Месяц Г.А. Импульсная энергетика и электроника

Подождите немного. Документ загружается.

130 Глава 6. Импульсный разряд в

газе

Для разрядов высокого давления при всех рассмотренных условиях характерно

некоторое определенное время устойчивого горения, в течение которого объемный

разряд не переходит в искровой и наблюдается равномерный ввод энергии в газ.

Неоднородная ионизация газа по глубине промежутка приводит к неравномер-

ному распределению электрического поля в столбе Е(х). Определение Е(х) для

плоско-параллельной геометрии электродов проведено в работах [30, 31]. Если не

учитывать влияние термализованных электронов, то Е(х) определяется в неявном

виде из соотношения [31]:

е1|/(х) + а = (6.60)

Принимая для определенности, что электронный пучок инжектируется в газовый

промежуток со стороны катода, будем иметь вблизи катода некоторую минимальную

напряженность электрического поля Е

т, поскольку скорость ионизации у в этой

области наибольшая. Тогда, пренебрегая вблизи катода ударной ионизацией, выра-

жение (60) запишем в виде:

Етт

_ ^тю

(С

сл\

У(*тт) [М*)Г

Е2

(*У

На рис. 17 [31] показано распределение поля по промежутку при ионизации

азота атмосферного давления электронами с энергией 150 кэВ, проходящими через

алюминиевую фольгу толщиной 50 мкм. В области более слабой ионизации проис-

ходит увеличение напряженности электрического поля и возрастание удельной

мощности, рассеиваемой в единице объема газа.

Еще одной причиной искажения поля в столбе может явиться наличие терма-

лизованных электронов пучка, вследствие чего в промежутке образуется неском-

пенсированный отрицательный объемный заряд. Это также приводит к росту поля

в области столба разряда, примыкающей к аноду. Рассмотрим влияние термали-

зованных электронов на распределение поля при малых временах, когда К

< 1/2(\|/р)~

1/2

и рекомбинационные потери можно не учитывать. Считая также, что

5 10 15 20 25

Е [кВ/см]

[см]

101

РЭ

1—1

Рис.

6.16.

Вольт-амперная характеристика разряда при разных давлениях, /

= 10 А/см

р\

Па: 1

- 4-10

, 2-7-10

, 5- 10-10

Рис. 6.17. Распределение

поля в

промежутке

при равномерной ионизации для Е

[

= 4

кВ/см.

1 -

\|/(лг);

2 - Е(х)

без учета ударной

ионизации; 3 -

то же,

учетом ударной

ионизации

§6.5

Разряд в газе

прямой инжекцией электронов

131

условие квазинейтральности плазмы в столбе приблизительно сохраняется: л,« п

уравнение для определения плотности заряда р получаем в виде:

д(

(6.62) р = ед +

где д - скорость возникновения термализованных электронов в объеме, р - плот-

ность зарядов в объеме. Из правой части (62) видно, что объемный заряд рождает-

ся за счет термализованных электронов и градиента скорости генерации носителей

тока. В области, где можно пренебречь возникновением объемного заряда за счет

ду/дх, получаем из (62):

р =

ед( |ехр[-а/

(1->>)]ф, (6.63)

где а~е\х

\|//2е

Величина р при времени I = (е

/ец^)

1/2

принимает максимальное значение

Ртах =е#/2а

1/2

, которому соответствует максимальное поле

где б - средняя глубина пробега быстрых электронов в газе.

Нарастание поля в начальные моменты времени после инжекции пучка обу-

словлено накоплением электронов, а дальнейший спад - увеличением проводимо-

сти плазмы и возрастанием стока объемного заряда. При плотности тока пучка

7п=

А/см

ШЪ

= 1, \х

= 5-Ю

см

/(В-с), у = 10

см

/с имеем Е^ = 4-Ю

В/см.

Приведенная оценка показывает, что влияние термализованных электронов на

электрическое поле существенно при токах инжектируемых электронов порядка

1 А/см

и более.

6.5.3 Контракция объемных разрядов

Одним из важнейших физических процессов в объемном газовом разряде явля-

ется его контракция, т.е. переход объемной формы горения в канальную. Примера-

ми объемных разрядов являются тлеющий разряд низкого давления, импульсный

самостоятельный объемный разряд, горящий как при низком, так и при высоком

давлении (1 атм и более) и, наконец, несамостоятельный разряд с интенсивной

внешней ионизацией, например пучком электронов. В объемных разрядах конт-

ракция начинается непосредственно на катоде из-за возникновения эктона за счет

тока АЭЭ или пробоя диэлектрической пленки на катоде (рис. 18). Учитывая, что

все упомянутые выше разряды контрагируются по одной схеме, рассмотрим этот

эффект на примере разряда с инжекцией электронного пучка.

Характерными особенностями такого разряда являются объемное протекание

тока и наличие слоя прикатоднош падения потенциала, благодаря которому элект-

роны из прикатодных областей равномерно поступают в столб разряда. Падение

потенциала на прикатодных областях составляет обычно от нескольких сотен вольт

до киловольт, а размер прикатодной области устанавливается таким, что обеспечи-

ваются условия самоподдержания разряда за счет ионизационных процессов в газе

и вторичных процессов на катоде.

Вторичные электроны возникают на катоде при его бомбардировке положи-

тельными ионами, за счет фотоэффекта, бомбардировки быстрыми нейтральными

132

Глава 6.

Импульсный разряд в

газе

•т ? •

' ?

« « I

' [не]

Рис. 6.18. Осциллограмма тока, протекающего через катодное пятно, и изображение разряд-

ного промежутка

на

различных стадиях развития разряда (кадры 3 и 4 получены

при

разном

диафрагмировании)

атомами, образующимися при перезарядке, и в других процессах. Эти процессы

обусловливают, как правило, равномерную плотность тока вторичных электронов

на катоде и соответственно равномерную структуру катодного слоя.

Достижение определенной плотности тока в разряде приводит к скачкообраз-

ному переходу объемного разряда в канальный.

Переход разряда к канальному сопровождается перераспределением тока в стол-

бе разряда (контракция столба) и на катоде (локализация тока в области катодного

пятна). Имеются два подхода

природе перехода из объемного разряда

искровой.

Первый подход заключается в том, что контракция обусловлена неустойчиво-

стями, возникающими в столбе разряда. Например, если концентрация инжекти-

руемого пучка электронов сильно неоднородна по длине промежутка, то в области

увеличенного поля могут создаться условия для появления электронной лавины с

числом электронов N « Л^р. Это может привести даже к появлению стримера, в

котором плотность плазмы будет выше, чем в остальном объеме. Это приводит к

нагреву газа, его вытеснению из внутренних областей и понижению концентрации

нейтральных частиц. Снижение концентрации частиц ведет, в свою очередь, к еще

большему рассеиванию мощности на оси разряда [4].

Существует, однако, другой подход, в основе которого лежат эксперименталь-

ные данные о зарождении неустойчивостей, приводящих к контракции, в при-

элеюгродных областях (как правило, в прикатодной области) [4]. В результате раз-

вития этих неустойчивостей инициируется нестабильность столба разряда. В соот-

ветствии с развитой в главе 5 концепцией одна из неустойчивостей в катодной

области может возникать в том случае, если электрическое поле на катоде доста-

точно для инициирования АЭЭ с отдельных участков поверхности. Тогда ток АЭЭ

усиливается объемным зарядом положительных ионов, что приводит к дальней-

шему росту плотности тока, взрыву микроострий и образованию эктонов.

Обзоры работ по исследованию разрядов в газе высокого давления можно най-

ти в [4, 29, 32 и др.].

§6.6 Импульсный разряд

по поверхности диэлектрика в газе

133

§ 6.6 Импульсный разряд по поверхности диэлектрика в газе

В технике мощных наносекундных импульсов разряд по поверхности диэлект-

рика играет очень важную роль. Во-первых, всякий газоразрядный коммутатор

имеет проходной изолятор, пробой по поверхности которого нарушает нормаль-

ную работу импульсных генераторов. Во-вторых, разряд по поверхности диэлект-

рика с большой величиной диэлектрической проницаемости е является очень про-

стым и эффективным источником импульсного ультрафиолетового излучения.

Такие источники используются для инициирования первичных электронов в газо-

разрядных коммутаторах. Наконец, в-третьих, в процессе развития такого разряда

плазма движется по поверхности диэлектрика, создает конденсатор с быстро воз-

растающей емкостью и соответственно ток смещения через диэлектрик. При ис-

пользовании сегнетоэлектриков (г > 10

) такие системы могут быть использованы

в качестве наносекундных коммутаторов. В настоящем разделе мы рассмотрим

поверхностный разряд как источник ультрафиолетового излучения и как основу

коммутатора. Проблемы электрической прочности проходных изоляторов мы ка-

саться не будем.

При разработке мощных наносекундных коммутирующих устройств важное

место отводится источнику первичных инициирующих электронов. В коммутато-

рах с напряжением порядка кЮ кВ необходимо иметь миниатюрные инициаторы

с малой энергией. Для этого в [33] предложено использовать разряд с металличе-

ского острия по поверхности керамики с большим 8 (рис. 19). Такой разряд ис-

пользовался для запуска разрядников при высокой временной стабильности [33].

Скользящий разряд по керамике вызывается импульсом с амплитудой от несколь-

ких сот вольт до киловольт и позволяет управлять разрядниками с рабочим напря-

жением в десятки киловольт.

В [8] описано исследование разряда с острия, плотно прилегающего к диэлект-

рику, в качестве которого использовались диски из титаната бария, двуокиси тита-

на и стеатитовой керамики. Одна из поверхностей диэлектрика металлизировалась,

между острием и металлизированной стороной керамики, прикладывались прямо-

угольные импульсы напряжения. Использовались импульсы с фронтом < 1 не, дли-

тельностью 200 не и напряжением до 2 кВ. Для регистрации светового излучения

применялся фотоумножитель, а для фотографирования картины разряда - покад-

ровая электронно-оптическая съемка.

При атмосферном давлении воздуха начальные напряжения, при которых на-

блюдалось свечение в области острия, составляли для пластин из титаната бария

(е = 1400), тиконда (е = 80) и стеатита (в = 10) толщиной 0,5 мм величины 300, 700

и 1000 В соответственно.

При подаче импульсов отрицательной полярности, амплитуда которых равна

начальному напряжению и выше, ток разряда (с разрешением 0,1 А) регистриро-

вался практически без запаздывания относительно момента приложения напряже-

ния. При подаче импульсов положительной полярности для всех керамик можно

было наблюдать запаздывание роста тока. На рис. 19, а, б представлены зависимо-

сти времени задержки роста тока от амплитуды импульса напряжения С/

и от

давления воздуха при разных напряжениях. Характерным является уменьшение

времени с ростом давления газа.

134

Глава

6. Импульсный разряд в газе

Щ [кВ] р [ммрт. ст.]

Рис. 6.19. Зависимость

(Щ) при

р = 400 мм рт. ст. и разных значениях толщины таблет-

ки

(а), зависимость

(р)

при

с1 =

0,5 мм и разных значениях

(б). Вертикальные линии

указывают

на разброс

наблюдаемых величин

На рис. 20 приведены зависимости амплитуды тока поверхностного разряда от

амплитуды напряжения при различных полярностях острия. Характерна неболь-

шая разница в амплитудах тока при разных полярностях острия для керамик с

большими значениями 8. Электронно-оптическое исследование разряда показало,

что свечение на диэлектрике носит диффузный характер. Средняя скорость увели-

чения радиуса области свечения растет с увеличением приложенного напряжения

и для ВаТЮз при = 0,5 мм составляет в исследованной области напряжений

(1-5-6)-10

см/с.

Отсутствие запаздывания разряда с острия при подаче импульсов отрицатель-

ной полярности свидетельствует о том, что у катода появляются свободные элект-

роны, способные инициировать разряд по поверхности диэлектрика. Они могут

появиться при автоэлектронной эмиссии в результате усиления поля в микрозазо-

рах между металлическим катодом и керамикой. Усиление электрического поля

будет тем больше, чем больше диэлектрическая проницаемость диэлектрика, что

подтверждается возрастанием запаздывания при разряде по поверхности стеатито-

вой керамики по сравнению с титанатом бария.

Рассмотрим более подробно процесс запаздывания разряда по поверхности ди-

электрика при положительном острие. Время запаздывания зависит от скорости

поступления инициирующих заряженных частиц (в данном случае ионов) в об-

ласть высокого электрического поля у острия и от скорости развития разряда. Пер-

вый процесс зависит от нормальной составляющей электрического поля на элект-

роде, второй - от тангенциальной составляющей на поверхности диэлектрика.

Обе составляющие поля увеличиваются с ростом амплитуды импульса напряже-

ния, поэтому время уменьшается (рис. 19, а). Положительные ионы, попадая на

§6.6 Импульсный

разряд по поверхности диэлектрика в газе

135

Щ [кВ]

Рис. 6.20. Зависимость амплитуды импульса тока от напряжения для титаната бария при

д,

= 0,5

мм. Кривые 1,2, 3 сняты

при

положительной полярности острия, 4, 5, 6 -

при

отри-

цательной. Давление воздуха: кривые 1,4- 200

мм рт.

ст., кривые 2,5 - 300 мм. рт. ст., кри-

вые

3,6- 760

мм рт.

ст.

диэлектрик, тем быстрее вызывают разряд, чем больше тангенциальное электриче-

ское поле. Разряд по диэлектрику - это в основном газовый разряд, поэтому время

формирования разряда будет пропорционально 1/СЫА Нетрудно показать, что при

постоянной амплитуде напряжения это время будет увеличиваться с ростом давле-

ния. Поэтому объяснить уменьшение с ростом давления газа р не удается.

Появление положительных ионов в области острия может быть вызвано авто-

ионизацией или десорбцией полем атомов и молекул на поверхности острия. При

больших давлениях газа эффективным источником ионов может являться авто-

ионизация [34]. Время, необходимое для автоионизации, например, водорода при

электрическом поле ~10

В/см составляет 10"

с. Ток ионов, обусловленный авто-

ионизацией атомов газа, определяется из соотношения /, ~ рЕ

[34], где Е - напря-

женность поля на острие. По-видимому, именно этот процесс определяет умень-

шение времени 1

с ростом давления газа (рис. 19, б).

Физические процессы, которые происходят при развитии поверхностного раз-

ряда по диэлектрику с большим в в газе, во многом аналогичны таковым в вакуу-

ме (см. § 5.6). Здесь также принципиальную роль играют тройные точки металл-

диэлекгрик-газ (ТТ). В области контакта электрода с диэлектриком (ТТ) возникает

большое электрическое поле (~10

В/см и более). При таком поле в зависимости от

полярности острия электроны или ионы попадают на поверхность диэлектрика и

инициируют поверхностный разряд за счет тангенциального электрического поля.

Если принять, что плазма имеет форму диска с радиусом г =

Ы,

где

- скорость

плазмы, то при толщине диэлектрика

» г получим для емкости

С(г) = 4г

еу{, (6.65)

где

Во

= (Збя-10

Ф/м. Зависимость С(0 для титаната бария (^ = 0,5 мм) приведена

на рис. 21. В течение первых наносекунд на зависимость емкости С(/) амплитуда

136

Глава 6.

Импульсный разряд в

газе

^ 8

2 кВ

0 2 4

6 8 10

г [не]

Рис. 6.21. Зависимость С(() при различных напряжениях. Расчет по осциллограммам тока и

напряжения

напряжения не оказывает влияния, а позже меньшему напряжению соответствует

меньшая емкость. Данный факт говорит о том, что в это время скорость движения

плазмы не зависит от напряжения. Рассчитаем ток смещения поверхностного заря-

да/. При V = С0П51

Из (66) следует, что при

= 5-10

см/с, 1/

= 2-10

В ток / = 5 А. Это согласуется с

экспериментальными данными на рис. 20.

Этот ток будет замыкаться через микроострие, которое касается диэлектрика.

Острие взорвется через время / из-за джоулева перегрева. Плотность тока у и вре-

мя / связаны соотношением (см. § 5.2) У

/ = й, где к - удельное действие. Для

многих металлов к «10

(А-с)/см

. Чтобы получить время * < 10~

с, нужно

иметь плотность тока у « 10

А/см

, а радиус острия

Другая возможность взрыва микроострия связана с его непосредственным джоуле-

вым разогревом током автоэлектронной эмиссии. Это может иметь место при от-

рицательной полярности острия.

§ 6.7 Восстановление электрической прочности

искрового промежутка

При получении высоковольтных импульсов с большой частотой повторения важ-

но знать, насколько быстро восстанавливается электрическая прочность разрядника

после искрового разряда. Когда ток уже не протекает через искру, в искровом канале

остается столб нагретого и высокоионизованного газа, в котором происходят процес-

сы диффузии и рекомбинации, обусловливающие снижение электропроводности

искрового канала со временем. Однако одновременно за счет зарядки формирующе-

/ = 4е

егЛУо •

(6.66)

§6.7

Восстановление электрической прочности искрового промежутка

137

го элемента схемы от зарядного устройства увеличивается напряжение на электродах

разрядника, тормозящее восстановление электрической прочности промежутка. Если

пробивная прочность восстанавливается быстрее, чем растет напряжение на элект-

родах, то формирующий элемент схемы зарядится до полного напряжения, и схема

способна произвести следующий импульс. Если возрастающее напряжение на элект-

родах достигнет пробивного уровня раньше, чем формирующий элемент полностью

зарядится, то возникнет неуправляемый пробой.

Напряжение повторного срабатывания, при котором происходит срыв управ-

ляемой работы разрядника, находится путем совместного построения кривой на-

растания напряжения на разряднике Ц>(0 и кривой восстановления пробивной

прочности С/

(0 и определяется ординатой точки их касания или пересечения. Ис-

следованию процесса восстановления электрической прочности промежутка после

искрового разряда посвящено много работ, обзор которых приведен в книге [1].

В [35] детально исследовано восстановление электрической прочности после

искрового разряда в водороде, азоте, кислороде, воздухе, инертных газах и их сме-

сях при напряжениях до 10 кВ, давлениях до 1 атм и расстояниях между электро-

дами до 20 мм (рис. 22). Импульсы разрядного тока достигали 1000 А при различ-

ной их длительности. Крутизна напряжения, прикладываемого

разряднику, равна

0,5-1 кВ/мкс. Быстрее всего восстанавливается электрическая прочность в водоро-

де и медленнее всего в азоте. Разница в скорости восстановления прочности в во-

дороде и азоте очень велика. Например, 50% начальной прочности восстанавлива-

ется в водороде за 160, а в азоте за 4000 мкс. Существенных отличий в скорости

восстановления прочности в различных чистых инертных газах не наблюдается.

Зависимость скорости восстановления от давления у всех газов выражена слабо.

Очень большое влияние на крутизну характеристики {/

(0 оказывают различные

примеси к чистым газам. Например, добавление 0,1% водорода к аргону увеличи-

вает скорость восстановления почти в два раза. Аналогично действует и примесь

Рис. 6.22. Приведенные кривые восстановления пробивной прочности в разных газах. Воз-

дух при давлении 760 мм рт. ст., остальные газы при давлении 600 мм рт. ст. Расстояние

между электродами 5 мм. Импульс разрядного тока 140 А, 3 мкс.

- статическое пробив-

ное напряжение газового промежутка

138

Глава

6. Импульсный разряд в

газе

кислорода

аргону. Причем, чем меньше скорость роста напряжения, прикладываемо-

го к разряднику, тем эффективнее действие примеси кислорода. Добавление азота к

аргону замедляет восстановление прочности. Азот оказался более чувствительным к

примесям, чем инертные газы. Для восстановления 50% начальной прочности в чис-

том азоте необходимо 4000 мкс, а

азоте с примесью

водорода - только 1300 мкс.

Существенное влияние на скорость восстановления оказывают форма и поляр-

ность электродов. Когда острие является анодом, восстановление прочности в азо-

те и водороде происходит быстрее, чем в случае плоских электродов или когда

острие является катодом. Материал электродов существенно не влияет на ход кри-

вых С/

(0- Исследование влияния длительности и амплитуды импульса тока, проте-

кающего через промежуток, показывает, что при увеличении длительности проте-

кания тока через разрядник скорость восстановления прочности снижается в более

сильной степени, чем при увеличении амплитуды.

На большей части кривых /7

(0> исследованных в работе [30], имеется два

отличающихся по наклону участка: начальный участок с большой скоростью и

пологий, где скорость восстановления прочности значительно меньше. Начальный

крутой участок кривой С/

(0 определяется пробивной прочностью ионного слоя,

который образуется у катода под действием прикладываемого к промежутку на-

пряжения, а последующий пологий участок связан с повышением плотности газа в

столбе разряда по мере его охлаждения.

При уменьшении концентрации зарядов толщина ионного слоя растет и уве-

личивается. Когда концентрация зарядов становится настолько малой, что под дейст-

вием напряжения, прикладываемого к промежутку, этот слой распространяется на

весь промежуток, начинается второй участок кривой 11

((). Поскольку процесс осты-

вания газа длится медленнее, чем спад концентрации зарядов, второй участок кривой

восстановления идет более полого, чем первый. Расчеты показали качественное со-

ответствие экспериментальных и теоретических кривых 11

({) для всех газов, кроме

азота и аргона. Влияние примесей кислорода и водорода на увеличение крутизны

(0 в азоте и аргоне можно объяснить склонностью водорода и кислорода

образо-

ванию отрицательных ионов. Рекомбинация отрицательных ионов с положительны-

ми происходит быстрее, чем рекомбинация электронов с положительными ионами,

поэтому добавление водорода и кислорода к аргону и азоту ускоряет спад концент-

рации зарядов в промежутке и восстанавливает его прочность. Кроме того, молекулы

примеси могут разрушить метастабильные молекулы основного газа, которые сни-

жают пробивную прочность промежутка за счет ступенчатой ионизации.

Кроме рассмотренных методов, для ускорения процесса восстановления прочно-

сти промежутка после искрового пробоя можно использовать газовое или магнитное

дутье, применить разрядник с большим, чем один, количеством промежутков и т.д.

Таким образом, частота следования импульсов зависит от времени восстанов-

ления пробивной прочности промежутка. Однако характеристика 17

(/) - не един-

ственная характеристика частотных свойств разрядника. Необходимо еще знать

характеристику нарастания напряжения на разряднике Ц>(0, которая должна ле-

жать ниже С/

(0, не касаться и не пересекать ее. Особенно важно иметь пологий

начальный участок Ц>(0- Интересно отметить, что этому способствует малое по-

слеразрядное сопротивление промежутка, которое в течение некоторого времени

после разряда остается приблизительно равным нулю. Последнее обстоятельство

Литература

главе

6 139

препятствует росту напряжения на разряднике, так как практически все зарядное

напряжение некоторое время будет приложено к зарядному сопротивлению (или

индуктивности). Понижению скорости роста в начальной части характеристики

Ц,(0 способствует заряд формирующей емкости или линии через индуктивность

(особенно при резонансном заряде) в отличие от заряда через активное сопротив-

ление [35]. Кроме того, заряд через индуктивность увеличивает кпд генератора по

сравнению со схемой с зарядным сопротивлением.

Из-за большого времени восстановления прочности разрядника частота следо-

вания импульсов в импульсных генераторах с разрядниками при токах в импульсе

до

кА и напряжениях порядка десятка киловольт составляет около 10

Гц.

Частоту следования импульсов можно существенно увеличить, если использо-

вать многоэлектронное инициирование в перенапряженных промежутках. Как пока-

зано в § 4, в этом случае разряд происходит не в отдельном канале разряда, а во всем

объеме, где присутствуют начальные электроны и высокое электрическое поле. Со-

гласно данным [8], в таком разряде при атмосферном давлении воздуха возможен

кратковременный режим работы с частотой до 10

Гц. Большие мегагерцовые часто-

ты следования импульсов можно получать также в водородных тиратронах.

Дополнительную информацию по проблеме деионизации плазмы в газоразряд-

ных коммутаторах можно получить из обзора [36].

Литература к главе 6

1. МикДж., КрэгсДж. Электрический пробой в газах

Пер. с англ. под ред. В.С. Комель-

кова. М.: Изд-во иностр. лит., 1960.

2. Леб

Л.

Основные процессы электрических разрядов в газах: Пер. с англ. М.; Д.: Гостех-

теоретиздат., 1950.

3. Е1ес1пса1 Вгеакёошп апё 015сЬаг§е§ т Оазез / Её. Ьу Е.Е. КипЬагё* апё Ь.Ы. Ьиеззеп.

Ы.У.; Ь.: Р1епит ргезз, 1983.

4. Кого1еу

Уи.

П.,

Мезуа1з

С.А. РЬузюз оГРи1зеё Вгеакёо\уп т Оазез. Ека1еппЪиг§: 1ЖО-

ргезз, 1998.

5. Базелян Э.М., Райзер

Ю.П.

Искровой разряд. М.: Изд-во МФТИ, 1997.

6. Бортник И.М. Физические свойства и электрическая прочность элегаза. М.: Энерго-

атомиздат, 1988.

7. Ретер Г. Электронные лавины и пробой в газах

Пер. с англ. под ред. В.С. Комелькова.

М.: Мир, 1968.

Месяц Г.А.

Генерирование мощных наносекундных импульсов. М.: Сов.радио, 1974.

Ре1зетка1

Р., Ргоий З.М. Ыапозесопё Ри1зе Вгеакёохуп ш Оазез // РЬуз. Кеу. А. 1965.

Уо1. 139, N6. Р. 1796-1804.

10.

АПеп

К.К.,

РЫШрз Ь.

МесЬашзт

оГ

8рагк Вгеакёо\уп

// Е1ес1пса1

Кеу. 1963. Уо1. 173, N 3.

Р. 779-783.

11. Месяц Г.А. Исследование по генерированию наносекундных импульсов большой мощ-

ности. Дис. ...

д-ра

техн. наук. Томск, 1966.

12. Месяц Г.А., Бычков Ю.И., Искольдский А.М. Время формирования разряда в коротких

воздушных промежутках в наносекундном диапазоне времени // ЖТФ. 1968. Т. 38,

вып. 8. С. 1281-1287.

13.

РШсНег К.С.

1шри1зе Вгеакёо\уп ш 1Ье Ю

-9

зес Кап§е

оГ

Ак апё АйпозрЬепс Ргеззиге //

РЬуз. Кеу. 1949. Уо1. 76, N 10. Р. 1501-1511.

14.

ВгсНкоу Уи.1., ОсмгИуик Р.А., Кого1еп

Уи.ВМезуа1з

С.А.

1пуез11§а1юп оГОеуе1оршеп1 оГ

013сЬаг§е т Ыапозесопё Яап§е ипёег АйпозрЬепс СопёШопз // Ргос. X 1п1егп. СопГ. оп

РЬепотепа т Тотгеё Оазез (1СРЮ). ОхГогё, 1971. Р. 168.