Барилович В.А., Смирнов Ю.А. Основы технической термодинамики и теории тепло - и массообмена
Подождите немного. Документ загружается.
141
Мощность
цикла
такой
установки
можно
определить
по
формуле
III
QQN
&&
−=
эл
. (11.5)
Абсолютный
эффективный
КПД
реальной
установки
найдем
из
выражения
I
II
I
е
Q
Q
Q
N
&
&
&
−== 1
эл
уст
η
. (11.6)
Из
рассмотрения
процессов
в
i-s
диаграмме
(
рис
.11.3)
следует
,
что
(
)
*
5
*
1II
iiGQ
−=
&&
, (11.7)
(
)
*
6
*
5IIII
iiGQ
−=
&&
, (11.8)
(
)
(
)
III
GGiiN
&&
+−=
*
5
*
3ц
, (11.9)
где
I
II
G
G
u
u
uii
i
&
&
=
+
+
= ;
1
*
6
*
1
*
3
-
коэффициент
инжекции
.
3
6*
3*
5*
7д
7
1*
2д
2
i*
см
=i*
3
i
3
* - i
5
* = l
ц
х
3
р
1
* = р
5
* = р
6
*
р
3
= р
кс
р
3
*
К
i
s
Рис
. 11.3
Для
того
чтобы
понять
смысл
формулы
(11.9),
мысленно
поменяем
местами
диф
-
фузор
и
МГД
-
канал
,
тогда
после
камеры
смешения
поток
поступит
не
в
канал
МГД
-
генератора
,
а
в
диффузор
,
где
давление
потока
увеличится
от
р
3
до
р
3
*
(
см
.
рис
.11.3).
В
ка
-
нале
МГД
-
генератора
после
срабатывания
энтальпии
получим
(11.9).
Электрическую
мощность
установки
запишем
как
генцэл
η
NN = , (11.10)
где
η
ген
-
КПД
МГД
-
генератора
.
Расчеты
показывают
,
что
%3...2
уст
=
е
η
,
поэтому
такие
установки
целесообразно
создавать
лишь
для
специального
назначения
.
Применение
натрия
в
качестве
компонента
смеси
требует
абсолютной
герметичности
конструкции
.
Достоинством
рассмотренной
ус
-
тановки
можно
считать
относительную
простоту
конструкции
и
отсутствие
вращающихся
частей
.
Цикл
термоэлектрического
генератора
В
1821
г
.
немецкий
физик
Т
.
Зеебек
установил
,
что
при
помещении
спаев
двух
термоэлектродов
с
различающимися
физическими
свойствами
в
среды
с
разными
темпе
-
ратурами
возникает
термо
-
э
.
д
.
с
.,
что
приводит
к
появлению
электрического
тока
при
за
-
мыкании
цепи
на
внешнюю
нагрузку
сопротивлением
R (
рис
.11.4).
Между
температурой
и
термо
-
э
.
д
.
с
.
имеет
место
связь
dTdE
α
=
, (11.11)
142
где
α
-
термоэлектрический
коэффициент
.
Интегрируя
(11.11)
при
α
= const,
получим
за
-
висимость
э
.
д
.
с
.
от
перепада
температур
между
электродами
(
)
2121
TTEEE
−=−=∆
α
. (11.12)
Эффект
Зеебека
широко
используется
в
измерительной
технике
при
определении
темпе
-
ратуры
тел
и
сред
.
На
этом
принципе
работают
и
полупроводниковые
термоэлектрические
генераторы
.
В
1934
г
.
французский
физик
Ж
.
Пельтье
обнаружил
,
что
при
пропускании
через
термо
-
электроды
электрического
тока
от
внешнего
источника
один
из
спаев
выделяет
теплоту
,
а
другой
–
поглощает
(
эффект
Пельтье
).
Было
установлено
,
что
потоки
выделившейся
и
по
-
глощенной
теплоты
(
теплоты
Пельтье
п
Q
&
)
прямо
пропорциональны
величине
протекаю
-
щего
электрического
тока
I,
т
.
е
.
IQ Π=
п
&
, (11.13)
где
П
=
α
Т
–
коэффициент
Пельтье
,
который
однозначно
связан
с
термоэлектрическим
ко
-
эффициентом
и
температурой
электрода
.
При
замкнутой
электрической
цепи
горячий
спай
поглощает
от
горячего
источника
с
температурой
Т
1
поток
теплоты
ITQ
11п
α
=
&
, (11.14)
а
холодный
выделяет
и
передает
холодному
источнику
с
температурой
Т
2
поток
теплоты
ITQ
22п
α
=
&
. (11.15)
Мощность
идеального
цикла
найдем
как
разность
между
выделившейся
и
поглощенной
теплотой
(
)
212п1пц
TTIQQN
−=−=
α
&&
. (11.16)
Поток
теплоты
,
отбираемый
реальной
установкой
,
записывается
с
учетом
перетока
тепло
-
ты
от
горячего
к
холодному
спаю
по
электродам
путем
теплопроводности
и
Джоулевых
потерь
Дж1п1
2
1
QQQQ
&&&&
−+=
λ
, (11.17)
спаи
R
А
V
T
1
T
2
T
1
> T
2
Рис
.11.4
143
где
( )
21
I
TT
l
F
l
F
Q
II
IIII
I
I
−
+=
λλ
λ
&
-
тепловой
поток
,
передаваемый
по
двум
термоэлектродам
теплопроводностью
; F –
площадь
поперечного
сечения
термоэлектрода
; l –
длина
термо
-
электрода
; rIQ
2
Дж
=
&
-
поток
Джоулевой
теплоты
; r –
электрическое
сопротивление
элек
-
тродов
.
Поток
теплоты
,
передаваемый
холодному
источнику
Дж2п2
2
1
QQQQ
&&&&
++=
λ
. (11.18)
Вычитая
(11.18)
из
(11.17),
получим
действительную
мощность
цикла
(
)
Дж21
2
цд
QTTIRIN
&
−−==
α
, (11.19)
где
R –
электрическое
сопротивление
внешнего
потребителя
электроэнергии
.
Тепловую
эффективность
термоэлектрического
генератора
определим
из
выражения
Дж1п
2
1
цд
2
1
QQQ
RI
Q
N
&&&
&
−+
==
λ
η
. (11.20)
Для
идеальной
установки
( 0
Дж
== QQ
&&
λ
)
термический
КПД
равен
термическому
КПД
цикла
Карно
:
1
2
1
21
1п
2п1п
1
T
T
T
TT
Q
QQ
t
−=
−
=
−
=
&
&&
η
. (11.21)
Если
КПД
записать
в
виде
(
)
Дж1п
Дж21
2
1
QQQ
QTTI
&&&
&
−+
−−
=
λ
α
η
, (11.22)
то
можно
заключить
,
что
η
тем
выше
,
чем
больше
α
, I,
∆
T
и
чем
меньше
Дж
и
QQ
&&
λ
.
Боль
-
шие
значения
Дж
и
QQ
&&
λ
у
современных
установок
не
позволяют
иметь
высокий
КПД
(
он
составляет
величину
порядка
1,2...1,5%).
Однако
есть
надежда
,
что
применение
высоко
-
температурных
термоэлектродов
на
основе
боридов
и
карбидов
даст
возможность
в
буду
-
щем
получить
η
=15...20%.
Топливный
элемент
Топливные
элементы
(
ТЭ
)
предназначены
для
получения
электрической
энергии
путем
окисления
топлива
.
Еще
в
1839
г
.
английским
ученым
У
.
Гроувом
(W. Grove)
был
создан
водородно
-
кислородный
топливный
элемент
.
Однако
из
-
за
его
низкой
эффектив
-
ности
(
получаемый
ток
не
превышал
сотых
долей
ампера
)
долгое
время
это
направление
преобразования
энергии
считалось
бесперспективным
.
С
развитием
космонавтики
встал
вопрос
о
создании
надежных
бортовых
источни
-
ков
электрической
энергии
.
Современные
топливные
элементы
по
своим
массово
-
энергетическим
характеристикам
превосходят
серебряно
-
цинковые
и
солнечные
батареи
.
На
космическом
корабле
«
Апполон
»
использовались
три
топливных
элемента
высотой
1,12
м
,
диаметром
0,5
м
и
массой
110
кг
.
Они
имели
КПД
70%.
Недостатком
ТЭ
является
высокая
стоимость
,
так
как
для
поддержания
химической
реакции
применяются
катали
-
заторы
из
платины
.
Рассмотрим
процессы
,
протекающие
в
топливном
элементе
(
см
.
рис
. 11.5).
144
Газообразные
кислород
и
водород
под
давлением
через
пористые
платиновые
электроды
поступают
в
раствор
щелочи
КОН
.
Атомы
кислорода
“
захватывают
”
электроны
с
поверхности
окислительного
электрода
(
катода
)
и
превращаются
в
от
-
рицательные
ионы
−−
=++ 2OH2eOHO
2
1
22
, (
а
)
которые
перемещаются
от
катода
к
аноду
через
электролит
.
На
топливном
электро
-
де
(
аноде
)
ионы
ОН
захватываются
водо
-
родом
(
происходит
процесс
окисления
водорода
)
−−
+=+ 2eO2H2OHH
22
. (b)
Складывая
(a)
и
(b),
получим
реакцию
окисления
водорода
OHO
2
1
H
222
=+
. (
с
)
Используя
уравнение
Гиббса
-
Гельмгольца
p
T
TTSI
∂
Φ∂
−Φ=+Φ=
(
формула
7.6)
для
двух
состояний
процесса
,
можно
написать
p
T
TI
∂
∆Φ∂
+∆=∆Φ
. (d)
Максимальная
удельная
работа
по
переносу
электрического
заряда
равна
убыли
изобарно
-
изотермического
потенциала
∆Φ
−
=
p
L
max
,
но
с
другой
стороны
,
EnL
p
*
max
Φ=
,
тогда
вместо
(
а
)
получим
*
Φ
∆
−
∂
∂
=
n
I
T
E
TE
p
, (
е
)
где
Е
–
электродвижущая
сила
топливного
элемента
,
В
;
п
-
валентность
;
Ф
* =96487
⋅
10
3
(A
мпер
⋅
сек
)/
кмоль
–
постоянная
Фарадея
.
Для
реакции
окисления
водорода
при
температуре
Т
= 298
К
∆Φ
298
= –238
⋅
10
3
кДж
/
кмоль
,
∆
I
298
= –286
⋅
10
3
кДж
/
кмоль
(
здесь
,
несмотря
на
заглавные
буквы
,
все
величины
отнесены
к
одному
киломолю
,
кроме
p
HB
HNQ
2
,
,,
&
&
,
измеряемых
в
кВт
).
Из
(d)
следует
161
=
∆−∆Φ
=
∂
∆Φ∂
T
I
T
p
кДж
/(
кмоль
⋅
К
).
Так
как
EnL
p
*
max
Φ−=−=∆Φ
,
то
уравнение
Гиббса
-
Гельмгольца
может
быть
запи
-
сано
в
двух
видах
–
в
форме
(d)
и
в
форме
анод
катод
Н
2
(газ)
О
2
(газ)
Н
2
О
Н
2
1/2О
2
2Н
2
О
Н
2
О
2OН
2OН
электролит
KOН
2e
-
R
_
+
Рис. 11.15
145
p
T
E
TnI
∂
∂
Φ−∆=∆Φ
*
,
откуда
получим
B/K10834,0
296487
1611
3
*
−
⋅−=
⋅
−=
∂
∆Φ∂
Φ
=
∂
∂
pp
TnT
E
.
Подставляя
полученные
значения
в
(
е
),
определим
максимальную
величину
ЭДС
топливного
элемента
B23,110834,0298
2
96487
10286
3
3
=⋅⋅−
⋅
⋅
=
−
E
.
Максимальная
идеальная
работа
по
переносу
электрического
заряда
*
Φ
n
равна
4,237
*
max
−=Φ= EnL
МДж
/
кмоль
.
Умножая
L
max
на
поток
молей
подведенного
топлива
(
Н
2
)
TR
Vp
n
0
&
&
=
кмоль
/
с
,
получим
максимальную
мощность
,
развиваемую
топливным
элементом
.
Для
случая
/
см
01,0
3
=V
&
,
р
=10
5
МПа
,
Т
=298
К
будем
иметь
кВт
9,94
maxmax
=⋅= nLN
&
.
Поток
молей
прореагировавшего
топлива
обычно
составляет
около
90%
от
подве
-
денного
,
тогда
кВт
4,859,0
max
== NN
.
Полученный
результат
показывает
,
что
ТЭ
могут
развивать
значительные
мощно
-
сти
.
Из
первого
закона
термодинамики
можно
определить
тепловой
поток
Q
&
,
который
необходимо
отводить
от
ТЭ
:
NQHnH +==
&
&
&
p
HВ,
p
HВ,
22
9,0
,
откуда
кВт
5,174,85109,2851049,0
34
=−⋅⋅⋅⋅=
−
Q
&
,
где
p
HВ,
2
H
-
высшая
теплота
сгорания
водорода
.
Отметим
,
что
отношение
83,0
p
HВ,max
2
=HL
свидетельствует
о
высокой
степени
преобра
-
зования
высшей
теплоты
сгорания
водорода
в
идеальную
электрическую
работу
.
Реальные
ТЭ
в
силу
необратимости
протекающих
процессов
имеют
более
низкую
эффективность
.
На
рис
. 11.6
представлена
вольт
-
амперная
характеристика
реального
ТЭ
–
зависи
-
мость
напряжения
на
клеммах
от
плотности
тока
,
где
F –
площадь
электродов
.
Как
видно
,
с
ростом
внешней
нагрузки
(
тока
в
цепи
)
происходит
падение
напряжения
на
клеммах
ТЭ
.
Можно
предположить
,
что
совершенствование
процессов
в
топливных
элементах
позволит
им
в
будущем
занять
достойное
место
в
качестве
преобразователей
энергии
топ
-
лива
в
электрическую
-
энергию
высшего
качества
(
эксергию
).
Более
подробную
информацию
о
ТЭ
и
их
применении
можно
найти
в
[35].
146
0
0,2
0,6
1,0
0,5
1,0
U,
B
I/F,
A/
см
2
U
обр
=Е
Рис
. 11.6
12. Циклы холодильных машин и тепловых насосов,
ожижение газов
Холодильные
машины
работают
на
основе
так
называемых
обратных
циклов
,
в
которых
процесс
расширения
в
p-v
диаграмме
лежит
ниже
процесса
сжатия
.
Холодильные
машины
(
ХМ
)
служат
для
создания
и
поддержания
в
холодильной
камере
(
ХК
)
темпера
-
туры
ниже
температуры
окружающей
среды
.
По
принципу
действия
различают
воздуш
-
ные
,
парокомпрессионные
,
пароэжекторные
и
абсорбционные
ХМ
.
В
качестве
рабочего
тела
в
ХМ
(
кроме
воздушных
)
используются
низкокипящие
жидкости
:
аммиак
(NH
3
),
фреон
-12 (CCl
2
F
2
),
фреон
-13 (CClF
3
),
фреон
-14 (CF
4
),
фреон
-22 (C
Н
ClF
2
)
и
т
.
п
.
Каждый
из
перечисленных
хладоагентов
имеет
свою
температуру
кипения
при
данном
давлении
.
Так
,
при
давлении
р
=0,1
МПа
температура
кипения
NH
3
равна
-34
С
,
фреона
-12 -30
С
,
фреона
-14
-128
С
,
что
и
определяет
их
применение
в
зависимости
от
требуемой
температуры
в
ХК
.
Однако
не
все
низкокипящие
жидкости
нашли
широкое
применение
в
холодильной
тех
-
нике
из
-
за
токсичности
и
коррозионной
активности
.
Наибольшее
распространение
в
бы
-
товой
технике
получили
фреон
-12
и
фреон
-22.
Они
являются
химически
стойкими
,
неток
-
сичными
и
не
взаимодействуют
с
металлическими
элементами
конструкции
.
Обратный
цикл
Карно
,
холодильный
коэффициент
Обратимый
обратный
цикл
Карно
состоит
из
двух
изоэнтроп
и
двух
обратимых
изотерм
,
когда
температуры
хладоагента
Т
II
и
Т
I
в
процессах
2-3
и
4-1
равны
соответст
-
венно
температуре
в
холодильной
камере
и
температуре
окружающей
среды
(
в
этом
слу
-
чае
процессы
передачи
теплоты
обратимы
,
так
как
отсутствует
температурный
напор
).
В
действительности
,
для
того
чтобы
передать
заданное
количество
теплоты
через
конечные
поверхности
,
необходимо
иметь
положи
-
тельные
температурные
напоры
ocII
TT
Т
−=∆
и
IIII
TTТ −=∆
ХК
(
см
.
рис
.12.1).
Однако
наличие
температурных
напоров
по
-
рождает
внешнюю
необратимость
,
приводя
-
щую
к
снижению
холодильного
коэффици
-
ента
.
Кроме
того
,
реальные
процессы
1
2
3
4
T
T
I
T
II
s
Т
хк
Т
ос
∆
s
∆
Т
I
∆
Т
II
q
II
l
ц
Рис
. 12.1
147
расширения
1-2
и
сжатия
3-4
протекают
с
ростом
энтропии
,
что
также
отрицательно
ска
-
зывается
на
эффективности
ХМ
.
При
рассмотрении
холодильных
машин
вводят
понятия
хладопроизводительности
-
количество
теплоты
,
которое
получает
хладоагент
в
холодильной
камере
и
холодильный
коэффициент
,
характеризующий
эффективность
ХМ
.
Удельную
хладопроизводительность
для
рассматриваемого
цикла
найдем
из
выра
-
жения
23
iiq
II
−=
. (12.1)
Под
холодильным
коэффициентом
понимают
отношение
хладопроизводительно
-
сти
к
работе
цикла
( )
III
II
III
IIIIII
TT
T
sTT
sT
l
q
N
Q
−
=
∆−
∆
===
цц
&
ε
. (12.2)
Количество
теплоты
,
которое
отдает
ХМ
окружающей
среде
,
равно
ц
lqq
III
+=
. (12.3)
Так
как
работа
цикла
отрицательна
,
то
для
его
осуществления
необходимо
подво
-
дить
работу
извне
.
Найдем
связь
ε
=f
(
η
t
).
ItIII
I
III
t
III
II
TTT
T
TT
TT
T
ηηε
=−⇒
−
=
−
= ,
,
откуда
1
1
−=
−
−=
∆
−
==
tIt
III
It
I
It
I
It
II
T
TT
T
T
T
TT
T
T
ηηηηη
ε
.
(12.4)
Так
,
если
t
II
=
-5C,
t
I
=
20C,
то
ε
=
13,9,
а
η
t
=0,067.
Идеальная
воздушная
холодильная
машина
(
ВХМ
)
К
достоинствам
ВХМ
можно
отнести
использование
воздуха
в
качестве
хладоаген
-
та
и
возможность
создания
машины
большой
холодопроизводительности
в
GqQ
IIII
&&
=
,
не
-
достатком
является
низкий
холодильный
коэффициент
ε
в
≈
2.
Воздушная
холодильная
машина
состоит
из
турбодетандера
ТД
,
холодильной
Рис
.12.2
Д
К
ТД
ХК
ОХЛ
1
2
3
4
а
p
v
a
b
1
2
3
4
dp=0
dp=0
ds=
0
q
II
б
q
I
148
камеры
ХК
,
компрессора
К
,
охладителя
ОХЛ
и
двигателя
Д
(
см
рис
.12.2
а
).
Рас
-
смотрим
процессы
,
протекающие
в
идеальной
воздушной
машине
: 1-2,
ds=
0 -
изоэнтро
-
пийное
расширение
в
турбодетандере
; 2-3,
dp=
0 -
подвод
теплоты
к
хладоагенту
в
ХК
; 3-4,
ds=
0 -
изоэнтропийное
сжатие
воздуха
в
компрессоре
; 4-1,
dp=
0 -
отвод
теплоты
от
хла
-
доагента
к
окружающей
среде
в
охладителе
.
Определим
холодильный
коэффициент
идеальной
ВХМ
( ) ( )
)5.12(,
1
1
1
1
1
1
1
1
21
2
2
1
2
3
2
1
4
1
23
14
2314
23
ц
в
TT
T
T
T
T
T
Tc
T
T
Tc
ii
ii
iiii
ii
l
q
p
p
II
−
=
−
=
−
−
−
=
−
−
−
=
−−−
−
==
ε
так
как
для
изоэнтропийных
процессов
1-2
и
3-4
справедливо
равенство
3
4
2
1
T
T
T
T
= ,
откуда
2
3
1
4
T
T
T
T
= .
Сравним
эффективности
цикла
воздушной
холодильной
машины
и
цикла
Карно
.
В
идеаль
-
ной
ВХМ
температура
воздуха
в
ХК
изменяется
от
Т
2
до
Т
3
=Т
хк
,
т
.
е
.
нижний
температурный
уровень
цикла
определяется
температурой
Т
3
,
а
верхний
-
температурой
Т
1
=Т
ос
(
в
точке
1
температурный
напор
между
воздухом
и
окружающей
средой
ра
-
вен
нулю
).
Следовательно
,
сопоставимый
цикл
Карно
осуществляется
в
интервале
температур
Т
1
-
Т
3
и
31
3
TT
T
−
=
ε
.
Так
как
Т
3
>Т
2
,
то
ε
в
<
ε
.
Парокомпрессионная
холодильная
установка
С
целью
повышения
эффективности
холо
-
дильной
установки
используют
парокомпрессион
-
ную
холодильную
машину
(
ε
≈
5).
Установка
(
рис
.12.4
а
)
состоит
из
компрессора
,
охладителя
,
дроссельного
устройства
,
холодильной
камеры
и
двигателя
.
В
качестве
рабочего
тела
применяется
низкокипящая
жидкость
.
В
цикле
осуществляются
следующие
процессы
:
1-2, ds=0 -
повышение
давления
хладоагента
в
компрессоре
,
2-3, dp=0 -
отвод
теплоты
(
пл
.2-3-d-c-2)
в
охладителе
,
3-4, di=0 -
процесс
дросселирования
(
)
43
ii
=
′
,
4-1, dp=0 -
подвод
теплоты
к
хладоагенту
в
ХК
.
По
определению
,
12
41
ц
в
ii
ii
l
q
II
−
−
==
ε
, (12.6)
где
i
2
-i
1
соответствует
площади
2-3-a-b-n-1-2,
а
i
1
-i
4
-
площади
4-1-c-t-4.
1
2
3
4
T
s
в
T
ос
T
хк
цикл Карно
Рис
.12.3
149
Если
вместо
дроссельного
устройства
применить
турбодетандер
,
работающий
на
насы
-
щенной
жидкости
(
рис
.12.4
б
,
процесс
3-
m),
то
работа
цикла
уменьшится
и
будет
равна
(
)
(
)
m
iiiil −−−=
312ц
,
где
m
ii −
3
-
по
-
ложительная
работа
турбодетандера
,
пл
. 3-
т-п-b-а-3,
а
хладопроизводительность
увеличивается
на
величину
площади
т-4-t-
d-m.
Все
это
привело
бы
к
росту
холо
-
дильного
коэффициента
( ) ( )
m
m
iiii
ii
−−−
−
=
312
1
ε
. (12.7)
Однако
использование
турбодетандера
,
работающего
на
насыщенной
жидкости
,
может
быть
оправдано
лишь
при
значи
-
тельной
II
Q
&
и
удовлетворительной
его
эффективности
.
Если
в
конце
сжатия
в
компрессоре
параметры
хладоагента
соответствуют
точке
2,
которая
лежит
на
верхней
пограничной
кривой
(
см
.
рис
.12.4
в
),
то
в
процессе
2-3
теплота
,
как
и
в
цикле
Карно
,
отводится
при
dT=0.
Подвод
теплоты
к
хладоагенту
также
осуществляется
при
dT=0,
но
из
-
за
процесса
дросселирования
хладопроизводительность
(
пл
.4-1-c-b-4)
меньше
,
чем
в
цикле
Карно
(
пл
.4
*
-1-c-a-4
*
),
на
величину
*
4
4
ii
−
,
что
соответствует
площади
4*-4-b-a-4*.
Это
снижает
эффективность
парокомпрессионного
цикла
ХМ
по
сравнению
с
циклом
Карно
.
С
ростом
критической
температуры
вещества
и
увеличением
теплоты
парообразования
хладопроизводительность
будет
возрастать
,
приближая
рассматриваемый
цикл
к
циклу
Карно
.
Так
как
(
)
(
)
41хл
xxTrGQ
IIII
−=
&&
,
то
для
хладоагентов
с
б
ó
льшим
значением
r
требуется
м
é
ньший
расход
хл
G
&
при
той
же
хладопроизводительности
.
Рис
. 12.4
б
Д
К
ТД
ХК
ОХЛ
1
2
3
4
Др
m
Рис
. 32.4
а
150
Парокомпрессионные
установки
при
-
меняются
для
получения
температур
Т
хк
от
0
до
-120
С
.
Верхний
уровень
температуры
хла
-
доагента
Т
I
=Т
ос
+(5...10
0
),
нижний
- Т
II
=Т
хк
-
(5...10
0
).
Пароэжекторная
холодильная
установка
Цикл
пароэжекторной
холодильной
ус
-
тановки
не
имеет
,
в
отличие
от
ранее
рассмот
-
ренных
,
компрессора
,
что
упрощает
ее
конст
-
рукцию
.
Роль
компрессора
здесь
выполняет
эжектор
.
Однако
из
-
за
значительных
потерь
при
смешении
потоков
в
камере
смешения
инжектора
,
его
эффективность
невысока
.
В
ка
-
честве
рабочего
тела
,
как
правило
,
используется
сухой
насыщенный
или
незначительно
перегретый
водяной
пар
низких
параметров
,
который
поступает
в
активное
сопло
эжекто
-
ра
при
давлении
0,3...1
МПа
.
Температура
в
ХК
обычно
составляет
+3...+10
С
.
Пароэжек
-
торная
холодильная
установка
(
рис
.12.5
а
)
состоит
из
эжектора
,
который
включает
актив
-
ное
сопло
,
пассивное
сопло
,
камеру
смешения
и
диффузор
,
охладителя
,
насоса
,
парогенератора
,
дроссельного
устройства
и
холодильной
камеры
.
Рассмотрим
процессы
,
протекающие
в
пароэжекторной
холодильной
установке
(
рис
.12.5
б
):
1-2, ds=0 -
расширение
перегретого
пара
в
идеальном
активном
сопле
;
3-4, ds=0 -
расширение
сухого
насыщенного
пара
в
пассивном
сопле
.
Точка
5
характеризует
поток
после
смешения
агентов
;
5-6, ds=0 -
восстановление
давления
в
идеальном
диффузоре
;
6-7, dp=0 -
отвод
теплоты
в
окружающую
среду
;
7-8, ds=0 -
повышение
давления
насыщенной
воды
в
идеальном
насосе
;
8-1, dp=0 -
подвод
теплоты
в
парогенераторе
;
7-9, di=0 -
процесс
дросселирования
насыщен
-
ной
воды
;
9-3, dp=0 -
подвод
теплоты
к
влажному
пару
в
ХК
.
В
идеальном
разгонном
(
активном
)
сопле
в
результате
расширения
сухого
насы
-
щенного
пара
происходит
увеличение
его
кинетической
энергии
(
)
21
2
1
2
2
2 iiсс −=− .
Влаж
-
ный
пар
,
имеющий
на
срезе
активного
сопла
скорость
с
2
,
входит
в
камеру
смешения
,
где
смешивается
с
потоком
,
параметры
которого
характеризуются
точкой
4.
После
смешения
состояние
потока
характеризуются
точкой
5 (
см
.
рис
.12.5
б
).
Для
точки
5
можно
написать
Рис
. 12.4
в
1
2
3
4
5
6
8
7
9
b
a
s
T
p
1
q
II
Рис
. .12.5
б
1
5
7
2
3
4
6
8
9
ПГ
Н
Др
ОХЛ
ХК
эжектор
активное
сопло
пассивное
сопло
диффузор
КС
II
G
&
I
G
&
II
Q
&
I
Q
&
Рис
.12.5
а