соответствующая
временному
сопротивлению
для
каждой
груп
пы
сплавов:
Материал
х.
Чугуны
....................................... 0'15
Литейные
алюминиевые
сплавы
........................................ 0,25
Деформируемые
алюминиевые
сплавы
........................................ 0'38
Титановые
сплавы
..................... 0'3
Стали:
высокопрочные
......................... 0,33
малоуглеродистые
..................... 0,33
Аустенитные
стали
и
латуни
........................................
0,45
d/D
0,4
0,45
0,4
0,4
0,33
0,45
0,4
'l'м'%
8
10
8
8
5
10
8
'1'''0'''%
2
15
3
5
15
30
Видно,
что
деформация
в
лунке
\jI1Iд
для
чугунов,
титановых
и
литейных
алюминиевых
сплавов
значительно
больше,
чем
\jIpaBH
при
растяжении.
У
высокопрочных
сталей
\jI1Iд~
\jIpaBH'
а
для
аусте
нитных
сталей
и
латуни
\jI1Iд
<
\jIpaBH.
Таким
образом,
разница
в
зна
чениях
коэффициента
пропорциональности
меЖдУ
твердостью
по
Бринеллю
и
временным
сопротивлением
у
разных
материалов
связана
с
тем,
что
они
сопоставляются
не
при
одинаковой
степе
ни
деформации.
Если
же
\jI1Iд
=
\jIpaBH'
как
у
высокопрочных
сталей,
то
х=0,33.
У
материалов
с
\jIrщ>
\jIpaBH
Х
< 0,33,
а
если
\jIrщ
<\jIPOBH'
то
Х>0,33.
Коэффициент
пропорциональности
Х
тем
больше,
чем
меньше
степень
равномерной
деформации.
Он
зависит
также
от
упругих
констант
материала.
Величина Х
для
большинства
дефор
мируемых
алюминиевых
сплавов
примерно
постоянна
и
близка
к
0,25,
для
сталей
Х
~
0,35,
для
меди'
-0,48
и
т.
д.
У
малопластичных
металлов
и
сплавов
корреляция
ИВ
и
о"в
может
отсутствовать:
высокая
твердость
часто
сочетается
с
низким
пре
делом
прочности.
Это
вполне
естественно,
если
учесть
совершен
но
разный
физический
смысл
этих
характеристик
для
хрупких
материалов.
Предел
прочности
таких
материалов
близок
к истин
ному
сопротивлению
разрушению,
а
ИВ
остается
критерием
со
противляемости
значительной
пластической
деформации
в
усло
виях
более
мягкой
схемы
напряженного
состояния.
271