70
таточно проста: исследуемый объект (деталь, несущий элемент здания, колонна и т. д.)
представляется состоящим из конечного числа отдельных элементов простой геометриче-
ской формы – конечных элементов. Их форма может быть самой различной, но главное
состоит в том, что форма и размеры этих элементов остаются неизменными, они вплот-
ную прилегают друг к другу и шарнирно закреплены в граничных вершинах. Выбор фор-
мы конечных элементов определяется условием наилучшего заполнения объекта и про-
стотой геометрической формы. Например, для двумерного тела наиболее подходящей
формой конечного элемента является треугольник, а для трехмерного – параллелепипед,
пирамида, тетраэдр.
Естественно, что при таком представлении исследуемый объект должен оставаться
сплошным телом, т.е. конечные элементы не являются отдельными элементами, они лишь
выделяются в объекте для исследования их напряженно-деформированного состояния.
Пространственная конфигурация любой системы описывается числом степеней
свободы системы, которые еще называют обобщенными координатами. Поскольку МКЭ
является методом дискретизации, число степеней свободы построенной таким образом
системы конечно. При исследовании все степени свободы собираются в матричный век-
тор, называемый вектором состояния или вектором степеней свободы. Обозначим его
через U. Каждой степени свободы соответствует сопряженная переменная, представляю-
щая собой обобщенную силу. Также объединим их в матричный вектор силы F.
Физический смысл этих векторов зависит от области применения МКЭ. Значение
их для некоторых областей применения приведено в таблице 5.1.
Таблица 5.1. Физический смысл векторов U и F
Область применения МКЭ Вектор состояния U Вектор силы F
Механика твердых тел Перемещение Механическая сила
Теплопроводность Теплопроводность
Тепловой поток
Потенциальное течение Давление Скорость частицы
Общий вид течения Скорость Поток
Электростатика Электрический потенциал Плотность заряда
Магнитостатика Магнитный потенциал
Интенсивность маг
поля
Будем считать, что соотношение между векторами U и F является линейным и од-
нородным. Тогда соотношение между ними можно записать в виде KU=F. Матрицу K
обычно принято называть матрицей жесткости.
Таким образом, каждый конечный элемент можно описать его матрицей жесткости,
которая устанавливает связь между узловыми усилиями и узловыми перемещениями. Зна-
чение этой матрицы определяются координатами узлов конечного элемента и свойствами
материала исследуемого объекта. Точно так и сам исследуемый объект характеризуется
обобщенной матрицей жесткости, которая состоит из матриц жесткости всех входящих в
его состав конечных элементов. Следовательно, обобщенную матрицу жесткости объекта
можно рассматривать как матрицу коэффициентов при неизвестных узловых перемеще-
ниях. Поскольку силы, действующие на объект, известны, получается система линейных
уравнений, для решения которой существует большое количество методов. Решением
этой системы являются перемещения во всех узлах системы, по которым можно опреде-
лить внутренние усилия в самом объекте.
Метод конечных разностей – это один из широко известных методов интерпо-
ляции, который заключается в замене дифференциальных коэффициентов уравнения на
разностные коэффициенты. Это позволяет свести решение дифференциального уравне-
ния к решению алгебраического уравнения. Допустим, имеется дифференциальное урав-
нение: 0)(
)(
=++ cxby
xdy
a .