Шкловер Г.Г., Мильман О.О. Исследование и расчёт конденсационных устройств паровых турбин

Подождите немного. Документ загружается.

0,3

6 !!2

:!-

^\ц

а;!а

0,ч

111

Рис. 3.13' Фбобщение опь]тнь!х

ддннь|х

по

те'1пообмену при конденсации

пара на веР

тикалы1ом

ряде

горизонт:ц|ь}|ь.х

тру6ок

(обознаиения

см.

рис.

3.12)

&с. 3.14.

|,!зменение

коэффшдиент!

тет|лоотдачи

на

расстояпи8х

мещцу тру6ками

(Аг

=14о€):

мм; 2

=6мм;

]т

мм; 4

!а

=16

мм

вь|соте

ряда

лрп

различнь[х

=24мм;5-А=|5мм;6-

0р

0,8

0,7

ности тРубок имеются больгддае

участки'

свобод}!ь[е

от во3действия

нате-

кающего ко[|денсата'

и течение |1ленк}|

|{а этих

г{астках

характеРизуется

чис']ом Ре,,

.п'.т:я

од|{ночной

горизонтальной

трубки.

8водя

Расст}1отРе-

}1ие

функцию

натекания' моя(но

о![ределить

тисл!о

&енл'

отра)кающее

дискретнь!й

характер течения конденсатной

пленки:

тап

Ре#':-

г(

ч;)[,+ц'(|_[п)1'

!1/

(з,47)

ФбраФтка

опь[тнь|х

даннь|х

в виде зависимости

}.,{ш

Ре{,

пРоведен_

ная

г{етом

соотно|шет114й

(3'37)

(.+1)'

представлена

на

рис'

3.13.

||риведенньлй

график подтверж'{ает предполо)кение

о том'

что

уче1

ди9

кретного

характеРа

течения конденсатной

гш:енки

устраняет

расслоение

опь|тнь|х

точек' пол)деннь!х

при конденсации

водяного

пара в

области

м!шь!х

чисе'! кеп'1.

}|нтересно

отметить' что применительно

фреонам

оце!|ка

фун*ции

натекания

показь!вает'

что

д'|я

экспериментов

[21]

у)ке

на

второй

трубке

ряда

вь!полняется

ус'[овие

{э

1. 3то

говорит

о том'

что

дискретнь|й

ха-

рактер

перетекания

капель вь|рждается.8

соответствии

со структурой

формульп

(3.47\

услов," |!

1 ознанает,

нто

&е}, переходит

в обь|чное

чист!о кеп'[

!ля

фреонов

справедг|иво

обобщение

опь|тнь1х

д11ннь|х

в координатах шц

&е,'', как

это полагаетсяъ

|2\1].

3 опьлтах

установлено

вт|\|яъ|'\е

расстояния

/о мех<ду

трубками

ряда

}|а

те1шообмен

при конденсации

неподви)|Фого

паРа. Ёа

рис.

3.14

значе-

ния коэффициентов

те|1лоотдачи

на тру6ках

ряда

отнесепь!

к эксперимен-

т:}льному

коэффи'ц1енту

те|1лоотдач14 ао

на одиночной

трубке.

Ёа

зтом

графике

представлень|

опь|тнь[е

Результать!'

полу{еннь!е

|-[ри

темперацр.

ном

н:}поре А[

14,|

на

пу!|ках

расстоянием

между

трубкат'па

Ро

=4,5,

6'9,16,24

мм' Ёа всех

исс]1едованнь|х

расстояниях

наблюдается

монФ

тонное

снижение те11лоотдачи

по

вь|соте

ряда'

но

уровень'

на

котоРом про_

исход.{т

это

снижение,

различен.

1ак.

дт:я

пакетов

труФк

!э

=4,9,16,

'-1

о-ч

1-2.-5

о-3

"-6

24 мм коэффициенть! те11лоотда!и не превь'||!ают

0о

максимальное

расслоение

опь[тн.ь|х

даннь|х'

наблюдающееся|1а

пятой трубке'

не превь|-

улает 7%.

}1ри

сближении тру6ок

до

расстояций

5 и

6 мм в опь1тах

наблюда_

лось относительное

во3растание коэффициентов

те|1лоотда'пт

на

всех тру6

ках

пунка,

кроме нижней. 14нтенсивность

тегцтообмена

на

первой трубке

ряда

возрастает на'5-127о по

сравне}{ию с

одино|!ной

трубкой.

Ёа

рис.

3.15

пРиведена

зависимость коэффициентов

те!1лоотда1м

на в^ерхней

трубке,

отнесеннь|х

06,

Ф1 безразмерного межтрубного

зазора

/о

=7|о,где

ка11иллярная

постоянная. 1акая обработка

опь|тнь|х

даннь|х

показь[вает'

нто

обнаруженное

увеличение

те|1лоотдачи

связ:!но

с возрастаюшей

ролью

сил поверхностного натя)|(ения. 8оздействие

поверхностнь|х

сил. приводит

к тому'

что

при

сближен|&! трубок изменяется

масса

капель'

перетекаю-

щих

трубки

на

трубку. 8

экспериментах полу.|ена

з(}висимость

массь|

перетекающей

кагцпи /пк от

диа|у1етра

трубк и гтежтрубного

расстояния.

Результатьт

измерегпай

7пк

т|рпвеАень1

на

рис.

3.16,

на котором

введень1

следую!|ие

офзначения:

?пк

]

\[е

='-

1(иносъемка

процесса

конденсации

покаЁала'

ито

каждьлй

акт отрь|ва

ка!1ли

от ни)Фей

образуюшей трубки

пРиводит

к возникновению

отдель

нь|х

затух:||ощих волн

в поддонном

с']ое

конденсата.

Ф|/ао

1'2

1'0

ц8

5 67 8

Рис.

3.15.

3лияние

межтрубного

грубке

ряда

зазора

на

коэффи:{иент

те|1лоотда1и

на верхней

й;/\/еп

114

712

1'!

0'8

0,6

Рис.

3.16. Блияние

мехсрубвого

зазора

на

массу 0'!рь|вающейся

ка]|

|и:

диаметрщубки

/=8мм;

4=12мм;

3_ 4=16

мм;

4=25

мм

!пк

(3.48)

'(?)'''

(;)"

}меньцлетпле

массь| пеРетекающей

катши

при

сближехпшл

тру6ок

ведет

росту

частотъ[

оть!ва

капе'|ь'

а о1едоватепьно'

и к

)величению

интен-

сивносп{

волнообразования.

[!али,ше

волновьп(

пРоцессов

пРиво,щ{т

РФ

личению

коэффи:цента

те!1поотдачи.

€опо

ставлетпле

графиков

показь[вает'

что

максимш1ьное

реличение

те]шоотда!и

наблюдается

прп !о

когда

Размерь!

пеРетекаюц|ей

катш:и

ми}|имш|ьпь|.

Рисунок

3.16

подтверждает

вь|вод

[{6]

о том'

что

ш|ияние внешптей

геометрии

системь|

на

щоцессь['

опРеделяемь1е

лока.'1ьнь[пша

межфазовь[ми

взаимодействияг'п;,

пРояш1я-

ется

в тех

спу!аях'.^когда

вне1!|н|{е

маст:пабь:

становятся

соизмеримь[ми

с вЁгу1Ренними лпднейньхтчцд

мас:'дпабапдд

3.4. влиянив

скоРости

пАРА

и гвомвтРии

пучкА

нА твппоотдАчу

пРи кош1внсАции

1еоретинеский

анализ

влиян,{я скоРости

пара

на те|ш]оотдачу

бьшх

вьт_

полнен [{уссы:ьтом

ддя

о1щая

тйенощдой

конденсации

на

вертикальной

стенке. [1ри

этом [{уссы:ьт

стита'т'

что

пРи

мех:}ническом

взаимодействгпд

пара и |шенки

ко}щенсата

умень1|ш}ется

толц!|на

поо:едлей

и' соо1ветст-

ве[|но, ее теРмическое

сопРоп.1ш1ение.

Резщьтатьт

расчета

Ёуссе:тьт

пред.

ставш1 в в|{де

сдотно||'ения

ап

ан

Ф(00д),

(з.49)

где

||'

р1н**ан/Ф"}*8);

здесь с,

коэффи|ц,|ент

те|1лоотдд|и

при

ко1ценса|{и}|

рихущегося

пара; 1.уп

скорость

паРа (принята

постоя:птой

по всей

поверж:осш:).

Фсновньге

Результать|

}|сс]тедования

[|уссепьта

иллюстРируются

на

рпс.

3.11

.3ффекптвность

те[шоотда'.и

возрастает'

как вид||о

из

рисунка,

повь[1цением

давпения

и скоросп{

пара.8

усповиях

экс||пуатационного

вакуу}1а

влияние

скоРости

оказь|вается

незнатите]1ьнь[}1.

ко:ценсатоРах

скорость пара

по меРе

его

движения

вдоль повеРхно_

спд тегшообме!|а

вс]тедствие

ко}ценошц{и

части пара

умень|1иется.

€Редцляя

скоРость

опРедепяется

геометрпческим][

Размерами

поверхносп.|

ош1аж.

дения

степенью

ко!ценса{|{и

пара А.

[4,

бьг:о

обнару:кто'

что

пРи

сп

Фн

&.:с.

3.17.

},|змене:пде

кофф:щиевта

те|| тоотдачи

зависимосги

от скоросп{

|иправленяя

дви)кё

}!|{я

пара

при

разт|||!1|ьп(

ддвлениях:

м;

Аг

10"(; певая

сто|ю1|д

дри)кевие

пара

снизу

ввеРх;

пР:вая

сторова

дви)кение

па-

ра

сверху

ввп3

750

06ерв

25 ш.,м/с

6нцз

использовании од}|ого

!олько параметра |1'

но:ьзя

полу|!ить

однозна1!1тую

зависимость

д'1я

оп[о11|ени

я, а1

ан.

8ьпразив безразмерное каьате]|ьное н:}пРяженио

в виде

функ:щи

рао:а

Рейно:тьдоа гвр} Ре'', а также

использовав

результать[ работь: [+3]

по

влиянию

щения

и перепада

давле}!ия

}{а

фед}'юю

скоростъ

ламинарного

течения |1пенки на горизонтапьной трубке,в

[4]

бьшто

пол)д!ено

уравнение

д'|я

спуч:1я конденса|${и

дРижущегося

пара в

в|{де

ал/1*п

@,}т[ш',

&е,),

ипи в степенной

форме

ал/4н:'4па

шц* к4,

где

=р,ш?'/

Ф"ва|

|[о

опьтпль:м

даннь:п:

Б1!,1 в

обласп.:

давл:ет*тй

пара

рл

(5+100)

к||а,

темпеРатурнь!х

напоров

=2,5+15о

€ и

&е,

500+6000

получено

4п/ан:

28,3по'о8шц-о'5.

(3.52)

[16]

приведень1

результать|

исследований

конденса:щи

пара на гоРи-

зонт:шьнь1х

щубках

обпасп:

мш1ь|х

.пасел

Ре,:

от 46

до

846. ||ри

м:шь|х

!!исп:}х Ре, впияние

скоросп{ пи коэффишие1{т

те|1поотда1и

от

ко|ценс]}

руюц|егося

паРа оказ:}пось

весьма существенньпм.

Фпьттьт

бьши отплсщьп

обо6:цехплой завис|1мостью

ап!4н

9,5.19зр.11'в/тБ

8 опь:тах

811,1, проведенньп(

на

двухрядтом

тттах|\,|атном

п)ддке

с'72

па-

ц/н1{ь|ми

щубками

19|17

р7тпной

522

г*мт, бьшдо

вьпявлено

знатитепьное

впияние

отепени конденса|д11и

на

интенсивность

те|ш1ообмена

как

цФ|ом

по п)д|ку'

так и в

отдФ1ьньп(

рялах

труФк.

[8]

на основании

теореп{|{Ф

ского !ша]|иза

опь1тньш(

д:}нньп(

по

этому

тучку

полу{ена.форшгула

рля

приФ:иженного

расчета

среш|его коэффициента

те|1поотдд1|и

)цетом

степени

ко}ценса|дии

рижущегося

тистого

пара

гориз6нтш:ьном

тРу6

[{ом

щ/т|ке'

имеющем

один

ход ох.}1аждаю|цей

водьт:

(3.50)

(3.51)

(3.53)

(3.55)

30с"

(ж)'''' (#)

_о'1'?5

_д1

0;84

0.84

,цо7'р'54)

3начения 7,,

вьхшас}леннь!е

по

(3.5Ф,

знат{ительно

отли!!аются

от о1ь!т.

ньп( при

вь|Фких

степенях ко|ценсш1ии

пара'

что

объясняется

автором

существеннь|м влия1'ием

местньш(

ко|щентРа|ц.1й

возщгха

паре в нижних

р{дах

тучка.

[оротшее

совпадение

опь|тнь[х

расчетньо(

даннь|х

полу{ено

при степе!!ш(

ко}ценса|$ш1

пРимфно 4Ф".

18|

[1ри

ко:ценсации пара

в горизонт!}пьном

трубном

п)д|ке

сред*ий коэф-

ф:лиент

те11лоотда1и помимо

других

факторов

зависит

от

средлей скор-

сп{ паРа в пучке' которая

опредепяется вь1ражением

йп:

тц"ёР.

Рр

Фпределтение

местнь|х

значе*пдй то,

трубном

п)д|ке

пРедставляется

труднь|м' поэтому

целесообразнее

утпп!ть!вать

вщ,1я!{ие

на

ве]1ичину

сред!е-

го коэффициента

те,1поотдачи

и3вестной

скорсти

пара

на

входе

в труб-

нь:й

пузок то,9.

Фдгтако в этом

с]|учае при

одинаковой

скоРости

пара

на

входе в

пщок

шьо

соп31

3начение

среднего

коэффициент:1

те|1лоотда.пт

будет

рат|ич-

нь|м

в зависимости

от

геометРических

характеРистик

(компоновки)

тру6нь:х

пучков.

Бшти

рассматривать

теплообмен

пРи

ко}{денсации

пара

во

всем

щубном

пу{ке

как

внутреннюю

заАач},

а те|1лообмен

каждой

отделдьной

трубки

как

вне[1|нюю

задач'

то 1!1о)с|о

зап}|сать

6,=

Ф(ш,6,

[|Р)

(3.56)

(3.57)

гАе

-!_

площадь

проход1{ого

сечения

д'|я

пара

узком

сечении ]у1ежду

тр-убками

по

пеРиметру

трубпого

пучка;

площадьповерхносш|

те]ш1о-

обмена

трубного

пг{ка.

€имгц:екс

Р в

этом

с'1учае

в определенной

мере

характеризует

геометрию

пг{ка.

Фтнодцение

[|Р

у:тя

трубного

прка

мо)кно

представить

в виде

!5[^5_

:3,

тё

1п!,

|ё!

где

периметр

набегания пара

узком

сечении между

трубками

по пе-

риферии

дР}6пого пучка; г:

количество

труФк

в пу]ке; |,

Б]хпна

трубки; 5

относителльньтй

периметр набегания

паРа на

трубньй

пучок.

1аким

обршом, геометринеской

характеристикой

горизонтапьнь|х

трубнь:х пучков

разлиштой

компоновкой

определенной

мере явпяется

относительнь:й

периметр набегания пара

на

трубнь:й

п)д{ок'

представляю-

щий

ообой оп|о|1|ение гидРавпического

пери]!1етра

суммарному пери-

&1етру поверхности

труФк в

попеРечном

сечении

пука

(т4р).

3елицдна ,5

в общем виде

у1итьтвает

измене}{ие

скорости пара

в тру6

ном п)д|ке

(при

известной

скороспа пара

на входе)

и косвенно

),чить|вает

влияние

стекающего

конденсата

на те|1лоотдау'

так

как 5 характеризует

глуб:шлу

трубного

пу{ка.

Безразмерньтй

периметр

мох<ет бь:ть

использован

также

и при

расчете

прость!х

горизонталы{ь1х

коридорнь!х ипи

11ихматнь!х пучков. Бшти

цдохо

рубок

одном

горизонтапьном

ряде

коридорног0

пунка

обозна,*тть через и',

ниФ:о

горизонта.пь

нь|х

рядов

по высоте

пучка

9ерез

и'',

то

(3:5

€нитаем, что

проходное

сечение пучка остается

постоян}1ь1м

соп$1,

л,

оопз1)

и3меняется

только чис]]о

рядов щубок

по вь|соте

пщка.

1огда

Феп'|1п

коэффи

/ $ \1

5= !-!

\т4тп'

п"

/д\х

с"-

[-|

\п" /

|1л|1

6л-

А'

(п'')х

А=

сФ!|51:

|ё!

(3.5

фо

-с!

--?

3!в

е!щ

ц.!

^х

\о

ц'.

о.

чФ

[

г-)

(о

{|.

оо

|о

(л>

о.!

!ъ

хя

.п!

оо

*п

яи

бя

ъ9

.-9

и!з

.'Фц

-ю

ьс>|

-..:\

Ё." ю

^|и

т -9\

*:]=Ф

!!' х

* у!.а

ё х-?

Фч

дч

н9

9ы

9х

9!х

ёп}

о..Ё

Ёи'

фЁ!

Ф'.

о:

* !(-

ч-

ёц!|

й:и

з й8!

оо

н )(!о

.х

хо

фо

Ё!.х

Р5'

х х8

й яц

б;!

9"о

о ;.^

6о\

у\о

;

|ч

чФ

9!]

ц1и

ц)

..о

оо

нР)

о>

)к

6т

!л)

с!

в!в

..ш

-хай

ч6;

е. о\Ё

'о?Ё.

он

86*!

!:Ё€

|&:д

.'9оф

ц>

ъ..и

Ёа Ёёт

$? ЁъЁ

Ё'3 * ?;

Ё 3 5'*а

!5-:Б

! 5

>о"Б

аатаг

Ё*',$3Ё

в>:!! 6

]]

к5:и5

'';х

$':,3ЁЁ

ЁБ Ё5

5:69.

п:

;! .-|!с' Ф о

;^ ц'а

;} и

-уь

$'5

Ё3 Ёв#9

Ё*Ё*-г

Ё Бъ]эЁ

3Ётя+а

Ё Ё

г*3ги

3 я ,

!!*{-

Ё *-г,-я-х

Ё !

"'я&8

ЁвяЁЁЁ

нъ ёч

;.9*

Ётъ'*;

ы{й*-:;

!"а#!;

*5!в

!оч

{!<.

Ф)

г\

'.о

!-,

;Ё

ьъ

Ф)

ь.

(о

6Ё

6'х

2. ш

1о+

с!

616

|о

(о

;!!

о0

Б!

Р)

{'.

!!!!

>хо*

г'.

о!

*^'!в

:з

!в*

(.!(.

о)оЁб]

'ттт

;.оо

!о(охф

!!!!

х>оо

ьп)Ё: |Ё

'!!!

ов+ц

'о[

:!|

Фн

ф^

с^ф

ш>

г_а

'\о

!ф

.-о{

Р::

х\

с,!

Бь.

о.^

6:Ф

!и1

+я

шй

\а

Фо

>ш

к|и

а6|

!ф

ф>

с)и

нч

чт

о\ч

"ю!

ё^'"

-Ф..

\:и

-,х

Ё!|Ф

5 м(*

з-;в

ч-':ч

^о

Ёсо ||

9 $:и

9тт

н'ш

ооч

оё

зс'а

в н,а

х:

вт

с.!

Ё о\

х6:

ш,-,

Ёи-^

*€Р

* 11х

:с'!.

Ё'=*е

(аха

!о

\о

--н

о !!

о>

ц',),

_сэ

ч *;6

!!!|

д ш|и

*оФ

ь:

!ь:

ч'

с!з

,816

(3.59)

учить|вается

ш1ияние

числа гори3онт1шьных

ряд'в

трубок

по вь1соте

пучка

на

величину

4д ана}|о|1|{}!о

дряим

зависимостям

у 151,

0бработка

опь|тнь|х

ддннь|х

по зависимостц

ап| ан

(п'

шцн)

дает

значитепы!ое

расс'1оение

опь!тнь|х точек

д'|я

кош1енсаторов'

имеюц{}{х

различное

чиФ1о ходов

охлах<даюп1ей

ворь\

2 и

различную

т1лотность

рубното

пувка

(рис.3.18

и 3.19).

||ри обработке

опь|тнь[х

д:!ннь|х

Феу'1яя

скорость пара на входе рпо опРедФ1ялась

по

периметру набегания

пара

на

щубньлй

пучок в

узком

оечении между трубками'

многоходовом

щубном

пучке

из-за мень1шего температурного напора в верх-

них

ходах конденсатора

конденсируется

и мень1дее количеотво

пара

по сравнению

с одноходовь!м

пучком.8

связи с

этим

ни>лс:ей

частипг{каподдерживается более

вь|сок!1я

скорость пара'

происходит

менее

резкое

падение лок!ш|ы|ь[х 4ц,

€оо1ве1с1-

венно возрастает

и значение

среш{его

ш|я

всего пулка коэфф:лл,иента те|ш1оотдачи

с,. }весть перераспреде.']ение

температурного

напора по ходам

при известном зна-

чении'среднего

д'|я

всего

конденсатора температурнот1)

напора

представляется

за-

трудните'|ьнь|м.

[1оэтому

цшпесообразнее

ввести

уравнение

те'ш!оотда[{и

поправку

на чиспо ходов водь|'

учить!вающую

изменение температурного напора в отде'1ьнь1х

зо}|ах поверхности.

€

унетом

полг{енной

геометрической хаРактеристики трубнь[х пу{ков

обрафтка

опь|тнь|х

даннь1х

по всем исс'1едованнь1м конденсаторам мо-

жет

бь|ть

вь1поднена

по

бе3размернь|м з:шисимостям:

:.4п'ш

уР,р

Р)0|0с

ан

1акая обработка'

представленная

на

рис.

3'2|,

да;та

удовлетворите'1ьнь!й

результат

ш|я

всех исс]1едованнь|х

конденсатоРов. €

унетом

нйденнь!х

1|иФ]еннь!х

значений

коэффициента

'А

показате]1ей степеней

а, ь,

с зав\4-

симость

(3.60)

запись|вается

|131'

так:

(3.61)

где

{|Р

относительнь|й

периметР

набеганпя

|1ара на

трубнь[й

пу!ок.

!|Р

в более об||1ем

виде

г{ить1вает

влчяние

геометрии трубного

пщка

на

сп и

совокупности

(ис,1ом

ру,А./ Фв4т)

хаРактеризует

гидро-

динамическое

подобие

пг{ков.

[аблшца

3.,/.

|еометрические

характеристики конденс:|торов

(3.60)

=,',','шц-о,5

;)''"

('')

'''',

поверх_ !(ош:пововка

'!остьохла'(-

трубного

дения,

м2

пучка

.{дап:етр

число

хо-

Фтносите::ь-

трубок,

дов

охла'(_

ньлй

перип:етр

г:пт/п:ь:

да!оцдей

набегания

водь1 пара

йатериал

трубок

\20

125

195

280

540

1 750

2х2649

9115

€метшанная

йелльхиор

3еерная

11атунь

мелъхиор

!|атунь

|!енточная

14!12

16/14

16/\4

1\2,5

\6/ \4

1.911.'1

19/\7

19|!1

7^ !7)

24122

28126

0,00935

0,02030

0,01820

0,01700

0,01610

0,01695

0,01315

0,0!010

0,00603

0'00б

0,00673

3 исоледованнь|х конденсаторах 3

{|р

имело

раз|и1нь1е

значения

от

0'06

до

0,0203.

(ак

показшди

опь]ть1,

значение

5 оказь:вает

заметное

влияние

на средгшлй коэффишиент теп]1оотдачи

пРи

конденсации

пара

в трубном пРке к0нденсатора.

€

целью

вь|явле}1ия

гРаниц

применимости

з!}висимоспа (3.61)

для

конденсатоРов'

имеюц|их зна!!ительно

большую г1овеРхностъ,

бьшти

и0

пользовань[ опь|тнь1е

даннь|е

по испь|таниям

конде}!саторов

!]пощадь!о

ловеРхности

1750

('1мз),6200 (утмз)

и 9150

м2

1хтгз;.

|еометрин+

ские х!!рактеРистики этих конденсаторв

приводятся

табл:' 3.1. |(ак

видно из

рис.

3.20, полренн:}я завшсимость (3.61)

удатто

0пись1вает

прцесс и

конденсатор|ш('

на порядок

отлича|о1|щхся

от

самь!х круш-

нь|х

конденсатоРов

[(?3,

на основании

испь1таний

котоРь[х

бьша полу_

чена зависимость

(3.61)

{лава

нетвертвл

экспЁРимвнтА]ънов исслв]1овАнив пРоцвссА

кондЁнсАции [|АРА в гоРизонтА]ънь|х

тРуБньжпучкАх

4.|.

н8котоРь|в вопРось|

исслвдовАния

кондвнсАции

пАРА

в }|АтуРнь!х конд

внсАтоРАх

[{есмотря }|а 1|]ирокое

использова1{ие

ко|{денсаторов,

физитеские

пРФ

цессь|

в них ос1аются

до

сих

пор м:шо

изуче}{нь1п4и'

поэто|у1у новое шРо-

ект[{рв:|ние

всегдд спо)кн!}я

научно-техн|!ческая задача' }{аибольшую

тр}цность

в этой задаче

г[редст{|вляет

расчет

тегшообмена

со сторо}1ь1

па-

Ра'

пРи

кот0рм

присход|{т

прцесс конденсации

Аостатощ*о

отмет}|ть'

чт0

процессе конденсации пара

в конденсато-

рах

образуется

двухфазн.|я

двухкомп0нентная

среда с переменнь1ми по

поверхносш{ ох.']ш{(дения

г&|од||на]у1ическ!{}1и и тегшлофизитескими пар&

метРами. 3есьма

су[цественнь!м

также является

и3менение кон|1е1|трации

неко|!денсируюцщхся

г:вов в паре по мере

его конденсации. [1оскольку

в конденсак)ре

паровой турбинь:

прцессь1

происходят

при

низком а6со

лютном

давле[{ии,

неизбеж!|о проникновение воздуха

извне в конден-

сирулог:ийся

пар. ||ри этом возникает нер!1вномерность

концентраций

вдоль

таектоРии

двихения

пар{)воздутпной

с|иеси в

отдельнь|х зонах

пу|{ка.

8оди к изложенному

добавить

влияние

на интенсивность

те]т]1опере.

да!!и

геометрических

паРа}1етРв ко}'денсатора'

характеРистики

эжек_

тора

необходглмость

обеспече:пля

щубном

п)дке

максимш;ьной

де-

сорбции газ0в и3 конденсата'

то

спо)кность прцесФ'

с]|едовательно'

и его

расчета

у{етом

всех вз'|имодействуюшщх

факторов

ст:}новится

еще

флее очевидной.

Аншлиз

системь1

д,пффере:пщапьньп(

уравнепплй,

оцись|ваюц&{х

процесс

ко|ценса|{ии' позволяет полу{ить

с||исок

'ддсе::

подобия

и перейти

ио

Ф|едованию те|1поотдачи метода|}1и.теории подобия.