Диссертация Динамика и разрушение капель сложных жидкостей
Подождите немного. Документ загружается.
311
Фиг. 5.1. Зависимости изменения сдвигового напряжения
τ
(залитые
символы) и сдвиговой вязкости
µ
(незалитые символы) от скорости
сдвига
e для растворов DOS концентраций c=1×CMC (●○), 10×CMC
(
◊) и 100×CMC (■□).
312
Фиг. 5.2. Зависимости изменения сдвигового напряжения
τ
(залитые
символы) и сдвиговой вязкости
µ
(незалитые символы) от скорости
сдвига
e для растворов DDAB концентраций c=1×CMC (●○), 10×CMC
(
◊) и 100×CMC (■□).
313
Фиг. 5.3. Зависимости изменения сдвигового напряжения
τ
(залитые
символы) и сдвиговой вязкости
µ
(незалитые символы) от скорости
сдвига
e для растворов Silwett L77 концентраций c=1×CMC (●○),
10×CMC (
◊), 100×CMC (■□) и 1000×CMC (▼∇).
314
Фиг. 5.4. Зависимости изменения диаметра утончающейся капиллярной
нити
a от времени t для раствора Silwett L77 концентрации
c=1000×CMC.
315
Вода DOS,
c=10×CMC
DDAB,
c=100×CMC
Silwett L77,
c=1000×CMC
316
Фиг. 5.5. Наблюдения сверху за процессом соударения капель воды и
растворов ПАВ c дискообразным препятствием. Капля движется от
читателя к фигуре. Скорость капли ∼3.8 м/c. Диаметр капли ∼2.6 мм.
Препятствие – диск диаметром ∼4.0 мм (черный круг в центре каждого
кадра). Кадры в одной колонке соответствуют одной жидкости. Время
возрастает сверху вниз. Интервал времени между кадрами – 1 мс.
317
Фиг. 5.6. Безразмерный диаметр ламеллы
β
=d/d
i
для растворов DOS
(данные получены при наблюдении сверху) как функции безразмерного
времени
τ
=t/(d
i
/v
i
). Прямые линии соединяют точки, которые
получены в одном опыте. Линия, обозначенная как «Вода», есть
усредненная зависимость
β
=
β
(
τ
) для воды при примерно таких же
экспериментальных условиях [Rozhkov et al. (2002)]. Условия удара:
v
i
=3.4 м/с, d
i
=2.800±0.036 мм (c=1×CMC), d
i
=2.732±0.049 мм
(
c=10×CMC), d
i
=3.47±0.33 мм (c=100×CMC),
τ
=t/t
∗
, t
∗
=d
i
/v
i
.
318
Фиг. 5.7. Безразмерный диаметр ламеллы
β
=d/d
i
для растворов DDAB
(данные получены при наблюдении сверху) как функции безразмерного
времени
τ
=t/(d
i
/v
i
). Прямые линии соединяют точки, которые
получены в одном опыте. Линия, обозначенная как «Вода», есть
усредненная зависимость
β
=
β
(
τ
) для воды при примерно таких же
экспериментальных условиях [Rozhkov et al. (2002)]. Условия удара:
v
i
=3.4 м/с, d
i
=2.745±0.052 мм (c=1×CMC), d
i
=2.743±0.030 мм
(
c=10×CMC), d
i
=2.694±0.023 мм (c=100×CMC),
τ
=t/t
∗
, t
∗
=d
i
/v
i
.
319
Фиг. 5.8. Безразмерный диаметр ламеллы
β
=d/d
i
для растворов Silwett
L77 (данные получены при наблюдении сверху), как функции
безразмерного времени
τ
=t/(d
i
/v
i
). Прямые линии соединяют точки,
которые получены в одном опыте. Линия, обозначенная как «Вода»,
есть усредненная зависимость
β
=
β
(
τ
) для воды при примерно таких же
экспериментальных условиях [Rozhkov et al. (2002)]. Условия удара:
v
i
=3.4 м/с, d
i
=2.888±0.048 мм (c=1×CMC), d
i
=2.503±0.034 мм
(
c=10×CMC), d
i
=2.505±0.032 мм (c=100×CMC), d
i
=2.461±0.040 мм
(
c=1000×CMC),
τ
=t/t
∗
, t
∗
=d
i
/v
i
.
320
DDAB, c=100×CMC,
d
i
=2.700 мм,
v
i
=3.408 м/с
Silwett L77,
c=10×CMC,
d
i
=2.515 мм,
v
i
=3.288 м/с
t=2.896 мс
τ
=3.656 Db10300f t=3.474 мс
τ
=4.899 sl11300a
t=2.101 мс
τ
=3.915 Db10500f t=3.952 мс
τ
=5.115 sl11500a
Фиг. 5.9. Спонтанное зарождение и рост дырок в ламеллах растворов
DDAB,
c=100×CMC (левая колонка) и Silwett L77, c=10×CMC (правая
колонка).
τ
=t/t
∗
, t
∗
=d
i
/v
i
. Видеоизображения в одной колонке получены
для одной и той же капли с временным интервалом
∆t=0.2 мс.