Жирицкий Г.С. Паровые машины

Подождите немного. Документ загружается.

2-11

4шкл

Ренкцна

Фиг.

2-2.

14деальные

процессы

паровой

ма_

|цины

координатах 7, .9.

туром

о0

с/

(нинто)к1{ь!м

повь11пением

темпера_

турь|

водьт при

ее

адиа6атизеском

сх(атии

пре[{ебрегаем).

1ерминескутй

к. п.

д.

представляет

со6ой

Фтно1пение

работь:

т(икла

к подведенному

количеству

тепла:

-площ'аьс!

'|!_

площ.а0ппа/

1ак

как подведенное

цикду

количество

тепла составляет

!|-12' [Аё

,2_теплосодер_

}(ание

питательной

водь|' в

дан11ом

случае

€оответствующее температуРе |з

ко}{денса-

торе'

то

!т_ ]а_ А(рт-

ру)

оэ

!у_|э

(2-1)

п!ли,

если

пре1{ебречь

ра6отой'

3атрачиваемой

на

подачу

воды:

\=12

!!'

|1адение

теплосодер)кания

прп

адттабатиче_

ском

рас1пирении

удобнее

всего

определять

лри

помощи

'.5_диаграммы

(фиг.

2-3)'

где

оно

изобрахсается

отрезком

Ав.

Аля

насьтщенного

пара'

например

{Р'

р':20

апоа,

Р2:0,2

с[гпсь,

найдем:

!::668

ккал/!{?;1

!э:498

ккал|ке;

|!':во

ккал|ке.

Бсли пренебрень

работой'

затрачиваемой

на

подачу

водьт'

что

данном

случае

допу_

стимо'

то

,'-3##=9,28'

[икл

Рент<ина

для

перегретого

пара

изоб-

ра)кается

.в

координатах

/,5 (фиг.

2_2)

пло-

щадью

а00'с'/.

Рассмотрим влияние

отдель1{ь[х

паРаметров

на

к.

п.

д. цикла

Ренкина.

9тобьт

вьтяснить'

каким

образом влияет

степень

ра3ре)кения

[(онденсаторе на терми-

ческий

к.

|1.

А.,

построим

кривую

зав!1симо_

сти

т|/

от

Ру.

3то

построение

выполнено

на

фиг.

2-4

по

формуле

(2-|)

лля

Рт:20

аупа,

1д

:350'€.

Аз

диаграммьт

видно'

что

11ь

во3растает

увеличением

степени

ра3рея(ения'

особенно

3начительно

при

вь1соком вакууме.

Фиг.

2-3. Адиабатическое

рас1ширение

пара

в коорди[{атах ,' 8.

|1овьт:шение

давления

пара

при

впуске

бла-

гоприятно сказь1вается

на

термическом

к.

п.

д.

Бедичи::ы теплосодержаний

(с

округле|{ием

цель|х

единиц) в3ять|

и3

таблиц

и /с_диаграммы,

мещенных в йниге

}1.

||.

Букаловина

[.)'|.

9].

до

по-

Ра6ота

пара

паровой

ман)1!не

|разд.

Фпг.

2-4.

3ависимость

термическог

к.

ц.

д. от

^,цавления

при

вь1пуске

Фт-20

атпа,

!1_'350"

с);

(ак

видно

из

фиг.

2-5,

построенной

для

!,т1_,|"1*

противодавленпй

прй

7::400'€,

т|,

оь]стро

во3растает

при

повь!1пении

давле_

ния

све}(его

пара

приблътзительно

до

агпа.

увеличе}{и€

т}с

идет

3амедленнь|м

тем_

у9ц'

особенно

при

давлеъ1|!ях

свь|1пе

-;_

100

а/па.

}1аксимального

значения

1с

Аости-

гает

при

давле|\и|1'

около

200

агпа.

1еоретинеские

вьтгодь|

от

применения

з:!:гретого

пара

показаньт

на

фиг.

)-6.

3десь

построень1

кривь1е

Аля

1с

функшии

началь-

ной

температурь|

для случаев_

!аботьт

на кон-

,1:-1саци1о^

(верхняя

кривая)

'с

противодав-

лением.

обоах

слунаях

1эт:20

атпа.

действительно'й

",'.од'ос'й

.'р"**'""'"

пара

вь|сокого

давления,

перегретого

пара

конденсашии

6удет

сказано

йийе.

1!редстав,,-:ение

о максимальнь|х

величи1{ах

к.

п.

д.

цикла Ренкина

дают

следующие

цифрь].

Аля

Рл:200

а/па,

*'*ьоб{';;:0,1

-;й;

имеем:

!т:774,7

ккал|

ка;

!'_!'-310,2

ккал|ке;

ц20ь

|у:45,4

ккал|ке;

"э:0,001

м3|ка;

А (р,

Рэ)

э:4,7

ккал|

ке;

ч,:#1#-_0,419.

!ля

тех

я(е

значени

рт

у1!'прп

Рэ:0,04

апьа

1::0,45.

||оследняя

цифра

является

максимальной

для

ндеальной

паровой

ма|пиньт,

работающей

по

ци[{лу

Ренкина

крайних'

йра*тически

возмо)кнь1х

настоящее

время

пРеделах

дав-

ления

температурь!

пара.

диаграмму

а0с/-л'а

фиг.

2_1'

мо:кно

рас-

Фиг.

2-5.

3ависимость

те1]мичес|{ого

к.

ц.

д.

от

начально{.о

давления

пара (/1

400"

с).

Фиг.

2-6.

3ависимость

термического

к.

п.

д.

от

начальной

температурй

пара

$э1_20

атп$.

сматривать

так)ке

как..идеальную

индикатор-

[{ую

диаграмму

паровой

ма:пины

пр!{

условии'

::9^:9

оси

абсцисс

отло)кены

нё

улельньте

ооъемь(

пара'

объемьт,

освобйкдаемь1е

цилиндре

при

дв||}кеъ|и|,]'

пор1пня.

1акая

!т

ц\.

диаграмма

представлена

на

фпг.

2-7 (а!'|.

аь

пРед-

ставляет

собой

в этом

ёлу-

эзе

л*1н|1ю

впуска

пара

7_объем

вп}йенньтх

од-

ну

полость

к?

пара

за

оди!{

ход

пор1шня;

0с

Фиг.

Ренкина

..!

;Ё

!/А

о;'-

2-7.

Андикаторнь|е

диаграммь|

цик,|!а

цикла

с нелолнь!м

рас1цирением

пара.

*&*

2-21

[]нкл

неполньсм

расц'цренце]/'

пара

ли11\4ю

адиа6атттче_ского

растпирения

пара

до

давления

вь|пус1(а

Ру]

|7-

линлю

вь]пуска

пара;

/а-повьт1пение

давления

момент

начала

впуска;

|/;_

ра6онпй

объем

ц\4л|1|тдра.

@бъемом

водь|

при

построении

диаграммь|

препебрегают'

поэтопту

тонки

ле}кат

на

осц

ординат.

|]редполагается'

*'о

ма|пина

!з9'],9'

без

вре!ного

простр.*с"Б,,

без

сх<а-

т1|'я

без

каких-л

лообмен,

утечки

*"1]

,'1'"'.

на

трение'

теп-

термолина}тике

доказь|вается'

что

пло-

ща4ь такой

диаграммь1,

о'несенной

к 1

ке

]]:'9-"-:.:"

пара'

равна

пло11{ади

диаграммь[

цикла

Ренкина

координатах

р,

т.

оа6ота !'

измеряе]'1а9

!|у'|Ф|{&Аьхо

а0с/_н[

фиг.

э'-т,

раБн]

работе

ке

пара,

ц'*'.

Р;;*;;;;

|--сг

+_Ф,-Р,),;1.

\у1

-Р'

--_

Бс'',

однако'

р1'-д'1аграмме

цикла

Рен-

кина

ка}(дая

точка

характёризует

состояние

рабонего

тела,

количес1во

*от6ро.о

остается

течение

цикла

неизменнь1м,

то

|{а |11\дика-

19цноя

диаграмме

ка>кдая

точка

указь1вает

давление

пара

цилиндре

при

том

т,!л|1

в|1ом

поло]кенин

пор[пня,

прийем

йоличество

нахо_

дящегося

цилиндре

пара

неодинаково

ра3-

личнь]х

точках

прошесса.

йспользованиё

цикла

Ренкина

в качестве

идеального

пРоцесса

для

паровь|х

ма1!1ин

свя_

1ано ч

тем

неудобством,

что

длина

|1ндика-

199ной

диаграммь1'

следовательно'

о6ъем

парового

ц|1л|111дра

ока3ь[вается

весьма

зна-

читель!1ьтм..(за

снет

асимптотического

харак_

тера

кривой

растпирен1я).

|1ри

оконн

а\1|1|\

рас-

1ширения

точке

рабозттЁ|

объепт

ц|1л'тндра

значительно

со!{ращается'

связанная

этим

потеря

от неполного

рас111ирения

пара

выра-

я(ается

ли1шь

небольп:ой

пл6щадко

й ёс4

!''-

граммь!

(фиг.

2-7).

%2.

цикл

нвполнь|м

РАсшиРвнивм

пАРА

--^|у*'''дствуясь

вь||шесказаннь|м'

считают

иногда

идеальным

процессом

для

паровой

ма1шинь|

цикл с

непол}{ым

рас1ширением

пара.

Фсущес',ление

полного

рас!ширения

пара

:^ у::

"1р-.-

е'

пр

едс

т€

вляет

для

констр

кто

ра

0сооь|х

затруднений.

Фднако

машиг{ь|

пол-

:Р_[м

рас'пи-рением

невь1годнь|,

так

как

уве_

личением

объема

цилиндра

увелинивается

стои-

у::::^у.ч1'у,

такх<е

рйд

уотер".

п;';ъ;у

целесоооразно

допуст!1ть

небольйуто

потерю

::' 1-*-1"'"отьт

рас!пирения

приня|ь

за

иЁ"_

альнуюАиаг0амму

не

а0с!,

аБе4!

на

6иг.1-т

(лля

сухо"о'

",сйщенного'

пара).--''

идеальной

диаграмме

берут

или

ту

)ке

степень

рас111ирени

}

,14л|т

то

)ке

дав.це11пе

ре

в__конце

рас1ширения'

что

действительног}

у:уияе;

проп"с9

строится

ф.л'''о)кенип'

::9--_'].у".""уч1_потери,

.",.''й'","

дрос_

селирование]}1'

ут^енкой.

;;р;,'

;;;'нием

врод_

ного

пространс!ва

1''су'с.'Б!']"!*^''"

пара)

теплопровод}!остью^сй*"о'_

ц,

'""др'.

координ'','

-,з-;;;;.*;Ё|'''",,*

р'._

1ширением

паоа'

щобра:каей."-'д"'.ра:тмой

а0её/ (фпг.

2^-?.

п;

ъ;;;;;;;'"

цик"1ом

Ренкпн!'имеетс

площадко

й,,

а,,

':;::::""}3#?,;"Ё1уж:},!

рой

её.

Бсли

пар

влахсньтй

(со

степень:о

сухости

х),

то

рас1пирение

пара

изображается

адпа6а-

12\.!'!у

слу]^а:^

й';;;;ъЁ;р'"ть1м

паром

:Р^'-1._.1

парообра-з_ования

ЁерБ.р"ва

пред_

ставится

кривой

?Р:'-?-"р"вРащЁнное

работу

количество

тепла

6улет

йзмёряться

площадью

1!^ь'е'а!.

}(ривьте

рас1ширения од}{ого

того

)ке

количества

перегрето.'

"''*ного

пара

изобра>кень:

на

фйг.

'2-7-

в-

""'|"'",,"'бат

0'е.,

1^ь-{э:

|1ервая

кривая

идет

круч€:

Бтора9_.

поло}[(е'

чем

линия

0е

сухого

"'6,1щ""'ого

пара.

?ак

как

площадь

индикатор''й

д,,.раммь!

(фиг.

2-7'|

мо;кет

аф;];;а;;;";.

площади

.7,!9ь=с,

Фа/.:'!',

т[

йьъ;у,''',",,'."'-

ную

площалп

а0е4,/,

пРойе

"сЁ.'

вь]числить

при_ттомош{и

!с-дпаграмйьт.

1]оло)ким'

,'9^

-^"'"каторная

диаграмма

построена

для

к?

т!ара.

?ог1а

площадь

а0еА

эквивалентна

падению

теплос]оде:р->кат1'!я

1 1с?

::|1-'ч]

рас1пирении

от

давл9н,!

р,

до

дав-

ления

Р",

ё.

Ёслп

о"_

то

/-,

|.э.

уАельньтй

объем

пара

точке

е'

|я:(Р"-

Р')0,.

}/дельнь:й

объем

пара

конце

рас!пирения

о":

хо"

где

х_степень

(

точки

;{1?!1*;.!##*Ё..'""*'"

для

1)е

определяемь:й

по

таблицам

улельньтй

99э.'

сухого

нась1щенвого

пара

пр|!

давле|1|т14

ре.

Бсли

точке

лар

еще

перегрет'

то

1]^

определяют

по

известнйм

эмп',рйнеё"'й

$'р3

мулам'

та6лицам

или

диаграммам.

26 Ра6ота пара

паровой

ма|!!цне

[разд.

Фиг.

2-8. 1ерплг:неский

к.

п.

д. циклов

Репкина

и с

!{е-

полнь1м

рас1цирение}|

пара

при

ра3личнь1х

да8лениях

конце

рас1цирен11я.

Бся

работа

ке пара

(кело)

будет

равна

]-ь*

|э:427

(!1-

|")

10 000

(р,-

р')о",

(2-2)

Ёа

фиг.

2_8 построепь1

кривь]е

к. п.

д'

для

ра3личнь1х

начальнь1х

давлений

нась1щен1{ого

пара

двух

случаях:

работьт

на атмосферу

(!':1

агпа)

на

конденсацию (р':0,\

атпа).

!ля

обоих

слун!ев

принять1

разлинньте

пере_

падь1

давления

Р"_

Рэ

конце

рас1пирения'

именно:

0; 0,5;

атпа

соответствен|{о

давления

р":

0,|; 0,6;

|,1

для

работьт

на

кон-

денсацию

и 1;

1,5;

2,0-лля

работь!

на

атмос_

феру.

Аз

ф,г.

2-8

ясно, нто

один и

тот

}(е

перепад

давления

конце

рас1цирения

вь]3ь|-

вает при

работе

на

конденсаци:о

в 4_5

раз

ббльтпую

потер1о

от

неполноть1

раслширения,

чем при

работе

на атмосферу.

Бе,:инину перепада

давлен}{я

ре_ р2

сле-

лует

вьтбирать

на

основании эко|{омических

сообра:кений;

однако

для

ма1шин с противо-

давлением

этот

перепад

дол)кен

бь:ть

больлше,

чем

для

конденсацион1{ь1х

ма1шин.

},.отя

цикл

1]еподнь1м

растширением

пара'

несомненно'

является

идеальнь|м

процессом

для

паРовь]х

ма1пин'

однако

}{екоторая произ-

вольность

вь:бора

давления

Р,

затрудняет

использование

цикла

в качестве

эталона

при

сравнении

различ!1ь|х

маш1иц. |1оэтому

на

цикл

неполнь!м

рас|1]ирением

пара

следует

ориен-

тироваться

ли1ць

при конструировании

т1\1д!а-

каторной

диаграммь1 ма1пинь1

стад|\[.|

ее

проектирования.

}:1деальньтм

)ке прощессом

ма'1шинь1'

кото_

рьтм

с.,1едует

сравнивать

реаль}1ые

шроцёссь1

ра3личнь1х

'ма[шин'

о'стается

цикл

Ренкина,

[ля

сравнения

эко'номичности пор1пневь{х

ма1пин

паровь1х

турбин

улобнее

всего

шользо'ваться

цикло'м

Ренкина

как

в|полне о.т]ределонньтм

пРо-

цессом'

характери3уемьт]}{

ли1пь начальнь|ми

параметрами

и конечнь1м

давлением

пара.

|1оэтому

потерю

от

неполно'го

рас1пирения

пара

мь1

дальнейтшем

булем

рассматривать

как

потерю'

хотя

она свойств'енна

разобран-

ному

этом

параграфе

цик'!у

и конструктор

умь!|'шле}1но

до:пускает

ее.

линдр

моменть1'

следующие

3а отсенкой,

|тли

(нто

обьтнно

,бьт,вает

3олотниковых

ма-

гпинах)-

непосредственно

в паровьштускную

трубу.

Бо

втором

с.]1учае

происходит

перетека_

ние пара

из

одной

полости

цили,ндра

другую

вследствие

1{еплотно1ю

прилегания

пор1шня

(вернее,

.пор1пневьтх

колец)

стенкам

ци-

линдра.

{

1ермияескутй

к.

п.

д.

1цирением

пара

А|

!'_!"

,!|-

|т_ |о

|1рпмер.

ФпреАелить к.

п.

д. ци!{ла

неполнь!м

рас1|]ирением

пара

для

ма1пи1ть1,

работаюшей

пр__и

сле-

дующих

параметрах:

Рт-20

атпа

(лар

насыщенный);

ря=

0,2 атпа1

Ре:

!,2 атпа.

|1о

/5-диаграмш:е

'находим:

|1:668

ккал|ка; !':

:555

ккал|ко,

|1о

таблицам

для

цаРа

находим:

!2'

ккал|ко,

9дельньтй объем

сухого

1{асыщенного

пара при

дав_

ле|,|111

ре:1,2

апса

(по

та6лишаф

/'-!,46

мз|ке.

€тепень

сухост!1

пара

конце

адиабатинеского

расшире]{ия

(по

|с_лиаграмме)

х:0,84.

удедьнь!и

ооъем

пара

конце

рас!цирения

о":

х/!:0,84. 1,46

:7,23

лсз|ке,

(оэффициент

поде3ного

Аействия

цикла

668

555

т!!:668=ъг

цикла

неполнь|м

рас-

10 000

(р,

рэ)ое

(2-3)

427

(ц_

1;)

000

(1'2

_о,2).|,23

427

(668-60)

Ренкина,

тех же

(сравнить

коэффициентом

вычис.1еннь]м в предыдущем

ланньтх).

11=0,28

цикла

параграфе

при

глАвА

втоРАя

РвАльнь|й

пРоцвсс

пАРовой

мАшинв

2-3.

потвРи

нА

утвчки пАРА

Ёе

все

количество

пара'

впускаемо|го в па_

ров{Р

ма'1цину'

принимает

участие

в ее

рабо_

те.

утечка

пара

мо){(ет

,т1роисходить

|главнь1м

ооразом

органах

парораспределения

и в па-

ровом

цилиндр,е.

первом

слу]ае вследствие

нет1лотности

парораспределительного

ор'гана

свежий

пар

перет9кает

|1л|4

в паРовой

ци_

2-31

1отерш

на

цтецкц

пара

сальн|1'ки

рассчить1вать

не следует.

Ёаиболее

опасна

утеч,ка

в тех

све>кий

пар

мох(ет

перетекать

ную

трубу'

вовсе

не

совер111ая

]у1ер-в

3олотниковой

коробке.

}т,ечка

пара

мо}кет

происходить

так)ке

че_

ре3

сальники

пор1шневого

1птока

|1 органов

парораопр,еделения.

3ту

утенку'

однако'_

легко

заметить

устранить'

та,к

чт.о

}{ормально

эксплоатируемь!х

ма1]]инах

на

утеч1{у

через

чением

удельного

объема

[[а|1

повь|1пе-

ни'ем

его

темпФатурьт

(утепка

об1:атно

про|пор-

::^1:^'1,""

{|),

"'-''ор,,",

увеличени'ем

:::::]3

пара'

что

вь!зьтвает

снийение

коэф-

(д-_ициента

р1схода,

под

которь!м

пони'мается

от-

но'11]ение

действите.,:1ьного

р!схола

пара

тео-

ретическому'

определенному

ло

формулам

адиаб

ати'н€€'(Ф[Ф

истечения.

матшинах

пер,еменньтм

числом

оборотов

;ж:т:Ё#".

!!ж;:;,-#"т;Ё,"

;ъ

так

как

абсолю6но'е

3начение

потери

почти

не

3ависит

от

числа.'

оборото'в,

оойй,а

_;;;;;;

паРа

(при

данной

стеЁени

|,й.ййБ"'я)

возра-

стает

ув'еличением

это'го

числа.

падех<ное

о{пр'еделение

утечки

расчетом'

конечно'

нево3м0х<но,

так

кай

неизвестнь:

раз-

м,ерь1

щелей, кото,рь1е

стремятся

сделать

мини-

мальньгми

_---

9течка

пара

через

органь|

парораспределе_

ния

зависит

главнь!'м

образом

йнструкшии

степени

и3но,1ц,енн.о'сти

последних.

н]йоол]-

(пая

утечка

имеет

место

при

плоских

волотни-

ковь1х

раопредел'ениях'

найменьтпая

при

ци-

линдрических

(порштневь:х)

золотниках.'

Раи-

ооль1пему

износу

при

этом

подвергаются

так_

}ке

плоские

3олотники.

9астьтй

осй'отр

распре-

*уту^"]"'

органо'в'

тпабровка

или

притирка

их

(клапаньт

долх{нь1

притираться

в горячем

9остоянии)

зна,чительно

умень1цают

утечку

пара.

9тенка

пара

цили;ндре зависит

главнь1.м

ооразом

от

диаметра

последн'его

происходит

отчасти

через

3амок

пор,1шневь|х

колец'

отчасти

из-за

непл0тн,ого

прилегания

колец

цилиндру

на

ча,сти

длиньт

окру>кности.

|{ри

двих{ении

п_орш1ня

направление

в'еличина

утечки

меня-

ются

изменением

давлений

по

обе

с''р"й',

пор1цня.

Р1знос

стенок

цилиндра'

происходящий

9!чно

не-равномерно

со1]рово)кдающийся

овализацией

последнего,

конетно,

зна,чительно

повь1т|]ает

утеч1т

пара.

Бследствие

этого

при_

](9дится

пери0дически

.раста'чивать

щилиндр

менять

при

эт0м

порйень.

1олщина

стенки

цилиндра

долх{на

'бьтть

рассчитана

на во3мо}к_

ность

нескольких

растовек.

матшинах

многократного

рас[1]ирения

по-

]*р"

на

утечки'

как

правило,

мень!пе'

чем

одн0ц.илиндровь1х

ма1цит{ах.

}то

объясйяется

меньтц,ей

разн'остью

ме}(ду

давлениями в

ка)*(_

{9у

цили}тдров'

так){<е

тем'

что

цилиндре

низк0го

давления исполь]зуется

пар'

постщаю_

щий-

из

цилиндра

вьтсоко'го

давления.

Акад.

с.

п.

€ьщомяттлит<ов

[.7^{.

10]

снитает

во3м0'х{ньтм

до(вести

вели|Ф.1:}т

пФтёр:ц

на

утечку

местах'

где

паровь]|пуск_

работь:,

напри_

-___!-'*

пар

просачивае.гся

цилиндр

после

мом,ента

отсечки'

нто

обнару>кивается

шологим

]18а1тером

кривой

рас1ширения

на

индикатор_

нои

диаграмме'

то

п'ер'етеклзий

лар

произв,одит

все

)ке

некоторую

работу,

хотя

м'еньтпе

той,

которую

он

мог

бьт

совертшить

при

нормаль-

1{Фй

вп}0(€

ма1пину.

|1ри

неплотно'сти

вь1пускного

органа

паро-

распределе|!ия

кривая

рас1ширения

идет

круче'

.,:1111'рмальной

диаграм,м|е'

и поле3ная

ра_

оота-впущенно1го

цилиндр пара

сни)кается.

||ри

неплотно,сти

порййя

Ёаи6ольтлая

поте_

ря

происходит

на

той

части

хода

пор|:]ня'

ког_

да

одной

поло'сти

совер|]:ается

вшуск'

а и3

.р41ч в

это

время

проиёходит

вь{'пуск

пара.

\опичество

протекающего

чере3

щель

пара

зависит:

от

формь1

размеров

щелй,

д],"-

лений

пара

по

обе

сторон,т

щёли,

с;ййй

пара.

}течка

тем

мень1п,е'

чем

мень1п,е

вь1сота

щели

и чем

большо

длина

ее

(в

направлении

потока

пара).

|[оэтому,

напрймер,

'больтпие

пер'екрь1тия

каналов

золотник|тм

бла'г6цриятно

уууяют

на

утечку.

[1ирокое

лор1пневое

к0льцо

ооусловливает

меньшую

утенф,

чем

у3к0е;

однако

на

данной

1цирине

поршня

вь1]г1однее

равместить

б6льтпее

число

узйих

к0лец'

чем

не€колько

1пироких'

так

как

ряд

колец

'о6ра-

зует

лабиринтовое

уплотне1|иё,

пропуокающее

тем

м€нь1цее

количество

пара,

_тей

больп:е

{испо

колец'

а след0'вательно'

ц- д2(ц,р,ц'дтовь|х

камер

ме)кду

ними.

Бообще,

больтшого

!начения

1лине

щели

придавать

не

следуетг

?3!(

](3(

.(Ф-

личественное

ее

влияние

на

утечку

невелико.

}течка

пара

во3растает

повь![шением

на-

чального

давления

ц1он!|}к'ени'ем

конечного

давлония

пара;

влияние

последнего

имеет

ме-

сто'

однако'

ли[д,ь

до

достих(ения

критшческой

скорости'

пос.,те

чего

дальнейптее

""'}*""']

д'"-

.ления

не

ока3ь1вает

влияния

на

уте{ку

--^_'Р'*,ространенное

мнение

"бёл!йей

теку-

чести

перегретого

пара

по

сравнению

нась|_

5::т_"'

н,еправильно.

|[ри

д,'",'х

Размерах

щели

давлениях

пара

количество

протекаю_

щего пара

умень1па,ется с ,повь|[шени,ем

его

тем_

пературь|.

0бъясняется

это'

в'о-первь1х'

ув,ели_

Работа

пара

паровой

]у'аш1!не

|разд.

парово3ньтх

маш]ин_ах

однократного

рас11]ире_

н}1я

до

в-40ь

от общего

раёхода

пара'

хо,тя

}сло'виях

3,(91];.1Ф413{и14

эти

лотери

достигают

19- 11%

пр|т

маль1х

числах

об6ротов

еще

ооль1шей

в'еличиньт.

2-4.

пАдвнив

дАвлвн[|я

пАРА

пРи

впускв

'-_

41,'*"ие

пара

при

в1пуске

(нанальная

точ-

ка

иъ|'д14каторной

[иаг!ам:мьт)

всегда

ни)ке

дав_

ления

1перед

матшттной.

Фбъясняется

это

тем'

:1'

своем

пути

|пар

дол)кен преодолевать

ряд

сопротивлений,

так}ке

,*^,,

''''

1про_

^'::::.

:у.ка

часть,потенци

ально,й

энер

гии

пр

е-

ооразуется

.кинетическую.

|{ри

входе

ма1пину

происходит

падение

давления

пара.в

стопорно'й

(й2;г{&Ё€'

дроссель_

19]ч

клалане

(если

таковой

имеется'

как

на

7!!:^!--!|

ларораепределит,ельном

органе

(золотнике,

кла'пане)

лтобом

,попер.ечном

с'ечении

впускнь1х

ка-

налов

скорость

пара

меняется

о,т

нуля

мо-

мент

начала

в|пуска

до

некото'рого

максимума

:--::"."

'с

в0зрастанР1ем

скорости

пор:пня

по

вьтходе

его

и3

мертв]ого

поло}кения.

мойент

Р|.:-т-1_.1,!ость

пара

вновь

падает

до

нуля.

|!о'это'му

давлени'е в

камере

впуска

(наприйер,

золотниковой

коро,бке

на

фиг.

1_э;

'.,рё|

рьтвно

меняется:

оно

по,степенно

падает

3а вре-

]!1{

в:пу1цд

до'стигает максимума

то

время'

х3^1.^ц1"индр

ра3общен

от вйускной

кайер,,.

(_/днако

это

максимальное

давле'ни'е все

>ке

не_

сколько

ни>ке

давления

перед

матлиной

рх',

так

как,

н'есм,отря

на

'прерьтви'стое

'поступление

::Р:

цилиндр,

скоростБ

пара

в стопорно,м

дро,ссельном

клапанах

шрак]тинески

н'е

спу-

скается

до

нуля

вьтзьтваёт

да)к,е

начальной

]очке :!1ёик?тоРной

диаграммьт

,перепад

дав-

ления

0,25-1

,00

ке|

см2,

а }1ногда

б*',п',*.

Фиг.

2-10.

Аросселирование

пара

цри

впуске.

со,ответствии

со

ска3аннь1м

начальная

т0ч'ка

и11дикаторной

диаграммьт

(фиг.

2-9)

ле)кит

ни}ке

точки

а1,

харайтеризующед

д23-

.1!1':*

пара

перед

матпиной.

|йнутй

в:п.!(ка'

а0

является

нат<ло'нно,й'

так

как

п,ерепад

давле_

ния

во3растает

ув€личе!{ием

скорости

пор1пня.

Ё{а

фиг.

2-10

1токазань{

6ун?шии

времени

::э]ч::: 1ривь1е

изменения

даЁления во

в!пуск_

нои

камер,е

цилиндре (в

,период

в|пуска

начале__рас1пирения),

такх<,е

аналитически

наиденной

скорости

пара

пароподводящем

канале

цилиндра.

Ёа

той

>ке

фи|ур,е

по,казана

кривая

измен'ения

проходного

сечения

для

пара

по

мере

открьттия

закрьшия

клапана.

п!"

дости)кении

скор,ости

:20|0

м|сек

давл,ение

цилиндре

начина,ет

бьгстро

падать'

давление_

камере

впуска

поднима,ется.

Фтсечка

про_

|1сходит

точке

.{.'''',,

',',

Фиг'

2_9.

00',з'*

давления |1ри

вцус|(е.

2-51

1отеря

от

теплоо6мена

пара

со

стенкамц

цшлшн0ра

9о

?аким

образом'^скр_утленньт1'"р::*^'*

л'1\1'1'\4

падает;

период

рас1дирени

я от1алони)кается

впуска

в лини}о

оас1пирения

объяёьтяется

осо-

,'й',*,

ч|о

оказ,йется

ни}ке

температурь1

бенно

значительн!т*

'ормо'кени'ем

пара

кон_

.'",Б*.

т;.;

;;;;;;ъ."

обратньтй

переход

#Ё;:::;

:;:#:.

для прохода

пара

остается

:::*1

от

стенок

пару'

причем

количество

Фб!гчно

для

_средней

скор

ос]1::'|.1^.!::1

;:Ё]ц!ж,#?ж;*:)

ъъ;ъ***т.;ът

трубопро'вод'е,

та,к

'анайах)

допуёкаются

,"р1"'

?.;у;;;;"';

окру)кающую

среду.

цифрьт'

бол'ее

н-и3к]{е'

чем

указа

й;аа'я'

в труоо-

'^'

Ф4яакББ;;;;ращенное

ё'енка',

пару,

Бв:|::;(,*ЁЁу;:::";ьчЁ;Ё-;'";{ту;;:;11{Ё'.*щ?'*,-1;;:,:*?,";%*т,:Ё.?ъх

ственнь]е

значения

для

каналов

приведень[

щается

при

поних(ен

третьем

Раз!ед3.

г_-__--__-^

;;;;-";т;''ж:унном

давлении

пар-а

{в

п}о-

|1р'

др'"елировании

пара

теплосод'ер>ка-

}..^!!ъч39::1}Ё}#];.щ-'!1*."

;';ът1

;:{й&ж';щЁ1Ё::;н:;.ъЁж

*1|

,-*??;#';ж#;!ФАвоА}{т€я

пару

пе-

;Ё:+Ё

3:Ё#

:,"'

т'.Ё

};

3*у',:

;

***{ъъ

;:"}:$й"

;

ъъъ

;нж

;;#;ь

#;:;]''*

":_ъ!!#.#3#'#,"*;"'

.,;

;;;;;;",-

]!|а'пинь1

ж;щ

!;###*

тж}1,1!1;";,ж'**}

измеряется

*р:.^т-1ч-и

[+]]'!о,^и

бьтло

бьт

.',##.ё?у:}^Ё'3;,-где

часть

";';"конден-

не^правильно

установить-распр"д*'-,.,'"

на

мо-

''н;;?

"':

:1*:^::.у"з]]

](апель

у-носится

из

мент

отсечки

в..точке

а,'й'й"уййш"*с'

,фЁ-

5;:

ЁЁ''# щ?#"#:у"#хж

;,т"ж.

сечением

горизонтальной

лини]{

впуска

с ли-

для-_матшйн,.работаБщих

\1а,'йщ*""'м

паре'

;##-","ж"*:#;.:ж*-тьг;";**1'#$

нЁ::-,

название

начальной

*'йй,.,ц""

'""Ё:}":а:^::

}!ъ{:'#^"##

;*:"ж#']"

",'Ё';'**#1}ьр#.?:::ч,-

на

перегретом

впуске'

то

0тсечка

произо1пла

бьт

1то|чке

с'

"'""х:,{|;!!ч;;#;#1"т*':"жщ#ж}:н:

площадь

диаграммь|

увеличилась

бьт.

о1"]*Б

!ЁБо'"",

пара

.,,'.'",*'*,

цилиндра

1{л14'

за1птрихова'нная

площадка

не'

пр'едставляет

.'р8:1-1трей

от

внутреннего

теплообмена.

собой

прямого

вьтигрьп1ша,

''*

йак

она

пол)гчи-

Р-"*-,

,р''",уй

й'р,

стенках

цилиндра

лась

результате

увеличения

количества

Ёара

образуется

р'-6,

,'_

,р"

о'братно,м

переходе

(вес

пара

точке

оол"йе,;;;

,''^"

6;.

"*Ё''-от

с1енок

к_пару-роса

частичноили

2-5.

потвРя

от

твплооБмвнА

пАРА

}ж:::""Ё'&,ЁЁт${!!;,?;:

#*."т;;'

*{*ъ*;

со

ствнкАми-

цили}{Ард

?й!чдльндя

компенсир0вать

,йр.

от

начальной

конден-

кондвнсАция

пАРА

от,д||чд

твплА

"'п,']

й_".Б*]!;;,

испарение

тратится

3на_

окРухА|о|(ую

сРвду

чительн,ое

количествс

'.^-.}*ч.ратура

'вл}тРен_ней

по,верхности

сте-

жт"

от

стенок

;;;*,;ът';

;?;,:}ж'##

нок

парового

цилиндра

зависит

перву1о

оче-

]начительное

охла)кдение'

Ре4ь

от

темперац-р-1!

,'р.,

.'"р'*'.''Бйй;;

.,-1,**,"

от

теплоо,бм,ена

представляет

собог]

Ё#::1}-:]-#'н$;уж;#&ъъ

ж;Ё;

н"ч}т#Ё##

ъЁ?#."

**##

.{};*..

несколько

повьт1пается

благцдар"

^"*'!й._';;;.

мательнь]м

образом.

но

о'стается

обьтчно

]{и}(е

,.'"ё'р''уй,,;;5;;

1:1,]:*омене

принимают

участие:

стен-

пара.

|1оэтому ,пар'

вступая

.;;;;й;

;

}Ё;;

;{ :_^"'''",

,'д"'Ё|щ"*

отводящих

пар;

соприкоснов'ение

с относительно

*Б''д"'йй

:|-хрьтш]ки

цилиндра;

'ф;;;;,;"].."*"

стенками'

отдает

им

часть

своей

'";;;;;;";

]93у"";

стенки

'о'о'й6а

';;;;;;..""

''-

сьтщенньтй

пар

при

этом

час'тично

;;;;";;_

линдра.

Ёаи'больш'#

-'.,'''ой""*"!рБйЁ''.*,

щ*#ж1#$,**ъ1

ъъ.ж*

1ж*ф[*$*;#*1#

Речь

идет'

коне-чно,

об

установивтшейся

работе

щественное

изменени*

,"*'-р,'урь!

происходит

'}{ашиньт'

не

об

явлениях'

,р'"*'д"й'*

,р";,;;;

только

на

вну1рен"*Б

,'"*р'ностр1

сте'нок. (ак

ма|линь!

ход.

пока'зано

на

фиг.

2-\1л'

на

внутренней

,'"3р*-

Работа

пара

в паровой

.|!4сццц9

|разд-

Фг:г.

2-11.

}1зменение

[темлературьт

по

толщине

стенки |{илиндра.

ности

стенок

температура

их

колеблется ме>к}у

то,чками

и !;

гто мере

углубления

стенку

амплитуда

колебаний

температурь| падает; на_

ч|1ная

от

точки

п.'

\1а толщине

стенки 6 тем_

ператуРа

ка){<дого

из

слое'в

стенки

не

меняется'

пони)каясь

по,степенно

нарух<ной стороне

стенки

(тонке

п).

Ёа

фиг.

2-!2

показано'

как

фактинеск\4

|13-

менялась

температура

на внутренней

поверх-

ности

стенки

в само,й

стенке

на

расстояниях

\ и

2 мм

от внутренней

поверхности.

|1ри

раз_

ности

тем1ператур

свет(его

|1'отработав,тшего

пара,

равной

108"

с, на внутренней

поверхно_

сти

стенки

на,блтодал,ось

колобан.ие

темпера_

турь1

до

7о"

с,

а на глу6ине

мм

_ли1пь

до

32о

с.

Фпьттьт

относятся

ма1|]ине,

рабо_

тав:'шей

на

на'сь1ще,нном

паре

при

26,9 об]мин.

6 повьт,тшением

числа

оборотов

амплитуда

колебаний

тем]пературь|

сни}<ается.

?ак,

ре_

3ультать1

других

о{пь1то'в

пока3али' что

при па_

дении

температурьт

пара

на

55'

колебания

температурьт

стен'ки

на

глубине

мм

состав_

д1{цпри

о6|мин

3,3"

с,

при 73,4

об|мин_

2,2"

с.

!еол

поаеротпа

хра

!оааа

па'

е'аё!сы

Фпг, 2-\2.

14зменение

температуры

стенки

цилиндра.

|аким

о'бразом,

установлено'

что

коле6ангто

температурь1

стенки

значительно

них<е

разности

температур

пара'

поэтому

в первом

лриблп-

жен.ии

(в

особенности

в бЁгстрохолнь1х

ма1пи_

нах)

мо>кно

считать

среднюю

температуру

сте1{ки

по,стоянной.

€ледует

отметить'

что

не вся

масса

пара

участвует

в теплоо,бмене'

а лит11ь

слой, при_

легающий

к стенке.

0пьттьт

пока3ь[вают'

что

период

отдачи

тепла

стенкаш{и

(после

испа-

рен?]я

осев1шего

на них

конденсата)

этот слой

|'р,.

перегревается'

3атрудняя

переход

тепла

(коэффициент

теплопеРеАачи

от сухих

стенок'

как

и3вестно'

3начите'_1ьн,о

ни)ке'

чем

от

смо_

ненньтх).

|1оэгому

средняя

тем,пература

стенок

ооь]чно

.вьг1пе

средшей

тем!пеРатурь1

пара.

}1а

фиг.

2-13

показань1

изм,ен'ение

темпеРа_

турь1

нась]щенн,ого

,пара

цилиндре в

теченио

оборота

вала'

такх(е

средние

температурь|

|]га

стенки.

|{ередача

тепла

от пара

стен-

кам

прои'сходит

на

пути

а6.

3атштрихованная

площадка

на3ьтвается

пол'ем

начальн'о'й

кон_

денсации.

|{ренебрегая

количество}1

тепла'

которое

воз-вР1ща9щя

стенками

пару'

в.

и.

[риневеш_

кий

[.г{.

11] считает

потерб

от

теп.:|ообмей

ч1влой

коли|честву

тепла'

отнятому

от пара

при

впуско

и начал'е

рас1пире,ния.

3то

количество

тепла

с:

[

ьР

0,_/,-)

ёт,

|де

п,_коэффициент

теплоотдачи

от

пара

стенкам;

Р_поверх}{ость

стенок'

которь1ми

со-

|1рикасается

пар;

./,

температура

пара;

|'--температуРа

стенок;

т_время'

течение

которого

происходит

отдача

тепла

стенкам.

Бсе

величинь|

под

знаком

интеграла

явля-

ются переменнь}ми'

во

для

упрощения

мох(г|о

6ч

\г

Фиг.

2-13.

14зменение

температуры

пара

цилиндре

поле

пачальной

конденсации.

2-61

1||ерьс

борь6ьо

потерей

от теплоо6мена

принять Ё

постоянным, а

под .Р_понимать

средню1о величину поверхности

стенок

за

время

отдачи

тепла

паром.

1огда

ч_

ьР

)

(|"_[,*)4с,

'ле

0"_!"-)ёт

измеряется

за|штрихованной

площадкой

на

фиг.

2-13.

.&1атематическая

теория о,бмена

тепла в

[и-

линдре;паровой

машинь1

разработа;:а

А. А. Рад-

цигом.

0днако

прилох<ение

ее

практическим

расч'ета},1

затрудняется

из_за

о'тсутствия

на-

дех(нь1х

данньтх

коэффициенте

тепло,о,тдачи

от пара

стенке

обратно.

Беличина

этого коэффишиента

су1цественно

ра3лична

для

следу1ощих

слу{аев:

1) когда

температура

стенки

ни)к'е

те}{пе-

ратурь1

нась1щения

пара

(независимо

от

того'

является

л|1 пар перегреть1м

илу1 насьтщен-

ньтм),

причем ко'нденсат

осах{да'ется на

стенке

в1{де сплогшной

пленки

(<<пленотная)>

ко!нден_

сацгтя);

когда

температура стенки ни)ке

темпе-

ратурь[

нась1щения

пара' но конденсат

оса}к-

дается

в виде

отдельнь1х капель

(<<кашельная>>

конденсация);

когда пар перегрет'

темшература

стен-

ки

вь]|]]е

температурь1

насьтщения

пара' так

что

кондрнса'ции

пара вовсе не

шроисходит.

первом случа,е

величина

коэффищиента

теплоотдачи

зависит

от

физинеских

констант

пара

от

разно,сти

температурь! насьтще-

ния

пара и температурь1

стенки.

(

увеличением

этой

азности

коэф;фициент

теплоотдачи

умень_

!пается.

Фбьтцно величина

е'го

составляет не_

сколько ть1сяч ккал| мэ нас

ера0,

1(оэффициент

теплоотдачи

от

перегр'етого

пара

к стен,ке почти

такой

}ке'

как

0т нась{-

щенного

пара'

если температура

стенки ни)ке

тем!пеоатурь1

нась1ще|\ия, у!

]Разн'ость

А/

обо-

их

случаях

оди!т{акова.

|{ри

капельной

конденсации

коо,ффициент

теплоотдачи

от пара

к стенке в

10-20

раз

больтше,

чем

при шленочной кондег!сации. |{ри

!!аличии масла

пар'е

во3никновение

ка]пель_

ной

конденсации на

обработанньтх

п'оверхно-

стях

цилиндра

более

чем

вероятно.

Фдна'ко

установить'

какая

форма

конденса'ции,превали-

рует

цилиндре

паровой

ма'1шинь1' по,ка

не

удалось.

.(ля

перегретого

неконденсиру1ощегося

па-

ра

коэффишиент

тепло'отдачи' определяемьтй

по

фо:рмулам

теплоо'бм'ена

га3а с0 стен-

ками,

с'о,ставляет

обьтчно

нес1(олько

десятков

ккал|

м2

нас ера0,

т.

е. он

во

1!1ного

раз

мень1ше'

чем при

нась!щенном

паре.

Аналр:тическиопРеделить

количеств'о

теп-

ла'

передавае}1ого

стенка}1,

едва

ли

во3мо}кно,

гак как

трудно

установить

точную

картину

т'еплоотдачи

на

ра3личнь1х

по'в'ерхностях

цР|_

линдра

и .поршня.

Беличин6

потери

от теплообмена

бо::ее

все-

го

зависит:

от

со'стояния

.лара

цилиндре'

влияю_

щего

на

коэффициент

топлоо,тдати;

от

разности

темп,ератур

пара }]. стенок

(по'следняя

сравнительно

небольтшой

степ'ени

3ависит

от

давления

вь]]пуска:

чем

вь11ше

сред-

няя

температура

стенок

по

сравнен:[}Ф

€Ф

сред_

::1-19},,"ратурой

пара'

тем

мень]'1]"

,о'.рй

о,

теплооомена);

от времени'

теч,ение

которого

'происхо_

дит

отдача

тепла

стенкам'

т.

е.

от

в,елич!1нь}

средней

скоро,сти

п'ор1пня

(в

,бьтстроходнь1х

ма-

!шин-ах

пот'еря

мень!пе'

чем

в тихоходньтх);

от

величины

<(вреднь]х

поверхностей>1

т.

е.

пов'ерхностей,

ограничивающих

вРеднф

пространство

цилиндра;

следует

оо'кращать

до

минимума

размерь1

пароподводящих

и вь1пуск-

!{ьтх

каналов

(например'

применять

располо)ке-

ние

кла1пано,в

в крь11шках),

избегать

фигурного

о,чертания

внутренней

,поверхности

крь|1]]ек'

ум,ень1]]ать

ра'сстояние

ме>кду

кромкой

пор1]]ня

и первьтм

пор1пневь1м

кольцом

т. п.;

от

степен}{

наполн'ения'

увеличением

которого

в,озрастает

средняя

температура

сте_

нок.

9то,каса'ется

отдачи

тепла

стенками

цилин_

дра

излучением

0кру)кающу}о

среду,

то

с этой

потерей

успе1пно

борются

тем,

нто б_

!т|ивают

цилиндр

матер,иалами

с маль1м

коэф_

фициегттом

теплопро,водн'о,сти.

(

таким

матчРиа_

лам'

например'

относятся

асбест,

вот?лок,'

ин_

Фузорная

земля

(кизельгур)

др.

|1лохо

про_

водят

1,0:|1.т1Ф

так}ке

в'о|зду1пньт.е

прослойки.

@бьтчно

цилиндр

о6птазьтвайт

асб,есто'вой

м]ассой,

обертьтвают

войло'ком

и на не1{оторо,м

расстоянии

от

последнего

об:пиватот

глянцевой

оксидированной

сталью.

|1р,и вьтсоких

темпера-

турах

качестве

и3оляционного

материала

приме1{яют

иногда

ньювел

(85

7о

магне3ии

15%

асбеста).

2_6.

мвРь!

БоРьБь|

потвРвй

от твплооБмвнА

!ля

борьбьт

с п'0терей

щ'

тепло,обмена

су_

ществует

ряд

мероприятий.

Рассмотрим

основ_

ньт.е

и3

них.

ов

уб

тш'к

а.

[ля

поддер>кания

постоянно

вьюокой

температурь1

стен,ок

цилин_

дра

последний

окрухсатот

паро'вой

руба'шлкой,

Работа

пара

в паровой

ма1л!;не

[

разд.

т.

е.

кольцево'й

полостью,

в которую

впускают

све>кгтй

пар.

!ля

это|го

руоайке

про'во,дят

епециальное

отв,етвлен}{е

от

главного

паро_

1!9вода

или

пропускают

чере3

нее

ве,сь

пар

до

посцпления

его

ма1пину.

|1ри

интенсивном

обо,греве

мо)кно

до,биться

того'

что

поле

начальной

йонденсации

сводится

минимуму

или

дчке

к нулю.

Ёаглядно

это

илл]острирует

ф{иг.

2-14,

где

пока3ань1

кривь1е

темпера{ур

на

внутренней !поверхности

стенок

:Р::''Р':9:':__9:.

п5ровой

руа;;;;"Ё

руоап:кой

ооь(чного

т\4:па

с обогревом

паром

повь]шен-

ного

давления.

Бще

более

нагл,д,'

фиг.2-\5,

где

кр!!вь1е

из{\,1енения

теп,1ператур

стено{(

сов_

мещень{

крив_ой

1ем;перд1ур

" '"'.,,щ.нного

пара'

посщоенной

формё

иЁл"*а"',рнорл

диа-

:!1уу",

|1ри

работе

_бёз

руо'ййй_

втор,ичное

испарени,е

начинается

литць

конце

рас1пире-

11ия'

при

нал|\'чии

х<'е

о,богрева

еще

период

впуска'

|1ри

надле)кащем

прогр,ев,е

стенои

кривая

расширениялрибли>кается

к адиа,6ате;

началь-

ная

конденсация

'пара

!п0чти

!исче3ает.

1ак

как

т^_т.'"

рас1пирения

пара

те]\,1!пература

обо-

греваемь!х

ст,ег1о'к

всегда-

вьт||пе

6емпературь:

пара,

слой

послед1{его'

прилегающи;;

с{ён_

}1}:^

перегревается.

3то

'обстоятельство

еще

оолее

ухуд1шает

,теплообм,ен

м'е}кду

паром

стенками,

с'пособствуя

сохранению

в,ьлсокой

тем'пературь|

стенок.

-.'^1т"_

Ёа

обогрев

стенок

цили!|дра

расхо-

дуется

парово,й

рубатшке

известное

количе-

ство

тепла'

однако

в больтшин-',.

*''у*.ев

оно

м'ень1пе

того

вь1игрьт|па,

которьтй

получается

результате

пони>1(ения

начайьпой

конденса-

ции. Б

старь1х

тихох@днь|х

ма]шинах,

!а,ботаю-

щих

насьт1щеннь1м

п9ром,

сберех<енйе

тепла

от

тх}ме1ления

паровой

-рубатшкй

сос.''ляло

\ч

"ю

отдельнь1х

случаях

доходило

до

200ь ,

Фсобенно

вь1годен

ь6;.6";;;;;.-

цили'н_

*'р'1:'"]3

которь1х

начальная

конденс'ция

чре3_

вь('чайно

интенсивна.

,{о0

пораа;ня

Фиг.

2_15.

|4зменение

те},пературьт

пара

Фттг.

2-14.

стенки

по

длине

пилйнл$6.

?о

о'6сто,ятелы

:::у19',

р"

;;;"б:''1;"

#"ж&ъ

;т#$

;[т';

поних{евия

начальной

конденсации,

объясня'ет-

с-я_лизким

коэффи'цр9нтом

теплой'чи

от

ст€-

::: 5 !'ру

период

вь[пуска'

^,!д'.отдавае-

!4]]е

руоа1шкод

Раб9нему.

пару

тепло

теряется

оес1т1оле3но

Ёиз'кий

коэф

и!дйе",

}",''

''д,*,

обусловливается

наличием

рассматриваемь:й

период-слоя

лерегретого

пар1

стенок.

\/сооенно

вь!годен

обогрев

рубатшки

не

па-

Ром'

отработав1шими

-газ/йи

(;;;';мБ,

.1--^{9т"*.билях).

3десь

при

значительном

ум_-ен_ь1;|ении.

начальной

конденсации

нет

ника-

кои

затрать1

тепла

на

обогрев

стенок.

(

сйа_

:":1.'

о,богрев

рубаплки

горячими

газам,и

да)ке

локомобильньтх

ма111инах

встречает

серьезнь1е

конструхтивнь|е

экспл,оатацйонньте

затр

удне-

|11ия

настоя,щее

время

почти

-не

при,ме_

няется-

современньлх

бьлстрохо,дньтх

ма1цинах

ма1шинах

многократного

растшр|реъ1ия' в

к0то-

рь|х

начальная

конденсайия

уйен,гшае'ся по

пр'и|чинам'

}(?8Бт33ё[,1ьтм

-ни'х<е'

вь]и!грь]1|ш

0т

примен'ения

паоовой

ру.батпки

не3начителен.

Р'.у:^ч1",*,

ра,ботатоших

1перегреть1м

паром'

:_--у]'р,'*

п0геря

от

теплообйена

сведена

до

у^1нимума'

пр'именен{ие

паровой

ру6ат::ки

й-

вер|']]енно

нецелесою!бра

зно.

- ^

-!:?у"у

современнь}е

паровь]е

м а!]]и1нь!

вь]_

полля|отся

о,бь:чно

без

рубайек.

^^-1.1е]_и

чен

чис-л

о бор

отов.

9ем

:9{,,'*

время'

теч,ение

которо.о

происходит

отдача

тепла

от

пара

стенкам'

тем

больтпе

вре}|я'

предоставляе'мое

датя

о,братного

тепло-

во'го

потока,

и тем

на

больтшу[о'толщР{ну

стен_

ки

раопространяется

изм'ен'ение

тем|пера,турь|.

0'пь{тами

}€?3ЁФт8о1'€Ёо'

что

толщина

эта

обрат-

но

пропорциональна

корню

квадратному

и3

200

!50

ё"

!аол

оо!о?о:па

гра!оасапа,

,80

вра0усы

€

паро0ой

рубас:зхой

оч

{

.Ф

нась|щенноео

/?ара

рубачтсой

оай,й''

?!зменение

1е}у1пературы

цара

сте}{ок.