Андерсон Д., Таннехилл Дж., Плетчер Р. Вычислительная гидромеханика и теплообмен. Том 2
Подождите немного. Документ загружается.
Обозначения
а скорость звука
А вектор площади
с скорость распространения волны
c
f
коэффициент трения
c
p
удельная теплоемкость при постоянном давлении
c
υ
удельная теплоемкость при постоянном объеме
dr дифференциал радиус-вектора
е внутренняя энергия единицы массы
Е
t
полная энергия единицы объема (если учитываются лишь внутренняя и
кинетическая энергии, то
Е
t
=
ρ
(e+V
2
/2))
f сила, действующая на единицу массы
f
x
, f
y
, f
z
составляющие силы, действующей на единицу массы, в декартовой системе
координат
F произвольная функция
g вектор ускорения силы тяжести
G коэффициент (множитель) перехода
G безразмерный вектор потока
h высота
h энтальпия единицы массы (h =е + Р/
ρ
)
h
1
,h
2
,h
3
коэффициенты Ламе криволинейной ортогональной системы координат
Н полная энтальпия (H = h + V
2
/2)
i
1
,i
2
,i
3
единичные векторы криволинейной системы координат
i, j, k единичные векторы декартовой системы координат
I безразмерная энтальпия
J якобиан
k коэффициент теплопроводности
k кинетическая энергия турбулентности
k
m
волновое число
k
T
коэффициент турбулентной теплопроводности
К местная кривизна тела
К
∆
у
+
/
∆
у
-
l путь (длина) смешения
l
ε
масштаб, определяемый диссипацией
l
1,2
составляющие вектора L
L характерный размер
L собственный вектор
т массовый расход
М число Маха
М
х
местное число Маха, определенное по составляющей скорости в
направлении основного потока
п расстояние по нормали
n единичный вектор нормали
р давление
Рr число Прандтля
Pr
т
турбулентное число Прандтля
q интенсивность линейного источника или стока
q вектор теплового потока
Q подвод тепла извне к единице объема
r
α
∆
t/(
∆
x)
2
r радиус; расстояние, отсчитываемое вдоль радиуса
R газовая постоянная
Re число Рейнольдса
Re
L
число Рейнольдса, определенное по параметрам набегающего потока и
характерному размеру L (Re
L
= r
∞
V
∞
L/
µ
∞
)
Re
∆
x
сеточное число Рейнольдса (для уравнения Бюргерса Re
∆
x
= с
∆
x/
µ
)
s энтропия единицы массы
s длина дуги
S источниковый член
t время
Т температура
и
+
безразмерная скорость, используемая в теории турбулентных течений
и,
υ
, w составляющие скорости в декартовой системе координат
и
1
, и
2
, и
3
составляющие скорости в произвольной системе координат
и
r
, и
θ
, и
z
составляющие скорости в цилиндрической системе координат
и
r
, и
θ
, и
φ
составляющие скорости в сферической системе координат
U, V, W контравариантные составляющие скорости
U
∞
составляющая скорости набегающего потока в направлении оси х
V вектор скорости
V модуль вектора скорости
w вектор примитивных переменных
х, у, z декартовы координаты
x
1
, х
2
, x
3
произвольные криволинейные координаты
y
+
безразмерная координата, используемая в теории
турбулентных течений
α коэффициент термодиффузии
α, β, γ конические координаты
β коэффициент искусственной сжимаемости
β коэффициент растяжения
β k
µ
∆
x
β
1
2
−
M
β безразмерный градиент давления (β = (x/и
е
)dи
е
/dx)
β
x
k
µ
∆
x
β
y
k
µ
∆
y
γ отношение теплоемкостей
Г конечно-разностный оператор; циркуляция
δ характерный размер в направлении оси у
δ толщина пограничного слоя
δ центрально-разностный оператор, определяемый формулой (3.14)
δ
u
измерение и на двух последовательных итерациях
δ
центрально-разностный оператор, определяемый формулой (3.13)
δ
)
центрально-разностный оператор, определяемый формулой (4.100)
δ
*
толщина вытеснения
δ
i,j
символ Кронекера
∆
оператор разностей вперед, определяемый форму лой (3.9)
∆
x
+
x
j+1
- x
j
∆
x
-
x
j
- x
j-1
∆
y
+
y
j+1
- y
j
∆
y
-
y
j
- y
j-1
∆
n
( ) ( )
n –1
- ( )
n
η
переменная, имеющая смысл безразмерного расстояния
ε
скорость диссипации энергии турбулентности
ε
i
коэффициент в неявном сглаживающем члене
ε
e
коэффициент в явном сглаживающем члене
ζ
вектор завихренности (
ζ
= ∇ × V)
ζ
модуль вектора завихренности
θ
угол, отсчитываемый в окружном направлении
θ
толщина потери импульса
θ
параметр, определяющий тип разностной схемы
θ
1
,
θ
2
параметры, определяющие тип разностной схемы
ℵ коэффициент объемной вязкости
ℵ постоянная Кармана
λ собственное значение
λ обобщенный коэффициент диффузии
λ
λ
т
+
λ
у, коэффициент вязкости в уравнении Бюргерса
µ
коэффициент динамической вязкости
µ
оператор осреднения, определяемый форму лой (3.16)
µ
µ
+
µ
т
µ
’ второй коэффициент вязкости
µ
т
коэффициент турбулентной вязкости
ξ, η, ζ
преобразованные координаты
π
3.14159...
П
ij
тензор вязких напряжений
ρ плотность
ρ искусственная плотность
σ угол наклона ударной волны
τ преобразованное время
τ вязкие напряжения
τ
ij
тензор вязких напряжений
v коэффициент кинематической вязкости (v =
µ
/
ρ
)
v c
∆
t/
∆
x
φ
потенциал скорости
φ
угол в сферической системе координат
φ
фазовый угол
φ
обобщенная переменная
φ
,
ψ
функции для группы граничных точек
Ф диссипативная функция
χ параметр сильного взаимодействия
χ параметр, характеризующий градиент давления (χ =(-1/
ρ
)dp/dx)
ψ функция тока
ψ векторный потенциал
ω часть члена с градиентом давления в продольном направлении
ω,
ω
параметры верхней релаксации
∇ оператор разностей назад, определяемый формулой (3.11)
∇ дифференциальный оператор
∇
2
оператор Лапласа (∇
2
= ∇·∇)
Нижние индексы
В значение на границе
КФЛ условия Куранта — Фридриха — Леви
е точное значение
i внутренний
i невязкий член
i, j, k номера узла сетки по осям х, у, z
l нижнее значение
inv обозначает невязкое значение
lam имеет ту же форму, что и в случае ламинарного
течения
min минимум
max максимум
п нормаль или нормальная составляющая
nose значение на головной части
0 промежуточное (или оцененное) значение
0 начальное значение
0 внешнее значение
ref характерное значение
t значение на ударной волне
stag значение в точке торможения
s тангенциальное направление или тангенциальная
составляющая
t тепловой
Т турбулентный
turb турбулентная величина
и верхнее значение
υ
вязкий член
w значение на стенке
х частная производная по х
у частная производная по у
г частная производная по z
х, у, z составляющие по осям х, у, г
1 условия перед скачком
2 условия за скачком
∞ значение в набегающем потоке
Верхние индексы
i индекс в маршевом направлении
т номер итерации
п номер шага по времени
* фиктивный номер шага по времени
** фиктивный номер шага по времени
* безразмерное значение параметра
^ значение переменной на предыдущей итерации
~ среднемассовое значение переменной (см. 5.64))
' пульсационные значения величин в турбулентном потоке;
традиционно осредненные переменные
' возмущенные значения параметров
' поправочный член
'' пульсационные значения величин в турбулентном потоке;
осредненные по массе переменные
¯ среднее по времени значение
Литература
Abbet M. J. (1973). Boundary Condition Calculation Procedures for Inviscid Supersonic
Flow Fields. — Proc. AIAA Computational Fluid Dynamics Conference, Palm
Springs, California, p. 153—172.
Adams (Jr.) J. C., Hodge В. К. (1977). The Calculation of Compressible, Transitional,
Turbulent, and Relaminarizational Boundary Layers Over Smooth and Rough Surfaces
Using an Extended Mixing Length Hypothesis. — AIAA Paper 77-682, Albuquerque,
New Mexico.
Agarwal R. К. (1981). A Third-Order-Accurate Upwing Scheme for Navier-Stokes
Solution in Three Dimensions. — Proc. ASME/AIAA Conference on Computers in
Flow Predictions and Fluid Dynamics Experiments, Washington, D. C„ p. 73—82.
Allen D. N. de G. (1954). Relaxation Methods.—New York: McGraw-Hill.
Allen D. Southwell R. V. (1955). Relaxation Methods Applied to Determine the Motion,
in Two Dimensions, of a Viscous Fluid Past a Fixed Cylinder-Quart. J. Mech. and
Appl. Math., v. 8, p. 129—145.
Allen J. S., Cheng S. I. (1970). Numerical Solutions of the Compressible Na-vier-Stokes
Equations for the Laminar Near Wake.—Phys. Fluids, v. 13, p. 37—52.
Ames Research Staff (1953). Equations, Tables, and Charts for Compressible Flow.—
NACA Report 1135.
Ames W. F. (1977). Numerical Methods for Partial Differential Equations, 2d ed. — New
York: Academic.
Amsden A. A., Harlow F. H. (1970). The SMAC Method: A Numerical Technique for
Calculating Incompressible Fluid Flows.—Los Alamos Scientific Laboratory Report
LA-4370, Los Alamos, New Mexico.
Anderson J. D. (1982). Modern Compressible Flow.—New York: McGraw-Hill.
Aziz К., Heliums J. D. (1967). Numerical Solution of the Three-dimensional Equations of
Motion for Laminar Natural Convection. — Phys. Fluids, v. 10, p. 314—324.
Bailey F. R., Ballhaus W. F. (1972). Relaxation Methods for Transonic Flow about Wing-
Cylinder Combinations and Lifting Swept Wings. — Proc. Third Int. Conf. Num.
Methods Fluid Mech., Lecture Notes in Physics, v. 19.— New York; Springer-Verlag,
p. 2—9.
Baker R. J., Launder В. Е. (1974). The Turbulent Boundary Layer with Foreign Gas
Injection: II — Predictions and Measurements in Severe Streamwise Pressure
Gradients. — Int. J. Heat Mass Transfer, v. 17, p. 293—306.
Baldwin B. S., Lomax H. (1978). Thin Layer Approximation and Algebraic Model for
Separated Turbulent Flows.—AIAA Paper 78-257, Huntsville Alabama.
Bank R. Е. (1977). Marching Algorithms for Elliptic Boundary Value Problems:
II — The Variable Coefficient Case. — SIAM J. Numer. Anal., v. 5, p. 950— 970.
Barakat H Z., dark J. A. (1966). On the Solution of the Diffusion Equations by Numerical
Methods. — Trans. ASME, Ser. C. J. Heat Transfer, v. 87-88,
p. 421—427. [Имеется перевод: Баракат, Кларк. О численном решении уравнений
диффузии. — Тр Амер. о-ва инж.-мех., сер. С, Теплопередача, 1966, № 4, с. 97.]
Barbin A. R., Jones J. В. (1963). Turbulent Flow in the Inlet Region of a Smooth Pipe.—
Trans. ASME, J. Basic Engng., v. 85, p. 29—34. [Имеется перевод: Барбин,
Джоунс. Турбулентное течение в начальном участке гладкой трубы. — Тр. Амер.
о-ва инж.-мех., сер. D, Техническая механика, 1963, № 1, с. 34—42.]
Beam R. M., Warming R. F. (1976). An Implicit Finite-Difference Algorithm for
Hyperbolic Systems in Conservation Law Form. — J. Сотр. Phys., v. 22, p. 87—110.
Beam R. M., Warming R. F. (1978). An Implicit Factored Scheme for the Compressible
Navier-Stokes Equations. — AIAA Journal, v. 16 p. 393—401. [Имеется перевод:
Бим Р. M. Уорминг Р. Ф. Неявная факторизованная разностная схема для
уравнения Навье — Стокса сжимаемого газа. — Ракетная техн. и космон., 1978,
т. 16, № 4, с. 145—156.]
Beckwith I. Е., Callagher J. J. (1961) Local Heat Transfer and Recovery Temperatures on
a Yawed Cylinder at a Mach Number of 4.15 and High Reynolds Numbers. — NASA
TR R-104.
Benton Е. R, Platzman G. W. (1972). A Table of Solutions of the One-Dimensional
Burgers Equation.—Quart. Appl. Math., v. 30, p. 195—212.
Birch S. F. (1976). A Critical Reynolds Number Hypothesis and Its Relation to
Phenomenological Turbulence Models. — Proc. 1976 Heat Transfer and Fluid
Mechanics Institute, Stanford University Press, Stanford, California, p. 152—164.
Birkhoff G.,Varga R. S., Young D. (1962). Alternating Direction Implicit Methods. —
Advances in Computers, v. З.—New York: Academic, p. 189—273.
Blottner F. G. (1974). Variable Grid Scheme Applied to Turbulent Boundary Layers. —
Comput. Methods Appl. Mech. Engng., v. 4, p. 179—194.
Blottner F. G. (1975a). Investigation of Some Finite-Difference Technique for Solving the
Boundary Layer Equations. — Comput. Methods Appl. Mech. Engng., v. 6, p. 1—30.
Blottner F. G. (1975b). Computational Techniques for Boundary Layers.— AGARD
Lecture Series No. 73 on Computational Methods for Inviscid and Viscous Two- and
Three-dimensional Flowfields, p. (3-1)—(3-51).
Blottner F. G. -(1977). Numerical Solution of Slender Channel Laminar Flows. —
Comput. Methods Appl. Mech. Engng., v. 11, p. 319—339.
Blottner F. G., Ellis M. A. (1973). Finite-Difference Solution of the Incompressible Three-
dimensional Boundary Layer Equations for Blunt Body. — Comp. Fluids, v. 1.—
Oxford: Pergamon, p. 133—158.
Bluford G S. (1978). Navier-Stokes Solution of Supersonic and Hypersonic Flow Field
Around Delta Wings.—AIAA Paper 78-1136, Seattle, Washington.
Boussinesq J. (1877). Essai Sur La Theorie Des Eaux Courantes.—Mem. Pressentes Acad.
Sci., v. 23, Paris, p. 46.
Bozeman J D., Dalton C. (1973). Numerical Study of Viscous Flow in a Cavity. — J.
Сотр. Phys., v. 12, p. 348—363.
Brackbill J. U. (1982). Coordinate System Control: Adaptive Meshes. — Numerical Grid
Generation, Proceedings of a Symposium on the Numerical Generation of Curvilinear
Coordinate Systems and their Use in the Numerical Solution of Partial Differential
Equations (J. F. Thompson, ed.).— New York: Elsevier, p. 277—294.
Brackbill J. U., Saltzman J. (1980). An Adaptive Computation Mesh for the Solution of
Singular Perturbation Problems. — Numerical Grid Generation Techniques. NASA
Conference Publication 2166, p. 193—196.
Bradshaw P., Ferriss D. H., Altwell N.D. (1967). Calculation of Boundary Layer
Development Using the Turbulent Energy Equation. — J Fluid Mech., v. 28, p. 593—
616.
Bradshaw P., Dean R. В., McEligot D. M. (1973). Calculation of Interacting Turbulent
Shear Layers: Duct Flow. — J. Fluid Engng., v. 95, p. 214—219. [Имеется перевод:
Тр. Амер. о-ва инж.-мех., сер. D, Теоретические основы инженерных расчетов,
1973, № 2, с. 115.]
Браиловская И. Ю. Разностная схема для численного решения двумерных не-
стационарных уравнений Навье—Стокса для сжимаемого газа —ДАН СССР, т.
160, № 5, с. 1042—1045.
Briley W. R. (1970). A Numerical Study of Laminar Separation Bubbles using the Navier-
Stokes Equations. — United Aircraft Research Laboratories Report Jl 10614-1, East
Hartford, Connecticut.
Briley W. R. (1971). A Numerical Study of Laminar Separation Bubbles using the Navier-
Stokes Equations.—J. Fluid Mech., v. 47, p. 713—736.
Briley W. R. (974). Numerical Method for Predictiong Three-dimensional Steady Viscous
Plow in Ducts.—J. Сотр. Phys., v. 14, p. 8—28.
Briley W. R., McDonald H. (1973). Solution of the Three-dimensional Compressible
Navier-Stokes Equations by an Implicit Technique.—Proc. Fourth Int. Conf. Num.
Methods Fluid Dyn., Boulder; Colorado. — Lecture Notes in Physics, v. 35.—New
York: Springer-Verlag, p. 105—110. [Имеется перевод: Брили У. Р., Макдональд
X. Неявный метод решения уравнений Навье — Стокса для трехмерных
сжимаемых течений. — В сб.: Численное решение задач гидромеханики.—M.:
Мир, 1977, с. 194—202.]
Briley W. R., McDonald H. (1975). Numerical Prediction of Incompressible Separation
Bubbles.—J. Fluid Mech., v. 69, p. 631—656.
Briley W. R., McDonald H. (1979). Analysis and Computation of Viscous Subsonic
Primary and Secondary Flows.—AIAA Paper 79-1453, Williamsburg, Virginia.
Briley W. R., McDonald H. (1980). On the Structure and Use of Linearized Block Inplicit
Schemes. — J. Сотр. Phys., v. 34, p. 54—73.
Brown S. N.. Stewartson K. (1969). Laminar Separation.—Annu. Rev. Fluid Mech., v. 1.
Annual Reviews, Inc., Palo Alto, California, p. 45—72.
Buggeln R. C., McDonald H., Kreskovsky J. P., Levy R. (1980). Computation of Three-
dimensional Viscous Supersonic Flow in Inlets. — AIAA Paper 80-0194, Pasadena,
California.
Buneman O. (1969). A Compact Non-Iterative Poisson Solver.—Institute for Plasma
Research SUIPR Report 294, Stanford University, California.
Burgers J, M. (1948). A Mathematical Model Illustrating the Theory of Turbulence.—
Adv. Appl. Mech., v. 1, p. 171—199. [Имеется перевод: Бюргере И. M. Об одной
математической модели, иллюстрирующей теорию турбулентности.—В сб.:
Проблемы механики.—M.: ИЛ, 1955, с 422— 445.]
Burggraf О. R. (1966). Analytical and Numerical Siadies of the Structure of Steady
Separated Flows.—J. Fluid Mech., v. 24, p. 113—151.
Burggraf 0. R., Werle M. J., Rizzetta D., Vatsa V. N. (1979). Effect of Reynolds Number
on Laminar Separation of Supersonic Stream. — AIAA Journal, v. 17, p. 336—343.
[Имеется перевод: Бурграфф О. Р., Ризетта Д., Верле M. Дж., Ватса В. H.
Влияние числа Рейнольдса на характеристики отрыва ламинарного
сверхзвукового потока. — Ракетная техн. и космон., 1979, с. 21—31.]
Burstein S. Z., Mirin A. A. (1970). Third Order Difference Methods for Hyperbolic
Equations.—J. Сотр. Phys., v. 5, p. 547—571. [См. также: Бер-стейн С., Мирин А.
Разностные методы для гиперболических уравнений, использующие для
пространственных переменных и времени разностные операторы расщепления
третьего порядка точности. — В сб.: Численные методы в механике жидкости.—
M.: Мир, 1973, с. 120—125.]
Bushnell D. M., Gary (Jr.) A. M., Holly В. В. (1975). Mixing Length in Low Reynolds
Number Compressible Turbulent Boundary Layers. — AIAA Journal, v. 13, p. 1119—
1121. [Имеется перевод: Бушнелл, Кэри мл., Холли. Длина пути перемешивания
в сжимаемом пограничном слое при малых числах Рейнольдса.—Ракетная техн.
и космон., 1975, № 8, с. 186.]
Bushnell D. M., Gary (Jr.). A. M., Harris J. E. (1976) Calculation Methods for
Compressible Turbulent Boundary Layers. — von Karman Institute for Fluid
Dynamics. — Lecture Series 86 on Compressible Turbulent Boundary Layers, v. 2,
Rhode Saint Genese, Belgium.
Buzbee В. L., Golub G. H., Nielson C. W. (1970). On Direct Methods for Solving
Poisson's Equations. — SIAM J. Numer. Anal., v. 7, p. 627—656.
Caretto L. S., Gosman A. D., Patankar S. V., Spalding D (1972). Two Calculation
Procedures for Steady, Three-dimensional Flows with Recirculation. — Proc. Third
Int. Conf. Num. Methods Fluid Mech. — Lecture Notes in Physics, v. 19.—New
York: Springer-Verlag, p. 60—68.
Carter J. E. (1971). Numerical Solutions of the Supersonic, Laminar Flow over a Two-
dimensional Compression Corner. — Ph. D. thesis, Virginia Polytechnic Institute and
State University, Blacksburg.
Carter J. E. (1978). A New Boundary-Layer Interaction Technique for Separated Flows.
— NASA TM-78690.
Carter J. E. (1981). Viscous-Inviscid Interaction Analysis of Transonic Turbulent
Separated Plow.—AIAA Paper 81-1241, Palo Alto, California.
Carter J. E., Wornom S. F. (1975). Forward Marching Procedure for Separated Boundary
Layer Flows.—AIAA Journal, v. 13, p. 1101—1103. [Имеется перевод: Картер,
Уорном. Схема численного интегрирования по потоку уравнений пограничного
слоя с отрывом.—Ракетная техн. и космон., 1975, № 8, с. 167.]
Carter J. E., Edwards D. E., Werle M. J. (1980). A New Coordinate Transformation for
Turbulent Boundary Layer Flows. — Numerical Grid Generation Techniques, NASA
Conference Publication 2166, p. 197—212.
Cebeci T. (1975). Calculation of Three-dimensional Boundary Layers-11. Three-
dimensional Flows in Cartesian Coordinates.—AIAA Journal, v. 13, p. 1056— 1064.
[Имеется перевод: Цебеци. Расчет трехмерных пограничных слоев. II.
Трехмерные течения в декартовых координатах.—Ракетная техн. и космон. 1975,
№ 8, с. 113.]
Cebeci T. (1976). Separated Flows and Their Representation by Boundary Layer
Equations. — Report ONR-CR215-234-2, Office of Naval Research, Arlington,
Virginia.
Cebeci Т., Chang K. C. (1978). A General Method for Calculating Momentum and Heat
Transfer in Laminar and Turbulent Duct Flows. — Numer. Heat Transfer, v. 1, p. 39—
68.
Cebeci Т., Smith A. M. 0. (1974). Analysis of Turbulent Boundary Layers.— New York:
Academic.
Cebeci Т., Kaups K., Mosinskis G. J., Rehn J. A. (1973). Some Problems of the
Calculation of Three-dimensional Boundary-Layer Flows on General Configurations.
— NASA CR-2285.
Cebeci Т., Kaups K., Ramsey J. A. (1977). A General Method for Calculating Three-
dimensional Compressible Laminar and Turbulent Boundary Layers on Arbitrary
Wings. — NASA CR-2777.
Cebeci Т., Khattab A. A., Stewartson K. (1979a). Prediction of Three-dimensional
Laminar and Turbulent Boundary Layers on Bodies of Revolution at High Angles of
Attack. — Proc. Second Symposium on Turbulent Shear Flows.—London: Imperial
College, p. 15.8—15.13. [Имеется перевод: Се-беси Т., Хаттаб А. К., Стюартсон
К. Расчет трехмерных ламинарных и турбулентных пограничных слоев на телах
вращения при больших углах атаки. — В сб.: Турбулентные сдвиговые течения
2. — М.: Машиностроение, 1983, с. 196—207.]
Cebeci Т., Carr L. W„ Bradshaw P. (1979b). Production of Unsteady Turbulent Boundary
Layers with Flow Reversal. — Proc. Second Symposium on Turbulent Shear Flows,
Imperial College, London, p. 14.23—14.28.
Chakravarthy S. R. (1979). The Split-Coefficient Matrix Method for Hyberbolic
Systems of Gasdynamic Equations. — Ph. D. dissertation, Department of
Aerospace Engineering, Iowa State University, Ames.
Chakravarthy S. R., Anderson D. A., Salas М. D. (1980). The Split-Coefficient Matrix
Method for Hyperbolic Systems of Gasdynamic Equations. — AIAA Paper 80-0268,
Pasadena, California.
Chambers T. L., Wilcox D. C. (1976). A Critical Examination of Two-Equation
Turbulence Closure Models. — AIAA Paper 76-352, San Diego, California.
Chan Y. Y. (1972). Compressible Turbulent Boundary Layer Computations Based on an
Extended Mixing Length Approach. — Canadian Aeronautics and Spase Institute
Transactions, v. 5, p. 21—27.
Chapman A. J. (1974). Heat Transfer, 3d ed. — New York: Macmillan.
Chapman D. R. (1975). Introductory Remarks. — NASA SP-347, p. 4—7.
Chapman D. R. (1979). Computational Aerodynamics Development and Outlook.—AIAA
Journal, v. 17, p. 1293—1313. [Имеется перевод: Чепмен Д. Р. Вычислительная
аэродинамика и перспективы ее развития. Драйдеровская лекция (обзор).—
Ракетная техн. и космон., 1980, т. 18, № 2, с. 3—32.]
Chaussee D. S., Pulliam Т. Н. (1981). Two-dimensional Inlet Simulation Using a
Diagonal Implicit Algorithm.—AIAA Journal, v. 19, p. 153—159. [Имеется перевод:
Шоссе Д. С., Пуллиам Т. X. Численное моделирование работы плоского
воздухозаборника с помощью диагональной неявной схемы.—Ракетная техн. и
космон., 1981, т. 19, № 3, с. 33—41.]
Cheng Н. К. (1963). The Blunt-Body Problem in Hypersonic Flow at Low Reynolds
Number.—Cornell Aeronautical Laboratory, AF-1285-A-10, Buffalo, New York.
Cheng Н. K., Chen S. Y., Mobley R., Huber C. R. (1970). The Viscous Hypersonic
Slender-Body Problem: A Numerical Approach Bassed on a System of Composite
Equations.—The Rand Corporation, RM-6193-PR, Santa Monica, California. .