Гусев Н.Г., Беляев В.А. Радиоактивные выбросы в биосфере

Подождите немного. Документ загружается.

= B

—ожидаемая доза от поверхностно загрязненной почвы при начальной поверхностной

активности ,V

=I Бк/м

, Звм

/Бк. Здесь X

/О,693 определена с учетом постоянной

радиоактивного распада Х=0,693/Т

112

и постоянной биологического выведения А.=0,04 года

-1

Часто более удобно представлять характеристику источника в терминах

объемной активности //Z

(Бк/м

). Тогда в формулах (3.10) — (3.15) используется

соотношение

Jtf

= SZJnR

, (3.17)

где R —радиус цилиндрического источника, м.

При использовании этих формул для более точных расчетов дозы

фотонного излучения радиоактивных газов необходимо:

1) вводить поправку к

на экранирование излучения стенами зданий

с учетом времени пребывания человека в них (табл. 3.4);

Таблица 3.4. Коэффициент экранирования к

зданиями, равный отношению

мощности дозы внутри помещения и вне его |41

Сооружение или местонахождение

От облака (О) или

загрязненной

почвы (П)

к,

На 1 м выше уровня почвы О 1,0

П 0,7

Кирпичный дом

О 0,6

0,05—0,3

Небольшое многоэтажное здание:

подвал п

0,01

земляной пол или первый этаж п

0,5

Большое многоэтажное здание:

подвал о 0,2

0,005

верхний этаж п

0,01

Примечание. Значения коэффициента экранирования приведены относительно

мощности дозы фотонного излучения на высоте 1 м от источника в форме полубесконеч-

ного облака или поверхностно загрязненной почвы. Для многоэтажных зданий значения

коэффициента даны в местах, расположенных вдали от окон и дверей. Из табл. 3.4

видно, что коэффициент экранирования меняется в широких пределах от 0,01 до 0,6.

В [4] рекомендуется принимать усредненное значение Zc

=0,4, в котором учтены эффекты

экранирования и неполного пребывания человека на открытой местности.

2) учитывать многократное рассеяние фотонов в воздухе путем умножения

на фактор накопления В(Е, \id, Z) в воздухе (табл. 3.5);

Таблица 3.5. Дозовые факторы накопления для точечного изотропного источника

в воздухе B

(Е, prf, Z) |1|

Е, МэВ Е, МэВ

0,5

2 4

7 10

0,015 1,12 1,17 1,25

1,36 1,46

1,53

0,02

1,27 1,41 1,62

1,93 2,25

2,50

0,04

2,20 3,38

5,85

11,2

20,1

30,0

0,06

2,58 4,76 10,8 29,1 73,2

140

0,10 2,35 4,46

11,4

38,4

123 282

0,30

1,75 2,83 6,20 18,7

54,9 118

0,60 1,56 2,33 4,46 10,9

26,0

47,9

Продолжение табл.

3.13

Е. МэВ Е. МэВ

0,5

1 2

4 7

0,80 1,50

2,17 3,94 8,88

19,4

33,5

1.0

1.47 2,08 3,60 7,60

15,6 25,8

1,50 1,42

1,92 3,09 5,86 10,8 16,7

2.00 1,38

1,83 2,81 4,96

8,61 12,6

3,00

1,34

1,71

2,46 4,00 6,43

8,97

4,00

1,31

1,63 2,25

3,46 5,31 7,10

6,00 1,27

1,52

1,97

2,85

4,14 5,42

3) учитывать дифференциальный спектр у-излучения для отдельных ра-

дионуклидов и наличие дочерних нуклидов (см., например, [9—11]).

С учетом формулы (3.10) и указанных выше поправок связь между

мощностью выброса Q и мощностью эквивалентной дозы H (Зв/с), соответству-

ющей, например, случаю (3.14), когда 0 = тс/2, может быть представлена в виде

= IQ £ rT

F(e. E

, Z)/ud. (3.18)

i= 1

Часто форму струи можно представить в виде цилиндрического непоглоща-

ющего источника радиусом R В этом случае полная активность .Ы в струе

длиной 2L ,я/ = ILsJ

= nR

2L.stf

, где s/

— объемная активность, Бк/м

. Тогда

в формулах (3.11)—(3.16) линейную активность •?/

следует заменить объемной

активностью stl

= ^Jn R

, а формулу (3.10) переписать в виде

Jtfy = QInR

U. (3.19)

В табл. 3.6 приведен множитель F

, соответствующий случаю для

детектора в точке 2 (рис. 3.1), когда

Таблица 3.6. Функция излучения линейного бесконечного источника в воздухе

|см. (3.20)1

Энергия Высота источника над землей, м

излучения

Е, МэВ

30 60 80

100 120

0,020

0,0840

3,64 -3

ДО—4

1,34- -5

1,80—5

2,55—7

0,040 0,588

0,0920 0,0171 6,89--3 3,01—3 1,39—3

0,060 0,875

0,164 0,0388 0,0183 9,35—3 5,03-3

0,080 0,877 0,176 0.0455 0,0227

0,0122 6,96 3

0,10 0,835 0,172 0,463 0,0237

0,0132

7,71

— 3

0,17 0,733

0,157 0,0499 0,0238 0,0137 8,29—3

0,25 0,652

0,144

0,0426

0,0232 0,0136 8,41—3

0,50 0,572

0,134 0,0432

0,0247

0,0152 9,87- 3

0,75

0,548

0,134

0,0449

0,0264 0,0167 0,0111

1,0 0,572

0,132 0,0460

0,0277

0,0179

0.0122

1,3

0,515

0,132 0,0472 0,0289 0,0190

0,0131

1,6

0,504 0,132

0,0484

0,0300 0,0201

0.0141

2,0 0,491 0,131 0,0498 0,0315

0,0214 0.0153

2,5 0,478 0,130

0,0501 0,0321 0,0221 0,0159

3.0 0,467 0,129 0,0506 0,0328 0,0228

0,0166

6,0

0,429 0,124 0,0518 0,0349 0,0251

0.0190

Продолжение табл.

3.13

Энергия

Высота источника над землей, м

излучения

Е, МэВ

140

160 180

200 250 300

0,020

3,76—8 5,70—9 8,86—10

1,40—10 1,48-

-12

1,65-

-14

0,040 6,64—4 3,27—4 1,64 4

8,39-5

1,66—

-5 3,46—

0,060

0,080

2,81—3

4,10—3

1,61—3

2,48—3

9,47—4

1,54—3

5,65—4

9,69 4

1 64 _4

5,06-

1,14—

0,060

0,080

2,81—3

4,10—3

1,61—3

2,48—3

9,47—4

1,54—3

5,65—4

9,69 4

Ъ,22— -4

5,06-

1,14— -4

0,10

4,67—3

2,91—3

1,85—3

1,20 3 4,29— -3

1,62- 4

0,17 5,20—3

3,35—3 2,20—3 1,48—3 5,72—

-4

2,35— -4

0,25 5,38—3 3,54—3 2,38—3

1,62—2 6,59-

4 2,84— -4

0,50

6,61—3 4,55—3

3,19—3 2,27—3

1,02-

-3 4,89-

-4

0,75

7,65—3 5,40—3 3,88—3 2,83—3

1,36--3

6,87- -4

1,0 8,56—3 6,16—3 4,52—3 3,37—3

1,70--3

8,99- -4

1,3

9,35—3

6,83—3 5,09—3 3,84—3 2,01--3

1,10—

-3

1,6 0,0102

7,54—3 5,70—3 4,37—3

2,36-

-3 1,34-

-3

2,0 0,0112

8,49—3

6,52—3

5,08—3 2,86- -3 1,70- -3

2,5

0,0119 9,05—3 7,03—3 5,54 3 3,21--3 1,95—

-3

3,0 0,0125

9,65—3 7,57—3 6,06—3 3,58--3 2,23— -3

6,0

0,0148 0,0118

9,53—3

7,84—3

5,03--3

3,39-

-3

+ я/2

, \ijd, Z) [exp (- H

Jsec 0)] dO,

(3.20)

-я/2

где B

, ^d, Z) — дозовый фактор накопления точечного изотропного

источника с энергией фотонов E

для толщины экранирующего слоя воздуха

[Ljd (эта толщина включает радиус цилиндрического источника). Тогда формула

(3.14) может быть представлена в виде

,TiR

(3.21)

Значения F

приведены в табл. 3.6.

По мере увеличения расстояния от трубы форма струи при некоторых

погодных условиях может изменяться от линейного (цилиндрического) ис-

точника до источника в форме полубесконечного пространства (рис. 3.3).

Для практических расчетов можно использовать экстраполяционную фор-

мулу расчета дозы D (х) на любом расстоянии х в следующей форме [8 ]:

D(x) = K(x)D

(X) + [1-K(X)]Z>

где D

(.х)— доза, рассчитанная по формуле (3.6) или (3.7) для облака в форме

полубесконечного пространства; D

(x) — доза, рассчитанная с использованием

формул (3.11) — (3.16) для линейного источника; К (х) —

Рис. 3.3. Доза фотонного излучения

радиоактивного облака на местности

в зависимости от расстояния от трубы:

1—данные рассчитаны по (3.6) для полубе-

сконечного пространства; 2—данные рас-

считаны по (3.13) для линейного источника;

—

данные рассчитаны по объединенной

формуле (3.22)

2 Заказ 1627

I I \J\

7 /\

E = 1,29 МэВ

h =

i Категория С

ll I I

1 I I

ml !^Г-г^ч-ш

0,1 1 10 х,км

множитель, учитывающий приподнятость струи над землей. Для крат-

ковременных выбросов

/ф) = ехр[-/г

/2ст

(л-)

];

для непрерывных выбросов

JfW=Iffljexp[-hi/20

(

где W

— повторяемость /-Й категории устойчивости погоды. При необходимости

более точного расчета мощности дозы фотонного излучения от радиоактивного

облака сложной формы необходимо моделировать его в виде последовательных

небольших объемных источников и производить численное интегрирование

по всем источникам, используя уравнение

Н= —

~[cxp (~\ir)]dv,

где

— дозовый коэффициент, зависящий от выбора единиц; B

дозовый

фактор накопления в воздухе; .с/

—объемная активность; ц линейный

коэффициент ослабления в воздухе; г —расстояние от детектора до элемен-

тарного объема dV.

3.3. Доза фотонного излучения от радионуклидов,

осевших на почву

Различают поверхностное загрязнение почвы, которое характерно для

начального периода после кратковременного (например, аварийного) выброса,

и глубинное (максимум до 30 см), формирующееся в течение длительных

выпадений или через продолжительное время после разового выпадения с учетом

пахоты почвы. В первом случае самопоглощение в источнике не учитывается, во

втором—следует вводить поправку на самопоглощение в почве. Ниже

приведены наиболее часто употребляемые формулы расчета дозы у-излучения,

создаваемой над почвой, загрязненной радиоактивными веществами. Расчет дозы

произведен для высоты d= 1м над уровнем почвы, что соответствует расстоянию

от источника до гонад взрослого человека. Поглощение и многократное

рассеяние в этом слое воздуха не учитывались, так как принято, что эти два

механизма взаимодействия приблизительно взаимно компенсируют друг друга.

Ожидаемая эквивалентная доза H

, Зв, на все тело от фотонного

излучения при поверхностном загрязнении почвы после кратковременного

выброса Q

, Бк, рассчитывается по формуле

= Q

[Gv

+AG*] B

, (3.22)

где B

—дозовый коэффициент, Зв м

/(с

•

Бк);

—

скорость сухого осаждения

примеси из атмосферы, м/с; А — постоянная вымывания примесей атмосфер-

ными осадками, с

-1

; G- коэффициент метеорологического разбавления, с/м

[см. (4.25)

—

(4.28)]; G

— параметр, получаемый интегрированием коэффициента

метеорологического разбавления G по высоте, с/м

[см. (4.34) и (4.35)];

— эффективный период, учитывающий радиоактивный распад и выведение

радионуклида из почвы. Он рассчитывается по формуле

V = [(^1/2 T

)/(T

ll2

)]/0№, (3.23)

где T

112

и T

—периоды радиоактивного полураспада и биологического

полувыведения соответственно. В формуле (3.22)

Qo (Gv

+AG') = si

(3.24)

представляет собой поверхностное загрязнение почвы (Бк/м

) от кратков-

ременного выброса сразу после отложения.

На достаточном удалении от места выброса, т. е. за зоной максимума

приземной концентрации, величину si

можно также рассчитывать по формуле

G(v

+\HT% (3.25)

где //""'

максимальное значение высоты слоя перемешивания [см. (4.34) и (4.35)].

При непрерывном выбросе, характерном для нормальной эксплуатации

АЭС, соотношение между мощностью выброса Q (Бк/с) и мощностью

эквивалентной дозы H (Зв/с) будет иметь следующий вид:

H=Q[Gv

+AG*]B

^ = sS

, (3.26)

где X

определяется формулой (3.23), G формулами (4.30) — (4.33), а ин-

тенсивность загрязнения si

[Бк/(с м

)]- формулой

= Q{Gv

+ AG*\ (3.27)

Дозовый коэффициент B

[Зв

•

/(с

•

Бк)], входящий в формулы (3.22) и (3.26),

характеризует мощность эквивалентной дозы на высоте d=\ м над уровнем

загрязненной почвы; он зависит от характера загрязнения почвы и вида

распределения фотонного излучения. В общем случае зависимость между

мощностью дозы и загрязненностью почвы наиболее подробно изложена в [7,8].

При дальнейшем рассмотрении вопроса нам необходимо воспользоваться

интегральными показательными функциями E

(х), которые имеют следующий вид:

(X)=X"-

1 еХР

Kt, (3.28)

где л=1, 2, 3;

для п=1

для п = 2

(X) =

еХР

* 'Kt = -E

(-x); (3.29)

(х) = }

еХР

'Kt=exp(-t)-xE

(x), (3.30)

которую также называют функцией Кинга;

для и = 3

ехр (

KtJ- [ехр (-х)-хЕ

(*)]. (3.31)

Таблицы функций Е

(х) даны в справочной литературе [1,19]. На рис. 3.4

представлены кривые, характеризующие изменения функций Е

(х).

Рассмотрим дозовые коэффициенты B

, входящие в (3.22) и (3.26).

Поверхностные загрязнения: 1) источник имеет форму диска радиусом Л;

ослабление в воздухе не учитывается, рассматривается изотропное распределе-

ние излучения:

Рис. 3.4. Графическое представление функции ослабления ехр(

— A),

(А) и E

(Л)

для 0г£А<0,7(а) и 0=SAsg5(6)

= Ttrr

In [(d

+ R

)/d

(3.32)

(3.33)

2) то же с учетом ослабления в воздухе

= InrT^E

)-^

sec в)],

где 0 — угол видимости радиуса источника R из точки детектора;

3) то же, что и в п. 2, но для 0 = п/2 (бесконечно протяженная ровная

поверхность)

=InrT

); (3.34)

4) то же, что в п. 1, но для косинусоидального распределения излучения

вида (0) = (stf

l2 л) cos 0

= 4ji/T

(l —cos 0), (3.35)

где 0 — угол между нормалью к плоскости источника и направлением

детектируемого излучения;

5) то же, что в п. 4, но с учетом поглощения излучения в воздухе слоем \id

= AnrT

)-CosOiT

sec9)]. (3.36)

При 0 = я/2 (бесконечная поверхность с косинусоидальным распределением

излучения) формулы (3.35) и (3.36) принимают соответственно вид:

-AnrT

-, (3.37)

8у

= 4пгГ

(Ь

). (3.38)

В этих формулах A

= H^, где ц -линейный коэффициент ослабления фотонов

в воздухе; d—расстояние от поверхности почвы до детектора (в расчетах

принимается d=

1OO

см), функции E

(х) и E

(х) определены формулами (3.29)

и (3.30). Из рис. 3.4 видно, что по мере уменьшения высоты функция E

(х)

быйтро возрастает и -при х = 0 E

(())= со, в то время как функция E

(х)

в широком диапазоне высоты равна примерно 1, а это более соответствует

экспериментальным данным. Заметим, что в действительности поверхность

почвы чаще всего является шероховатой. В этом случае более справедлив

косинусоидальный закон распределения излучения, который для небольшой

высоты дает несколько меньшие значения дозового множителя B

Учитывая,

что для высоты /г=1 параметр \ih очень мал (около 0,01) поглощением

в воздухе, а также рассеянием (эти конкурирующие процессы взаимно

компенсируют друг друга) можно пренебречь.

Таким образом, при расчете дозы фотонного излучения от загрязненной

поверхности почвы рекомендуется применять дозовый коэффициент B

в виде

очень простой формулы (3.37). Значения B

для наиболее важных радионук-

лидов приведены в табл. 3.3. Для любых радионуклидов они могут быть

получены из справочников [9—11] с использованием соотношения (1.8).

Глубинное распределение активности. При длительных выбросах или спустя

значительное время после кратковременного выброса и, наконец, в результате

пахоты часть радионуклидов проникает в глубинные слои почвы. Характер

распределения зависит от вида почвы, влияния метеорологических факторов,

физико-химических свойств радионуклидов и поэтому нельзя рекомендовать

какой-то единый закон распределения.

Введем следующие обозначения: d и h — высота детектора над поверх-

ностью почвы и глубина излучающего слоя почвы, кг/м

; ц

и р

5т

—массовые

коэффициенты ослабления фотонов в защитном слое (в данном случае

в воздухе) и в почве, м

/кг; b

= \i

d, b

= \i

h, b

= b

+ b

—параметры,

характеризующие расстояние до детектора от поверхности почвы и глубину

загрязненного слоя в безразмерных единицах; sz/

— удельная активность

почвы, Бк/кг; Г

— керма-постоянная, Гр м

/(с Бк);

= 1,09 Зв/Гр.

Тогда мощность эквивалентной дозы Я (Зв/с) в точке размещения

детектора будет равна:

1) при равномерном распределении удельной активности по глубине /;

^mb = <0

в общем виде

Я=[2тс^

т0

гГ

/ц

5т

] [£2(^1)-^2(^3)];

для Ь

H = [27i^

]£

);

для 6,=0

Я= [2nsJ

/\i

] [1

—

(Ь

)]>

для 6[=0,

оо

Я=[2я^

т0

/-Г

/ц

„];

2) при линейном распределении активности

srf

{h) = s/

+а/г), 0(¾ 1

в общем виде

Я= [2Ttsi

гГ>

5т

] [E

)-^+ah)Е

(Ь

) +

(a/p

)[£

(6,)-£

)]};

для Ь, = 0

Я=[2^^

т0

гГ

/р

5т

]

-(1 +

А)£

(й

) + а/ц,„ [0,5-£

)]};

(3.39)

(3.40)

(3.41)

(3.42)

(3.43)

(3.44)

ДЛЯ A

Н=[2кл?

т0

гГJ»

] [F

) + -F

(А,)]; (3.45)

для b

=0, Ь

= со

Я=(2

т0

гГ

/ц

5И

)(1+а/2ц

5т

); (3.46)

3) при экспоненциальном распределении активности

•<.» = ехр(аА), а^О

в общем виде

H=\2nstf

rГ

/ц

5т

] [Cxp(IaA

)] х

х [F

, ±а/ц

5т

)-Т, (A

, IaM

J]; (3.47)

для A

Я=(2я^

т0

гГ

/ц

5т

) ^xp(IaA

)] [F

(a), IaM

J-F

, +OtM

J]- (3-48)

В более общем случае, когда с течением времени после выброса

радиоактивные вещества проникают в почву на некоторую глубину /;, следует

в формулу (3.37) ввести поправочный множитель k

. Тогда

3г

=4кгГ

к„ (3.49)

где безразмерный коэффициент k

учитывает глубину и характер распределения

радионуклидов в почве.

Например, при равномерном распределении по глубине h

= [l-£

(M)]/(2M); (3.50)

при экспоненциальном распределении по глубине A= 1/ot

K = IF

{сю,

—a/H

),] aM

, (3.51)

где

— линейный коэффициент ослабления фотонного излучения в почве,

-1

, а показатель экспоненты а, м

-1

, входит в функцию F

(t, +а), равную

(t, + a) = J схр (+ a.v) F

(х)dx. (3.52)

где безразмерная величина t равна A

, A

, оо; a =

O-Iii

График функции

(3.52) приведен в [7]. Расчетные значения поправочных множителей k

приведены в табл. 3.7.

Таблица 3.7. Значения поправочного фактора k

, учитывающего распределение

радионуклидов по профилю почвы, к формуле (3.49) расчета мощности дозы

на местности

A, n

я=а/и,

Равномерное

распределение по h

Экспоненциальное

распределение

0,01 100

2,24

2,31

0,02

2,14 1,96

0,05 20

1,72 1,52

0,1 10 1,39 1,20

0,2 5

1,06 0,90

0,3 3,3

0,88 0,73

0,4 2,5 0,76 0,63

Продолжение табл.

3.13

nA М„/

Равномерное

распределение по Ii

Экспоненциальное

распределение

0,5 2

0,67

0,55

1 1

0,43

0,35

0,5 0,24

0,20

0,2

0,10

0,091

Из сравнения поправок для различных условий видно, что характер

распределения радионуклидов в почве для заданной толщины [i

h не очень

сильно влияет на к

Используя внесистемные единицы, а именно si?

, мКи/см

, Г,

P-см

/(ч

•

мКи), получаем следующие формулы для поля фотонного излучения

над поверхностью загрязненной почвы:

мощность дозы X, Р/ч

Х=4кГя/

-, (3.53)

интегральная доза X, Р, за время t

(?)

= Anrs/

[ 1

- ехр (- K

t)/X

/, (3.54)

доза до полного распада Х(оо), P

X (со) = AnTs/

J-. (3.55)

Здесь X

— постоянная, учитывающая радиоактивный распад X и «биологичес-

кое» выведение радионуклида из поверхностных слоев почвы Х

(3.56)

где принято, что выведение с поверхности почвы происходит по закону 4%

в год, т. е.:

= 0,04 год

= 1,10

•

сут"

= 1,27-IO^

с"

. (3.57)

Следует заметить, что в конкретных условиях постоянная биологического

выведения X

может значительно отличаться от принятой в настоящей работе

величины, и на практике нужно использовать реальные значения. Если

в формулах (3.53) — (3.55) заменить Г на rT

и выразить в Бк/м

получим соответственно Н, Зв/с, и Н, Зв.

3.4. Доза от внешнего (J-излучения радионуклидов

Под обобщенным термином Р-излучение понимается излучение электронов

радиоактивными ядрами. Если они несут отрицательный заряд, их называют

"-частицами, если положительный р

-частицами, или позитронами. По

своей природе спектр энергий Р-частиц является непрерывным и простирается от

очень низких значений до 10 МэВ, но основной практически значимый диапазон

находится в пределах от 10 кэВ до 5 МэВ. Кроме того, при некоторых типах

ядерных превращений происходит процесс, когда энергия перехода между двумя

ядерными энергетическими уровнями передается электрону. Он несет энергию,

равную разнице энергий перехода и связи электрона. При этом излучаются

электроны конверсии, имеющие дискретный (линейчатый) спектр энергий.

В диапазоне указанных выше энергий электроны при взаимодействии

с веществом теряют свою энергию в результате процессов тормозной

способности. Различают тормозную способность, равную средней потери энергии

на единицу длины пути за счет кулоновских столкновений со связанными

электронами среды S

[

—

dE/dx], МэВ/см. Этот процесс приводит к ионизации

и возбуждению атомов. Второй процесс — потери энергии за счет тормозного

(фотонного) излучения в электрическом поле атомных ядер и электронов

называют радиационной тормозной способностью S,, МэВ/см. На практике

обычно используют массовую тормозную способность S

= S/p, где р

—

плотность

среды. При взаимодействии Р-частиц и электронов конверсии с биологической

тканью более 95% энергетических потерь происходит за счет первого процесса

ионизации и возбуждения атомов [20]. Теоретический расчет массовых тормозных

способностей заряженных частиц определяют по классической формуле Бете [7].

Рассмотрим наиболее значимые пути внешнего воздействия Р-частиц на

организм.

Источник — параллельный моноэнергетический поток электронов. В этом

случае важнейшими радиационными характеристиками являются массовые

тормозные способности S

и средний пробег R, полученный в приближении

непрерывного замедления. В этом приближении пренебрегают флуктуациями

потерь энергии и принимают, что электроны непрерывно теряют энергию

вдоль своего трека в соответствии со средними потерями энергии на единицу

длины пути. Связь между R и S

= [

—

dE/dx] определяется соотношением

_ dE

. (3.58)

Ъ -dE/dx

Полная массовая тормозная способность [

—

dE/dx], Мэ!} M

, может

быть использована для расчета мощности поглощенной дозы в биологической

ткани D, Гр/с. Если на ее поверхность нормально падает плотность потока

электронов ф

, м

-2

-с

-1

, то

. (pA-dE/dxV 1,602 IO"

D = ^ — , (3.59)

где 1,602 10

— энергетический эквивалент, Дж/МэВ; и>=

Дж/(кг

•

Гр) — пе-

реходный коэффициент. Для получения мощности эквивалентной дозы Я,

Зв/с, на глубине d необходимо ввести в формулу (3.59) множитель £=1,09 Зв/Бк

и поправку на поглощение Р-частиц в ткани.

Электроны и позитроны, отклоняясь (испытывая торможение) в элект-

рическом поле ядра, испускают фотоны (рентгеновское излучение) с непрерыв-

ным спектром, которое принято называть тормозным излучением. Однако

его вклад в дозу для низкоатомных сред пренебрежимо мал и здесь не

рассматривается. В качестве примера в табл. 3.8 приведены численные значения

, R для некоторых сред. Более полные данные приводятся в [20].

Для оценки пробега электронов часто применяют приближенные эм-

пирические формулы. Так, для максимального пробега Л„,

ах

, г см"

, в алюми-

нии используются соотношения

для E

от 0,5 до 2,5 МэВ Д

та1

ж0,52Я

-0,09; (3.60)

для Е

>2,5 МэВ Л

тах

«0,53£

-0,106. (3.61)

Для более грубых оценок используют также упрощенные формулы:

в мм Al R

max

K2,5E

; (3.62)

в м воздуха Л

тах

«4,5£'

; (3.63)