Марков Г.А. Савченко С.Н. Напряженное состояние пород и горное давление в структурах гористого рельефа
Подождите немного. Документ загружается.
диагностики
и
npoгноэов
проявnения
высокой
напряженности
в
рай
онах
ведения
горных
работ.
2 .
Развитие
новых
методов
определений
и
анanизаi
математи
ческие
методы
определения
напряженно-деформированного
состояния
пространства
или
пonyпространства
применительно
к
условиям
го
ристого
строения
рельефа
и
тектонической
нарушенности.
з.
Изучение
УСЛОВИЙ
'
и
зависимостей
проявnения
разрушений
об
нажений
выработок
в
высоконапряженных
скалЬНЫХ
массивах
д1lя
классификаций
и
приложений
в
инженерных
цепях.
4.
Обоснование
выбора
устойчивых
и
безопасных
конструкций
подземных
сооружений,
меры
снижения
напряжений
для
уменьше
:
ния
интенсивности
проявnений
горного
давnения
и
разрушения
выра
боток
в
высоконапряженных
скальных
породах.
20
Глава
2
ФОРМИРОВАНИЕ
И
ДИФФЕРЕНUИРОВАННОЕ
РАСПРЕД
ЕЛ
ЕНИЕ
ВЫСОКИХ
ГОРИЗОНТАЛЬНЫХ
НАПРЯЖЕНИЙ
ПРИ
ВОСХОдЯЩИХ
ГОРООБРАЗОВА
ТЕЛЬНЫХ
ДВИЖЕНИЯХ
ЗЕМНQЙ
КОРЫ
1.
Основные
понятия
В
геотектонике
массивы
горных
пород
исследуются
как
прироц
ные
объекты.
То
же
самое
и
в
инженерной
геологии,
но с
учетом
взаимодействия
природного
объекта
·
и
возводимого
в
нем
или
на
нем
инженерного
сооружения.
В
механике
горных
пород
исслецова
ния
до
недавнего
времени
ориентировались
исключительно
на
изу
чение
изменений
физических
свойств,
состава
и
состояния
при
воз
действии
разnичных
факторов,
связанных
.
с
горным
производством.
Развитие
связей
между
механикой
горных
пороц,
геотектонико~
и
инженерной
геологи
ей,
.
а
также
выдвиНутые
практикой
проблемы
горного
дав.nения
показали,
что
для
достижения
прогресса
в
реше
нии
npoблем
в
механике
горных
пород
необходимо
рассматривать
и
учитывать
исходное
естественное
напряженное
·
состояние
массивов.
Это
достижение
нашло
отражение
в
определении
самого
понятия
,механика
горных
пород",
данного
акад.
Н:В.
Мельниковым
[зв].
Важно
подчеркнуть
новые
положения
в
механике
горных
пород,
раз
витые
акад.
В.В.
Ржевским
[39],
согласно
которым
напряженное
состояние
пород
в
массиве
может
рассматриваться
зависимыM
только
от
веса
стопба
налегающих
пород
лишь
в
частных
случаях.
Д~ьнейшее
углубление
связей
между
указанными
смежными
облас
тями
позволяет
значительно
усовершенствовать
понятийный
аппарат
и
развить
общие
методологические
npинципы
исследований
в
меха
нике
горных
пороц.
В
утвердивши~ся
в
геологии
классификациях
принято
подразде
л~ть
массивы
горных
пород
по их
минералогическому
составу,
хи
мическим
свойствам,
кристаллическому
строению,
структуре.
В
ме
ханике
горных
пород
-
по
прочности,
упругости,
деформируемости,
трещиноватости.
Также
правомерно
.
и
необхоцимо
подразделять
мас
сивы
по
различному
уровню
естественной
напряженности
(сильно-,
слабо-напряженные,
ненапряженные).
С
известным
приближением
можно
вьщелять
однородно
напряженные
массивы
или
объемы
пороц,
в
которых
величины
и
направ.nения
напряжений,
действующие
в
за
данном
промежутке
времени,
статистически
постоянны.
Геотектонические
обобщения
показывают
[40J,
что
однородное
напряженное
состояние
массивов
расПространяется
на
значительных
участках
земной
коры.
Оцнако
в
общем
случае
HaпpSPКeннoe
состоя
ние
массивов
должно
рассматр
и
ваться
как
неоднородное,
изменяю
щееся
во
времени
и
пространстве
под
в.nиянием
·
геологических
фак
торов;
не
должны
исключаться
и
скачкообра
з
ные
и
зм
е
нения.
В
со
от
ве
тст
вии
с
м
е
то
д
ами
ста
т
ист
и ч
е
ской
м
е
ханики
(41,
42]
в
мас
с
иве
с
не
од но р
о
д
но
ст
я
ми
м
о
жн
о вв
ести
мно
же
ство
различных
на-
21
a'Wy
Рис.
2.
~одель
кусочно-однород
ной
среды
с
характерными
объе
мами
W,
V.
пряжений
в
зависимости
от
при
нятыJ.{
условий
описания
массива
как
сплошной
среды.
Дrtя
описа
ния
напряженного
состояния
MgC-
сивов
С
учетом
неоднородности
свойств
и
строения
целесообраз
но
применение
кусочно-однород
ной
модели,
включающей
три
уровня
характерных
объемов
-
z
V , W
,!;?
(рис.
2).
Напряжен-
ное
состояние
внекотором
микрообъеме
типа
V
(объем
типа
V
может
Быьь
соизмерим
с
базой
измерительного
датчика
или
с
ха
рактерным
раз
мером
монолитного
образца
породы)
содержит
в
'
се
бе
две
части
информации:
первая
обусловлена
значением
напряже
ний
в
точке
наблюдения
и,
следовательно,
является
функцией
коор
динат
пространства,
вторая
связана
с
возможными
случайными
ко
л~баниями.
Природа
этих
составных
частей
различна.
Если
первая
связана
с
геометрией
размещения
напряженных
массивов,
то
вто
рая
носит
вероятноотный
характер.
Кроме
·
объема
V
должны
рас
сматриваться
объемы
типа
W
и
Q.
Характерные
размеры
объемов
находятся
в
с
оотношении
Q
>'>
W»
V.
(4)
Напряжения
в
объемах
V
и
W
связаны
соотношениями
_ 1
п
6
v
=-
n Е 6'. k. ;
{:1
1.
1.
6
w
=
~v
1:
t
c
iJl5
/
Vn
L1б
='V
~
(6Vi-l5v
fki
•
п
-1
'
(5
)
где
п
-
число
измерений
напряжений
<5
Vi
в
однородно
напряженном
объеме
W ,
состоящем
из
подобъемов
типа
V;
Ki
-
частота
из
меренных
значений
напряжений
;
t
c
-
коэффициент
Стьюдента,
опре
деляемый
по
числу
измерений
при
заданной
надежности;
LJ
1$
-
сред
неквадратичное
отклонение.
Однородно
напряженным
макрообъемом
типа
W
назван
такой
объем,
в
каждом
подобъеме
которого
напряжение
15
V
не
отличается
от
напряжения
<5
W
больше,
чем
на
величину
случайного
отклонения.
22
Критерием
квазиоднородности
напряженного
состояния
является
условие
tc
dQ
vn
5
W
« 1.
Напряженное
с о
стояние
в
об
ъеме
типа
Q
может
быть
представ
лено
совокупностью
тензоров,
значимое
различие
которых
в
Функuии
координат
пространства
характеризуется
1)
градиентом
изменения
напряжений
в
плане
при
расстоянии
между
рассматриваемыми
точ
ками
11,2.
(7)
и
2)
градиентом
изменения
напряжений
по
глубине
при
расстоянии
между
рассматриваемыми
точками
h 1
2.
,
\ \
~W1-~W2
gr
cl
d 6' h = V
6'
h =
----'-'-:h'----'-'-'=-
1,2
Напряженное
состояние
в
однородно
напряженном
объеме
описы-
вается
тензором
второй
валентности
511
't'
'2.1
(8)
г
де
под
индексами
i
и
j
подразумеваются
цифры
1,
2 , 3
во
всех
возможных
их
комбинаuиях.
Нормальные
напряжения
обозначают
о,
касательные
-
'с.
Если
оси
координат
обозначить
через
Х,
у
и
Z,
то
те
же
напряжения
получают
индексы
соответственно
С5'хх
'
\;уу
,
6"
z z '
'"C~I
:;
Ы
'
'с
xz
'
'1:'
ух;
,
'C"yz
'
'С"
Za:: • 7:
Zy'
Лпощадки,
на
которых
отсутствуют
касательные
напряжения,
являются
глав
ными,
а
соответствующие
им
главные
напряжения
обозначаются
61'
fO'2'
6~.
•
В
соответствии
с
принятыми
в
теории
упругости
обозначениями
алгебраически
большим
напряжением
является
G"
1 '
поэтому
51
> 62,
>
6'з'
Растягивающие
напряжения
принято
обозначат
ь
со
знаком
"плюс'
,
сжимающие
-
со
знаком
,минус'
.
Отсюда
для
поля
сжима
ющих
напряжений
в
массиве
<5,:,>
обозначают
наибольшее
по
абсо
лютной
величине
напряжение.
В
э
кспериментальных
постановках
принято
считать
,
что
задачей
установления
напряженного
состояния
является
определение
величин
главных
напряжений
и
азим
у
тов
направлений
их
действия
.
Нередко
в
э
кспери
м
ентальных
работах
ограничиваются
лишь
определением
величины
и
направления
наибольшего
из
напряжений
-
вектора
с
разме
рностью,
одинаковой
с
тензором
.
Напряженное
состояние
по
23
двум
другим
главным
направлениям
характеризуется
при
этом
ко
эффиuиентами
бокового
отпора
или
.
коэффициентами
анизотропии
по
ля
напряжений
,
которые
определяются
как
отношения
<31
/
6'
З
и
б
2
/
r5-::,·
В
условиях
влияния
естественных
тектонических
напряжений
об
шее
поле
напряжений
принято
рассматривать
как
зависимое
от
двух
составляющих
-
гравитационной
и
тектонической:
61
=
l
Н
+
"
1
Т
;
62
=
ё.'/Н+Р2
Т
;
q;з
=
~tн
+т
.
(9)
Поле
гравитаuионных
напряжений
характеризуется
вертикальным
напряжением
'1
н
и
двумя
горизонтальными
напряжениями
С;
3'
Н,
где
~
-
коэqxpициент
бокового
отпора.
Поле
тектонических
напряжений
·
характеризуется
модулем
векто
ра
Т,
азимутальным
направлени~м
d
T
,
углом
наклона
J3T
вектора
Т,
а
также
ко
э
ффициентами
анизотропии
напряжений
по
вертикали
rp
1
и
по
горизон
тали
-
Ф
2 •
При
рассмотрении
уdовий
на
поверхности,
при
Н
=
0,
компонен-
ты
гравитационного
тенэора
напряжений
равны
нулю,
в
тектоничес
.ком
тензоре
Р1
=
0,
]!J2."'0'
T*O~
Принимая
во
внимание
граничные
условия,
при
горизонтальной
дневной
поверхности
в
качестве
наи
более
общих
значений
показателей
1>1
и
JЗ
т
следует
считать:
~1=
=
0;
дт
=
о.
'"
об
изменениях
условий
напряженного
состояния
массива
во
вре
мени
под
влиянием
геотектонических
факторов
экспериментальных
сведений
мало.
Используя
для
приближенных
оценок
изменений
на
пряжений
изученные
данные
об
изменениях
деформаций
в
земной
коре,
можно
сцелать
заключение
о
стационарности
во
времени
полей
тектонических
напряжений
в
асейсмичных
и
слабосейсмичных
зонах
при
дли
тельности
существования
инженерных
объектов
10О
лет
(9
J.
Однако
в
сейсмически
а~тивных
районах
имеются
сведения
о
ка
чественных
изменениях
в
направлениях
осей
напряжений
за
периоц
в
10
лет
[40].
В
заключение
следует
отметить,
что
в
процессе
изложения
бу
дут
применяться
понятия
о
прямой
и
обратной
зацачах
определения
исходных
напряжений
в
массиве.
Задача
определения
начальных
на
пряжений
fii'i
в
нетронутом
массиве
по
на5люцаемым
значеНl~ЯМ
и
раэnичных
покаэателей
в
массиве
(деформаций,
скоростей
упругих
волн,
трещин
и
цр.)
(
10)
является
о б
ратной
в
отличие
от
прямой
зацачи
опрецеления
24
u=A
1
o
i
,
где
А
1
и
А
2.
-
лрямой
и
обратный
олераторы.
Обратные
~адачи
относятся,
как
лравило,
к
классу
некорректно
лоставленных
(43],
так
как
малым
значениям
l.L
могут
соответст
вовать
сколь
угодно
большие
изменения
<3i'
С
явлением
неустойчи
вости
реШEIIИЙ
обратных
задач
ст8JUtиваются
лри
интерлретации
большинства
олределений
в
геофизике.
Необходимость
~
рассмотре
нии
методических
'
лодходов
лри
решении
обратных
задач
возникает
в
механике
горных
лород
именно
в
связи
с
изучением
высокона-
лряженных
массиво,в.
2.
О
модели формирования
горизонтальных
сжимаюших
налряжений
и
деформаций
растяжения
лри
лоднятии
и
денудационном
срезе
геологических
C
'
j
'
PYKтyp
из
лриведенных
в
лредыдущей
главе
данных
следует,
что
лри
формулировании
концелции
о
формировании
высоких
горизонтальных
налряжений
в
верхней
части
земной
коры
необходимо,
чтобы
удов
летворялся
ряд
условий
и
объединялся
В
едином
комплексе
ряд
э
кс
лериментально
установленных
факторов:
1)
верт~кальные
лщнятия
земной
коры,
в
результате
которых
к
ловерхности
выносятся
налряженные
массивы
с
олределенной
на
копленной
на
глубине
лотенциальной
энергией;
2)
денудационный
срез
лоднимаюwихся
структур,
в
результате
которого
снимаются
вертикальные
налряжения
и
образуются
(обна
жаются)
массивы
с
горизонтальными
налряжениями;
3)
освобождение
лотенциальной
энергии,
накопленной
массивами
на
глубине,
в
результате
которого
лроисходит
образование
(или
лреимущественное
раскрытие
существуюших)
разрывных
трещин
в
горизонтальной
и
двух
вертикальных
плоскостях,
лараллельных
пло
щадкам
действия
главных
налряжекий
в
массиве.
Модель
должна
лодтверждаться
экслериментальными
данными,
олределенными
расчетами,
а
также комплексом
следствий,
которые
могут
бы
ть
сформулированы
на
основе
модели
и
лроверены
э
ксле-
риментально.
,
Рассмотрим
лринцилиальную
воэможн~сть
формирования
высоких
горизонтальных
налряжений
в
соответствии
с
ЛРИtlеденным
механиз
мом.
Обозначим
главные
налряжения
на
не
которой
исходной
Д0статоч-
:)
но
большой
глубине
Н
о
через
6 ,
а
главные
налряжения
на
мень-
шей
глубине
Н
через
б
.
Тензоры
налряжений,
обусловленные
весом
лород
на
глубинах
Н
о
и
Н
,
залисываются
в
следуюшем
виде:
25
Т(Н)
:::
о
о
~~(H)
(13)
При
тектоническом
поднятии
массива
с
глубины
Н
о
на
глуби
н
у
Н
на
поверхности
происходит
денудационный
срез
породы.
Мош
н
ость
среза равна
ра~ности
Но
-
Н.
в
результате
происходит
раз
г
рузка
напряжений
f($
по
каждому
из
главных
направлений
.
Можно
з
аписать
напряжения
разгрузки
не
которого
объема
массива:
о'
1
о
о
о
о
о'
О
2.
о
~'
з
Напряжения
6'i
(1-1
а)
и
0i
(Ну
имеют
знак
(-)
сжатия,
а
напряже
ния
QI
знак
(+)-
растяжения;
Разгрузка
напряжений
сопровождается
изменением
свойств,
рас
крытием
трешин,
разуплотнением
массивов
пород,
уменьшением
скорости
(l)'P)
про
хождения
упругих
продольных
волн
.
В
силу
на
личия
свободной
поверхности
разгрузка
происходит
неравномерно.
В
вертикапьном
направлении
напряжения
разгружаются
непосредст
венно
вслед
за
срезом
налегаюших
пород
,
а в
горизонтальном
на
правлении
расширению
и
разуплотнению
препятствуют
окружаюшие
боковые
породы
.
В
результате
горизонтальные
сжимаюшие
напряже;"
ния
<5'~
и
б
z
(условимся
придерживаться
в
дальнейшем
следуюших
обозначений:
6'"!;}
-
вертикальная,
<й~
и
Oz
-
горизонтальные
оси
координат)
в
поднимаюшихся
блоках
могут
при
некоторой
интенсив
ности
.
процессов
поднятий
и
денудационного
среза
быть
равными
вертикальным
напряжениям ~~,
а
также
могут
и
превышать
верти
кальные
напряжения,
определяемые
весом
пород.
При этом
горизон
тальные
напряжения
могут
не
быть
равными
нулю
даже
на
поверх
ности
,
когда
Н
=0
и
~~
=0.
Рассмотрим
эти
положения
на
основе
теоретического
анализа.
Потенциальная
э
нергия
в
напряженном
массиве
(V,
W ,
Q),
расположенном
на
глубине
Н
о'
равна
ПО
==
~
!
(
f1
f($~€~
)
d
(У
,
W, Q ) .
(15)
(
V
,
W,
~
)
При
поднятии
земной
коры
массив
пород
перемешается
на
новый
гравипотенциальный уровень
и
подверга
е
тся
процессу
денудации
,
за
счет
КОТОIЮГО
прои
с
ходит
уменьш
е
ни
е в е
ртикальных
напря
ж
ений
от
веса
nopqa.
Пот
е
нциальнаБ
э
нергия
в
массиве
уменьшается
на
ве
личину
П
:=;
П
О
-
П
и
сос
тавляет
26
а
б
Рис.
З.
С"ема
образования
горизонтальных
(а)
и
вертикальных
(б)
трещин
отрыва
при
разгрузке
напряжений
в
порода".
п
(16)
Разгрузка
потенuиальной
энергии
приводит
к
образованию
(или
раскрытию
существующих)
трещин
отрыва
с
опред
еленными
направ
лениями
лростирания
(рис.
З).
Можно
оuенить
наиболее
вероятное
направление
формирующихся
трещин,
а
также
вероятную
величину
горизонтальны"
напряж
ений
.
В
статистической
теории
прочности
[41
J
доказывается,
что ве
роятность
разрушения
в
окрестности
объема
типа
V
на
ЛJlощадке
действия
напряжения
& r
записывается
уравнением
с>о
Cf-=рСо~~Ор)=J
t(б~)dQ
6'
Vp
(17)
•
где
f (
6'
~
) -
ЛJlотность
нормального
распредел
ения
6
~
,
6.
-
кри
тическое
значение
растягивающего
напряжения
в
сечении
,s:
.
Максимальному
значению
разрушений
ч;
на всех
возможны"
плошадках
ЗIAI,
проходящих
через
данную
точку,
при
фиксированной
" r , ,
внешней
нагрузке
отвечают
максимальные
значения
<5
1 ' 6'
2.
и
6'
З
'
Таким
образом,
на
площадках
действия
напряжений
6;
;
6'
;
и
6';
(в
ЛJlоскости
ха
z ,
ХОЫ
и
уа
z
на
рис.
З)
имеются
наиболее
бла
гоприятные
условия
для
образования
макроскопических
трещин
хруп
кого
разрушения
(или
преимущественного
раскрытия
существующих
в
породах
скрыты"
трещин).
Из
тре"
плоскостей
наиболее
благопри
ятной
является
горизонтальная
ЛJlоскость
~az
,
так как
снимаемое
~,
,
напряжение
'"
1
или
6'11
является
наибольшим.
Статистический
подход
позволяет
оuенить
величины
формирующих
ся
высоких
напряжений
в
зависимости
от
прочности
пород.
Статис
Тllческий
критерий
макроразрушения
[41]
запишем
в
следующем
виде:
27
(18)
где
CJ
к
-
критическое
значение
трешин
на
главной
nлошадке
61"
Считается,
что
макроскопическое
разрушение
наступает
при
усло
вии
,
когда
относительное
число
микротрешин
на
главной
площадке
достигло
критического
постоянного
значения
CJ
к
=0
.5.
Уравнение
(17)
при
условии
(18)
записывается:
с
1 1 J
(t
2
)
Ч;к=2,-"";2%
'
ехр
-2"
cLt,
о
(19)
где
с
..
С?гласно
(5),
t5
vy
:O
6
Wy
,а
~p
= 6
wp
.
В
частном
случае,
когда
<51
=
r;;
Wy
'"
fi
Vp
,имеем
С
=
о,
следов~
тельно,
р
=
О
.
5.
тогда
в
r-.;0мент
разрушения
на
nлошадке
S W
(макрораэрушение)
величина
6'1
при
нимает
значение
сопротивления
макроразрушению
Оwр.Спедователь
но,
тектонические
напряжения
вблизи
поверхности
будут
иметь
зна
чения
на
уровне
не
которой
остаточной
прочности
пород
на
растяже
ние
5
р
в
соответствуюшем
объеме
V
и
W"
На
основе
условий
макроскопических
теорий
,nрочности
можно
оuенить
возможные
значения
сохраняюшихся
в
массивах
вблизи
по
верхности
горизонтальных
напряжений
02+
б'з"
Исходя
из
условия
равновесия
среды
до
разрушения,
можно
залисать:
(20)
Отсюда,
поскольку
до
наступления
макроразрушения
6'1
=
6'р'
значе
ние
суммы
напряжений
02. +
б
3
находится
на
уровне
остаточной
npочности
пород
б
Р
:
ДЛя
весьма
хрупких
пород
критерий
наступления
макроразруше
ния
записывается
[44,
45]
в
следуюшем
виде:
61
-(
с5
р
/о
с
)(о'2
+
оз)
~
<5р
"
,
При
6'1
=0
(условие
на
поверхности)
на
основ
е
(22)
сумма
напря
жений
52, +
б
з
может
Достига
,
ТЬ
значений,
опред
еляемых
из
(23)
где
Ор
и
5
с
-
прочность
пород
на
сжатие
и
растяжение.
Приведенный
анализ
показывает,
что
рассмотренный
механизм
формирования
высоких
напряжений
вблизи
поверхности
земной
коры
28
~oд
влиянием
npоцессов
восходящих
тектонических
движений
зем
ной
коры
и
денудационного
среза
является
возможным.
Конкретные
цифровые
данные
об
уc,r{овиях
формирования
и
про
должительн
о
сти
существования
высоких
напряжений
из
теоретичес
кого
анализа
получить
в
настоящее
время
затруднительно
в
связи
с
недоста
точной
изученностью
ряда
вопросов.
В
частности,
одним
из
основных
вопросов является
отсутствие
достаточных
данных
о
процессах
трещинообразования,
разрыхления
пород
и
периодах
ре
лаксаЦИИ
'
внутренних
накопленных
в
породах
напряжений
при
боль
ших
объемах
поднимающихся
с
глубины
геологических
тел.
В
этом
отношении
предприняты
интересные
ИСCJIедования
(46,
47],
продол
жение
которых
могло
бы
дать
ответ
на
вопрос
о
времени
распро
странения
трещинообразования
от
поверхности
в
глубь
Земли.
Уста
навливается
значительное
-(
б
оле
е
чем
двукратное
[2
5J)
увелич
ение
первоначальных
объемов
горных
roрод.
При этом
увеличение
объе
мов тем
больше
,
чем
больше
интенсивность тектонических
поднятий,
соответственно
уменьшаются
скорости
прохdждения
продольных
волн
в
массиве.
Но
пока
имеются
лищь
качественные
данные,
характери
зующие
указанные
процессы
.
Поэтому
представляет
интерес
экспери
ментальная
проверка
следствий,
вытекающих
из
приведенного
тео
ретического
анализа
механизма
формирования
высоких
напряжений:
1)
наиболее
значительное
относит
ельн
о
е
превыщение
горизон
тальных
напряжений
над
вертикальными
вблизи
поверхности
Земли.
С
глубиной
это
превышаение
имеет
тенденцию
к
уменьщению;
2)
расnpостранение
наиболее
высоких горизонтальных
напряже
ний
вблизи
поверхности
в
наиболее
npочных
и
упругих
породах;
З)
формирование
трехмерной
сетки
трещин,
плоскости
которых
параллельны
площадкам
действия
главных
напряжений,
с
преиму
щественным
развитием
горизонтальных
трещин
вблизи
поверхности;
4)
разуплотнение
поднимающихся
массивов
за
счет
разгрузки
потенциальной
энергии
по
направлениям
действия
главных
напряже
ний
с
соответствующим
тензорным
изменением
скоростей
прохожде
ния
продольных
волн
U
p
•
При
этом
наибольщая
разгрузка
потенци
альной
энергии
npоисходит
в
наиболее
поднятых
элементах
гористо
го рельефа
и в
краевых
зонах
поднимающихся
блоков.
Рассмотрим
полученные
экспериментальные
данные.
и
ИХ
соот-
ветствие
сформулированным
следствиям
на
различных
уровнях:
а)
в
npеделах
регионов;
б) в
поднимающихся
тектони
ческих
блоках;
в)
в
системах
гористого
релье.фа;
г)
в
породах
с
различными
физико-механическими
свойствами.
З.
Региональные
зависимости
проявления
высоких
горизонтальных
напряжений
Под
влиянием
горообразовательных
процессов
и
тектонических
движений
Кольский
полуостров
является
одним
из
наиболее
интересных
районов
на
территории
СССР,
в
npеделах
ко:roрого
целенаправлеНIIО,
29