1
1
8
8
недопустимо возрастать вблизи нижней границы. Поэтому шаг
квантования
Δ
U, определяемый величинами опорного напряже-
ния
U
оп
и разрядностью кода n, должен соответствовать требуе-
мому динамическому диапазону сигналов.
Интервал дискретизации T
Д
и временные или частотные
параметры сигналов должны строго соответствовать друг другу.
Причем нарушение этих требований приводит не только к уве-
личению погрешностей преобразования, но и к получению не-
корректных данных.
В соответствии с известной теоремой Котельникова кор-
ректное восстановление сигнала при дискретизации возможно
при получении не менее двух отсчетов за
период изменения
сигнала. Очевидно, что увеличение числа отсчетов кода за пери-
од сигнала, упрощает условия, выполнение которых необходимо
для восстановления сигнала без искажений. Следует иметь в
виду, что величина интервала дискретизации не может опреде-
ляться только параметрами сигналов, она также зависит от вре-
мени выполнения алгоритмов преобразования данных, от быст-
родействия АЦП, от временных параметров алгоритмов преоб-
разования данных, например, постоянной времени численного
интегрирования и других факторов.
На рис. 5-8 показаны временные диаграммы и спектры си-
нусоидальных сигналов после квантования и дискретизации при
различных соотношениях частоты сигналов (f
ВХ
) и частоты дис-
кретизации (f
Д
= 1/T
Д
). Очевидно, что входной сигнал содержит
единственную спектральную составляющую частотой f
ВХ
, а в
результате преобразования в спектре выходного сигнала появ-
ляются дополнительные спектральные составляющие.
При
ДВХ
f<<f (рис. 5) искажения незначительны, основная
спектральная составляющая частотой f
ВХ
, показанная на спек-
тральной характеристике (рис. 5) в области низких частот, имеет
амплитуду, близкую к входной. Дополнительные спектральные
составляющие вблизи частоты дискретизации f
Д
очень малы.