тельных) зарядов как вихрей электрино, так и мононейтро-
нов, и частиц электринного газа. Раздавленная жидкость те-
чет, как течет, например, вода из под ледников, не потому,
что под ними жарко, а потому, что там высокое давление от
веса самого ледника.
Идеальная жидкость в силу отсутствия вязкости не
может существовать самостоятельно, так как при любом не-
значительном воздействии, неравновесной концентрации
она неминуемо сворачивается в вихри. Часть вихрей само-
раскручивается и затем самовращается под действием ко-
риолисовых сил. Это является известным наблюдаемым
фактом в сверхтекучем гелии. Кроме того, для криогенных
жидкостей (азот 77,4 К; кислород 90,2 К; водород 20,4 К…)
характерна люминесценция под действием излучения элек-
трического разряда, открытая в конце 19 века еще Дьюаром.
При этом наблюдается как фоновое непрерывное свечение,
так и, преимущественно, шарообразные структуры диамет-
ром 1…10 мм, светящиеся в течение 10…40 секунд /46/,
больше – на дне сосуда, где из-за повышенного давления
столба жидкости лучшие условия для указанного выше раз-
давливания, диссоциации жидкости на положительные ио-
ны и свободные электроны, начинающие «холодный»
ФПВР. Источником света в данном случае, как и всегда,
служит электронная глобула, то есть сфера, выстроенная
свободным электроном из положительных ионов, с которы-
ми он взаимодействует, находясь в центре сферы. Шаг фо-
тона излучаемого света равен диаметру электронной глобу-
лы, от которого зависит длина волны и цвет оптического
излучения: синий, голубой, светло-желтый для криогенных
жидкостей. Эти цвета характерны для мелких ионов (водо-
род, мононейтрон…), что косвенно подтверждает их нали-
чие в криогенных жидкостях.