Алексеев В.В., Маклаков Л.И. Курс физики. Том 2. Электродинамика. Колебания и волны

Подождите немного. Документ загружается.

ный магнитный поток dФ

через эту поверхность равен: dФ

= B·dS·cos α = B

dS,

где

B — модуль индукции магнитного поля в месте расположения площадки,

α — угол между вектором

и нормалью n

к площадке, B

= B·cos α — проек-

ция индукции магнитного поля на направление нормали. Магнитный поток

через всю поверхность равен сумме этих потоков

dФ

, т.е.

∫∫

dSBФd=Ф ,

(29.1)

поскольку суммирование бесконечно малых величин — это интегрирование.

Если плоская площадка площадью

S расположена в однородном магнитном

поле перпендикулярно к линиям магнитной индукции, то

= B (α = 0 и cos α = 1).

Из (29.1) получаем:

∫∫

BSdSBdSB=Ф

(29.2)

вследствие того, что

B постоянная величина, а суммирование dS даёт площадь

площадки.

В системе единиц СИ магнитный поток измеряется в веберах (Вб). Из (29.2) следу-

ет, что 1 Вб = 1 Тл·1 м

, т.е. 1 Вб — это магнитный поток через площадку в 1 м

, рас-

положенную перпендикулярно к линиям магнитной индукции в однородном магнит-

ном поле с индукцией 1 Тл

. Найдём размерность вебера. Вб = Тл·м

cBм

⋅=⋅

⋅

2. В электродинамике доказывается сле-

дующая теорема:

магнитный поток, прони-

зывающий произвольную замкнутую по-

верхность, равен нулю

, т.е.

∫

dSB .0

(29.3)

Это соотношение получило название

теоре-

мы Гаусса

для магнитного поля. Эта теорема

является следствием того, что в природе не

существует "магнитных зарядов" (в отличие

от электрических) и линии магнитной индукции всегда замкнуты (в отличие от

линий напряжённости электростатического поля, которые начинаются и закан-

чиваются на электрических зарядах).

Рис. 29.1

§30. РАБОТА ПО ПЕРЕМЕЩЕНИЮ ПРОВОДНИКА С ТОКОМ В

МАГНИТНОМ ПОЛЕ

Известно, что на проводник с током в магнитном поле действует сила Ампе-

ра (см. §23, п. 4). Если проводник перемещается, то при его движении эта сила

совершает работу. Определим её для частного случая. Рассмотрим электриче-

скую цепь, один из участков

DC которой может скользить (без трения) по кон-

тактам. При этом цепь образует плоский контур. Этот контур находится в од-

нородном магнитном поле с индукцией

перпендикулярной к плоскости кон-

тура, направленном на нас (рис. 30.1). На участок

DC действует сила Ампера,

определяемая формулой (23.4):

⊗

F = BIl, (30.1)

где l — длина участка, I — сила тока, теку-

щего по проводнику. (В данном случае

α = 90° и sin α = 1). Направление силы на-

ходим по правилу левой руки. При переме-

щении участка DC на элементарное рас-

стояние dx совершается элементарная рабо-

та dA, равная dA = F·dx. Учитывая (30.1),

получаем:

dA = BIl·dx = IB·dS = I·dФ

, (30.2)

поскольку dS = l·dx — площадь, описываемая проводником при своём движе-

нии, dФ

=B·dS — магнитный поток через эту площадь или изменение магнит-

ного потока через площадь плоского замкнутого контура. Выражение (30.2)

справедливо и для неоднородного магнитного поля.

Работа перемещения замкнутого контура, по которому течёт постоянный ток,

на конечное расстояние находится интегрированием уравнения (30.2):

где и — магнитный поток,

пронизывающий площадь контура в начальном и конечном положении соответ-

ственно. Итак,

,)(

B1B2B

∫∫

−==⋅=

ФФIФdIФdIA

),(

B1B2

ФФIA

−

(30.3)

т.е. работа по перемещению замкнутого контура с постоянным током в магнитном

поле равна произведению силы тока на изменение магнитного потока через площадь

этого контура.

§31. ЯВЛЕНИЕ И ЗАКОН ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ.

ПРАВИЛО ЛЕНЦА

1. Ранее было показано (см. §23, п.1), что электрические токи создают маг-

нитное поле. Естественно возникает вопрос: возможно ли появление электриче-

ского тока с помощью магнитного поля? Эту проблему решил Фарадей, от-

крывший явление электромагнитной индукции, которое заключается в следую-

щем:

при всяком изменении магнитного потока, пронизывающего площадь,

охватываемую проводящим контуром, в нём возникает электродвижущая

сила.

Её называют э.д.с. индукции. Если контур замкнут, то под действием

э.д.с. появляется электрический ток, названный

индукционным.

Рассмотрим один из опытов, проведённых Фарадеем, по обнаружению ин-

дукционного тока, следовательно, и э.д.с. индукции. Если в соленоид, замкну-

тый на очень чувствительный электроизмерительный прибор (гальванометр)

Рис. 30.1

⊗

–

(рис. 31.1), вдвигать или выдвигать магнит, то при движении

магнита наблюдается отклонение стрелки гальванометра,

свидетельствующее о возникновении индукционного тока.

То же самое наблюдается при движении соленоида относи-

тельно магнита. Если же магнит и соленоид неподвижны от-

носительно друг друга, то и индукционный ток не возникает.

Таким образом, при взаимном движении указанных тел про-

исходит изменение магнитного потока, создаваемого маг-

нитным полем магнита, через витки соленоида, что и приво-

дит к появлению индукционного тока, вызванного возникаю-

щей э.д.с. индукции.

2. Направление индукционного тока определяется

прави-

лом Ленца

: индукционный ток всегда имеет такое направ-

ление, что создаваемое им магнитное поле препятствует

изменению магнитного потока, которое вызвает этот ток. Из этого следует,

что при возрастании магнитного потока возникающий индукционный ток будет

иметь такое направление, чтобы порождаемое им магнитное поле было направ-

лено против внешнего поля, противодействуя увеличению магнитного потока.

Уменьшение магнитного потока, наоборот, приводит к появлению индукцион-

ного тока, создающего магнитное поле, совпадающее по направлению с внеш-

ним полем.

Рис. 31.1

Пусть, например, в однородном магнитном поле находится квадратная рамка, изготов-

ленная из металла и пронизываемая магнитным полем (рис. 31.2). Предположим, что маг-

нитное поле возрастает. Это приводит к увеличению магнитного потока через площадь

рамки. Согласно правилу Ленца, магнитное поле, возникающего индукционного тока бу-

дет направлено против внешнего поля, т.е. вектор

этого поля противоположен вектору

. Применяя правило правого винта (если винт вращать так, чтобы его поступательное

движение совпадало с направлением магнитного поля, то его вращательное движение да-

ёт направление тока), находим направление индукционного тока I

3. Закон электромагнитной индукции, определяющий

возникающую э.д.с., был открыт Фарадеем опытным

путём. Однако его можно получить, исходя из закона

сохранения энергии.

Вернёмся к электрической цепи, приведённой на

рис. 30.1, помещённой в магнитное поле. Найдём ра-

боту, совершаемую источником тока с э.д.с.

, при пе-

ремещении зарядов по цепи за элементарный проме-

жуток времени dt. Из определения э.д.с. (см. (20.1))

работа dA

стор

сторонних сил равна: dA

стор

·dq, где

dq — величина заряда, протекающего по цепи за время

dt. Но dq = I·dt, где I — сила тока в цепи (см.

(15.2)). Тогда

стор

·I·dt. (31.1)

Рис . 31.2

Работа источника тока расходуется на выделение некоторого количества теплоты

dQ и на работу dA по перемещению проводника DC в магнитном поле. Согласно

закону сохранения энергии, должно выполняться равенство

стор

= dQ + dA. (31.2)

Из закона Джоуля — Ленца запишем:

dQ = I

R·dt, (31.3)

где R — полное сопротивление данной цепи (см. (21.5)), а из выражения (30.2)

dA = I·dФ

, (31.4)

где

dФ

— изменение магнитного потока через площадь замкнутого контура при

движении проводника. Подставляя выражения (31.1), (31.3) и (31.4) в формулу

(31.2), после сокращения на

I, получаем

·dt = IR·dt + dФ

. Разделив обе части

этого равенства на

dt, находим: I = (

– ./)

Фd

Из этого выражения следует вы-

вод, что в цепи, кроме э.д.с.

, действует ещё какая-то электродвижущая сила

равная

Фd

−=

(31.5)

и обусловленная изменением магнитного потока, пронизывающего площадь кон-

тура. Эта э.д.с. и является э.д.с. электромагнитной индукции или коротко э.д.с.

индукции. Соотношение (31.5) представляет собой

закон электромагнитной

индукции

, который формулируется: э.д.с. индукции в контуре равна скорости

изменения магнитного потока, пронизывающего площадь, охватываемую

этим контуром.

Знак минус в формуле (31.5) является математическим выраже-

нием правила Ленца. Известно, что магнитный поток является алгебраической

величиной. Примем магнитный поток, пронизывающий площадь контура, поло-

жительным. При увеличении этого потока (

Фd

> 0) возникает э.д.с. индукции

< 0, под действием которой появляется индукционный ток, создающий собствен-

ное магнитное поле, направленное навстречу внешнему полю, т.е. магнитный по-

ток индукционного тока отрицателен. Если же поток, пронизывающий площадь

контура, уменьшается (

Фd

< 0), то

> 0, т.е. направление магнитного поля ин-

дукционного тока совпадает с внешним полем.

Явление электромагнитной индукции получило широкое применение: про-

мышленное получение электроэнергии на электростанциях, трансформаторы и

т.д.

§32. ЯВЛЕНИЕ САМОИНДУКЦИИ

1. Индуктивность. Пусть по замкнутому контуру течёт постоянный ток силой

I. Этот ток создаёт вокруг себя магнитное поле, которое пронизывает площадь,

охватываемую проводником, создавая магнитный поток. Известно, что магнит-

ный поток

пропорционален модулю индукции магнитного поля B, а модуль

индукции магнитного поля, возникающего вокруг проводника с током, пропор-

ционален силе тока

I (см. (29.2) и (25.10)). Из этого следует Ф

~ B ~ I, т.е.

= LI. (32.1)

Коэффициент пропорциональности L между силой тока и магнитным пото-

ком, создаваемым этим током через площадь, ограниченную проводником

, на-

зывают

индуктивностью проводника.

В системе единиц СИ индуктивность измеряется в генри (Гн). Из (32.1) следует:

L = Ф

/I и 1 Гн = 1 Вб/ 1 А, т.е. 1 Гн — индуктивность такого проводника, при

протекании по которому тока силой 1 А возникает магнитный поток, пронизы-

вающий площадь, охватываемую проводником, равный 1 Вб.

2. Индуктивность соленоида. Рассмотрим индуктивность соленоида длиною

l, с поперечным сечением S и с общим числом витков N, заполненного вещест-

вом с магнитной проницаемостью μ. При этом возьмём соленоид такой длины,

чтобы его можно было рассматривать как бесконечно длинный. При протека-

нии по нему тока силой

I внутри него создаётся однородное магнитное поле,

направленное перпендикулярно к плоскостям витков. Модуль магнитной ин-

дукции этого поля находится по формуле (28.3)

B = μ

μnI , (32.2)

где μ

— магнитная постоянная, n — число витков на единице длины соленоида.

Магнитный поток

через любой виток соленоида равен Ф

= BS (см. (29.2)), а пол-

ный Ψ поток через все витки соленоида будет равен сумме магнитных потоков через

каждый виток, т.е. Ψ

= NФ

= NBS. Учитывая (32.2) и что N = nl, получаем: Ψ = μ

lSI = μ

μ n

VI, так как lS = V ⎯ объём соленоида. Сравнивая эту формулу с (32.1),

приходим к выводу, что индуктивность соленоида равна

L =μμ

V, (32.3)

Из этой формулы следует, что индуктивность соленоида зависит от его геометри-

ческих размеров и от магнитных свойств вещества, находящегося внутри него.

Зависимость индуктивности от их геометрических размеров и от магнитных

свойств вещества наблюдается для проводников любой формы. Необходимо от-

метить, что если магнитная проницаемость среды, окружающей проводник, не

зависит от индукции магнитного поля, создаваемого током, текущим по провод-

нику, то индуктивность данного проводника является постоянной величиной при

любой силе тока, идущего в нём. Это имеет место, когда проводник находится в

среде с диамагнитными или парамагнитными свойствами. В случае ферромагне-

тиков индуктивность может зависеть от силы тока, проходящего по проводнику.

3. Явление самоиндукции. Явление возникновения э.д.с. в том же проводнике,

по которому течёт переменный ток

, называют самоиндукцией, а саму э.д.с. ⎯

э.д.с. самоиндукции. Возникновение э.д.с. самоиндукции объясняется следую-

щим. Переменный ток, проходящий по проводнику, порождает вокруг себя пере-

менное магнитное поле, которое, в свою очередь, создаёт магнитный поток, изме-

няющийся со временем, через площадь, ограниченную проводником. Согласно

явлению электромагнитной индукции, это изменение магнитного потока и приво-

дит к появлению э.д.с. Значение э.д.с. самоиндукции найдём, подставляя выраже-

ние (32.1) в закон электромагнитной индукции (31.5) и полагая, что

L = const:

)(

LId

Фd

−=−=−=

Итак,

−=

(32.4)

Итак,

э.д.с. самоиндукции в проводнике пропорциональна скорости изменения

силы тока, текущего по нему.

Под действием э.д.с. самоиндукции создаётся индукционный ток, называемый

током самоиндукции. Этот ток, согласно правилу Ленца, противодействует из-

менению силы тока в цепи, замедляя его возрастание или убывание.

§33. ТОКИ ПРИ РАЗМЫКАНИИ И ЗАМЫКАНИИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ

ЦЕПИ

Из опытов известно, что при замыкании и размыкании электрической цепи, обла-

дающей индуктивностью, установление электрического тока происходит не мгно-

венно, а в течение некоторого времени. Выясним причину этого явления.

1. Найдём характер изменения силы тока при размыкании цепи, изображённой на

рис. 33.1. Пока переключатель

П находится в положении 1 по цепи течёт постоянный

ток. Согласно закону Ома для замкнутой цепи, сила тока

в цепи равна

/ R

, (33.1)

где R

— общее сопротивление цепи. После отключения источника тока (переключа-

тель в положении

2) в соленоиде возникает э.д.с. самоиндукции

, согласно правилу

Ленца, поддерживающая в нём ток. Поэтому в цепи

сила тока будет убывать не сразу. Для нахождения

аналитической зависимости силы тока от времени

после переброски переключателя в положение

надо на основе второго правила Кирхгофа соста-

вить дифференциальное уравнение и решить его.

Согласно этому правилу, для цепи, когда переклю-

чатель находится в положении

2, запишем:

= U

или

–

Рис. 33.1

− = RI, где R — общее сопротивление цепи. Перепишем это уравнение в ви-

.dt

⋅−=

=+=+−=

−

CeCt

tLR

lnlnlnln

)/(

де: Интегрируя его, получаем:

Потенцируя данное равенство, находим:

).ln(

)/( tLR

−

)( t/LR

CeI

−

= (33.2)

где

C — произвольная постоянная интегрирования. Значение C найдём, учиты-

вая, что в момент переброски переключателя в положение

2, т.е. в момент вре-

мени

t = 0, сила тока I = I

(см. (33.1)). Подставляя эти значения в (33.2),

получаем, что

= C·e

= C. С учётом этого из (33.2) следует

)(

t/LR

eII

−

(33.3)

График зависимости (33.3) приведён на рис. 33.2. Отсюда видно, что после отклю-

чения источника э.д.с. в цепи некоторое время протекает ток. Поскольку процесс

убывания силы тока в цепи экспоненциальный, то нельзя точно указать время, через

которое ток полностью прекратится. В физике для характеристики быстроты спада

экспоненты вводят так называемое

время релаксации τ, т.е. время, за которое сила

тока уменьшается в e раз

. В рассматриваемом случае τ = L/R, поскольку

τ)(

eII

/LR

−

Чем больше индуктивность цепи и меньше её сопротивление,

тем больше время релаксации и тем медленнее спадает сила тока в цепи.

Явление, происходящее при размыкании электрической цепи, хорошо наблю-

дать на следующем опыте (рис. 33.3). Соленоид и лампочка от карманного фонаря

параллельно подключены к источнику постоянного тока. При этом

r « R', где r и

R' — сопротивление соленоида и лампы соответственно. Напряжение источника

подбирается так, чтобы лампочка горела в полнакала. При размыкании ключа

К в

цепи

абвга возникает ток, направление которого показано стрелками. Сила этого

тока изменяется по закону (33.3), где

= U/r — сила тока, текущего через соле-

ноид,

R = R' + r — общее сопротивление цепи абвга. Подставляя (33.3) в (32.4),

находим э.д.с. самоиндукции в соленоиде: ⎜

⎜ = ⎢

−⎜= =

− t/LR

)(

Рис. 33.2 Рис. 33.3

L, r

⊗

′

–

.)(

)()( t/LRt/LR

rRe

−−

′

= Отсюда следует, что в цепи, обладающей дос-

таточной индуктивностью, при

r « R' напряжение на индуктивности U

, равное

⎜

⎜, в первый момент времени может превзойти напряжение U источника, по-

скольку

r стоит в знаменателе. Это напряжение приложено и к лампочке, вызы-

вая её вспыхивание.

Большое напряжение, возникающее при размыкании индуктивных цепей, мо-

жет вызвать пробой воздушного зазора между контактами выключателя (проска-

кивает искра или даже появляется дуговой разряд), приводящий к оплавлению

контактов и их разрушению. Для предотвращения этого в цепи низкого напряже-

ния параллельно контактам подключают конденсатор. В момент размыкания цепи

он заряжается, а затем разряжается через цепь.

2. При замыкании цепи в индуктивности возни-

кает э.д.с. самоиндукции, которая, согласно прави-

лу Ленца, препятствует нарастанию тока. Это обу-

словливает медленное возрастание силы тока. В

этом случае закон нарастания силы тока описыва-

ется формулой

).1(

)

(

t/LR

−

−=

(33.4)

График зависимости (33.4), приведён на

рис. 33.4. Быстрота возрастания определяется временем релаксации τ

= L/R

Рис. 33.4

. Чем

больше индуктивность и меньше сопротивление цепи, тем больше время релак-

сации и тем медленнее увеличивается сила тока в цепи.

§34. ЭНЕРГИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ

Пусть в электрической цепи (рис. 33.1) протекает постоянный ток силой I. Ес-

ли отключить источник тока и замкнуть цепь (переключатель

П перевести в по-

ложение

2), то в ней некоторое время будет течь убывающий ток, обусловленный

э.д.с. самоиндукции

−=

, равной (см. (32.4)). Элементарная работа,

совершаемая э.д.с. самоиндукции по переносу по цепи элементарного заряда

dq = I·dt (см. (15.2)), равна .

dILIdtI

Ldq

⋅−=⋅−=

=dA Сила тока изменяет-

ся от

I до 0. Поэтому, интегрируя это выражение в указанных пределах, получаем

работу, совершаемую э.д.с. самоиндукции за время, в течение которого происхо-

дит исчезновение магнитного поля: Эта работа расходует-

ся на увеличение внутренней энергии проводников, т.е. на их нагревание. Совер-

шение этой работы сопровождается также исчезновением магнитного поля, кото-

рое первоначально существовало вокруг проводника. Поскольку никаких других

.2/

∫

=⋅−=

LIdILIA

изменений в окружающей среде не происходит, то можно заключить, что магнит-

ное поле обладает энергией, за счёт которой и совершается работа. Итак, энергия

магнитного поля, существующего вокруг проводников с током, равна

= LI

/ 2. (34.1)

Выразим энергию магнитного поля через величины, характеризующие само поле.

Проделаем это на примере соленоида. Для соленоида

I = B/(μμ

n) и L =μμ

(см. (28.3) и (32.3)). Подставляя эти выражения в (34.1), получаем, что

μμ2

W ⋅=

(34.2)

Магнитное поле внутри соленоида однородное (

= const). Поэтому объём-

ная плотность энергии

магнитного поля, т.е. энергия единицы объёма поля,

внутри соленоида равна

= W

/V = B

/(2μμ

). (34.3)

Эта формула справедлива и в случае неоднородных статических и переменных

магнитных полей.

ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ

1. Магнитным потоком через некоторую поверхность называют число линий маг-

нитной индукции, проходящих через неё. Он рассчитывается по формуле:

где ⎯ проекция индукции

∫

dSB=Ф ,

nB n

магнитного поля на направление нор-

мали к площадке

dS, S ⎯ площадь поверхности. В системе единиц СИ магнитный

поток измеряется в веберах.

∫

dSB

2. Теорема Гаусса для магнитного поля записывается в виде:

= 0, т.е.

магнитный поток через любую замкнутую поверхность равен нулю. Эта теоре-

ма свидетельствует о замкнутости линий магнитной индукции.

При всяком изменении магнитного потока, пронизывающего площадь, охва-

тываемую проводником, в нём возникает электродвижущая сила

, называемая

э.д.с. индукции. В этом и заключается явление электромагнитной индукции.

Э.д.с. индукции, возникающая в проводнике, равна скорости изменения магнит-

ного потока через площадь, ограниченную проводником

, т.е. .

Фd

−=

4. Направление индукционного тока находится по правилу Ленца: индукционный

ток всегда имеет такое направление, что созданное им магнитное поле противо-

действует изменению магнитного потока, которое его вызывает.

5. Индуктивностью L проводника называют отношение магнитного потока

, создаваемого током, текущим по проводнику, через площадь, охватывае-

мую этим проводником, к силе тока

I в проводнике, т.е. L = Ф

/I.

6. Явление возникновения э.д.с. в том же контуре, по которому проходит из-

меняющийся со временем ток

, называется самоиндукцией, а саму э.д.с. называют

э.д.с. самоиндукции. Возникновение э.д.с. самоиндукции обусловлено тем, что

при протекании переменного тока вокруг проводника возникает переменное магнит-

ное поле, которое создаёт переменный магнитный поток через площадь, ограничен-

ную проводником. Э.д.с.

−=

самоиндукции вычисляется по формуле: т.е.

э.д.с. самоиндукции в проводнике пропорциональна скорости изменения силы тока.

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

1. Дайте понятие магнитного потока.

2. Сформулируйте теорему Гаусса для магнитного поля.

3. Выведите формулу работы по перемещению проводника с током в магнитном поле.

4. В чём заключается явление электромагнитной индукции?

5. Сформулируйте правило Ленца.

6. Приведите вывод закона электромагнитной индукции, используя закон сохранения энер-

гии.

7. Дайте понятие индуктивности проводника.

8. В чём заключается явление самоиндукции?

9. Выведите формулу энергии магнитного поля.

ЗАДАЧИ

4.1. В однородном магнитном поле, индукция которого 0,05 Тл, вращается стержень длиной

0,5 м. Ось вращения, проходящая через один из концов стержня, параллельна направлению

магнитного поля. Найти магнитный поток, пересекаемый стержнем при каждом обороте.

4.2. Рамка, площадь которой 20 см, вращается в однородном магнитном поле с угловой ско-

ростью 15 рад/с. Ось вращения находится в плоскости рамки и перпендикулярна к направ-

лению магнитного поля. Индукция магнитного поля 0,2 Тл. Найти зависимость магнитного

потока, пронизывающего рамку, от времени.

4.3. Найти э.д.с. индукции, возникающей в рамке, предыдущей задачи.

4.4. В однородном магнитном поле с индукцией 0,5 Тл равномерно движется проводник дли-

ной 10 см. По проводнику течёт ток силой 3 А. Скорость движения проводника 0,2 м/с и

направлена перпендикулярно к направлению магнитного поля. Найти работу перемеще-

ния проводника за время 20 с.

4.5. В однородном магнитном поле с индукцией 0,1 Тл движется проводник длиной 20 см. Ско-

рость движения 20 см/с и направлена перпендикулярно к магнитному полю. Найти индуци-

рованную в проводнике э.д.с.

4.6. Сколько витков проволоки диаметром 0,6 мм имеет однослойная обмотка катушки, ин-

дуктивность которой 1 мГн и диаметр 4 см? Витки плотно прилегают друг к другу.

4.7. Катушка имеет индуктивность 0,2 Гн и сопротивление 1,64 Ом. Во сколько раз умень-

шится сила тока в катушке через 0,05 с после того, как э.д.с. выключена и катушка замк-

нута накоротко?

4.8. Катушка имеет индуктивность 0,144 Гн и сопротивление 10 Ом. Через какое время после

включения в катушке потечёт ток, с силой, равной половине установившегося значения?

ГЛАВА 5. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ

Анализируя законы электромагнетизма и явления электромагнитной индук-

ции, Максвелл выдвинул две гипотезы, позволившие ему создать единую тео-

рию электрических и магнитных явлений. Эта теория не только сумела объяс-