивление

(рис. 3.22), как в цепи озникает ток, который будет идти и

по рассматриваемому ику в направлении действия

На возникший в проводнике ток

I будет действовать

тное поле

Ф с силой

Э.Х. Ленц сформулировал в 1633 г. следующее правило: ЭДС индукции имеет всегда

такое направление, что созданный ею ток противодействует причине возникновения ЭДС

Закон электромагнитной индукции в сочетании с правилом Ленца является основным

законом электротехники. Рассмотрим на нескольких примерах проявление правила Ленца.

Движению разомкнутого проводника в магнитном по-

ле нет никаког

только этот

проводн

ЭДС.

магни

BIlF

, направление которой

определяется правило левой руки. Из рис. 3.22 видно, что

сила

F действует в сторону, противоположную направлению движения проводника,

Рис. 3.22

т. е. сила

F препятствует движению проводника в магнитном поле, а это движение и

является причиной возникновения ЭДС. Таким образом, для движения замкнутого про-

108

водника в магнитном поле равную и противополож-

о направленную тормозной силе, т. е. необходим первичный двигатель, работа кото-

ого и преобразуется в электрическую энергию. Мощность, развиваемая двигателем,

равна

нужно приложить внешнюю силу,

электрической мощности в данной цепи, т. е.

IEIBlVFVP

Плоскость, ограниченная замкнутым проводником (рис.

3.23), пронизывается уменьшающимся магнитным потоком

Согласно закону электромагнитной индукции и правилу Ленца,

правление магнитного потока

. В данном случае проявляется

тенде

замкн

ничен

нию

еет две цепи – магнитную и электрическую,

котор

в проводнике возникает такой ток, что магнитное поле проводни-

ка

(ток) будет противодействовать изменению магнитного по-

тока

. Это возможно только в том случае, если магнитное поле

проводника с током будет иметь направление такое же, как и на-

Рис. 3.23

нция сохранения неизменным магнитного потока, пронизывающего данную пло-

щадь. Применяя правило буравчика к магнитному потоку

най-

дем, что ток в проводнике замыкается против часовой стрелки, ес-

ли смотреть сверху. Правило Ленца в электротехнике эквивалентно

закону инерции в механике. Нетрудно убедиться, что если часть

утого контура движется в магнитном поле (рис. 3.24) и при

этом величина магнитного поля, пронизывающего плоскость, огра-

ную этим контуром, увеличивается, то магнитное поле кон-

тура (тока) будет иметь направление, противоположное направле-

возрастающего магнитного поля. В этом легко убедиться,

применяя правило правой руки для определения направления ЭДС,

индуктируемой в контуре, и правило буравчика для определения на-

правления магнитного поля контура

3.2.2. Явление самоиндукции. Индуктивность цепи

Явление самоиндукции – это частный случай явления электромагнитной индукции.

Всякое электротехническое устройство им

Рис. 3.24

ые охватывают друг друга. Если по проводнику течет изменяющийся ток, то, следова-

тельно, цепь замкнута и вокруг этого проводника изменяется магнитное поле, сцепленное с

проводником. Согласно закону электромагнитной индукции изменяющееся магнитное поле

будет индуктировать в этом проводнике ЭДС. Она, в свою очередь, будет индуктироваться

в том самом проводнике, по которому течет изменяющийся ток. Рассмотренное явление на-

зывается явлением самоиндукции, индуктируемая ЭДС – ЭДС самоиндукции, которую обо-

значают через

e . Величина ЭДС самоиндукции определяется по формуле

dФ

−=

ножим данное равенство на Ум

. Получим уравнение

dФ

−=

Перес естами множители в знаменателе, после чего получим

тавим м

dФ

w−= ,

109

где L

dФ

w = является для данной цепи величиной постоянной, так как ток и магнитный

поток, а следовательно, и их приращения прямо пропорциональны друг другу, если в

состав магнитной цепи не входит железо. Коэффициент

dФ

wL =

называется индуктив-

ностью цепи (или ее части) и измеряется в генри (Г). Произведение обозначают

буквой и называют потокосцеплением. Тогда индуктивность цепи потокосцеп-

лению, приходящемуся на ток в один ампер:

wФ

равна ψ

Idi

wdФ

ψψ

===

Следовательно, индуктивностью в 1 Г обладает цепь или ее участок (катушка

имеющая потокосцепление в 1 Вб при токе в 1 А. Индуктивность следует рассматривать

как способность цепи сосред ть магнитное С самоиндук сооб-

разне

оточива поле. ЭД ции целе

е всего выражать формулой

−= , так как ожно вычислить через геомет-

рические размеры цепи. Закон же изменения тока обычно известен. Поэтому

L м

III

====

, или

HSw

wBS

wФ

Sw μ

формула позволяет вычислить индуктивность катушки, где w – число витков;

S – площадь; l – длина катушки; – абсолютная магнитная проницаемость сердечника

катушки.

Эта

3.2.3. Индуктивность катушки с железным сердечником

Выше отмечалось, что индуктивность (отношение между потокосцеплением и то-

ком) является постоянной величиной для цепей, не содержащих железо. Если же маг-

нитная цепь содержит железо, то в этом случае индуктивность зависит от магнитного

состояния железа (стали).

магнитной индукцией и потокосцеплением существует прямая пропорцио-

нальность: как и между током и напряженностью магнитного поля:

Между

BSw=ψ ,

бой т

Магнитная индукция и напряженность магнитного поля связаны между собой кри-

вой намагничивания. Соответственно потокосцепление и ток будут связаны между со-

аким же графиком (рис. 3.25). Так как

μ , то всегда индуктивность пропор-

циональна магнитной проницае

Действительно, для точки

мости, которая зависит от магнитного состояния стали.

m магнитная проницаемость

μ и индуктивность L пропор-

циональны

tgα , а для точки n –

tgα Из чертежа (рис. 3.25)

видно, что в ненасыщенной части магнитная проницаемость

и индуктивность имеют наибольшие значения. По мере на-

сыщения стали магнитная проницаемость и индуктивность

уменьшаются, что изображено соответствующим графиком

(рис. 3.25). Свойство катушки с железным сердечником из-

менять индуктивность при изменении в ней тока широко ис-

пользуется в схемах автоматического регулирования.

Рис. 3.25

110