Трубилин Е.И., Абликов В.А. Машины для уборки сельскохозяйственных культур ?конструкции, теория и расчет)
Подождите немного. Документ загружается.
141
A
cos (
)sin(
;
1
cos(
cos
и получим:
gAtr
dt
d
н
cos
1
2
2
2
, (1.116)
б) Движение вверх по решету (рис. 1.56 б)
ε
в
– относительное перемещение вороха вверх;
dt
d
в
относительная скорость;
2
2
dt
d
в
относительное ускорение.
Из рис. 1.56 б следует:
)sin()cos(cos
2
2
gmJ
dt
d
m
в
.
Разделим обе части уравнения на cos(φ+α+β)
B
)cos(
)sin(
1
)cos(
cos
,
и получим
Bgtr
dt
d
в
cos
1
2
2
2
. (1.117)
Следовательно, имеем равномерно-переменное
движение.
Представим все это графически (рис. 1.57).
Интегрируя уравнения (1.116) и (1.117), считая
начало скольжения материальной точки в n
1
и n
2
(рис. 1.57) (интегралы берем в пределах от 0 до t),
получим уравнения относительной скорости движе-
142
ния зерна вниз и вверх по решету:
tАgtr
dt
d
н
sin
(1.118)
tBgtr
dt
d
н
sin
(1.119)
Графически правые части этих уравнений пред-
ставляют собой разности ординат между синусоидой
скорости грохота и прямыми, проведенными из то-
чек n'
1
и n'
2
т.е. касательными к синусоиде. Наклоны
прямых n'
2
к и n'
2
p определяются соответственно:
gA = tg γ; gB = tg θ.
Под углами γ и θ проводим прямые п'
1
к и n'
2
p.
Рисунок 1.57 Графики скоростей и ускорений решета
143
Относительное перемещение вороха
Для его определения нужно вновь проинтегриро-
вать уравнения (1.118) и (1.119). Но проще это мож-
но сделать, пользуясь рисунком 1.57.
Рисунок 1.58 Режимы работы грохота
S
н
=F
н
m
v
m
c
- перемещение вниз, м;
S
в
=F
в
m
v
m
t
- перемещение вверх, м.
F
н
и F
в
- площади на графике (рис. 1.57), ограни-
ченные кривыми изменения скорости переносного и
абсолютного движений. Средняя скорость переме-
144
щения вороха по грохоту равна:
н
вн
ср
Т
SS
V
.
,
где
2
н
T
- период движения,
S
н
– S
в
- перемещение вороха за одно колебание,
м.
Устойчивый и неустойчивый режимы работы
грохота
Режим работы грохота определяется моментом
"приземления" материальной точки на грохот (рис.
1.58). Режим неустойчивый, когда t
н
>t
в
.
Пока материальная точка не завершит своего
движения вниз, она не станет двигаться вверх. Этот
неустойчивый режим переходит в устойчивый через
несколько взмахов.
Условие отрыва вороха от грохота
Кроме относительного движения, материальная
точка может быть и подброшена вверх (рис. 1.59 а),
при этом:
cos)sin(cos
2
mgtrm
отсюда можно определить угол начала отрыва воро-
ха от решета. Очевидно, нужно брать cosωt=1 (мак-
симальное значение):
145
)sin(
cos
2
g
r
кр
Критическая угловая скорость грохота будет
равна:
)sin(
cos
r
g
кр
,
Частные случаи (рис. 59 б, в).
1)
,0
ctg
r
g
кр
,
Рисунок 1.59 Отрыв от грохота: а – подброс вверх; б - ча-
стный случай, β=0; в – частный случай, β=360-α.
146
2) Колебание решета в плоскости самого решета.
В этом случае отрыва вороха от решета не будет, т.к.
проекции сил на NN равны нулю:
β = 360°- α; ω
кр
= .
Определение числа оборотов для различных
режимов работы плоского решета
Определим число оборотов для различных усло-
вий работы решета и перемещения по нему материа-
ла (рис. 1.60).
I режим:
Agr
2
1
- скольжения нет ни вверх,
ни вниз;
r
Ag
1
- это минимальное число оборотов.
II режим:
r
gB
r
gA
2
для скатных досок,
где требуется движение только вниз.
III режим:
r
gA
3
.
Рисунок 1.60 Режим работы плоского решета
147
1.5.4 Движение вороха по плоскому решету с
учетом отверстий в решете
При условии скольжения зерна вниз по решету
Обозначим: D -диаметр отверстия в решете
(рис.1.61), d – диаметр зерна, D < d; sinθ=
d
D
Рисунок 1.61 Движение зерна по решету
Направление J проводим, основываясь на преды-
дущих материалах, под углом β к горизонту.
Условие движения зерна вниз по решету:
(M
1
)
A
>(M
mg
)
A
.
Проводим прямую
- 2008 — 2025 «СтудМед»