Яковлева В.С. Методы измерения плотности потока радона и торона с поверхности пористых материалов

Подождите немного. Документ загружается.

4-5 рабочих областей, в каждой из которых регистрируют один или не-

сколько радионуклидов в зависимости от радионуклидного состава и

энергии испускаемого альфа-излучения (табл. 6.1).

Рис. 6.2. Схема разделения альфа-спектра на рабочие области в радиометре

RTM-2200

Рис. 6.3. Внешний вид радиометра RTM-2200

Таблица. 6.1. Соответствие энергии альфа-излучения областям спектра

Область α-

спектра

Изотоп

Энергия, МэВ

Материнский

радионуклид

210

5,3

радон

I-II

222

5,490

218

Po,

212

6,003/6,051

радон, торон

II-III

220

6,288

III

216

6,779

торон

214

7,687

радон

212

8,785

торон

Видно (табл. 6.1), что без применения электростатического осаж-

дения было бы невозможно достоверно выделить из спектра пики, соот-

ветствующие изотопам радона и продуктам распада, поскольку проис-

ходит наложение пиков, например в области II от

222

Rn,

218

Po и

212

Bi, а

также «хвостов» от

220

Rn и

216

Po.

Метод электростатического осаждения существенно увеличивает

количество зарегистрированных альфа-частиц, испущенных ионами

ДПР. Однако, при этом все же остается задача разделения пиков от

218

212

Bi.

В другом радиометре радона RAD7, внешний вид которого пред-

ставлен на рис. 6.4, а принципиальная схема работы на рис. 6.5, исполь-

зуется четыре рабочих области A–D (табл. 6.2). В программном обеспе-

чении к радиометру RAD7 учтено влияние количества импульсов, отно-

сящихся к

218

Po следующим образом: суммарное количество зарегист-

рированных импульсов в области А минус количество импульсов, заре-

гистрированных в области D, поделенное на коэффициент равный 1,94,

определяющий долю образованных ядер

212

Po по отношению к количе-

ству ядер материнского радионуклида

212

Bi, т.е N

-N

/1,94.

Таблица 6.2. Соответствие энергии альфа-излучения областям спектра в

радиометре RAD7

Область α-

спектра

Изотоп

Энергия, МэВ

Материнский

радионуклид

218

Po,

212

6,003/6,051

радон, торон

216

6,779

торон

214

7,687

радон

212

8,785

торон

Рассчитать вклад от

212

Bi в суммарное количество зарегистриро-

ванных в рабочей области А импульсов можно из законов ядерной фи-

зики. Учтем (см. рис. 1.2 и табл. 1.3), что

212

Po мгновенно приходит в

радиоактивное равновесие с

212

Bi, а также то, что вероятности альфа и

бета-распадов для

212

Bi равны 35,94% и 105,7%, соответственно.

212

образуется при бета-распаде

212

Bi (рис. 1.2). Следовательно, отношение

количества ядер

212

Bi к

212

Po рассчитывается следующим образом