Розенберг Л.Д. Физика и техника мощного ультразвука. Книга 1. Источники мощного ультразвука OCR
Подождите немного. Документ загружается.
Датчик
монтируется
в
гнезде
заподлицо
с
внутренней
поверхностью
трубы,
чтобы
не
искажать
ударную
волну.
Резиновые
прокладки
предо
храняют
его
от
воздействия
упругих
волн,
распространяющихся
по
стен
ке
трубы
после
прорыва
диафрагмы.
Градуируемый
приемник
устанавливается
либо
по
оси
трубы
на
тор
цовой
заглушке,
либо вблизи
нее
в
стенке
трубы.
Возможность
измене
ния
положения
приемника
позволяет
обследовать
его
чувствительность
при
разных
ориентациях
относительно
направления
распространения
ударной
волны.
Радиотехническая
часть
8
установки
предназначена:
1)
обеспечивать
однократный
запуск
развертки
осциллографа
9
сигна
лом
от
первого
датчика
и
не
допускать
перезапуска
развертки
отражен
ными
волнами;
2)
обеспечивать
точность
запуска,
т.
е.
вырабатывать
запускающие
импульсы
с
достаточно
крутым
фронтом;
3)
отмечать
с
достаточной
точ
ностью
момент
прихода ударной
волны
ко
второму
датчику;
~:4
-.{Iз:.f
~
Выж.'
4)
иметь
достаточно
широкую
полосу
пропускаемых
частот,
что-
бы
не
возникали
искажения
сиг
нала
от
градуируемого
приемника;
5)
обеспечивать
возможность
Bx.Z
градуировки
канала
усиления
электрическим
напряжением
из
вестной
величины.
Вх.5
Блок-схема
радиотехнической
части,
показанная
на
рис.
55,
Рпс.
55.
БЛОR-схема
радиотехнпчесной
части
имеет
четыре
основных
узла:
Узел
[
формирует
стартовый
импульс
для
запуска
развертки
осцил
лографа
из
импульса
напряжения
отрицательной
полярности,
поступаю
щего
от
датчика
6
(рис.
53)
на
выход
1
узла
[.
Стартовый
импульс
с
выхода
1
поступает
на вход
блока
развертки
осциллографа.
Узел
[[
формирует
метки
времени.
Для
этого
на
вход
5
при
замкнутом
включателе
В
1
подается
непрерывное
синусоидальное
напряжение
от спе
циального
генератора
(10
на
рис.
53)
с
частотой
50
nгц,
которое
преобра
зуется
в
последовательность
отрицательных
импульсов,
служащих
мет
ками
времени.
Последние
с
выхода
2
поступают
на вход
усилителя
канала
вертикального
отклонения
луча
осциллографа.
Узел
[[[
формирует
электрический
сигнал,
выключающий
метки
вре
мени
в
момент,
когда
ударная
волна
приходит
к
датчику
7,
подключен
ному
ко
входу
2.
Узел
[V
служит для
усиления
сигнала,
поступающего
с
градуируе
мого
приемника,
подключенного
к
входу
3.
Усиленный
сигнал
через
вы
ход
2
поступает
на вход
осциллографа.
Вход
4
служит
для
подачи
градуи:
ров очного
электрического
напряжения
известной
величины
и
частоты
50
nгц.
При
этом
включатель
В
1
разомкнут,
а
включатель
В
2
замкнут.
Однократный
запуск
осциллографа
для
фотографирования
градуировоч
ного
сигнала
производится
нажатием
специальной
кнопки,
предусмот
ренной
в
узле
[.
Следует
иметь
ввиду,
что
если
за
фронтом
отраженной
волны
на
не
больших
расстояниях
от
заглушки
скорость
частиц
газа
близка
к
нулю,
то
за
фронтом
падающей
волны
она
может
достигать
весьма
больших
зна
чений.
Скорость
частиц
воздуха
за
фронтом
падающей
волны
может
быть
вычислена
по
формуле
2
(Mi-1)
v =
Суд
(1 + 1)
Mi'
(40)
37.1
Если,
например,
скорость
распространения
ударной
волны
суд
равна
500
.м/сек"
что
соответствует
М
1 = 1,46,
то
v = 220
.м/сек,.
Поэтому
при
градуировке
в
падающей
волне
необходимо
принимать
во
внимание,
что
при
обтекании
приемника
потоком
воздуха
с
большой
скоростью
давление
на поверхности
чувствительного
элемента
приемника
может
существенно
отличаться
от
расчетного.
Действительно,
градуировка
приемника,
вво
димого
через
боковой
сальник,
показала,
что
чувствительность
при
градуи
ровке
в
падающей
волне
меньше,
чем
при
градуировке
в
отраженной
(табл.
2).
Таблица
2
Результаты
градуировки
цилиндрического
приемника
ультразвука
в
падающей
и
отраженной
ударной
волнах
'У'rол,
определяющий
поворот
приемвика
относительно
оса
держателя
'9,
град
О
45
90
135 180
225
270
315
360
--
--
Ч
увствительн~сть,
в!
атм
0,22
0,217
0,195
0,197 0,228 0,190 0,165
0,198 0,23
в
падающеи
волне,
в'
отраженной
волне
0,29
0,304 0,311
0,304
0,297 0,300 0,303
0,313
0,30
3'
При
градуировке
приемника,
введенного
в
трубу
через
боковой
саЛЬНИR,
в
падающей
волне
обнаруживается
зависимость
чувствительности
прием
н
ика
от
угла
поворота
вокруг
его
оси,
связанная,
по-видимому,
с
неодно
р
одностью
толщины
стенок
приемника.
Чувствительность
того
же
прием
н
и
ка,
установленного
вдоль
оси
трубы,
одинакова
как
в
падающей,
так
и
в
о
траженной
волнах
и
равна
чувствительности
при
боковом
падении
отраженной
волны.
Таким
образом,
чувствительность
цилиндрических
приемников,
по
добных описанным
в
работе
[13],
следует
измерять
при
боковом
падении
как
отраженной,
так
и
падающей
волн,
если
диаметры
чувствительного
элемента
и
держателя
равны.
Точность
измерения
определяется
ошибками
в
определении
давления
в
ударной
волне
и
электрического
напряжения
на
выходе
приемника.
Ошибка
в
давлении
определяется
ошибкой
измерения
времени
пробега
ударной
волной
расстояния
между
датчиками,
которая
составляет
не
более
2
%.
Ошибка
в
измерении
времени
пробега
влечет
за
собой
погреш
пасть
в
определении
числа
М
1
•
ДЛЯ
интервала
М
1
от
1,4
до
1,5
ре
зультирующая
погреmность
определения
величины
Рз-
Рl
равна
9%.
Точность
прибора,
при
помощи
которого
измеряется
напряжение
на
выходе
кабеля,
входящего
в
комплект
приемника, равна
5%.
Таким
об
разом,
погрешность
градуировки
приемников
на
описанной
установке
не
превышает
14%.
Разброс
величины
чувствительности
приемника
в
пределах
одной
серии
измерений
и
между
сериями
не
превышает
5 % .
§
~.
Сброс
статического
ДВВoJIепия
Этот
метод
чрезвычайно
прост
и
не
требует
специального
источника
звука.
Основан
он на
быстром
сбросе
статического
давления,
действию
которого
был
подвергнут
чувствительный
элемент
приемника,
помещен
ный
в
камеру
малого
объема,
закрытую
диафрагмой
[39].
В
камеру
под
известным
давлением
подается
воздух.
При
некотором
давлении
диа
фрагма
прорывается
и
давление
падает
до
атмосферного.
Возникающее
на
выходе
приемника
электрическое
напряжение
осциллографируется.
Чув
ствительность
приемника
определяется
как отношение
максимального
на
пряжения
к
давлению
в
камере
перед
прорывом
диафрагмы.
ВТ2
Конструкция
камеры
давления
показана
на
рис.
56.
Это
толстостенная
металлическая
бомба,
внутренний
объем
которой
равен
нескольким
куби
ческим
сантиметрам;
верхней
крышкой
служит
диафрагма
1,
зажатая
по
краю
ввинчивающимся
кольцом,
снабженным
резиновым
уплотнением
2.
В
качестве
материала
для
диафрагмы
может
быть
применена
фотоплен
ка
шириной
35
оМ,оМ,.
При
диаметре
свободной
части
диафрагмы
23
.моМ,
диа
фрагма
прорывается
при
10-13
атоМ,.
Сжатый
воздух
подается
в
бомбу
~
~
/
~
4
~~
Рис.
56.
КОНСТРУRЦИЯ
RaMepbl
'давления
j(
рсоукmор!/
--
из
баллона
через
редуктор
4
достаточно
медленно,
чтобы
можно
было
замерить давление
в
бомбе перед
прорывом
диафрагмы.
За
время
подъе
ма
давления
в
бомбе
электрический
заряд
с
пьезоэлемента
градуируемого
приемника
3
должен
успевать
стекать
через
входное
сопротивление
ос
циллограф:),
к
которому
подсоединен
приемник.
Однако
входное
сопро
тивление
должно
быть
достаточно
высоким,
чтобы
за
время
сброса
давле
ния
ПС(jле
прорыва
диафрагмы
электрическое
напряжение
на
выходе
Рис.
57.
Рабочая
осциллограмма
давления
приемника
:не
~успело
существенно
снизиться
из-за
стекания
пьезозарядов
приемника.
Поэтому
давление
должно
сбрасываться
по
возможности
бы
стро,
что
и
вынуждает
уменьшать
внутренний
объем
бомбы.
При
указан
ном
объеме
бомбы
сброс
давления
происходИл
приблизительно
за
200M:Kce1h.
Следовательно,
постоянная
времени
RC
(где
С
-
емкость
пьезоэлемента,
включая
подводящий
кабель
и
вход
осциллографа,
а
R -
результирую
щее
сопротивление,
состоящее
из
параЛЛ,ельно
включенных
сопротив
лений
входа
осциллографа
и
утечки
гидрофона)
должна
быть
по
край
ней
мере
на
порядок
больше
200
oМ,1hce1h.
После
прорыва
диафрагмы
давление
вследствие
инерции
расходящегося
потока
газа,
вытекающего
из
бомбы,
падает
несколько
ниже
атмосферного
и
после
нескольких
колебаний
стремится
к
атмосферному.
Колебания
373
напряжения,
происходящие
с
периодом,
приблизительно
равным
500
мк,сек"
отмечаются
приемником.
Рабочая
осциллограмма
приведена на
рис.
57.
При
определении
чувствительности
необходимо
усреднить
колебания
:на
пряжения
и
отнести
его
к
показанию
манометра
перед
прорывом
диаф
рагмы.
Когда
значения
избыточного
давления
по
сравнению
с
атмосфер
ным
достигают
примерно
10
атм
и
более,
возможная
ошибка,
связанная
с
тем,
что
колебания
давления
в
процессе
установления
не
учитываются,
весущественна.
Например,
при
анализе
осциллограммы
рис.
57
ошибка
не
превышает
1
О
%.
Если
же
величина
избыточных
давлений
составляет
несколько
атмосфер,
усреднение
колебаний
необходимо
производить
возможно
тщательнее.
§
5.
Гидростатический
метод
Гидростатический
метод
градуировки
пь~зоэлектрических
приемников
[40],
как
и
предыдущий
метод,
не
требует
излучателей
ультразвуко
вой
энергии,
и
поэтому
градуировка
производится
в
отсутствие
звукового
поля.
Сущность
метода
состоит
в
том,
что
приемник
подвергается
воздей
ствию
гидростатического
давления,
изменяющегося
со
временем
по
ли
нейному
закону.
В
этом
случае
чувствительность
приемника
определяет-
сл
соотношением
(41)
здесь
k -
постоянная
приемника,
которая
должна
быть
предварительно
определена;
С
+
С
Х
-
сумма
емкости
пьезоэлемента
и
входа
схемы,
к
которой
подключен
пьезоэлемент;
R -
сопротивление
нагрузки
пьезо
элемента;
(j)
=
2лt
(f-частота).
Второй
множитель
в
формуле
(41)
определяет
частотную
зависимость
чувствительности
приемника
в
области
дореЗОЕ:ансных
частот.
Постоянная
приемника
может
быть
определена
следующим
образом.
Пусть
к
пьезоэлементу
приложено
механическое
напряжение
S;
тогда
Q=
kS~
(42)
где
Q
--электрический
заряд
на
обкладках
пьезоэлемента.
Если
параллельно
пьезоэлементу
п:щключены
емкость
и
активное
сопротивление,
то
можно
записать
t
Q =
ис
х
=
kS--~I
dt,
о
где
1=
~
+С
dU
R
dt
(и
--
электрический
потенциал
на
обкладках
ПЪ8зоэлемента).
Дифференцируя
соотношение
(43)
и
используя
(44),
получим
dU
U k dS
те
+
R(Cx+C)
-
Сх+С
Cit·
Решение
этого
уравнения
имеет
вид
874
t t t
U = k
е-
R
(Сх+С)
\'
e
R
(Сх+С)
dS
dt
С
Х
+
С
J
dt·
о
(43)
(44)
(45)
(46)
Начальные
условия
взяты
в
виде
dS
U=(jj'=t=O.
Если
приемник
погружен
в
жидкость
на
глубину
h,
то
на
него
действует
гидростатическое
давление
Р
=
Ро
+pgh,
(47)
где
Ро
-
атмосферное
давление;
р
-
плотность
жидкости;
g -
ускоре
ние
силы
тяжести.
#,
"О
-100
-110
-120
/
-IJO
V
0,001
0,01
х
хх
хххххх
хх
хх)О(хх
-
-1
х
г
0,1
1,0
10
f,Keq
Рис.
58.
Результаты
градуировки
пьезоприем
ника
гидростатическим
методом
(1)
и
одним
из
известных
методов
(2)
Будем
теперь
приемник
поднимать
из
жидкости
с
постоянной
скоро
стью.
Тогда
давление
на
приемнике
будет
изменяться
следующим
образом:
ар
dS
dh
dt
= r =
dt
= const =
рк
dt
' (48)
и
соотношение
(46)
легко
интегрируется.
В
результате
получаем
U =
kRr;
(49)
отсюда
(50)
Таким
образом,
процесс
градуировки
приемника
сводится
к
измере
нию
постоянного
электрического
напряжения
на
выходе
приемника
и
скорости
вытаскивания
(или
погружения)
последнего
из
жидкости.
Кроме
того,
требуется
знать
величины
R,
С
и
С
х
.
На
рис.
58
показаны
результаты
градуировки
пьезоэлектрического
приемника описанным
способом
1
и
одним
ИЗ
обычных
способов
с
исполь
зованием
звукового
поля
2.
Приемн1Ш.
имел
следующие
параметры:
С
+
С
Х
= 0,0225
мw,ф,
R = 10
Мом.
Следует
подчеркнуть
практическую
ценность
описанного
метода
для
градуировки
приемников
в
области
низких
частот,
при
которых
градуи
ровка
в
звуковом
поле
встречает
известные
затруднения.
§
8.
Метод
топографическо.
съемки
Метод
топографической
съемки
ультразвукового
поля
в
целях
градуи
ровки
ультразвуковых
приемников
был
предложен Дегруа
[43]
для
плоского
излучателя.
Ю.
Я.
Борисов
[11]
несколько
видоизменил
этот
метод
в
связи
с
применением
фокусирующего
излучателя.
Здесь
будет
из-
375
ложен
видоизмененный
метод,
так
как
именно
он
нашел
применение
в
Акустическом
институте.
Сущность
метода
заключается
в
том,
что
измеряется
полная
мощность
излучения
и
распределение
поля
в
фокальной
плоскости
фокусирующего
излучателя.
Чувствительность
градуируемого
приемника
ультразвука
определяется
по
формуле
U
y2:rtS
_
М
= - =
-Jrtвjоар
р
peW
'
(51}
где
W -
полная
мощность
излучения,
s =
~
иг·тат.
(52)
Соотношения
(51)
и
(52)
могут
быть
выведены
путем
следующих
рас
суждений.
Интенсивность
в
плоской бегущей
волне
может
быть
записана
в
виде
р2
1=-,
ре
где
р
-
эффективное
значение
звукового
давления.
Чувствительность
приемника
ультразвука
определим
как
u
М=-,
р
(53)
(54)
где
U -
электрическое
напряжение,
снимаемое
с
приемника
при
давле
нии
р.
С
учетом
(54)
соотношение
(53)
может
быть
переписано
следующим
об
разом:
и
2
1 =
М2
•
ре
(55)
Так
как
в
фокальной
области
концентратора
волна
имеет
плоский
фронт,
то
общая
мощность
излучения
в
фокальной
области
выразится
как
W=2n~Ir·rdr=
~;e
~U;.rdr,
(56)
где
r -
радиальная
координата
в
фокальной
плоскости.
Отсюда
легко
получается
формула
(51).
Полная
мощность
излучения
измеряется
с
помощью
радиометра.
Сняв
распределение
звукового
давления
в
двух
взаимно
перпендикулярных
направлениях
и
усреднив
полученные
значения
в
точках,
симметричных
относительно
оси
излучения,
необходимо
построить
кривые
распределе
ния
величины
тИ;
от
r.
Тогда
значение
S
определяется
как
площадь,
ог-
раниченная
полученной
кривой.
Метод
топографической
съемки
приемлем
лишь
при
симметричной
фор
ме
поля.
При
отсутствии
симметрии
кривую
распределения
приходится
искусственно
симметрировать,
что
приводит
к
значительным
погрешно
стям.
Оценка
показывает,
что
при
наличии
симметрии
погрешность
гра
дуировки
по
описываемому
методу
не
превышает
20%.
ЛИТЕРАТУРА
1.
И.
Г.
М
и
хай
л
о
в,
В.
А.
Ш
у
т
и
л
о
в.
Прибор
для
измерения
абсолютной
интенсивности
ультразвуна.
Акуст.
ж.,
3, 4, 379, 1957.
2.
Л.
К.
3
а
р
е
м
б
о.
О
термоэлектрических
приемниках
ультразвука.
Измери
тельная
техника,
5, 74. 1958.
3.
И.
Т.
С
о
к
о
л
о
в.
Применение
математической теории
Кинга
к
радиометриче
ским
измерениям
звуковых
давлений
в
жидкости.
ЖТФ,
15, 4, 1945.
4.
W.
G.
С
а
d
у,
Curtis
Е.
G i t t i n g s.
Оп
the
Measurement of Powel'
Radiated
from
an
Acoustic. Source. J ASA, 25, 5, 892, 1953.
5.
Л.
Д.
Р
о
3
е
н
б
е
р
г.
Энергетические
соотношения
при
ультразвуковой
кави
тации.
Ультразвуковая
техника,
6, 1964.
6.
Л. Д.
R
о
3
е
н
б
е
р
г.
Об
оценке
кавитационной
эффективности
акустической
энергии.
Акуст.
ж.,
11, 1, 121, 1965.
7.
И.
Г.
М
и
хай
л
о
в,
В.
А.
Ш
у
т
и
л
о
в.
Дифракция
света
на
ультразвуковых
волнах
большой
амплитуды.
Акуст.
ж.,
3,
2, 203, 1957.
8.
К.
L. Z
а
n k
е
1,
Е.
А.
Н
i
е
d
е
т
а
n n. Diffraction
о!
light
Ьу
Ultrasonic
Wз
ves Progressing
with
Finite
but
Moderate
Amplitudes
in
Liquides. J ASA, 31, 1, 44,
1959.
9.
Е.
1.
М
е
у
е
r. Some Ne,v Measurements
оп
Sonically Induced
Cavitation.
JASA,
29, 1, 4, 1957.
10.
1.
К
орр
е
1
т
а
n n. Beitriige
zur
uItraschalImeBtechnik
in
FIiiВigkeiten,
Acus-
tica,
2, 92, 1952.
Н.
Ю.
Я.
Б
о
Р
и
с
о
в.
Волноводные
щупы
для
измерения
звунового
давления
в
ре
жиме
кавитации.
Контрольно-измерительные
ультра3ВУI~овые
приборы.
Сб.
док-
ладов,
Моснва,
ЦИНТИ
Элентропр.,
1960, 123. •
12.
Е. В.
Р
о
м
а
н
е
н
к
о.
Миниатюрные
пьезоэлектрические
приемнини
ультра
звука.
Акуст.
ж.,
3,
4, 342,
:1957.
13.
Н.
А.
Рой,
Е. В.
Р
о
м
а
н
е
н
к
о.
Широкополосные
ультразвуновые
прием
ники.
ПНТПО,
1958,
тема
38,
ом
П-58,169/6,3.
14.
Е. В.
Р
о
м
а
н
е
н к
о.
Конструкция
и
применение
миниатюрных
приемников
ультразвука.
Технико-информационный
бюллетень.
ЦКБ
ЭТО,
1960, 1/3, 37.
15.
Е. В.
Р
о
м
а
н
е
н
к
о.
Экспериментальное
исследование
распространения
вол
ны
конечной
амплитуды
в
жидкостях.
Кандидатская
диссертация.
Москва,
Акуст.
ин-т,
1961.
1.6.
Е.
В.
Р
о
м
а
н
е
н
к
о.
Сферический
приемник
ультразвука.
Авт.
свидетельство
на
изобретение,
ом
119026, 1958.
17.
А. А.
А
н
а
н
ь
е
в
а.
Керамические
приемники
звука.
Москва,
1963.
18.
И.
П.
r
о
л я
м
и
на.
Элентроакустичесние
преобразователи
из
ферритов,
ЛНТПО,
1959,
тема
38,
ОМП-59-57/1.
19.
И.
П.
r
о
л я
м
и н
а,
А.
Д.
С
о
к
о
л
о
в,
В.
К.
Ч
у л
к
о в
а.
Испытания
опытных
ультразвуковых
приемнинов
из
ферритов.
Акуст.
т.,
3, 3.288,1957.
20.
И.
П.
r
о
л я
м
и н
а,
В.
К.
Ч
у
л к
о в
а,
В.
О
Р
л
о
в.
Исследование
цилин
дрических
приемнинов
ультразвука
из
никель-цинковых
ферритов.
Отчет
Ану
СТJlческого
института.
Москва,
1958.
21.
Л.
Д.
Роз
е
н
б
е
р
г,
М.
Г.
С
и
р
о
тюк.
Причины,
ограничивающие
акусти
чесную
мощность
ПРljобразователя,
работающего
в
жидкости.
Контрольно-измери
тельные ультразвуковые
приборы.
Сб.
донладов.
Москва,
ЦИНТИ
Электропр.,
1960,
стр.
157.
22.
Е. В.
Р
о
м
а
н
е
н
к
о.
К
вопросу
о
гидроакустике
и
гидродинамике
рыб
и
дель
финов.
Отчет
Акустического
института
Москва,
1963.
23.
А.
И.
П
е
т
р
е
н
н
о.
Приемник
с
механической
трансформацией
звукового
дав
ления.
Дипломная
работа.
Моск.
ин-т
радиоэлеRlrроники
и
горн.
электро
механики,
1964.
24.
Ю.
Б.
С
е
м
е
н
н
и
к
о
в.
Входные
цепи
усилителей,
работающих
от
пье30ЭЛeI~
трических
звуноприемников.
Тр.
номиссии
по
акустике,
7, 74, 1953.
25.
S.
Т
i m
о
s
с
h
е
n k
о,
S. W
о
i
по
w s k
у
-
к
r i
е
g
е
r. Theory of
Plates
and
SheIIs. New York, 1959.
(см.
перевод:
С.
Т
и
м
о
ш
е
н
1\
о,
С.
В
о
й н
о
в
с
к
и
й
-
К
Р
и
г
е р.
Пластин
ки л
оболочни.
ГИФМЛ,
1963).
26. L.
В
е
l'
g m
а
n n. Der
UltraschalI
und
seine Anwendung
in
Wissenschaft
und
Tech-
nik.
Ziirich, 1954
(См.
перевод:
Л.
Б
е
р
г
м
а
н.
Ультразвук
и
его
применение
в
науке
Jf
технине.
ИЛ,
1957).
27.
Г.
П.
М
о т
у
л
е
в
и
ч,
И.
Л.
Ф
а б
е
л и н
с
н и
й,
Л.
Н.
Ш
т
е
й
н
г
а
у
3.
Абсолютный
а:кустический
микрорадиометр.
ДАН
СССР.
70, 1, 29, 1950.
28.
К.
В
II
d
а
1,
Е.
Н
о
у
and
Н.
О
1 s
е
n. Measurements of Acoustic
Radiation
For-
се.
JASA, 31, 11, 1536, 1959.
29.
М.
Е.
Ар
х
а
н
г
е
л
ь
с
к
и
й,
В.
Я.
А
Ф
а
н
а
с
ь
е
в.
Исследование
фотодиф
фузионного
метода
визуализации
ультразвуковых
полей.
Акуст.
ж.,
3, 3, 214,
1957.
377
30.
А.
А.
Я
н п
о
л
ь
с
к
и
й.
Абсолютная
градуировка
электроакустических
преоб
раЗ0вателей
методом
взаимности
в
квазисферическом
поле.
Тр.
комиссии
по
аку
стике,
8, 37, 21, 1955.
31.
В.
D. F
а
у.
Plane
Sound
Waves
of
Finite
Amplitude.
J ASA, 3, 2, 222, 1931.
32.
3.
А.
Г
о
л
ь
Д
б
е
р
г.
Плоские
акустические
волны
конечной
амплитуды
в
вяз
кой
теплопроводной
среде.
Кандидатская
диссертация.
Москва,
Акуст.
ин-т,
1958.
33.
К.
А.
Н
а
у
г
о
л
ь
н
ы
х.
Некоторые
вопросы
теории
распространения
звуковых
волн
Rонечной
амплитуды.
Кандидатская
диссертация.
Москва,
Акуст.
ин-т,
1959.
31.
В.
А.
Б
у
Р
о
в,
В.
А.
К
Р
а
с
и
л
ь
н
и
к
о
в.
Непосредственное
наблюдение
искажения
формы
интенсивных
ультра3ВУRОВЫХ
волн
в
жидкости.
ДАН
СССР,
118,
ом
5, 920, 1958.
35.
Е. В.
Р
о
м
а
н
е
н
R
о.
Установка
для
калибровки
гидрофонов.
ПНТПО,
1960,
тема
34,
ом
П-60-59/5,
21.
36.
Е.
В.
Р
о
м
а
н
е
н к
о.
Способ
определения
частотных
и
фазовых
ха.рактерИСТIШ
приемников
ультраЗВУRа.
Авт.
свидетельство
на
изобретение,
ом
119025, 1958.
37.
Е.
В.
Р
о
м
а
н
е
н
к
о,
К.
А.
Н
а
у
г
о
л
ь
н
ы
х.
Способ
градуирования
аку
стических
преобразователеЙ.
Авт.
свидетельство
на
изобретение,
ом
157619, 1963.
38.
В.
А.
3
в
е
рев.
О
возможности
абсолютной
калибровки
излучателей
и
прием
НИRОВ
ЗВУRа
по
давлению
радиации
без
использования
радиометра.
Акуст.
Ж.,
2, 4, 1956, 378.
39.
Н.
А.
Р
о'
Й,
Д. П.
Ф
Р
о
л
о
в.
Установки
для
калибровки
широкополосных
приемников
давления.
ПНТПО,
1961,
тема
36,
.]\1'9
П-61-7/2.
40. F. W. R
а
у
m
о
n d.
Nonacoustical
Method
for Measuring
Sensitivity
of
а
Piezo-
electric
Hydrophone.
J ASA, 35, 1, 70, 1963.
41.
Л. Д.
л
а
н Д
а
у
и
Е.
М.
Л
и
Ф
ш
и
ц.
Механика
сплошных
сред.
ГИТТЛ,
Моснва,
1954.
42. F.
Е.
В
о
r g n i s.
Theory
of Acoustic
Radiation
Pressure.
Rev. Mod.
Phys.,
25,
3, 1953.
43.
М.
D
е
g r
о
u
а
s.
Proposition
de
normalisation
de
l'expression
de la puissance
{оиг
nie
раг
ип
projecteur
а
ultrasons.
Апп.
Telecomm. 9, 4, 99, 1954.
44. F.
М.
М
о
r s
е.
Vibration
and
Sound. 1948
(См.
перевод:
Ф.
М
о
р
3.
Колебания
и
звук.
ГИТТЛ,
1949,
стр.
378).
СОДЕРЖАПIIЕ
ПРЕДИСЛОВИЕ
ЧАСТЬ
1
ГАЗОСТРУйНЫЕ
ИЗЛУЧАТЕЛИ
ЗВУRА
ГАРТМАНОВСНОГО
ТИПА
Ю.
Я.
Борuсов
ЧАСТЬ
II
3
7
МАГНИТОСТРИRЦИОННЫЕ
ИЗЛ'УЧАТЕЛИ
ИЗ
ФЕРРИТОВ
111
И. П.
ГО/Lя.мUllа
Ч
А
С
Т
Ь 111
ФОR'УСИР'УЮЩИЕ
ИЗЛУЧАТЕЛИ
УЛЬТРАЗВ'УRА
Л. д.
Роаеlf,берг
ЧАС
ТЬ
IV
ВВЕДЕНИЕ
УЛЬТРАЗВ'УRОВЫХ
RОЛЕБАНИй
В
ОБРАБАТЫ-
149
ВАЕМЫЕ
СРЕДЫ
207
И.
И.
Теу.миll
ЧАСТЬ
V
'УЛЬТРАЗВ'УRОВЫЕ
ВОЛНОВОДЫ
ИЗГИБНЫХ
RОЛЕБАНИй
245
И. И.
Теу.миll
ЧАСТЬ
VI
RР'УТИЛЬНЫЕ
RОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ
систЕмыI
А.
М.
М
ицnевиц,
ЧАСТ.Ь
VII
287
ПРИЕМНИRИ
УЛЬТРАЗВУRА
И
МЕТОДЫ
ИХ
ГРАД'УИРОВRИ
327
Е.
В.
Ро.маllе1l1О,О
ИСТОЧНИКИ
мощного
ультразвука
Утверждено
1\:
nе/{ати
Ащ/стUlеС1\:им
институтом
АН
СССР
Редантор
издательства
Л.
В.
Гессен
Техничесний
редантор
о.
С.
Ульянова
Сдано
в
наБОр
1jX
1966
г.
Подписано
н
печати
3(III
1967
г.
Формат
бумаги
70ХI08
1
/
16
•
Бумю'а
типографская
М
1
Усл.-печ.
л.
33,25,
Уч.-изд.
л.
26,7.
Тираж
3500
энз.
Т-00998.
Тип.
зак.
1418.
Цена
Z
р,
07
'К.
Издательство «Наука».
Москва,
Н-62,
Подсосенсний
пер.,
д.
21
2-н
типографИЯ
издательств~
«Науна».
Г-99,
Москва,
Шубинсний
пер.,
10