Кобляков А.И. (ред.) Лабораторный практикум по текстильному материаловедению

Подождите немного. Документ загружается.

Затем, освободив кнопку К, следует поставить переключатель 4

в положение «эталон» и вновь нажать кнопку К — при этом

стрелка микроамперметра отклонится влево. Вращая ручку 10

измерительного конденсатора, приводят стрелку микроампер-

метра в нулевое положение. При этом указатель 11 ручки кон-

денсатора должен встать против эталонной метки, обозначен-

ной черным кружком на шкале 8, что подтверждает исправность

прибора.

МЕТОДИКА ПРОВЕДЕНИЯ РАБОТЫ

На прогретом и проверенном по эталону приборе ручкой 10 (см. рис. 5.2)

измерительного конденсатора установить стрелку 11 на нулевое деление шка-

лы влажности. Переключатель 4 поставить в положение «хлопок» или «шта-

пель» в зависимости от вида испытуемого материала. Вращая ручку R под-

строечного сопротивления, установить стрелку микроамперметра 6 в нулевое

положение и нажать кнопку К. Если при этом стрелка микроамперметра 6

отклонится от нуля, то, не опуская кнопки, вращением ручки 7 подстроеч-

ного конденсатора вернуть стрелку микроамперметра в нулевое положение,

после чего освободить кнопку К-

Проба волокна, отобранная для определения влажности (объединенная

проба второго вида), должна храниться в герметически закрытой таре. Не-

посредственно перед испытанием от пробы отделяют три навески по 50 ±

± 0,5 г каждая. Навеску волокна следует равномерно уложить в датчик-кон-

денсатор прибора, заполнив его доверху. После этого надо нажать кнопку

— стрелка

микроамперметра при этом отклонится от нуля. Не отпуская

кнопку, поворотом ручки 10 измерительного конденсатора следует привести

стрелку микроамперметра в нулевое положение, после чего отпустить кнопку

К. Стрелка 11 покажет влажность навески материала на соответствующей

шкале

Закончив измерение, необходимо вернуть стрелку 11 измерительного

конденсатора в нулевое положение. Затем, вынув первую и заложив вторую

навеску материала, произвести следующий замер.

По результатам замеров влажности трех навесок подсчитывают сред-

нюю влажность пробы. Для вискозного штапельного волокна эту среднюю

влажность принимают за фактическую влажность материала. Если измере-

ние влажности хлопка проводилось при температуре помещения, отличаю-

щейся от +17

°С,

то вносят температурную поправку и фактическую влаж-

ность рассчитывают по формуле

1Рф = 1Гп-0,1 (/-17).

При многократных измерениях следует периодически после двух-трех за-

меров производить проверку нуля прибора (как это было изложено выше)

с помощью ручки подстроечного сопротивления и ручки 7 подстроечного кон-

денсатора.

После определения фактической влажности проб рассчитывают кон-

диционную массу партии материала /пк по формуле (5.3).

УКАЗАНИЯ ПО ОТЧЕТУ

Отчет должен содержать: схемы и описания приборов; краткое изложение

методик измерения; результаты измерения и расчетов.

5.2. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДВОЙНОГО

ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЯ ТЕКСТИЛЬНЫХ ВОЛОКОН

Цель работы. Изучение методики измерения двойного лучепреломления.

Задание. 1. Изучить явление двойного лучепреломления в анизотроп-

ных полимерных телах.

2. Ознакомиться с особенностями поляризационного микроскопа.

172

ОСНОВНЫЕ СВЕДЕНИЯ

Из всех современных методов исследования тонкой структуры

материалов (рентгено-структурный анализ, спектроскопия, элек-

тронная микроскопия, прецезионные методы измерения плотно-

сти веществ, определение внутренней поверхности и пористости

материала, методы сорбционного анализа) методы с примене-

нием поляризованной микроскопии, пожалуй, самые ранние и,

что весьма существенно, наиболее доступные. Они дают возмож-

ность обнаружить и количественно определить двойное лучепре-

ломление и дихроизм

—

степень ориентации структурных элемен-

тов анизотропных материалов, в том числе и текстильных во-

локон.

Найдены также способы. расчета, позволяющие установить

связь между оптической анизотропией и анизотропией структуры

волокон.

Известно, что свойства текстильных волокон, как и свойства

любых материалов, зависят не только от их химического со-

става, но в большой степени от структуры материала, ориента-

ции структурных элементов вдоль главной оси волокна.

Структурная анизотропия натуральных волокон возникает в

процессе биосинтеза веществ, роста и формирования животных

и растительных клеток, образующих натуральные волокна. Фор-

мование и последующая заводская обработка химических воло-

кон позволяют направленно придавать им желательную струк-

туру и свойства, варьировать их в зависимости от назначения

волокон.

На основе изучения взаимосвязи оптической анизотропии,

механических свойств и структуры волокон в Советском Союзе

разработаны и нашли широкое применение косвенные статисти-

ческие методы оценки зрелости и прочности хлопка по интер-

ференционной окраске волокон в поляризованном свете.

Явление двойного лучепреломления. Луч, входящий в анизо-

тропное тело, распадается на два луча — обыкновенный (о) и

необыкновенный (е). Обыкновенный луч подчиняется всем за-

конам геометрической оптики (рис. 5.3). Он имеет постоянный

коэффициент преломления п„, не зависящий от направления па-

дения:

= sin ij/sin I

где

i'i — угол

падения луча; i

— угол

преломления обыкновенного луча.

Необыкновенный луч получил свое название в связи с тем,

что в отличие от обыкновенного он обладает рядом необыкно-

венных свойств. Это отличие сводится к следующему.

Коэффициент преломления необыкновенного луча не являет-

ся физической константой вещества и в общем случае зависит

от угла падения луча

= sin /,/sin г'

Ф const.

173

Падающий луч

Изотропная

среда

У/////ШГ'.

, cpt

У/////////Л

Анизотропная

среда

Анизотропная

среда

Рис. 5.3. Ход обыкновен-

ного (о) и необыкновен-

ного (е) лучей в оптиче-

ски анизотропной среде

при угле падения i ф

Рис. 5.4. Ход обыкновенно-

го (о) и необыкновенного

(е) лучей при нормальном

падении света иа поверх-

ность анизотропного тела

Даже при нормальном падении света на поверхность анизо-

тропного тела необыкновенный луч в общем случае отклоняется

от направления падающего луча (рис. 5.4), что не наблюдается

при прохождении света через анизотропные тела. Только в не-

которых частных случаях необыкновенный луч подчиняется

обычным законам преломления [5.1].

Необыкновенный луч, как правило, не лежит в плоскости

падения, т. е. в одной плоскости с падающим лучом и нормалью

к преломляющей поверхности.

Угол преломления необыкновенного луча, как и угол между

ним и плоскостью падения, зависит не только от угла падения

луча, но также от ориентации преломляющей поверхности тела

и плоскости падения относительно оптической оси тела.

В анизотропных телах может быть одно или несколько на-

правлений, в которых двойное лучепреломление не имеет места.

Прямая, проведенная через любую точку анизотропного тела в

таком направлении, называется оптической осью тела.

Плоскость, совмещающая оптическую ось и данный луч, назы-

вается главным сечением, или главной плоскостью, анизо-

тропного тела, соответствующей этому лучу. Таким образом,

через анизотропное тело можно провести бесчисленное множе-

ство как оптических осей, так и главных сечений. Линия пе-

ресечения двух главных сечений всегда является оптической

осью.

Оба луча, как обыкновенный, так и необыкновенный, пол-

ностью поляризованы в двух взаимно перпендикулярных пло-

скостях: обыкновенный — в плоскости соответствующего ему

главного сечения, необыкновенный — перпендикулярно плоско-

сти соответствующего ему главного сечения. Плоскость колеба-

ний электрического вектора луча лежит перпендикулярно пло-

скости его поляризации.

Главные сечения обыкновенного и необыкновенного лучей не

совпадают, но в большинстве случаев угол между плоскостями

174

главного сечения обыкновенного и необыкновенного лучей мал,

т. е. угол между плоскостями поляризации обоих лучей близок

к я/2 (90°). Главные сечения обоих лучей точно совпадают друг

с другом, если оптическая ось лежит в плоскости падения. При

исследовании волокон в микроскопе это правило в основном

соблюдается.

В большинстве прозрачных кристаллов поглощение обыкно-

венного и необыкновенного лучей одинаково. Но есть кристаллы,

в которых один из лучей поглощается интенсивней другого.

Явление неодинакового поглощения обыкновенного и необыкно-

венного лучей называется дихроизмом. Четко выраженный

сильный дихроизм характерен для кристаллов турмалина.

В кристалле этого минерала толщиной 1 мм обыкновенный луч

практически поглощается полностью. На явлении дихроизма

основан один из способов изготовления поляризаторов —

устройств для получения поляризованного света.

Явления двулучепреломления, поляризации света и дихроиз-

ма связаны с анизотропией структуры тела и объясняются ани-

зотропией взаимодействия света с веществом при его прохожде-

нии через анизотропные тела в разных направлениях. Обыкно-

венный и необыкновенный лучи имеют неодинаковые скорости

распространения в веществе. Скорость распространения обыкно-

венного луча не зависит от его направления в веществе, в то

время как скорость распространения необыкновенного луча в

общем случае меняется и зависит от направления его распро-

странения.

Скорость распространения света v в веществе связана с его

коэффициентом преломления п соотношением

v = с/га,

где

с —

скорость распространения света в пустоте.

Выше отмечалось, что в общем случае коэффициент прелом-

ления необыкновенного луча меняется в зависимости от направ-

ления и угла падения.

При исследовании текстильных волокон и пленок в микро-

скопе имеет место частный случай, когда оптическая ось парал-

лельна преломляющей поверхности и плоскости падения, а свет

падает нормально к преломляющей поверхности.

Рассмотрим частный случай, когда оптическая ось парал-

лельна преломляющей грани и плоскости падения, а свет падает

нормально к преломляющей грани (рис. 5.5). Этот случай пред-

ставляет собой наибольший интерес, так как именно эти условия

соблюдаются при определении величины двойного лучепрелом-

ления (ДЛП) волокон и анизотропных пленок с помощью поля-

ризационного микроскопа. В рассматриваемом случае обыкно-

венный и необыкновенный лучи распространяются в анизотроп-

ном теле, не преломляясь, и их направления совпадают. Но ско-

рости распространения этих лучей различны. В положительном

175

Изотропная

среда

v7Z

Анизотроп

ная ~

среда Z-

Лч

yhj.

У)

Днизотроп-

ное

тело

ое

Рис. 5.5.

Ход _лучей

в анизотропном теле, когда оптическая ось параллельна

преломляющей грани и плоскости падения, а свет падает нормально (точка-

ми показано направление колебания электрического вектора обыкновенного

луча, стрелками

—

необыкновенного луча)

Рис. 5.6. Возникновение разности хода фронта волны обыкновенных (АС) и

необыкновенных (А'С') лучей в анизотропном теле

кристалле скорость обыкновенного луча будет больше ско-

рости необыкновенного (у

> v

) и, следовательно, волновой

фронт необыкновенных лучей будет отставать от фронта обык-

новенных лучей (рис. 5.6). В отрицательном же кристалле вол-

новой фронт необыкновенных лучей будет опережать волновой

фронт обыкновенных лучей.

В том и другом случае между фронтами обыкновенных и

необыкновенных лучей возникает некоторая разность хода х.

Эта разность хода будет монотонно расти по мере прохождения

фронтов волн через толщину анизотропного тела. При дости-

жении опережающим волновым фронтом противоположной сто-

роны волокна согласно принципу Гюйгенса возникают волновые

поверхности, распространяющиеся со скоростью света в пусто-

те с. Разность хода лучей при этом будет ускоренно увеличи-

ваться и достигнет максимальной величины л: = А к моменту

выхода фронта отставшей волновой поверхности к противопо-

ложной стороне волокна. С этого момента разность хода лу-

чей Д остается постоянной. Следует иметь в виду, что обыкно-

венный и необыкновенный лучи после прохождения всей тол-

щины анизотропного тела и выхода из него становятся обыч-

ными лучами, идущими в одном направлении с одинаковой

скоростью, но поляризованными в двух взаимно перпендикуляр-

ных плоскостях.

Расчет разности хода и величины ДЛП. На образец толщиной

d анизотропного прозрачного материала (рис. 5.7), оптическая

ось которого параллельна преломляющей поверхности и пло-

скости падения, нормально падает световой поток. Волновой

фронт обыкновенных лучей, возникший в волокне, со скоростью

> v

пройдет через образец толщиной d за время

= d/v

. (5.7)

176

(о)-

.Анизотропное

/ тело

Рис. 5.7. Разность хода Д, возни-

кающая при прохождении обык-

новенного и необыкновенного лу-

чей через всю толщину анизотроп-

ного тела Г (°) — (о)—волновой

фронт бывших обыкновенных и

необыкновенных лучей в момент

выхода из волокна волнового

фронта

(е — е)

необыкновенных

лучей]

Волновой фронт необыкновенных лучей со скоростью v

пройдет тот же путь за время

d/v

~(о)

(5.8)

отстав от фронта обыкновенных лучей на время

— t

= d/v

— d/v

За это время волновой фронт, возникший на нижней грани об-

разца в момент подхода к ней фронта необыкновенных лучей,

распространится со скоростью света в пустоте с на величину А,

называемую разностью хода:

= c(t

-t

). (5.9)

Подставив выражения (5.7) и (5.8) в формулу (5.9), по-

лучим

= с (d/v

— d/v

); A = d (c/v

— c/v

Если учесть, что коэффициент преломления необыкновенного

луча n

= c/v

, а коэффициент преломления обыкновенного

луча п

= c/vо, то разность хода лучей A = d(n

— n

). Отсюда

показатель двойного лучепреломления:

Д/й = (я

-д

). (5.10)

Из выражения (5.10) следует, что показатель двойного луче-

преломления может быть рассчитан, если известна разность

хода лучей А и толщина образца d в направлении хода лучей.

Таким образом, задача определения показателя (силы) двой-

ного лучепреломления может быть сведена к определению тол-

щины материала (волокна, пленки) и разности хода волновых

фронтов обыкновенных и необыкновенных лучей через всю тол-

щину образца.

МЕТОДИКА ПРОВЕДЕНИИ РАБОТЫ

При определении двулучепреломления используют компенсационные методы,

которые основаны на применении специальных устройств

—

компенсаторов

разности хода лучей. Для определения двулучепреломления волокон компен-

сационным методом применяют поляризационные микроскопы, в которых ис-

следования проводят в проходящем обычном и поляризованном свете.

Общий вид поляризационного микроскопа,, МИН-8 [5.2] показан на

рис. 5.8, а его оптическая

схема — на

рис. 5.9. Of встроенного источника све-

177

1 2

Рис. 5.8. Общий вид поляризационного микроскопа МИН-8:

/ — окуляр; 2 — неподвижная втулка; 3, 4 — кольца; 5—барашек для включения и вы-

ключения линзы Бертрана; 6, 7 — центрировочные линзы Бертрана; 8 — наклонная на-

садка; 9 — тубус микроскопа; 10— салазки; 11— рукоятка для разворота анализатора;

12 — тубусодержатель; 13 — маховики грубой подачи; 14 — рукоятка полевой диафраг-

мы; 15 — винт крепления фонаря; 16 — центрировочные винты; 17 — фонарь; 18 — ручка

трансформатора для регулировки накала лампы; 19—барабанчики микромеханизма;

20 — трансформатор; 21 — центрировочные ключи; 22 — рукоятка для включения и вы-

ключения дополнительной линзы; 23 — компенсационные пластинки; 24 — точечная диа-

фрагма; 25 — окуляры; 26 — основание прибора; 27 — объективы; 28 — фланец; 29 — крыш-

ка люка; 30 — барашек кремальерного устройства; 31 — винт для закрепления крон-

штейна конденсора; 32 — кронштейн конденсора; 33 — рукоятка для выключения линзы;

34 — оправа поляризатора; 35 — корпус конденсоров; 36 — винт для крепления конден-

сора; 37 — тормозная рукоятка; 38 — компенсационные пластинки; 39 — объектив; 40 —

салазки со щипцовым устройством; 41 — кольцевая заслонка; 42 — поворотный диск;

43 — окулярная трубка

та 1 (см. рис. 5.9) лучи через конденсорные линзы 2 и 4 осветителя и поле-

вую диафрагму 3 падают на призму 5. Преломляясь и отражаясь от призмы,

они далее проходят через диафрагму 6 к поляризатору 7. Выходящие из по-

ляризатора плоскополяризованные лучи проходят через диафрагму 8 и кон-

денсор 9 (конденсор сменный и выбирается в зависимости от апертуры объ-

ектива). Свет из конденсора падает на препарат И, откуда проходит в объ-

ектив 12, анализатор 14 и в верхнюю коррекционную линзу 15. Затем, от-

разившись в призме

16,

лучи попадают в окуляр

18,

который для измерения

178

толщины волокон заменяют винтовым окулярным микрометром. При работе

с объективами, имеющими увеличение 20, 40 и 60*, в ход лучей вводят

откидную линзу

10.

Между объективом и анализатором в ход лучей вводят

компенсаторное устройство 13: кварцевый компенсаторный клин или пово-

ротный кольцитовый компенсатор. Может также вводиться компенсаторная

красная пластинка первого порядка или пластинка 7А-

Конденсор 9 имеет две

диафрагмы — 6

и 8. При работе с объективом,

имеющим увеличение

выше, диафрагма 8 служит в качестве апертурной

диафрагмы, поэтому диафрагма 6 в этом случае должна быть полностью от-

крыта. При работе с объективом, имеющим увеличение 3,5

апертурной

диа-

фрагмой является диафрагма 6, поэтому полностью открывается диафрагма 8

Диафрагма

также должна быть полностью открыта.

Объективы со щипцовыми зажимами имеют центрируемую оправу. Пред-

метный столик микроскопа (см. рис. 5.8) имеет по окружности 360 делений.

Ка неподвижной части столика закреплены два нониуса. Столик перемещает-

ся вдоль оптической оси микроскопа. На оправе поляризатора 34 нанесена

шкала 360° с ценой деления 5°, а на цилиндрической части

корпуса —

индекс

для установки плоскости поляризации поляризатора относительно плоскости

поляризации анализатора. Анали-

затор встроен в салазки 10 для

введения и выведения его

из

поля

зрения. Рукоятка 11 позволяет

поворачивать анализатор на 90°

для параллельной или перекрест-

ной установки плоскостей поляри-

зации анализатора и поляризато-

ра (более . подробное описание

дано в инструкции к микроскопу).^

В качестве поляризатора и

анализатора применены искусст-

венные поляроиды, представляю-

щие собой

прозрачные

целлулоид-

Рис. 5.9. Оптическая схе-

ма микроскопа МИН-8

179

ные пленки, на которые нанесен тонкий слой кристалликов, обладающих

сильным дихроизмом и ориентированных на пленке в заданном направлении.

Таким материалом служит сернокислый йодхинон, называемый геропатитом.

Определение двойного лучепреломления волокон с применением кварце-

вого клина. Простейшим компенсатором является кварцевый клин, представ-

ляющий собой клинообразную удлиненную кварцевую пластину, вклеенную

между стеклами. Оптические оси клина параллельны его поверхности. Клин

вводят в тубус микроскопа так, что его оптическая ось

пересекается с

направ-

лением главной оси волокна под углом 90° (см. рис. 5.10). Препарат готовят

таким образом, чтобы волокна на предметном стекле располагались парал-

лельно. Затем волокна погружают в глицерин и покрывают покровным стек-

лом. Приготовленный препарат помещают на столик и с помощью препарато-

водителя, а также поворотом столика устанавливают в поле зрения так,

чтобы препарат был расположен под углом 45° к плоскости поляризации по-

ляроидов.

Определение разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, воз-

никающей при прохождении ими волокна, основано на явлении интерференции

этих лучей после совмещения их колебаний

в одной плоскости.

Интерференция

возможна при условии когерентности лучей. Обыкновенный

необыкновенный

лучи, образующиеся при двойном лучепреломлении из естественного света,

не когерентны, не имеют постоянной разности фаз и поэтому интерфериро-

вать не будут. Лучи же, обыкновенный и необыкновенный, образующиеся из

одного и того же поляризованного луча, когерентны. Если колебания в двух

таких лучах провести с помощью поляризационного прибора к одной плоско-

сти, то лучи будут интерферировать обычным образом. Если же колебания

в двух когерентных плоскополяризованных лучах происходят во взаимно пер-

пендикулярных плоскостях, то они складываются, как два взаимно перпенди-

кулярных колебательных движения, что приводит к возникновению колебаний

эллиптического характера. Световые волны, электрический вектор в которых

меняется со временем так, что его конец описывает эллипс, называются эл-

липтически поляризованными.

Учитывая сказанное выше, определение ДЛП волокон ведут в поляризо-

ванном свете.

На рис. 5.10 показана схема хода лучей в поляризационном микроскопе.

Для наглядности все тела, обладающие двойным лучепреломлением, изобра-

жены в аксонометрической проекции (поляризатор, волокно, компенсатор,

анализатор), а на них прямыми линиями и точками показаны направления

оптических осей. Естественный луч 1, пройдя через поляризатор 2, становится

плоскополяризованным лучом 3 и 5, который проходит через конденсор 4 и

падает на волокно 6, расположенное под углом 45° к на-

правлению плоскости поляризации луча 5.

При вхождении в анизотропное волокно луч 5 обра-

зует два когерентных луча: обыкновенный и необыкно-

венный, поляризованных во взаимно перпендикулярных

плоскостях. Вследствие различия скоростей распростране-

ния этих лучей в волокне возникает разность хода

их

вол-

новых фронтов. Эта разность хода будет сохраняться при

выходе из волокна в лучах 7 и

При входе в компенса-

тор 9, оптические оси которого пересекают направление

оптических осей волокна под углом 90°, соотношение ско-

ростей волновых фронтов изменится. Лучи, возникающие

в компенсаторе из тех лучей, которые были обыкновен-

ными в волокне и шли с опережением, станут необыкно-

венными лучами и будут распространяться с меньшей ско-

ростью, чем лучи, возникающие в компенсаторе из лучей,

которые в волокне были необыкновенными. Таким обра-

зом, в компенсаторе разность хода лучей, возникшая в

волокне, будет сокращаться.

Рис. 5.10. Схема хода лучей в поляризационном микроскопе

180

Перемещая компенсатор вдоль волокна, можно установить его в такое

положение, при котором разность хода, возникшая в волокне, будет пол-

ностью компенсирована и волновые фронты выходящих из компенсатора лу-

чей 10 не будут иметь разности хода. Проходя через анализатор

11,

плоско-

сти поляризации которого повернуты к плоскостям поляризации волокна и

компенсатора на 45°, а к плоскости поляризации поляризатора 2 на 90

(скрещенные поляроиды), оба когерентных луча 10 будут поляризованы в

одной плоскости и могут интерферировать (лучи 12).

Признаком компенсации разности хода лучей при визуальном наблюде-

нии в поле зрения микроскопа служит появление темной полосы, идущей

вдоль оси волокна. Темная полоса указывает на погашение света, возникаю-

щее при сдвиге фаз в Кл раз (К—нечетное число).

Сдвиг фаз Аф связан с разностью хода А уравнением

Дф

= АД

•

2л.

Так, например, если разность хода лучей, возникшая при их прохожде-

нии через волокно, была

= 0,5Я, то сдвиг фаз будет равен я (180

). При

этом вершина волны одного луча совпадает со впадиной другого, что приве-

дет к полному погашению света. Наоборот, при разности хода, равной целому

числу длин волн 1, 2 и 3, сдвиг фаз будет равен 2я, 4я и 6л, лучи будут

совпадать по фазе и свет усилится.

При работе с естественным белым светом мы имеем дело со всем спек-

тром цветов видимого света (от красного до фиолетового), отличающихся

длинами волн А. Проходя через анизотропное тело, лучи каждой длины вол-

ны будут отставать по фазе, образуя свою разность хода Да,, поэтому ком-

пенсация разности хода будет также наступать при разных положениях ком-

пенсатора.

При введении компенсатора (клина) в поле зрения микроскопа наблю-

дается появление, чередующихся цветных полос. Клин рассчитан на измере-

ние разности хода в пределах четырех порядков. Разность хода определяют

по табл. 5.1, где приведены нормальные интерференционные цвета в дневном

свете в зависимости от разности хода. Визуально фиксируя в поле зрения

микроскопа цветную полосу, в пределах которой на волокне возникла темная

полоса погашения, в табл. 5.1 находят соответствующую разность хода. По-

рядок окраски определяют подсчетом числа красных («чувствительных») по-

лос при введении клина в поле зрения микроскопа. Первый порядок располо-

жен до появления первой красной полосы,

второй —

между первой и второй

полосой и т. д.

Чувствительность человеческого глаза к свету с различными длинами

волн неодинакова, вследствие чего трудно точно определить интерференцион-

ный цвет в зоне компенсации. Поэтому с целью контроля после определения

цвета и порядка разности хода в зоне компенсации при скрещенных полярои-

дах следует повернуть анализатор 11 (см. рис. 5.10) на 90° и, совместив пло-

скости поляризации поляроидов, снова определить цвет полосы в зоне ком-

пенсации, а по нему с помощью табл. 5.1 найти разность хода. Совпадение

разностей хода при определении его в скрещенных и параллельных полярои-

дах укажет на правильность оценки цветов. Необходимо помнить, что при

параллельных поляроидах на волокне в зоне компенсации не будет темной

полосы, поэтому все наблюдения следует вести в центре поля зрения, ориен-

тируясь на перекрестье окуляра 13.

После определения по табл. 5.1 разности хода А с помощью винтового

окулярного микрометра измеряют толщину d волокна в зоне компенсации

[4.13]. При этом

допускается, что волокно имеет круглое сечение

размер его

поперечника в двух

взаимно

перпендикулярных направлениях

одинаков.

Такое

допущение применимо к волокнам, имеющим сечение, близкое к кругу. Не-

точность измерения будет также снижаться с увеличением числа испытаний.

Расчет показателя ДЛП делают для каждого волокна отдельно по формуле

«е — п

A/rf.

181