Диссертация Динамика и разрушение капель сложных жидкостей

Подождите немного. Документ загружается.

321

Фиг. 5.10. Вероятность спонтанного зарождения дырок в ламеллах

различных растворов ПАВ, как функция времени удара

=t/t

∗

, t

∗

322

Фиг. 5.11. Скорости распространения волн разрушения вдоль потока v

и против него

в лабораторной системе координат, как функции

расстояния от центра препятствия. Положительная величина скорости

соответствует движению от центра ламеллы к ее периферии.

Обозначения:

□ - скорости v

, v

в ламелле раствора DDAB,

c=100×CMC при

≈3.8;  - скорости v

, v

в ламелле раствора Silwett

L77,

c=10×CMC при

≈5.1. Пунктирные линии соединяют точки,

полученные для одной и той же дырки.

323

Фиг. 5.12. Контрольный объем W, неподвижный в лабораторной

системе координат,

∆r/r<<1, d

<<1.

324

Фиг. 5.13. Радиус стационарной ламеллы

как функция координаты

в случае изменения поверхностного натяжения в точке r

от

величины

до k

(k<1). r

πγ

– радиус стационарной

ламеллы при постоянном поверхностном натяжении

[Taylor (1959c),

Rozhkov et al. (2002)].

325

DOS, 1 CMC=0.92 г/л,

c=10×CMC,

=2.83±0.041 мм,

=3.471±0.050 м/с

Silwett L77, 1 CMC=0.1

г/л, c=1000×CMC,

=2.461±0.040 мм,

=3.386±0.041 м/с

t=0.0576 мс τ=0.697 dt8000b

t=0.710 мс τ=0.992 st8000m

t=1.675 мс τ=2.144 dt9000c

t=1.737 мс τ=2.451 st9000k

t =2.619 мс τ=3.188 dt10000a

t=2.242 мс τ=3.163 st9500k

t =3.453 мс τ=4.263 dt10000e

t=3.268 мс τ=4.597 st10500m

t =4.406 мс τ=5.233 dt11000d

t=3.733 мс τ=5.103 st11000l

326

t =5.412 мс τ=6.645 dt12000e

t=4.721 мс τ=6.540 st12000k

t =6.423 мс τ=7.815 dt13000b

t=5.703 мс τ=8.042 st13000l

t =6.928 мс τ=8.430 dt13500b

t=6.760 мс τ=9.351 st14000l

Фиг. 5.14. Разрезание ламеллы растворов DOS,

c=10×CMC (левая

колонка) и Silwett L77,

c=1000×CMC (правая колонка) при помощи

иглы (проволочки), установленной непосредственно рядом с

препятствием (на видеоизображениях справа от препятствия). Диаметр

препятствия составлял 3.95 мм, диаметр иглы составлял 0.7 мм. Игла

устанавливалась параллельно оси симметрии препятствия, т.е.

перпендикулярно поверхности ламеллы.

327

Фиг. 5.15. Зависимость половины угла между волнами разрушения

Маха-Тейлора в окрестности разрезающей иглы

(фиг.5.14) от

безразмерного времени

=tv

для растворов DOS, c=10×CMC (◊);

DDAB

c=100×CMC (□) и Silwett L77, c=1000×CMC (▼). Мы формально

полагали

sin

=1, когда волна разрушения отделялась от иглы, которая

разрезала пленку.

328

Фиг. 6.1. Последовательность фотографий процесса удара шара

диаметром 30 мм по струе глицерина. Направление движения – слева

направо. Фотографии (а) и (б) получены в одном, (в) и (г) – в другом, а

329

(д) и (е) в - третьем опыте. Скорости полета шара в опытах составляли

671.7, 663.0 и 666.8 м/с, соответственно. Измеренный диаметр струи

0.469 (а), 0.424 (б), 0.426 (в), 0.460 (г), 0.450 (д) и 0.503 мм (е). Время,

прошедшее после момента касания струи и шара, 2.70 (а), 4.75 (б), 6.03

(в), 9.45 (г), 11.00 (д) и 27.70 мкс (е).

Фиг. 6.2. Последовательность фотографий процесса удара шара

диаметром 30 мм по струе ПЭО-1. Фотографии получены в одном

опыте. Скорость полета шара 675.1 м/с. Измеренный диаметр струи

0.490 (а) и 0.404 мм (б). Время, прошедшее после момента касания

струи и шара, 11.1 (а) и 70.6 мкс (б).

330

Фиг. 6.3. Последовательность фотографий процесса удара шара

диаметром 30 мм по струе ПЭО-2. Фотографии получены в одном

опыте. Скорость полета шара 674.2 м/с. Измеренный диаметр струи

0.965 (а) и 0.811 мм (б). Время, прошедшее после момента касания

струи и шара, 8.45 (а) и 70.3 мкс (б).