Троян Е.Н., Бахтина И.А. Теплотехника

Подождите немного. Документ загружается.

шее количество молекул, значит, он об-

ладает меньшей плотностью. При изо-

термическом сжатии его давление и

плотность возрастают, т.е. он является

ненасыщенным. Состояние перегретого

пара, как и любого газа, определяется

двумя любыми независимыми парамет-

рами.

Если рассмотреть процесс паро-

образования при более высоком давле-

нии, то можно заметить следующие из-

менения. Точка а

, соответствующая со-

стоянию 1 кг воды при 0 ˚С и новом дав-

лении, остается почти на той же верти-

кали, так как вода практически несжи-

маема. Точка а' смещается вправо, ибо с

ростом давления увеличивается темпера-

следней понимается то единственное со-

стояние, в котором могут одновременно

находиться в равновесии пар, вода и лед

(точка А' на рисунке 4.6). Параметры

тройной точки для воды: р

= 611 Па,

= 0,01 ˚С, v

= 0,001 м

/кг. Процесс па-

рообразования, происходящий при абсо-

лютном давлении р

= 611 Па, показан на

диаграмме изобарой А'А", которая прак-

тически совпадает с осью абсцисс. При

более низких давлениях пар может сосу-

ществовать лишь в равновесии со льдом.

Процесс образования пара непосредст-

венно из льда называется сублимацией.

Если теперь соединить одноимен-

ные точки плавными кривыми, то полу-

чим нулевую изотерму I, каждая точка

которой соответствует состоянию 1 кг

воды при 0 ˚С и давлении р, нижнюю по-

граничную кривую II, представляющую

зависимость от давления удельного объ-

ема жидкости при температуре кипения,

и верхнюю пограничную кривую III,

дающую зависимость удельного объема

сухого насыщенного пара от давления.

Все точки горизонталей между

кривыми II и III соответствуют состояни-

ям влажного насыщенного пара, точки

кривой II определяют состояния кипящей

воды, точки кривой III – состояния сухо-

го насыщенного пара. Влево от кривой II

до нулевой изотермы лежит область не-

кипящей однофазной жидкости, вправо

от кривой III – область перегретого пара.

Таким образом, кривые II и III определя-

ют область насыщенного пара, отделяя ее

от области воды и перегретого пара, и

поэтому называются пограничными.

Определение параметров воды и

пара. Термодинамические параметры ки-

пящей воды и сухого насыщенного пара

берутся из таблиц теплофизических

свойств воды и водяного пара [2]. В этих

таблицах термодинамические величины

со штрихом относятся к воде, нагретой

до температуры кипения, а величины с

двумя штрихами – к сухому насыщенно-

му пару.

Поскольку для изобарного процес-

са в соответствии с (2.33) подведенная к

жидкости теплота

За нулевое состояние, от которого

отсчитываются величины s', s", h', h",

принято состояние воды в тройной точке.

Так как состояние кипящей воды и

сухого насыщенного пара определяется

только одним параметром, то по извест-

ному давлению или температуре из таб-

лиц воды и водяного пара берутся значе-

ния v', v", h', h", s', s", r.

Удельный объем v

, энтропия s

энтальпия h

влажного насыщенного пара

определяются по правилу аддитивности.

Поскольку в одном килограмме влажного

пара содержится x кг сухого и (1 – х) кг

кипящей воды, то

= xv" + (1 - x) v' =

= v" + x (v" - v'). (4.29)

Аналогично

= s' + x (s" - s') = s' + xr/ T

, (4.30)

= h' + x (h" - h') = h' + x r. (4.31)

Непосредственно из таблиц взять

параметры влажного пара нельзя. Их оп-

ределяют по приведенным выше форму-

лам по заданному давлению (или темпе-

ратуре) и степени сухости.

Однофазные состояния некипящей

воды и перегретого пара задаются двумя

параметрами. По заданному давлению и

температуре из таблиц воды и перегрето-

го пара находят значения v, h, s.

Т,s –

диаграмма водяного пара.

q = h

– h

то, применив это соотношение к про-

цессу а'а", получим:

q = r = h" - h'. (4.28)

Величина r называется теплотой

парообразования и определяет количест-

во теплоты, необходимое для превраще-

ния одного килограмма воды в сухой на-

сыщенный пар той же температуры.

Приращение энтропии в процессе

парообразования определяется формулой

∫ ∫

===−

′′′

Для исследования различных процессов

с водяным паром кроме таблиц использу-

ется Т,s – диаграмма (рисунок 4.7). Она

строится путем переноса числовых дан-

ных таблиц водяного пара в Т,s – коор-

динаты.

Рисунок 4.7. – Т,s – диаграмма во-

дяного пара.

Состояние воды в тройной точке

= 0, Т

= 273,16 К) изображается в диа-

грамме точкой А'. Откладывая на диа-

грамме для разных температур значения

s' и s", получим нижнюю и верхнюю по-

граничные кривые. Влево от нижней по-

граничной кривой располагается область

жидкости, между пограничными кривы-

ми – двухфазная область влажного на-

сыщенного пара, вправо и вверх от верх-

ней пограничной кривой – область пере-

гретого пара.

На диаграмму наносят изобары,

изохоры и линии постоянной степени су-

хости, для чего каждую изобару а'а" де-

лят на одинаковое число частей и соеди-

няют соответствующие точки линиями

х = const. Область диаграммы, лежащая

ниже нулевой изотермы, отвечает различ-

ным состояниям смеси пар + лед.

На Т,s – диаграмме площадь под

кривой процесса эквивалентна коли-

честву теплоты, подведенной или отве-

денной от рабочего тела. Работа любого

обратимого цикла изображается площа-

дью цикла, поэтому с помощью диа-

граммы можно определить термический

КПД цикла. При теоретических исследо-

ваниях термодинамических процессов и

циклов Т,s – диаграмма применяется дос-

таточно широко.

h,s – диаграмма водяного пара.

Если за независимые параметры, опреде-

ляющие состояние рабочего тела, при-

Рисунок 4.8. – h,s – диаграмма во-

дяного пара.

Изобары в двухфазной области

влажного пара представляют собой пучок

расходящихся прямых. Действительно, в

процессе p = const

TdhTqds

// ==

или

Tdsdh

=)/( ,

т.е. тангенс угла наклона

изобары в

h,s – координатах численно равен абсо-

лютной температуре данного состояния.

Так как в области насыщения изобара

совпадает с изотермой, тангенс угла на-

клона постоянен и изобара является пря-

мой. Чем выше давление насыщения, тем

выше температура, тем больше тангенс

угла наклона изобары, поэтому в области

нять энтропию s и энтальпию h, то каж-

дое состояние можно изобразить точкой

на h,s – диаграмме.

На рисунке 4.8 изображена h,s –

диаграмма для водяного пара, которая

строится путем переноса числовых дан-

ных таблиц водяного пара в h,s – коорди-

наты.

За начало координат принято со-

стояние воды в тройной точке (s

= 0,

= 0). Откладывая на диаграмме для

различных состояний значения s' и h' для

воды при температуре кипения, а также

s" и h" для сухого насыщенного пара, по-

лучаем нижнюю и верхнюю пограничные

кривые.

насыщения прямые р = const расходятся.

Чем больше давление, тем выше лежит

изобара. Крайняя изобара критического

давления идет наиболее круто. Отсюда

следует, что критическая точка К лежит

не на вершине, как это было в р,v – и

Т,s – диаграммах, а на левом склоне по-

граничной кривой. В области перегрева

температура пара (при постоянном дав-

лении) растет, и крутизна изобары увели-

чивается. Поэтому изобары перегретого

пара близки к логарифмическим кривым.

Аналогичный характер имеют

изобары и в области воды, но они идут

так близко от пограничной кривой, что

практически сливаются с ней.

При низких давлениях и относи-

тельно высоких температурах перегретый

пар по своим свойствам близок к идеаль-

ному газу. Так как в изотермическом

процессе энтальпия идеального газа не

изменяется, изотермы сильно перегретого

пара идут горизонтально. При прибли-

жении к области насыщения, т. е. к верх-

ней пограничной кривой, свойства пере-

гретого пара значительно отклоняются от

свойств идеального газа, и изотермы ис-

кривляются.

В h,s – диаграмме водяного пара

нанесены также линии v = const, идущие

круче изобар.

Обычно всю диаграмму не вы-

полняют, а строят только ее верхнюю

часть, наиболее употребительную в прак-

тике расчетов. Это дает возможность

изображать ее в более крупном масштабе.

Для любой точки на этой диа-

грамме можно найти р, v, t, h, s, x. Боль-

шое достоинство диаграммы состоит в

том, что количества теплоты (при p =

const) изображаются отрезками, а не

площадями, как в Т,s – диаграмме, по-

этому h,s – диаграмма исключительно

широко используется при проведении

тепловых расчетов.

Основные термодинамические

процессы водяного пара. Для анализа

работы паросиловых установок сущест-

венное значение имеют изохорный, изо-

барный, изотермический и адиабатный

влажный пар можно перевести в сухой

насыщенный и перегретый. Охлаждением

его можно сконденсировать, но не до

конца, так как при каком угодно низком

давлении над жидкостью всегда находит-

ся некоторое количество насыщенного

пара. Это означает, что изохора не пере-

секает нижнюю пограничную кривую.

Рисунок 4.9. – Изохорный процесс

водяного пара.

Изменение внутренней энергии

водяного пара при v = const

∆

u = u

– u

= (h

–p

) –

– (h

– p

). (4.32)

Данная формула справедлива и

для всех без исключения остальных тер-

модинамических процессов.

В изохорном процессе внешняя

работа l = 0, поэтому подведенная тепло-

та расходуется (в соответствии с первым

законом термодинамики) на увеличение

процессы. Расчет этих процессов можно

выполнить либо с помощью таблиц воды

и водяного пара, либо с помощью h,s –

диаграммы. Первый способ более точен,

но второй более прост и нагляден.

Общий метод расчета по h,s –

диаграмме состоит в следующем. По из-

вестным параметрам наносится началь-

ное состояние рабочего тела, затем про-

водится линия процесса и определяются

его параметры в конечном состоянии.

Далее вычисляется изменение внутрен-

ней энергии, определяются количества

теплоты и работы в заданном процессе.

Изохорный процесс (рисунок

4.9). Из диаграммы на рисунке видно, что

нагреванием при постоянном объеме

внутренней энергии пара:

q = u

– u

. (4.33)

Изобарный процесс (рисунок

4.10). При подводе теплоты к влажному

насыщенному пару его степень сухости

увеличивается и он (при постоянной тем-

пературе) переходит в сухой, а при даль-

нейшем подводе теплоты – в перегретый

пар (температура пара при этом растет).

При отводе теплоты влажный пар кон-

денсируется при T

= const.

Участвующая в процессе теплота

равна разности энтальпий:

q = h

– h

. (4.34)

Работа процесса подсчитывается

по формуле

l = p (v

– v

). (4.35)

Рисунок 4.10. – Изобарный про-

цесс водяного пара.

Изотермический процесс (рису-

нок 4.11). Внутренняя энергия водяного

пара в процессе Т = const не остается по-

стоянной (как у идеального газа), так как

изменяется ее потенциальная состав-

ляющая. Величина

∆

и находится по фор-

муле (4.32).

Количество участвующей в изо-

термическом процессе теплоты равно:

q = T (s

– s

). (4.36)

Внешняя работа определяется из

первого закона термодинамики:

l = q –

∆

u. (4.37)

Рисунок 4.11. – Изотермический

процесс водяного пара.

Адиабатный процесс (рисунок

4.12). При адиабатном расширении дав-

ление и температура пара уменьшаются,

и перегретый пар становится сначала су-

хим, а затем влажным. Работа адиабатно-

го процесса определяется выражением

Рисунок 4.12. – Адиабатный про-

цесс водяного пара.

l = –

∆

u = u

– u

= (h

– p

) – (h

– p

). (4.38)

Примеры решения типовых задач

Задача 4.1

Дано:

V = 0,6 м

Р = 0,5 МПа =

= 0,5⋅10

Па

= 20 ˚C

Q = – 105 кДж

µс

= 20,93 кДж/(кмоль·К)

≈ 29 кг/ кмоль

= 287 Дж/(кг·К)

В закрытом сосуде емкостью 0,6 м

содержится воз-

дух при давлении 0,5 МПа и температуре 20 ˚C. В результа-

те охлаждения сосуда воздух, содержащийся в нем, теряет

105 кДж.

Принимая теплоемкость воздуха постоянной, опре-

делить, какое давление и какая температура устанавливает-

ся после этого в сосуде.

, t

– ?

Решение:

Пользуясь уравнением состояния, определяем массу воздуха в сосуде

57,3

)27320(287

6,0105,0

+⋅

⋅⋅

m кг.

Количество теплоты, отводимой от воздуха в процессе, определяется уравнением

Q = m c

– t

откуда

8,2020

72,057,3

105

−=+

⋅

−

⋅

= t

˚С.

Значение с

= 0,72 кДж/(кг·К) получено из выражения

93,20

(для двух-

атомных газов).

Из соотношения параметров в изохорном процессе имеем

43,0

293

8,20273

5,0

−

PP МПа.

Задача 4.2

Дано:

Р = 0,5 МПа =

= 0,5·10

Па

V = 400 л = 0,4 м

= 400 ˚C

= 0 ˚C

R = 287 Дж/(кг·К)

В цилиндре находится воздух при давлении 0,5 МПа

и температуре 400 ˚C. От воздуха отнимается теплота при

постоянном давлении таким образом, что в конце процесса

устанавливается температура 0 ˚C. Объем цилиндра, в кото-

ром находится воздух, равен 400 л.

Определить количество теплоты, отведенной от газа,

конечный объем, изменение внутренней энергии и работу,

затраченную на сжатие. Зависимость теплоемкости от тем-

пературы считать нелинейной.

, V

∆

U, L – ?

Решение:

Количество отнятой теплоты определяем по формуле:

).(

ttmcQ

pmp

−=

Массу воздуха определяем из уравнения состояния

035,1

)273400(287

4,0105,0

+⋅

⋅⋅

m кг.

Из таблицы I находим

0283,1

400

c кДж/(кг·К).

Следовательно,

= 1,035·1,0283· (0 – 400) = – 425,72 кДж.

Из соотношения параметров в изобарном процессе имеем

16,0

)273400(

273

4,0

VV м

Изменение внутренней энергии

).(

ttmcU

−=∆

Пользуясь таблицей I, находим

7415,0

400

c кДж/(кг·К).

Следовательно,

∆U = 1,035·0,7415·(0 – 400) = – 307 кДж.

Работа, затраченная на сжатие,

L = P(V

– V

) = 0,5·10

· (0,16 – 0,4) = – 120 кДж.

Задача 4.3

Дано:

m = 10 кг

= 0,12 МПа=

= 0,12⋅10

Па

= t

= 30 ˚C

= 2,5V

R = 287 Дж/(кг·К)

10 кг воздуха при давлении 0,12 МПа и температуре

30 ˚C сжимаются изотермически; при этом в результате сжа-

тия объем уменьшается в 2,5 раза.

Определить начальные и конечные параметры, коли-

чество теплоты, работу и изменение внутренней энергии.

, V

, Q, L,

∆

U – ?

Решение:

Начальный объем определяем из уравнения состояния

25,7

1012,0

)27330(28710

⋅

mRT

По условию V

= 2,5V

, следовательно,

= V

/ 2,5 = 7,25/ 2,5 = 2,9 м

Из соотношения параметров в изотермическом процессе имеем

3,05,212,0

=⋅==

PP МПа.

Количество теплоты и работу определяем по формуле

797

5,2

ln)27330(287,010ln

−=⋅+⋅⋅===

mRTLQ кДж.

Изменение внутренней энергии

∆U = 0, т.к. ∆t = 0 (t = const).

Задача 4.4

Дано:

= 70 ˚C

= 650 – 200 = 450 ˚C

k = 1,37

R = 314 Дж/(кг·К)

В газовом двигателе 1 кг смеси газа и воздуха адиа-

батно сжимается так, что к концу сжатия ее температура

оказывается на 200 ˚C ниже температуры самовоспламене-

ния смеси, равной 650 ˚C. В начале сжатия температура

70 ˚C. Показатель адиабаты принять равным 1,37; газовую

постоянную смеси – 314 Дж/(кг·К).

Определить работу сжатия и степень сжатия ε =

, l – ?

Решение:

Из соотношения параметров в адиабатном процессе имеем

.92,7

27370

273450

136,1

























−

−k

Работа сжатия может быть найдена по формуле

4,331)45070(

136,1

314,0

)(

−=−

−

=−

−

= tt

l кДж/кг.

Задача 4.5

Дано:

= 0,5 МПа =

= 0,5·10

Па

= 111 ˚C

= 0,1 МПа =

= 0,1·10

Па

n =1,2

k = 1,4

R = 287 Дж/(кг·К)

= 0,72 кДж/(кг·К)

1 кг воздуха при давлении 0,5 МПа и температуре

111 ˚C расширяется политропно до давления 0,1 МПа.

Определить конечное состояние воздуха, изменение

внутренней энергии, количество подведенной теплоты и по-

лученную работу, если показатель политропы n = 1,2.

, Т

∆

u, l, q – ?

Решение:

Определяем начальный объем воздуха:

22,0

105,0

)273111(287

⋅

v м

/кг.

Из соотношения параметров в политропном процессе имеем

84,0

1,0

5,0

22,0

2,1

























vv м

/кг.

Конечную температуру можно получить из уравнения состояния

293

287

84,0101,0

⋅⋅

T К.

Величину работы находим по формуле

6,130)293384(

12,1

287,0

)(

=−

−

=−

−

= TT

кДж/кг.

Изменение внутренней энергии

∆u = c

–T

) = 0,72 (293 – 384) = – 65,5 кДж/кг.

Количество теплоты, сообщенной воздуху,

5,65)384293(

12,1

4,12,1

72,0)(

=−

−

=−

−

= TT

кДж/кг.

Полученные результаты можно проверить, используя аналитическое выражение

первого закона термодинамики

q = ∆u + l = 130,6 – 65,5 = 65,1 кДж/кг.

Задача 4.6

Дано:

v = 10 м

/кг

= 0,95

= 360 ˚C

1 кг влажного пара с параметрами v = 10 м

/кг и

= 0,95 изохорно нагревается до температуры t

= 360 ˚C

(смотри рисунок 4.9).

Найти, пользуясь h,s – диаграммой, изменение внут-

ренней энергии и количество подведенной теплоты.

∆

u, q – ?

Решение:

На h,s – диаграмме (смотри приложения) находим точку пересечения изохоры

v = 10 м

/кг с линией постоянной степени сухости х

= 0,95 (точка 1). По линии v = const

поднимаемся в область перегретого пара (выше линии х = 1) до пересечения с изотермой

= 360 ˚C (точка 2) и находим параметры:

= 14 кПа; Р

= 30 кПа; h

= 2480 кДж/ кг; h

= 3200 кДж/ кг.

Тогда, учитывая, что u = h – Pv, получим

∆u = u

– u

= (h

– P

v) – (h

– P

v) =

(3200 – 30·10) – (2480 – 14·10) = 560 кДж/кг.

В изохорном процессе работа расширения l = 0, следовательно,

q = ∆u = 560 кДж/кг.

Задача 4.7

Дано:

= 30 кПа

= 0,95

= 10 м

/ кг

1 кг влажного пара с параметрами Р = 30 кПа и

= 0,95 изобарно расширяется до удельного объема

= 10 м

/кг (смотри рисунок 4.10).

Найти, пользуясь h,s – диаграммой, изменение внут-

ренней энергии, работу и количество подведенной теплоты.

∆

u, l, q – ?

Решение:

На h,s – диаграмме (смотри приложения) находим точку пересечения изобары

Р = 30 кПа с линией постоянной степени сухости х

= 0,95 (точка 1). По линии Р = const

поднимаемся до пересечения с изохорой v

= 10 м

/ кг (точка 2) и находим параметры:

= 5 м

/кг; h

= 2500 кДж/кг; h

= 3200 кДж/кг.

Изменение внутренней энергии

∆u = u

– u

= (h

– Pv

) – (h

– Pv

) =

(3200 – 30·10) – (2500 – 30·5) = 550 кДж/кг.

Работа процесса подсчитывается по формуле

l = P (v

– v

) = 30 (10 – 5) = 150 кДж/кг.

Подведенное в процессе теплота равна разности энтальпий:

q = h

– h

= 3200 – 2500 = 700 кДж/кг

или

q = ∆u + l = 550 + 150 = 700 кДж/кг.

Задача 4.8

Дано:

Р = 800 кПа

= 0,9

= 80 кПа

1 кг влажного пара при Р

= 800 кПа и х

= 0,9 изо-

термически расширяется (рисунок 4.11) до Р

= 80 кПа.

Определить, пользуясь h,s – диаграммой, количество

подведенной теплоты, изменение внутренней энергии и ра-

боту расширения.

∆

u, l, q – ?

Решение:

На h,s – диаграмме находим точку пересечения изобары Р

= 800 кПа с линией по-

стоянной степени сухости х

= 0,9 (точка 1). По линии Р

= const (t

= const) поднимаемся

до верхней пограничной кривой (х = 1), затем по изотерме t

= const, которая поворачивает

вправо, идем до пересечения с изобарой Р

= 80 кПа (точка 2) и находим параметры:

= 0,22 м

/ кг; v

= 3,4 м

/ кг; t

= 170 ˚C;

= 2560 кДж/кг; h

= 2820 кДж/кг; s

= 6,2 Дж/(кг·К); s

= 7,8 Дж/(кг·К).

Изменение внутренней энергии

∆u = u

– u

= (h

– P

) – (h

–P

) =

= (2820 – 80·3,4) – (2560 – 800·0,22) = 409 кДж/кг.

Количество подведенной теплоты

q = Т (s

– s

) = (170 +273)·(7,8 – 6,2) = 708,8 кДж/кг.

Работу расширения определяем из первого закона термодинамики:

l = q – ∆u = 708,8 – 409 = 299,8 кДж/кг.

Задача 4.9

Дано:

= 3000 кПа

= 300 ˚C

= 50 кПа

1 кг перегретого пара рсширяется адиабатно от на-

чальных параметров Р

= 3000 кПа и t

= 300 ˚C до

= 50 кПа (смотри рисунок 4.12).

Найти, пользуясь h,s – диаграммой, значение степени

сухости пара в конце процесса расширения, изменение

внутренней энергии и работу расширения.

∆

u, l – ?

Решение:

На h,s – диаграмме находим точку пересечения изобары Р

= 3000 кПа с изотермой

= 300 ˚C (точка 1). Обратимый адиабатный процесс протекает при постоянной энтропии,

т.е. изоэнтропно.

По линии s = const опускаемся до пересечения с линией изобары Р

= 50 кПа

(точка 2) и находим параметры:

= 0,08 м

/кг; v

= 2,8 м

/кг; х

= 0,84;

= 2990 кДж/кг; h

= 2270 кДж/кг.

Изменение внутренней энергии

∆u = u

– u

= (h

– P

) – (h

– P

) =

= (2270 – 0,05·10

·2,8) – (2990 – 3·10

·0,08) = -620 кДж/ кг.

В адиабатном процессе q = 0, следовательно

l = – ∆u = 620 кДж/кг.

Задачи для самостоятельного решения

Задача 4.10

Сосуд емкостью 90 л содержит воздух при давлении 0,8 МПа и температуре 30 ˚C.

Определить количество теплоты, которое необходимо сообщить воздуху, чтобы

повысить его давление до 1,6 МПа. Принять зависимость c = f (t) нелинейной.

Ответ:

= 184,8 кДж.

Задача 4.11

0,2 м

воздуха с начальной температурой 18 ˚C подогревают в цилиндре диаметром

0,5 м при постоянном давлении 0,2 МПа до температуры 200 ˚C.

Определить работу расширения, перемещение поршня и количество затраченной

теплоты, не учитывая зависимость теплоемкости от температуры.

Ответ:

L = 25,07 кДж; h = 0,64 м; Q

= 87,36 кДж.

Задача 4.12

0,5 м

кислорода при давлении 1 МПа и температуре 30 ˚C сжимаются изотермиче-

ски до объема в 5 раз меньше начального.

Определить объем и давление кислорода после сжатия, работу, затраченную на

сжатие, и количество отведенной от газа теплоты.

Ответ:

= 5 МПа; V

= 0,1 м

; L = Q = – 805 кДж.

Задача 4.13

Работа, затраченная на адиабатное сжатие 3 кг воздуха, составляет 471 кДж. На-

чальная температура воздуха 15 ˚C.

Определить конечную температуру и изменение внутренней энергии.

Ответ:

= 234 ˚C; ∆U = 471 кДж.

Задача 4.14

В газовом двигателе политропно сжимается 1 кг горючей смеси до температуры

450 ˚C. Начальная температура 80 ˚C. Показатель политропы n = 1,35.

Найти работу, затраченную на сжатие, и степень сжатия.

Ответ:

l = – 360 кДж/кг; ε = 7,82.

Задача 4.15

Определить, пользуясь h,s – диаграммой, количество теплоты, которое надо сооб-

щить 1 кг водяного пара, удельный объем которого v = 5 м

/кг, степень сухости х

= 0,89,

чтобы при v = const повысить его температуру до t

= 400 ˚C.

Ответ:

q = 780 кДж/кг.