100
Источник
нейтронов
Период
полураспада
T
1/2
Максимальная
энергия
нейтронов,
МэВ
Средняя
энергия
нейтронов,
МэВ
Удельный
выход
нейтронов,
10
6
н/с на 1 г
изотопа
Примерное
число γ-
квантов на 1
нейтрон
Ra
226
-Be 1 622 года 13,2 3,2 16 7000
Po
210
-Be 138,5 суток 10,9 4,2 10
4
1
Pu
238
-Be 86,4 года 11,1 3,9 57,6 1
Pu
239
-Be 24 360 лет 10,7 4,3 0,178 3
Cm
244
—Be 18,4 года 11,3 3,6 318 50
Cm
242
—Be 162,5 суток 11,6 ~3,3
1,44⋅10
4
—
Ac
227
—Be 21,7 года 12,8 — — —
Po
210
—B
10
138,5 суток 6,0 ~2,4 5
Po
210
—B
11
138,5 суток 5,0 2,8
5⋅10
3
2
Po
210
-F
19
138,5 суток 3,0 1,4
1,2⋅10
3
10'
Po
210
—Li 1.38,5 суток 1,3 0,4
3⋅10
2
—
Po
210
—Na 138,5 суток 4,4 —
2⋅10
2
—
Po
210
—Al 138,5 суток 2,7 — 1.10
2
—
Примечание. При использовании в качестве α-источника препарата Pu
238
вместо Ро
210
характеристики
источников меняются незначительно, за исключение периода полураспада.
Эти реакции имеют гораздо меньшие значения Q* (энергия реакции), чем Be
9
(α,n)С
12
реакция. Дифференциальные сечения выхода нейтронов были численно
проинтегрированы по углу согласно выражению
∆Ω=
j
iji
EE ),()(
θσσ
Результаты для
E
α
, равной 6,79 (кривая 2) и 9,92 МэВ (кривая 1), приведены на рис. 3.10. Эти спектры
показывают ожидаемую структуру при высоких энергиях нейтронов (En > 2÷3 МэВ) и
вместе с тем проявляют компоненту, подобную испарительному спектру, вклад
которой растет с увеличением энергии α-частиц. Эти реакции обеспечивают большее
число степеней свободы, которые
могут объяснить наличие значительного количества
нейтронов в области низких энергий спектра и их вариации в зависимости от энергии
α-частиц. Это предположение иллюстрируется приведенными на рис. 3.10 спектрами
нейтронов таких изотопных источников, как Ra
226
—Be (кривая 3) и Pu
239
—Be (кривая
4). Мы видим, что с уменьшением энергии α-частиц количество нейтронов в области
низких энергий резко падает. Так, число нейтронов в спектре источника Pu
239
—Be
(E
α
~ 5,13 МэВ) при En < 2 МэВ ∆N ≈ 18%; для Ra
226
—Be (E
α
*
~ 6 МэВ) ∆N ≈ 40%; для
источника с Е
α
= 6,79 МэВ ∆N ≈ 50%, а для источника с Е
α
= 9,92 МэВ, ∆N ≈ 65%.
Зависимость спектра нейтронов от размеров источников экспериментально определена
в работе [37] на примере Pu
239
—Ве источника. Для получения детальной информации о
вариации энергетического спектра в зависимости от размеров источника проведены
исследования с источниками, содержащими 2, 14, 80 и 160 г плутония.
В качестве детектора при E
n
> 0,6 МэВ использовали Однокристальный
спектрометр нейтронов. Число нейтронов с энергиями ниже 0,6 МэВ рассчитали с
100