Савицкий Е.Г.(ред). Благородные металлы

Подождите немного. Документ загружается.

при

г>250(

дапные

[153-156

учетом

148'

|49]'

усредненнь!е

мето-

дом

наимень|ших

квадратов.

,[!ля

рутения

при 7'(|000

ланньте

[148-

1б3]'

усреллтенные

методом наиме1|ьших

квадратов;

при

?)1000

к_[151'

|52'

157|.

.4,ля

ролия

усредг|еннь|е

даннь1е

[148-153]

Аля

осмия*

[148-150'

153]

Аля

ир!1^\1я при 7<1600 1(

усредненньге

данньте

[148,

153]

при

т>1600 |(

данные

[151'

152] .

!,ля

паллад|!я

в основном

данные

[15$]

усрелнен}|ь1е

дан}|ь|ми

[148-150'

153]

Аля

платинь1 !|ри

т:|200

усреАнепные

дан|{ь|е

[148-150'

153' 158]

при

7) 1200

(

даннь|е

[159-161].

тАБлицА

4'5

твпловмкость

(ср,

[:к/(моль.()]

БлАг()Роднь|х

д1втАллов

!*!^'!

|г

!,.!

г'к

А::

А8

Р1

150

25о

298

400

600

800

1000

1200

1400

1600

!800

2000

2200

24оо

2600

1,72

23,0

25,\

25,4

25,9

'о

28,4

30,

3,21

11,20

19,63

23,49

о'

25,2

25,7

26,6

27,6

28,8

3о2

о,|7

,88

10,04

18,91

23, 80

'о

24,5

25,6

26,8

28,2

29, 8

'о

34,5

41,0

42,2

48,5

б2,5

24,8

25,\

26,9

26,7

27,4

28,2

28,9

29,7

30,5

0,28

2,74

11,79

2о

'|7

24'о6

25,\

26,4

28,2

2э,э

31,6

35, 1

36,8

38, 5

40,2

41€

0'з9

4,33

14'4

21,5

24,6

25,1

25,8

,э

28,9

30,2

3\,7

33,4

35,4

37,6

40,0

42,7

45,5

0,97

5,42

15,01

22,15

25,31

26,5

о'7 о

2в,\

29,6

'о

32,6

34,

365

1,5!

'4ь

'|б

23, 10

25,76

25,9

26,3

28,\

29,3

30,6

31,9

33,4

35,6

4.4.3.

1емпературопровод|!ость

Б тверАых телах температуропровод1тость

определя!от

по

формуле:

а.70+,

п2/с

ц8

ц6

0,+

ц2

]00

0о0 900 /200

7500

7в00 т,!(

Рис.

4.11.

температурнь|е зависимост1|

коэффициентов

температуроппроводно-

сти

платинь|'

рутения

и иридия

100

а:},/€р4.

1емпературопроводность при

низких температурах

достаточно

сильно

зависит от содержания

при_

месей

других дефектов

металла.

[1и>ке

"€

прямых

измерений

практически пе проводилось

дан_

нь!е

получены

расчетом

по

резуль_

татам

измерений

теплопровод1{о-

сти' теплоемкости

и плотности.

Фбзор

методов

и3мерения

ре-

зультатов

вьтше

300

|( мож}|о

найти в

работах [1б9,

162|. 1ем-

пературнь|е зависимости

темпера_

туропроводнос-ти-

благородных

металлов

приведецы

в табл. 4'4, 4.6

4.7

и на

рис.

4.1

Б^ таб-л. 4.7

приведеньл

результаты

следующих

работ.

€еребро:

даннь1е

них<е !50 1(

расснитаньт

л}я

образша

р4,2к

:0'000621-мкФм.см;

погрешность_

о16

при средн!-|х

температурах

п 7

0/9

них<е

100

(

вьтше 1000

|\62).3олото:

даннь:е

ни>ке_80-|(

рассви-

тань|

для

образцов

рц,2ц:0,0055

мкФм.см;

погре1пность

.7о

при

средних

температурах

и 7

о|1

ни>ке

(

и выше

1200

Рутентлй:

для

поликристалла

них{е

60 1(

данньте

рассчитаны

для

образца с

Р+,:(

:0'0158

мкФм.см, погрешность

0/9

[!63];

от

200

до

600 |(

приведеньт

усредненные

данные

[157]

[163];

работе [157]

отнотшение

р293ц/

|Р+,эц:г:600;

работе'[163]

для

поликристалла г:388,

для

моно_

кристалла г:94 (!с),

г:76,б (!!с);

от 200

до

600

(

погрешность

со-

ставляет_пр_имерно

'/',

от

800

до

2400

к-40|о

[157'

159]

Ро0цй:

них<е 100 |(

данные

для

образца

рц,2ц:0,0084

йкФм.см,

погреш_

но-сть

о1,

|16||-'

от

100

до

600

(

усрелненные

данные

[162,

163]

для

образт(я

г:100,

погрешность..окойо-7

0/9;

выше

800 1(-данные

'[159]

для

обра.зца,

99{!Р-]$аш919

0,3

0/6

примесей (из

них

0,25

01$

1г),

погреш_

ность 4_0/9

до

2000

(

при

более высокйх

температурах.

1аллс]0цт):

ниже

300

данные

расснитайьт

Аля

образша

р4,2к:0,о:яз

мкФм.см,

погрешность

оцеяивается_в

9о;

от 300

до

700

погрешность

состав_

ляет

примерно 7

о|9

||62|;

от

700

до

1800

(

данные

относятся к

об-

разцу

|:309'

а погрешность

составляет

около 4

[159].

Б табл.

4.6

приведеньт

ре3ультатьт

следующих

работ.

тАБлицА

4.6

твл1пвРАтуРопРоводностБ

(с.10{,

м?7с)

€БРЁБРА, золотА,

Рутвния,

в0

100

150

200

250

273

300

400

600

800

1000

1200

1400

1600

1800

2000

2200

2400

309

12,7

2,69

2,27

'92

,81

|,76

\,75

1,74

1,70

1,61

1,49

'37

|,24

48,3

4,63

|,73

,55

,40

,35

,31

1'30

\,2в

1,23

|,07

0€1

1010

44'о

1,9

1,01

0,559

450

'4|7

0,410

0,403

0,399

0,356

,319

,290

,260

'264

0,233

0,198

0,184

176

0, 169

0,Б

0,39

0,38

о,37

0,33

о,29

0,25

0,22

198

0,187

0,174

0' 1б6

0,140

0, !2

0,10

0Б

0,49

'47

0,46

0,40

0,37

0,29

0,256

0,238

о,22о

0,201

,174

0,14

0, 10

1080

32'7

1,69

1'01

0,646

0,562

'522

о'510

,499

0,465

0,402

345

0,308

0,283

0,263

о,246

о'22о

190

156

52,6

2,79

0,476

0,377

0,289

0,261

0,249

0,246

0,245

'246

о,249

0,251

0,254

0,255

'252

о'242

':'

Родия'

пАллАдия

|01

7АБл}1цА

4.7

тБмпЁРАтуРопРовод|{ост|>

(с.!0.,

м'1/с)

осмия,

1{Р11д}'1я

и плАтиньт

7'к

поликристалл

Фз

2о

100

150

200

250

273

300

400

600

800

1000

1200

1400

1600

1800

2000

22оо

2400

2600

2800

3000

23,5

9, 38

!,54

0,93

0,468

0'3б3

0,315

0,306

0,300

'294

0,286

'277

0,269

0,261

0,253

0,245

эзт

,230

'223

0,218

0,214

'2\4

0,201

,201

0,187

о,

з+о

0,337

'327

0,318

0,304

0,299

0,285

0,268

0,258

0,237

0,215

406

14,8

|,27

0,842

,630

,558

0,522

0,512

502

0,482

0,451

'42о

0,380

0,349

0,322

0,300

0,280

0'я66

0,25\

0,232

0'ю

2$,

1,65

0,437

,359

0,291

0,268

0,257

'254

0,252

'247

'244

о,244

0,248

,260

0, 266

0,257

0,244

0,222

Фсмшй:

для

поликр1.1сталла пр}!ведень1

расчетнь1е

даннь|е

[162]'

:ти-

же

150 |( относящиеся к образшу

р4,2к

:0'0234

мл<Фм.см, погреш-

ность

составляет

0/о

от 250

до

500

(

и 15

вне этого

диапа3она.

.[|ля

монокристалла

приведень[

данные

[164],

относящиеся

к образшу

с г:20, погрешность

составляет около

оБ

до

2400 1( и

о/,

при более

высоких

тем|1ературах.

1рш0а;й:

них(е

150

(

приведеньт

данггые

[159],

рассчита!!нь!е

для

образца

рц,2ц:0,0191

мкФм.см,

до

500

(

погреш-

ность

составляет 10

}6.

Бьлше 800 |(

приведены

даннь|е

[159]'

относя-

щиеся

образцу

с г:90; погрешность составляет

4о/о

до

2200

(

и 6

?о

при

более высо1{их

температурах.

[!латшно: ни>ке 200

1( приведеньт

дан-

пь:е

[167], рассчитаннь|е

для

образца с

рд,2ц:0,0106

мкФм.см,

от 300

до

2000

(

приведетгь:

да1{1{ь1е

[159|'

их

погрешность

до

1800

(

около 5

0/о

при

2000

4.4.4. 1еплопроводность

|1ри низких

температурах

коэффициент

теплопроводности

металлов

су-

ществен11о

3ависит

от

содер}ка1]ия

примесей.

|1огрепшность

и3мерения ко-

эффициента

теплопроводнс.:сти

благороднь1х металлов

ни)ке 300

(

со-

102

^'0п/(м.|{)

500 /000

1500

2000

2500

т' /(

Рттс,

4.\2,

температурнь|е

зависимости

коэффициента те|1лопРоводности

!1е.

которых

благороднь:х

металлов

ставляет

3-5

9о,

диапаз^оне_300-1000

к_

4*6

о|9

п лрп

более

вьтсо_

ких

температ|Рах_5_в

9'. [анньте

о теплопроводностй

благородпь:х

металлов

обобщеньт

в табл.

4.8, 4.9

на

рие.

4.|2.

Б^

таб-л. 4.8

приведень:

ре3ультать!

слёАуюших

работ.

€еребро:

ос:товном

даг{н-ьле

[16&.|

дйя

обра!ша чистотой

99,99

у0.

?9!919',

креднен11ь|е

да}1нь|е

[|50'

16в]

для

абра3ца

чистотой

около

99'99

0/0.

||аллади[::

до^500-

_усрсл:тенйь:с

данные

[163-165]

для

об-

ра3|ца.

с_ г:69,

вьт:ле

800 |(

даг:::ь:е

[|59].

|]латг:тта:_

нц>ке

300 1(

дан-

т:ь:е^-[|63,

|70]'

-а

1ак)к9.

[|48-!50|'

}ь:шс 300

рсзультатьт

ра6отьт

|159]'

так>ке

[|62,

166].

-.[ля

ттал7аАиут

1| плат|!|;ь|

!!редставлень|

дан_

тАБлицА

1.8

коэФФицивнт

твплопРоводности

[)"'

вт/(м.()]

свРвБРА,

3олотА,

п^лл^дия

плАтинь1

[|48,

150, 153,

159' 163,

165_16в]

т'к

!00

150

200

250

273

300

400

1050

475

44б

441

438

435

433

426

42о

360

335

326

320

318

315

309

т|р

75,6

75,0

75,1

75,2

75,5

85,6

79,0

76,0

'о

74,1

73,2

600

800

1000

1200

1400

1600

1800

2000

79,0

83,0

87,0

88,

86,9

86,0

73,0

74,8

76,9

83,2

88,3

89,5

89,0

86,0

103

коэФФицивнт

твплопРоводности

иРидия

осм|тя

[163,

тАБлицА

4.9

г'',

вт/(м.()]

Рутвн1-{я,

Родия'

159,

164,

167,

!701

100

150

200

250

273

300

400

600

800

1000

1200

1400

1600

1800

2000

22оо

2400

2600

2800

140

\23

116

п2

110

108

105

180

1б0

138

135

134

133

129

\20

п2

106

101

75'б

75,0

74,5

76,5

185

160

156

154

153

152

\45

|35

126

\21

118

115

109

106

104

1п

149

14в

\47

\41

136

130

1,25

\2\

117

110

106

150

132

\25

\2\

119

\17

115

105

нь]е'

полу{енные

основном на

высокочистых

образцах

с содерх{а-

нием

примесей

менее

0'01

у0.

табл.-4.9

приведены

ре3ультаты

следующих

работ.

- ^.Рцтеннй:

даннь|е

соответствуют

сглаженным

результатам

[163,

157,

[59]

и относятся

к монокриста.||лу

отно'шенией

г294

дл'

йа,Б'.Бйе_

ния

1*с-,'г:76,5-для

|]с

и к поликристаллу

с г:386

(до

ьбо

()

р'езуль-

татам

[157-1-59]

лля

поли_

и монокристаллического

рутения'1'г]ооо

при

7}800

1(. Фсмий:

данц!!е

для

поликристалла

соотЁетствуют

обоб_

ц9цныщ

ре3ультатам

[150'

163' 159],

лля

йонокристалла

ре3уль.1.атам

[]!9'

194]'

образец

с г:20. Ро0ш7:

до

500

1('

усредненные"

данные

!-|6-3^'

1_6_9]: при

более вь!соких

температурах

усредненнь|е

данньтс

{

1 59-:

6].]^^(образеш

-с

0,3

0/о

пРим99еф.'

рш6шй:;|о'500

(

данные

[

163,

|69]

-(в^[16^3-]-

для--образцов

е-г:85,7),

вй:пе

800

(

усредненньте

)тан_

ньте

[159,

167]

(в

[159]

для

образца

г:90).

4.4.5. 1емпературный

*'.66"ц'.,{

лпнёйного

расширения

Фбзор

ме-годов

и3мерения

сравнения

различнь!х

ре3ультатов

прове-

день]

в-

[17_0]..

||отрешность

представле}{нь!х

даг1нь|х

составляет при_

мерно

5_10

Результаты

йолувены на

образшах

серебра' золота,

л^л]1адпя'

платины

родия

спектральной чистоть|'

образцьт

осталь-

|{ь|х

металлов

содерх<али

около

0,2

о/9

примесей

(табл.

4.10).

104

?АБлицА

4'10

тЁмпвРАтуРнь]и

коэФФицивнт

линвиного

РАс1]]иРв}тт{я

(@.106,

к_1)

БлАгоРоднь|х

мвтАллов

&ш

-_г_*

!с

Фв

т'к

А8

А|1

!с

|00

150

200

280

300

400

600

800

1000

200

1400

1600

1800

2000

22о0

24о0

4,78

\4,7

16,7

\в,7

18,9

21,0

23,\

25,в

28,

5,98

12,6

13,3

13,9

14,0

\4,5

15,5

16,5

19,1

4,8

5,6

5,8

5,94

6, 45

,15

7,95

9,72

|о,73

1|,83

13,02

!4,29

\5,72

7,0

в,0

8,7

9, 09

ооо

10,83

,81

12,87

14,01

\5,24

16,60

18,15

'т,

3,97

4,16

4,76

5,68

,54

6,\7

,01

8,18

4,99

6,69

,57

8,36

в,50

8,93

,84

10,80

'т,

4,\\

5,56

6,09

6,37

6,45

,55

6,95

7,50

8,20

8,60

9,1

9,6

10,4

11,2

'о

13,5

7,95

9,85

10,84

1\,62

\\,75

12,49

13,90

!5,30

'у'

6,77

,04

в,55

8,94

8,99

9,24

9,70

10,20

1о,76

12,3

13,3

\4,2

15, !

4.5.

9лектрические

свойства

4.5.1.

}дельшое

9лектросопротивление

металлах

при

низких

температурах

(примерно

10-20

к)

удельное

электросопротивление

во

многом

определйется

степенью

со6е$йенства

кристаллов'

в том

числе

и соАержайием

примесеи'

и часто

величина

1{::::919 _электросопротивления

лрп

4,2

](

йли

отношение

электросопро_

тивлений_р293к/р4,2к

-,'

слу'(ит

критерием

содержа1|ия

примесёй

в йе_

::{{3*.

|1ри

температурах

вы1]1е

300

электросопрот11вление

опреде_

,".':;|^-'-

^1_.|_9:!9м

характером

механи3мов

рассеяния

электр

онов.

!|огрешность

определения

удельпого

электросопротивл6ния

состав_

ляет

при

ни3ких

и средних

температурах

обь:чно

\-2

о|о,

,р,

,Бй-

0л||жении

к температуре-

плавле!1ия

мо)кет

достигать

о/6.

].1.ля

большинства

благороднь!х

металлов (за

и.*йюнением

ос*и",

рутепия

и придия)

исследования

электросопротивления

вь|полнень1

11а

чистых

и спектрально

чистых

металлах.

-РезуйьтАть:,''-'*до'',"[

''"*-

тросопротивления

обобщены

в табл.

4.\|

и-4.12,

'ак>кЁ'на

рй..-+.1з

4.\4.

т а 6-л.

4. 1

привелен

ь!

ре3ул-ьтаты

следующих

ра

бот.

сереоро,

3олото:

данные

[\7-4'

\-!1]:

!7алла0цй:

до

500

](

дант:ь:е,

кредне|!нь|е по

р^е^3у1ьтатам

работ-

[\77]

[163],

выше

ьоо

к:[|вз].

11лат!1на:

ни>ке

300 |(

данные

[$_5],_знанениё

п!и

300

(

усреднеЁБ_й'

д,адты.ч^|:!!'.

11-4: |'5-91:

1*тше

300

-|(

данньте,

усрелненнь:ё

Ёо

работам

г9-ч'^1Р^0'

174,

177'

134].

Ро0шй:

ни>ке

500

(

дант|ые

|\77]

для

6ор'.ц'.

г*200'-при.

более

вьтсоких

температурах

результа|ь:

г!тв,

:в:1.

таол.

4.!2

приведень|

результать1

по

следующим

работам:-

105

тАБлицА

4.11

знАчв}{ия

удвльг|ого

элвктРосопРот|1влв}!ия

(р.|0*в,

Фм'м)

сЁРЁБРА,

золот^,

п^ллАд|4я,

плАти!1ь!

и Род\1'|

[160-175,

178'

182*185]

100

150

195

200

25о

273

300

400

600

800

1000

1200

1400

1600

1800

2000

0,115

0,304

0,418

'728

1,03

,04

1,328

1,465

|,622

2,31

3'б8

4,87

,,:

0ь04

|,4392

1Б

2,062

2,46

3,10

4,85

6,75

,85

''е

0,26

2,013

2,634

4,81 1

6,887

8,881

9,765

10,804

14,46

21,09

26,89

,92

36,21

4о,4

45,0

0,736

2,090

2,795

4,869

6,729

,884

8, 861

9,765

10,81

1 4,60

,85

28'7о

35, 10

40,89

46,69

б1'80

56'б2

й'

2,95

3,95

4,|5

5,01

,10

11'б0

20,8

'о

31,1

36,9

42,0

48,0

?!рш0шй:

до

500

(

вь!соких

температурах

р.70-0,0!"1./'1

даннь|е

[\77)

для

образша

с г:86,

усредненнь!е

даннь|е

[182]

[160].

при более

Рцтенай'.

/!0

0 700

600

Рттс. 4.|3. температурнь|е

106

900

/200

7500

7800

7, 1

завпсимости электросопротивления

некоторь|х

6лагороднь:х металлов

Р{

Аш

А9

?-/0-в,0н,/4

0 300

000

900 12оо

7500

7800

/,{

Рпс'

4.14. температурнь|е

"'"'"'1#,т1;'эшшРосо!!ротивления

иридия,

руте.

:;ь:е

[179]

для

образцов

г:600.

Фсми{1: вьггпе 300

данньте

[159]

лля

тАБлицА

4.!2

31|А||в|!|1я удвльного э./]в|(]'РосопРотивлвн!1я

(о.10_8,

Фм.м)

у|Ридия' Рутвния и

осм1.1я

{177'

179-\82, |59|

б0

100

150

200

250

273

300

400

600

800

1000

1200

1400

1600

1800

2000

22оо

2400

,16

3,25

цзт

5, 33

7,39

п,2

15,2

20,

25,1

31,0

42,7

54,4

60,2

0,20

1,08

2,30

,55

4,70

5,26

5,92

8,05

'2о

16,8

26,э

32,6

38,

,25

,55

3,20

4,80

,65

,43

,70

,20

24,8

31,6

38,7

,'!

0,23

,36

2,80

4,30

,95

6,69

7,бб

10,3

|в

22,\

28,3

4\,2

473

йь

12,0

25,3

42,8

51,6

б9'3

653

*ь

7,8

22,\

,о

32,2

37,8

43,9

,95

5,49

й'

10'б9

15,3

22,6

30,2

45, 1

52,1

58,

107

Р./0-0,0п.п

Рис. 4.|5.

температурнь!е

зависимости

электросопротивления

сплавов

сис'

темы

Р6_Аъ.

[ифры

к!иБь!х

содер)кание

сереора в

сплаве'

'ъ

Рис.4.16.

температурнь1е

зависимости

эле!(тросопротнвления

сллавов

с||сте'

мы Р0_&[г.

!'\ифрьт

кривь[х_содер)кание

родия

в сплаве'

обра3цов

е г:20,

лр|-1

273

(

усре.п,нень:е

да|!ные

[131.|

гг

получен|{ь|е

ла?!оратории

Ё. Ё.

Ёолкенгштет{н1

(р,

:э,зцо'

10_8

Фм'м,

:5'532х

{10-в

Фм.м

для

обРа3цов с

г=1000).

108

'с

900

700

500

100

800

|]00

ц00

200

Р.70-8,0п'/4

Р'1с.

4'\7,

температурнь|е зависимо-

сти электросопротивления

спла-

вов системы Р0_€п

Ёа

рис.

4.15-:-4.|7 пред-

ставлены

температурные

3ави-

симости

электросопротивления

сплавов благородньтх метал-

лов.

данньте

получень! л. и.

9упиной, 8. в. 3иновьевьтм,

8. ||. ||оляковой, 8. .]!1. €авиц-

ким.

Фбразл{ь:

выплавлялись и3

компонентов спектральной

ни_

стотьт. |[огрешность и3мерения

абсолготных

значений

удельно-

го электросопротивления

не

Р0 60"Ас1!

200

ч00

000 000

!0о0

{"с

т'к А8

0$!

0,512

0,182

0,122

0,094

0,065

0,044

0,033

'027

'о22

0,0

0,9,

р'/0-в,0м'п

:|п

0,50

0,339

0,241

0,199

0,141

0,086

0,062

0,048

,038

0,032

0,о27

'о24

,021

::э

превь|шает

2оь.

3лектросоп_

ротивление

сплавов систе]{ь| Р6

€ш

вблизи

экв1{атомного

состава

(50

0/6

€ш)

3ависит от механической предь!стории.

4.5.2. }дельная 9'[ектрическая проводимость

3начения

уАельной

электрической

проводт:мости

поликристалл11ческих

обра3цов

представлень| в табл. 4.13.

тАБл14цА

,|'13

31!Ачвния

удвльнои

элвктРичвскои

пРоводимости

(о.10*8

см/м)

поликРистАлличвских

БлАгоРоднь|х

мвтАллов

пь

100

150

200

273

300

400

600

800

!000

1200

1400

1600

1 800

2000

22о0

8,695

2,392

|,37

0,91

,689

0,616

0,432

0,279

0,205

0,159

.,у'

0,689

0'48б

о,444

0,322

0,206

0,148

113

,088

,'у'

4,34

0,736

о,357

0,236

0,149

0,132

0,097

0,062

0,045

0,035

'о27

0,о24

'ч'

оБ:

0,308

0,209

0,188

0,135

0,089

0,065

0,049

0,040

,032

'о27

0,023

'о22

,018

,053

0,380

0,239

145

1024

,0926

0,0692

0,0474

'о372

0,031

'о276

0,0248

,,:,

1,358

0,358

0,205

!45

0,1024

0,0925

0,0685

0,0458

0,0348

028б

о,о246

0,0214

0,01 93

'о\77

0,0169

,|ш

4.6. 1ермоэлектрические

эффектьп

благороднь|х

металлах

4.0.1.

1ермоэлектрические оффекты и

формулы

связи

термоэлектрипеских коэффициентов

'[ермоэлектринеские

эффекть:

обусловле!|ь|

существова1!ием

в3аимосвя_

3и

между тепловь!ми и электрическими процессами

тесно свя3ань! с

явле|{иями

рассеяния

в проводниках. 1,1сследование

этих эффек'гов

поз_

воляет

получить

информацию

об электронной и

фононной

системах,

их

взаимодействии с нерегулярностями кристаллической

решетки,

а так)1(с

служит одним и3 методов

и3учения

'зоттной

структуры твердь|х те,11.

Фсновньтми являются термоэлектринеские

эффектьт

3еебека, ||ельтье

1омсона

[186|.

3ффект 3еебека

[187]

заклюнается в том, что

в 3амкнутой электрг.:-

ческой

цепи,

состоящей

'и3

двух

ра3личнь|х

металлов

А ц Б'

контакть1

которь!х имеют

ра3личнь1е

тем!1ературь: ?1

72, во3никает термоэле!{-

трическая

движущая

сила

(т.

э.

л.

с.)

АЁ.

Бозникающая

цепи

т.э.д.с.

3ависит только от природы проводников

тц

и от

ра3ности

темпера_

тур

А7:71*|2

нё

3ависит от

формь:

образца

при

условии,

что

ра3-

мерьт образл]а превь||шают

дл;т:ту

свобод::ого пробега

электрона.

Бели-

ч11на 5атт:5д-5':^Ё|^т

(в.к-1)

рассматривается

как т. э.

д.

с.

металла

относительно металла

5д и

5в

абсолютнь|е т.

э.

д.

с.

металлов .4 и 3.

3ффект

|1ельтье

[187.|

состоит

в том' что

в месте контакта 3амк-

нутой

электрической

цепи'

состоящет!

т.тз

двух

металлов

А и

Б,

|1р!1 про_

хо)|(дени|!

электричес1(ого

тока

(/)

поглощается

или

вь1деляется 1.ег|л0'

которое

меняет 3на!( при сме!{е

направле}|ия тока.

Фтногление !|лотг1о-

сти потока

тепла

вь|деляемого

в единицу времен[!'

к вел:т.тт;не 1

о::-

ределяет

коэффициент

||ельтье: ||дд:|1д_-[|,:Ф/| (8),

гле

||д

||в-

коэффишиенть:

|1ельтье

металлов

.4 и 8.

3ффект ?омсогта

[187]_вь1деление

1'ли поглоще]1ие 1'е]1лоть!

проводнике

с электрическим

током' в котором существует перепад

тем_

ператур. Бьлделяемое

при

этом

тепло

1омсот!а

характери3у-

ется коэффи:{иентом

1омсопа б:о|^т|

(в.к_1)'

3 отличие

от эффектов 3еебека и |!ельтье, которь|е :лаблгодаются

только

ме)кду

двумя

ра3лич|{ь!ми

металлами

(или

ме)кду

двумя

час_

тями

одного и

того )ке

металла' если они находятся- в

различнь!х

со.

стояниях),

эффект

1омсона тгаблюдается пепосредственно

в одпород|!ом

]1роводнике.

}1е>кду абсолютной т.

э.

д.

с., коэффишиентом ||ель'гье

коэф(;гт-

циентом

1омсона

существует свя3ь'

которая является !1рямь1м

след-

ствием

соотнол'шений Фнзагера

[183]'

а именно:

!43|4!:

?5.

Фтсюда видно,

что'

и3меряя одну из вел|1ц111{

(5,

о лт |1),

шве лру-

гпе мо'(1{о

получить путем

расчета.

|1очти все

работь!

по термоэлектрическим

эффектам посвяще!!ь|

ис-

сдедовани|о

т.

э.

д'

с. как наиболее простой

для

измере11ия

по!1има_

ния

физинест<их

причин' обусловливающих

ее поведе{|ие. [|оэтому

ос-

повное в1!има11ие буАет

улелено

этоЁ характер!|ст!]ке.

:!.6.2.

.|!1етоды

и3мерения термоэлектродвия<ущей

силы

!,нфферегпуктльтуьт[!

лтето0

[166|.

3адае'т'ся град|]е!]т температур А7 гт

1{змеряется

(д_^6/А?).

[радиент

температур

вьтбирается

таким

образом, нтобьт

этой

области

температур

менялась не3начитель-

|{о'

величина

А@ была

А9ст319чц'

больщой

для

измерений.

110

|,1нтееральньлу7 лтето0

[166].

Фдип и3 ко!1|(ов образ:1а поддерх(пва-

ется

пр'{

постояттпо{: температуре 76,

температура

другого

1(ог1!(а

1.13ме}|яется.

йзмсряется

воз!1икающая т. э'

д.

с. 5(г)'

лиф(;ере:гцируя

которую

получают

(?).

Ёелос.татком интегрального

метода является

его

неприме{!имость

в областях

темпсратур'

где су11]'ествуют

фазовьте

переходь|.

облас:'и |1|1з1(их тем!|ератур, когда

А5 сташов||'гс'|

ма;ло:]

величи-

ной и возникают труд!|ости

с со3да11ием требуемого

градиента

темпе-

ратур'

т.

э.

д.

с.

получают

и3 и3мерений

термоэлектрического

от}|оше_

ния 6

[186].

||реимущество

этого

метода

3аключается

в том, нто в

об_

ласти ни3ких температур тепловь|е

и3мерения осуществить

довольно

просто

и их

точность велика'

что

достигается

исполь3ованием вь1соко_

чувствительных германиевь1х

или

угольнь!х

температур.

.[1,ля

измере-

л:ия 6 не требуется

3нания градиента температур и

отличие

от

т.

э.

д.

с. 6

остается постоянпой

величиной

при стремлег|ии темпера-

тур

к нулю.

1. э.

д.

с. в этом

случае

рассчить|вается

по следутоп1еЁ:

формуле:

6[7,

тАБлпцА

4.14

твмпБРАтуРнАя

зАвисимость АБсолю1ЁФй т. э .д.

с' свинцА

(3)

1189!

(опРвдвлвнА

по измвРвниям

эФФвктА томсо|]А)

т'к

10_6в.к_1

т'к

10_0в

к_1

'0_'в

к-'

0,000

7,180

7,500

8,000

8,500

9,000

9,500

0,000

10,500

1 !

,000

,500

12,000

12,500

13,000

1 3,500

14,000

1 4,500

15,000

15,500

16,

000

17,000

8,000

19,000

20,000

21,000

0,000

-0

,200

-л

''о

-0,256

-0

,298

-0,343

-0

,388

-0,433

_о,47в

-0,617

-0,556

-0,593

-0,627

-0

,657

-0,684

-о

'7о7

-о,728

-0,745

-0,759

-0

'77о

-0,782

-0

,786

-0,784

-0,779

-0,771

'о00

,000

24,000

25,000

26,000

'о0о

28,000

29,000

30,000

,000

34,000

36,000

38,000

40,000

42,000

44,000

46,000

48,000

50,000

55,000

60,000

70,000

80,000

90,000

100,000

-0

,760

-0,748

-0,735

-о

'72|

_о,707

-0

,694

-0

681

-0,669

-0,657

-0,636

-0

,617

-0

601

-0,

587

-0

,575

-0,564

-0

,555

-0

,548

-о

'542

-0

,537

-0

б30

'б27

-0

531

-0,544

-0,562

-0,583

110,000

1 20,000

130,000

140,000

1 50,000

160,000

1 70

,000

80,000

!90,000

200

,000

21 0,000

220,000

230,000

240,000

250,000

260,000

270,000

280,000

290,000

300,000

310,000

320,000

330

,000

340,000

3б0

000

-0,606

-0,631

-0

,656

-0,682

-0,708

-0,734

-0,760

-0

,785

-0,810

-0

,834

-0,

858

-0,

в82

-0,904

-0,927

-0,948

-0,969

-0,989

-1,009

-1,028

_|,о47

,065

-1

,084

-1,101

-1

119

-1

,136

111

оо

оф

9а

[-:

тх

;щ

-Ё

(о

о.

с0

!ц

Ё{

[!)

\12

.е.

Ё{

@Ф

:^^ь^^

ц{5

о ;';

нЁ

Ё9

!о

с.{

]

ысо-Фо

;^-^_г\ооо

с..! с\|

со

с\|

сФ

г_

со

++++! !

!!||

??++

!!!

о)1оФ

со

;с;; !6 !

+++' |

.+ (о

Ф о.+

-----6

ооояясо

++++ ! !

!о

!о 6!

г].о

5.о !

+++

|о

оосоо6;

!+ +

!!!

9т.

!о

ясоФсФ

!!!

со

н(о

!!!

ь5г

53Ё

Ёа!

о:х

9Ё3

с)

6ма\+++

о)

о) о)

о) Ф)

о)

тАБл|1цА

4.16

твмпЁРАтуРг|Ая

3АвисимФ61Б

т. э.

д.

с.

5.10_0

в.к.-1

БлАгоРод|{ь]х

мвтАллов

7о

100

150

200

250

273

300

400

500

600

700

800

900

1000

1 100

1200

1300

1400

1500

1600

1700

+0,07

+0,96

+-1

,19

-1-1

,15

+1,04

+0,9в

+0,94

+0,90

+0,82

+1,02

+1,34

+|,70

+1,79

+1,94

+2,46

+2,86

+3,18

+3,43

+3,63

+3,77

+3,85

+3,88

+3,86

+3,78

+0,34

+0,85

+1,17

+1,19

+1,15

+1,06

1-0,

+0,80

+0,73

+0,82

+1,05

+1,30

+1,38

+1,51

+2,08

-\-2,82

+3,72

1-4,72

+6,77

+6,8б

-+-7,

+0,06

+1ц15

+0,4

+1,6

+2,7

-г3

+4,3

+4,47

+4,2

+3,7

+2,0

-1,63

-4,85

-8,91

-9,00

-9,99

-13,00

-16,03

-19,

о6

-22,09

-25,12

-28

-31

,18

-34,21

-37,24

-4о

'27

-43

,30

-46,32

-49,36

_ь2'39

+0,6

+2,3

+3,95

+5,0

-15,8

+5,0

+5,8

+5,5

+4,29

+\,32

-1,27

-4,38

-4,45

-5,28

-7,83

-9

,89

-11,66

3,31

14,88

-16,39

-17,в6

_\0,2$

-20,

-22

'о6

-23,41

-24'7о

-26,06

-27,35

-0,08

-0,11

-0,03

_г0

+0,13

+0,28

1_о'44

+0,57

+0,73

+0,77

+0,64

+0,46

+0,35

+0,32

+0,20

-0,6

-1,1

-2,0

_9 1

-2,3

-2,5

-2,8

-3,2

-3,7

-4,6

-5,5

_7,

-0,

-0

,33

-0,24

-0,

! 1

+0,11

+0,35

+0,54

+0,78

+0,92

+0,75

+0,58

+0,48

+0,45

+0,38

+0,30

+0,20

-0,

-0,2о

-о'2б

-0,30

-0,40

-0

,70

-1

,10

'7о

-2,60

+о'2

-1,1

-1,5

-1,6

-1,8

-2,\

-2,5

-3,0

-3,5

-4,2

-4,7

-5,4

-6,

-7

,Ф

-7

-8,

-8,9

-,,

-3,2

-3,8

-4,0

4,0

-4,0

-3

-3,7

-3

-4,0

-4,3

-'о

--5,4

-5,в

-6,6

-7

-7,8

-8,3

-9,1

-9,9

где

._число

лоренца.

т.

э.

д.

с. та;{)ке

определяют

и3мерением

эффекта

1омсона

путем

интегрирования

уравнения

ё3!4[ .

БоЁросы,

св}!анные

с техникой

и3мерения

т. э.

д.

с. в

твердой-фа-

зе,

ра..йотр6ны

Работах

[106

и 190],

_>кидкой.фазе

обзоре

[191]'

'||ри

изйерений

т. 9.

д.1.

интегральным

лифференчиальным

мето_

дами

аа эталан

берут

т. э.

д.

с. чистого

свинца.

3то обусловлено

тем'

что'

во_первых'

ни}ке

7'2

свинец

становится

сверхпроводником'

т.

э.

д.

с.

котоРого

рав!{а

нудю' во_вторь!х'

технология

получения

чис-

того

свинца

довольно

проста и,

в-тРетьих'

т.

э-.-д.-с.

свинца слабочув_

ствительна к

наличию

малых

добавой

примесей

[192]'

[ермоэлектро0вшжцщая

сцло

прц

.ра3лшчнь!х

температ!рах

!1 сте'

пенях

беформофшш

лрпБе7ена

табл.

4.|4-4.|7.

113

тАвл'|цА

4.17

тЁмпвРАтуР||Ая

зАв|]с||мФ€11> т. э.

д.

с. сЁРББРА

пРи

РАзл}|чг|о|,!

стлп{]|1и

д!!фоРм^ции

[193!

€тепень

деформации

|[риме1,дн!:[е.

ш1е[!

соответ'ству:о::1ее

8.(_1

при

(

о2

о3

о4

327о

2500

1600

980

625

-\о

+1,9

+|,6

-1|,6

+1,6

+2,6

4,0

+4,2

+4,0

-г4'0

+4,8

+6,5

+7,2

!] о

о1_о4

_о6означение

етепен!!

деформацпи,

обеспечпва:о_

остаточ}|ое электросопротивление.

4.7.

3мпссуцоннь|е

вторичноэмиссионнь|е

свойства

снов^ньсе

метоаь!

опреое

ленця

работ

ь.

40[хооа

электронов

€огласно

современнь!м

представлениям

работа

вь|хода

электрона со-

стоит

из

двух

частей:

внутренпей,

зависящей

только

от объемных

свойств

материала'

и внешней,

3ависящей

от

внутренней

структуры

ма_

териала

и состояния

его ловерхности.

несмотря на

исключительную

чувствительность

работь|

вь1хода

электронов

к состоянию

поверхности'

определяющим

является

электрог!ная структура твердого

тела.

элек_

тронная

структура

обусловливает

особен}1ости

строе11ия приповерхност-

нь|х

слоев атомов'

которые

и осуществляют

эмиссию электронов'

1аким

образом,

работа

вь!хода мо)кет

бь!ть определена

и3 комплек-

са многочисленнь!х_фи3ико_химических

свойств.

Ёа

основании теорети-

ческих

методов

(тм)

работа

вь|хода

определялась

в зависимости

от

атомного

}]омера' атомного

объема, коэффициента

с)|{имаемости'

энер_

гии кристаллической

решетки'

первого

иони3ационного

потенциала

ато_

ма

и плотности

упаковки

атомов' поверх}]остного

натяжения'

электро-

отрицательности'

потенциала

нулевого

3аряда

и атомного

радиуса,

пе_

ренапря)кения

водорода'

энерг1|и

активации

высокотемпературного

окисле|{ия

ме1'а"ц;]ов'

так}ке

поверх|{остного

}!апря)ке}!ия

др.

3кспериментальные

методь!

определения

рабо{ь:

выхода отличают-

ся

в осшовном

способами

эпергетического во3буждения

электрона. Фак_

тические

величинь|

работь!

вь!хода

электронов'

получаемь!е

при

исполь_

зовании

ра3личных

методик'

3начительно отличаются

друг

от

друга'

по_

этому вь:бор величи!|ы

иногда затруднителен.

многие

авторы оценивают

достоверность

экспериме}|тальнь|х

значет.гий

их бли3остью

к теоретиче_

ским

значениям.

1ермоэлектроглный

метод

(13)

основан на

явлении испускания

эдектронов

с поверхности

'материала при

нагрева}|ии.

плотность потока

электронов 3ависит от величи|]ь|

работь1

вь|хода

температуры

нагрева.

Фсн9-вньц

пара_!\,|етрь|

связщ|ь|

уравцением

Ринарлсон6_!,эшйана:

]:'/5:

(|_г)А6[,

ехр(_ер/Ё|), где

плотность

тока термоэмиссии;

тголнь:й

ток катода; 5

площадь катода;

коэффициент Ао:\2о,4

А/(см2.с2);

(1_г)

_средний

коэффициент

проницаъйости

барьера на

гРанице

твердое

тело-вакуум; г

средний коэффициент

отрах(е}1ия

электронов

от этого

барьера;

(Р

истинная

работа

выхода.

Аля

вьтчисления

работь:

вь|хода

применяют

метод

<<пол1{ого

тока>>

метод

(прямых

Ринарлсона>.

Фсобенности обоих методов

расчета

114

физт.:ко-химия

термоэмисс|!о||нь|х

материалов

достаточно

!1олпо

!1зложе-

::ь: в

работе

[205].

Рентгеновский

метод

(Р3)

заклюнается в том,

что

эмиттирован||ь|е

катода

электроны

при

дости)кении

а!]ода

дают

спектр

тоРмо3!|ого

[13-

лучения. Работу

вь!хода электрона

для

исследуемого

катода определяют

!!утем сравнения

с эталоннь1м

катодом с известной

&1а'гериал

аноАа

остается неи3менным. ||олунаемьте во время

эксперимента и3охромать|

чувствительны

разности

уровней

Ферми

[206].

|(алориметрический

метод

((&1)

позволяет

от!ределять

работу

вьт-

хода

электрона по

величи|те

энергии'

уносимой

эмиттирующими элект-

ронами

при нагреве катода.

}равнения

для

расчета

приводятся в

ра-

боте

[207].

3ффузиогтнь:й метод

(3Ф)

считается наиболее наде)кнь1м

для

опре-

деления

работь|

выхода

электрона.

Б нем исполь3уется

температурная

3ависимость

равновесного

давления

электронного

га3а

над

эмиттером.

Равновесие ме)кду

эмиссией и

конденсацией термоэлектронов

наступает

1|ри наличии над поверхностью

эмиттсра

электро|1}1ого

газа

определен-

гтой

плотттости. 1ермодг.тнами1|еское

рассмотрение

системь|

эмиттер_

равг:овесньтй

электронньлй га3

дает

во3!1о)кность г!олучить

уравне|{ие

РтлнарАсона-Аэшмана.

||о метоАу

поверхност}|ой

ионизации

([|4)

работу

вь!хода

эле1(-

'грона

изйеряют

процессе термически

равновесноЁт

десорбции

атомов

!1ли

молекул

с поверхнос1'и твердого тела в

виде положительнь!х и'||1

отрицательнь|х }1о|'ов' |1ри

полох<итель:тоЁ.т поверхностной :тонизации

11роисходит

тепловая

/(есорбция

атомов металлов

(!|'

1т,1а'

&б'

€з)'

аАсорбирован}{ь|х 11а 11оверхност1{ тугоплавких металлов в впде

11оло-

)1{птельнь1х ионов.

Фотоэлектроннь:й метол

(Ф3)

основан на опредсле11ии т<расноЁ:

гра1{иць|

фотоэффекта

при облунении

эмиттера

светом.

}1етод контактной

разнос1'и

потенциалов

((Р|1)

по3воляет о|!реде_

лить

работу

вь|хода

электро|1ов

на

основании

и3учения

ра3ности

по_

'ге11циалов

ме)кду катодом и анодом

известлгой

работой

вь[хода.

Автоэлектроглньтй

метод

(А3)

основан на определении велици||ь!

'гока'

во3|{икающего

при воздействии

силь!1ого

ускоряющего

электРи-

1|еского

поля

поверхности катода.

аб

от а в ьсхо0 а

ле кт

ронов

/1о

л11кр!!ст аллов

[зунению величинь|

работы

вь|хода

электронов

в поликристаллах благо_

роднь|х

металлов

!|освящено большое

количество как теорети.|еских'

так

эксперименталь}1ь1х

работ.

[1и>ке приводятся

усредне||пь|е рекоме[1-

дуемь1е

значения

работь]

вь|хода электро11ов,

э3

|207,139]:

Аш 4'3' 4,25;

1г 4'7'

5,4; А9 4'3' 4'31;

Р}т

4'75'

4'8;

Р1 5'32'

5'39;

&ш

4,6; Р0

4'8' 4'99;

Фз 4'7' 4'8.

Работа

вьсхо0а эле|стронов монокрцсталлов

А{е:'аллам

в мо}!окристалличес!(ом

состоя111{и

присуща а!1113отро|1}|я

свойств.

Работа вь1хода

электронов

наибо,пее

чувств!1тель1|ая к

а}!11-

3отропии

хаРактеристика' [:1зунение

а[1и3отропии

работьт

вь1хода

эле1(-

тронов

наиболее

|1]ироко

распространилось

последн!1е 25-30

лет,

когда

появились

г1овь1е методь1

вьтсо1(отемперат5'рлтоЁ вакуумной плав_

ки'

по3волившие

получать тугоплавкие материаль1

в монокристалличе_

ском

состоя1|гти.

Белттчтттта

а}]]13отро1!!1||

рабо'гьт

вь1хода

для

!текоторь1х

металлов

мох(ет

достигать

3|1а|1!1тельтто[| вели,ггт:тьт

(25-30

[208-|.

[]влеттие

а]1изотро11}1]1

работт'т

в!,]хода

э.це!(тро1!ов

ттмсет

больгт:ое

3наче-

}1}!е

для

практичес1(их

целей

при ис11оль3ова11ии монокристаллов

в элек-

трог|нь|х

приборах

и термоэ}1иссио|{1{ь1х

преобразователях

энергии

(табл.4.18).

8:*

115

РАт]отА вь|ходА элвктРонов

йндекс

грани

{

1о0}

{111}

Работа

вь|хода

эв

4,02

4,\2

4,3

4,62-Р 0

,03

4,79

4,81+0,01

3,98

4'75:ь0'01

'б4

'77

+о,\

в2-{-0

,05

5,79

5,1

0-фаза

4,87

4,46

,30

5,2

5,37*0,05

б,50-|0'05

4,84

5, 56

,74*0 ,

5,79+0,03

5.80*0,03

метод

определения

3олото

Фэ

€еребро

Фэ

кРп

{

100}

{

1оо}

{

1оо}

{

!оо}

{1ш}

.{п1}

{

110}

{111}

{п

{1ш}

Фэ

{111}

{11|}

10)

1 латт:на

тм

пи

тэ

{0001

)

{

10т2]

\\24\!

[о0)

|0о)

100)

[:!1о

(ат.)

&}:]

тэ

|1рц0цй

тм

тэ

тм

т/ц

тэ

пи

тэ

Рцтенай

{0001}

5'40

тэ

!'|

{1010) |

ь,:+

тэ

! [

&1етод

пряп:ой

Ринар.а,-

! тэ ||сона

\п24\

4,52

тАБлицА

4.18

монокРистАллов

[205'

207'

209\

примечание

!!апь:ленньте

пленки

Ёапыленнь:е

пленки

€редняя

кРп

от!|оси'

тольно \[

1{'Р|1 отшосительно

ва

Ёапыленньге

пленки

|]14 атомов]а

!114 атомов

парах

€з

3ффек

гивная

ср

$етод

прямой

со|{а

/!1етод

прямоЁт

сона

}1етод прямойл

сона

Рияарл_

Ринарл-

110

лл

!|т

[/ро0ололоенше

табл.

4.18

Фсмс:й

{0091}

5'50

! },,* [

{1010} |

ь'з+

]

|-------------

,"*"

,'**'

*'-'*'ов

сплавов

соеацненцй

14зменение

эмисс|-1он'|ых

свойств

сплавов

3ависит

от

типа

диаграмм

состояния

и состава

сплава.

Б настоящее

время

и3уче|{ие

эмиссионных

свойств

сплавов

еще }1е

достигло

по объему и

степени

обобщения

_результатов

уровня

и3учения

эмиссионнь|х

своу]ств

чисть|х

металлов.

}чить:вая

перспективность

ис'

следований

свойств

сплавов'

приведень!

имеющиеся

сведения

по и3уче_

!1ию эмиссионнь|х

свойств

сплавов

соедпнений

благородными

метал_

лами

(табл. 4'19,

рис.

4.18-420).

Бт о

ршиноэмшс

сшо ннь!е

с войст

ва

йспускание

электронов

твердь|м

телом

при

облучении

его поверхности

потоком

электронов

на3ь1вается

вторинной

электр_онной

эмиссие1'].

['с-

новная

характеристика

вторичноэмиссионнь|х

свойств

вещества

за_

висимость'коэффишиента

вторинной_.элехтронной

эмиссии

от

энергии

э,/|ектро!|ов

первичного

п}нка

о:|(Ёр).

@п опрелеляется

с_о_отно]1!ением

тока

вторичных

электронов

току

первичнь|х:

о:!э/!т'

1(оэффи-шиент

,"'р","ой

электронно/:

эмисси!{

является

суммарног}

величиной

ко-

2600

{'" с

2000

7+00

Р,э8

+,8

+,6

%(0п.)

Рис.

4.18.

.[|гтаграп:ма

состояния

системь1

]\1о-&!:

работа

вьтхоАа

электронов

прн ?:1700

(

|,т

1000

2000

1000

(Р,эв

а0

ц8

ц6

+,+

м0

пе 20 +0 60

п[1

"А(ап,)

Р}1с.

4.19.

.[1,иаграптма

состояния

с|тстемь[ Ре_Рц

работа

вь!хода

электронов

при-1:1700

(

!,! р-п')

а-11

9,э0

а0

цо

(ап.)

Рпс. 4.20.

Ра6ота

вь:хода электро-

нов

сплавов системь: 1а_Рш

эффициентов

упругого

отра}кения

(|),

неупругого

отра}кения

(ц)^и

истинно

вторичной

эмиссии

(0).

3ависимость

коэффициен'1'ов

э}1ис-

сии от

энергии

первичнь|х

э/|скт-

ронов:

о(д;),

ц(Ёл)'

6(Ё')'

г([,).

Бторинноэмиссионнь!е

свойства

благородньтх

металлов

и3уче!|ьт

к0айне

мало.

имеющиеся

литера_

турньте

даннь1е

[205]

приводятся

в табл.

4.20' 4.2|.

пц

0о

т(1

тАБл

ц^

РАБотА вь|ходА

элвктРонов

сплАвов

1.1 совд|,!}|внии

4.19

€остав сп,::ава'

% @т,1

Рафта

выхода

Ф'

1'смпература'

метод

о!1ределения

Рс1^2Ба

Р1-:-2Ба

Фэ-0,5!а

Фз-211-т

{г-0,51-а

[г-8,12[а

!г-1 1'95€е

|г-11'88Рг

1г- !

0'4\с!

|г-7,55тп

|г-21|г

Р|-24,9с

Р1-|

'8Ба

Р1-2Ба

Р1-€а

Р1-5г

Р{-Ба

Р{-0'5[а

Р[-2ть

Аш-2Ба

Ац-Р[*1

Аш-Р1'|'2

Аш-Р1'к3'

Ат:Баь

АшБа5

Аш2Ба

Аш5Ба

2,50

,61

10-6

3,08

2,63+4.10-6 7

2,57

2,55

2,60

2,54

3'84-Р4. 10_9 т

4,6

3,5

оо

3,0

2,3

2,2

3'98+2.!0*9

3'9+6.10_9

2,2

'36+б

Б'42--+б'б8

5,36+5,75

3, |8+0,11

3,1$*0,05

4,0

3,3

! 300

| 300

тэ

]э

тэ

Аэ

тэ

Фэ

кРп

Аэ

*||13мене|'ие

состава

сплава

в виде плен|{|1

от 11

до

95%

(ат.)

А!.

Аш испа-

ряется

на

Р(.

|4зме1!ет1ие

состава

сплава

в виде пленки

от 15

до

в8

0]6

(ат.)

Р!.

одновре-

менно

испаря1отся

Р{ и Аш.

изменение

состава

сплава в виде

плен1{и

от 12

до

(ат.)

Р1.

Р{

испа-

ряется

на

Аш.

БлАгоРоднь]х мв1'Аллов

|10

1|9

тАБл]'1цА

4'20

А|]изотРоп|.|я

втоРичноэмР1ссиог|нь|х

своиств

монокРистАл.'!ов

иРидия

и 0-ФАзь|

в систвмв ]!1о_&}г

плоскости

монокристалла

||араметры

бтпах

Ёр^,

эв

1гпах

с|!*'

эв

2,\\

650

0,67

1200

1,95

650

0,49

1050

,85

650

,45

! 300

||оли-

криоталл

1,80.

800

в_фаза

(65

пь)

,,*,,

<',то:

,68

560

0гпах

Ёцп,

э3

1,76

520

тАБли![А

4.21

втоРичноэмиссионнь1в

своиствА

нвкотоРь|х

поликРистАлличвских

мвтАллов

и совдинвнии

БлАгоРоднь|х

тАБл!,1цА

4.22

коэФФицивнт

втоРичнои элвктРоннои

эмиссии сплАвов

БлАгоРоднь]х

мвтАллов с

лАнтАном,

БАРивм и

тоРивм

о_фа3а

(\0+37|г)

,,''

,цр

е-фаза(мо++эп|:)

1'54

400

115

мБ+овЁп

|'60

400

105

1у1о+80&!п

1'66

400

пь

\''", |'*

Фазовьуй

состав

сплава

б:пах

хим

пческий

состав

сплава,

(ат')

Р[*0'5!а

1г*0,5!а

Фз-]-0'5|а

Р{+2тп

!г{21}:

Фз*211т

Р1{2Ба

Р6+2ва

&!*2Ба

Р(*Р1ь!а

!г

|г:[а

Фз*Фэ:[а

Р{+Р.2ть

!г{1г51}г

Фв*Фвэ1|п

Р{*Р|ьБа

Р0*Р0ьБа

&[*&|лэБа

основно[

фазы

,80

1,80

,80

!,80

1,70

|,70

1,73

2,47

2,20

1,57

2,00

2,07

3,60

2,60

2,40

мвтАллов