Лахмаков В.С. Гидравлика и гидромеханизация сельскохозяйственных процессов

Подождите немного. Документ загружается.

4. Не изменяя режима работы установки, предъявить полученные результаты

пр

5. Вы

бство принятых способов измерения.

бом и записать в таблице 3.1:

а) нию преподавателя) объем, кото-

р . В данной работе

—

ется по

а-

ия пьезометров не меняются), измерить и записать в таблицу 3.1 t — время

аполнения мерного сосуда (время прохождения намеченного объема воды

через

измерения времени;

—

(п ункт не выполняется);

г)

ую погрешность измерения расхода по формуле:

еподавателю и получить разрешение на продолжение работы.

полнить оставшиеся пункты работы.

6. Оценить точность и удо

Объемный способ

1. Ознакомиться с установкой для измерения расхода жидкости объем-

ным спосо

V — объем мерного сосуда или (по указа

ый будет отсчитываться по механическому счетчику

этот объем принимается 10–50 л;

б) t

цену минимального деления шкалы секундомера;

в)

— цену минимального деления шкалы счетчика (если объем определя-

счетчику).

2. Запустить установку и, убедившись, что режим установился (показ

счетчик).

3. Определить и записать в таблицу 3.1:

а) Q — расход воды

по формуле (3.1);

б) t — абсолютную погрешность∆

в) абсолютную погрешность измерения высоты наполнения мерного сосуда

ри измерении с помощью расходомера этот п

h∆

V∆ — абсолютную погрешность измерения объема;

д) Q∆ — абсолютн

QtV

⎡

⎤

⎛⎞⎛⎞

∆=± ∆+ ∆

⎜⎟⎜⎟

⎢

⎥

⎝⎠⎝⎠

⎣

⎦

е (2.6).

; (3.5)

е) д

— относительную погрешность измерения расхода по формул

Весовой способ

1. Ознакомиться с установкой и записать в таблицу 3.2:

со

) m

— цену минимального деления шкалы весов;

в) t

—

2. Из ерить записать в таблицу 3.2:

а) t — время наполнения мерного сосуда;

б m

3. Определить и зап сать таблицу 3.2:

б) расх оды по формуле (3.2);

в) — абсолютную погрешность измерения времени;

г) абсолютную решнос измерения массы

д) — абсолютную погрешность измерения расхода по формуле:

а) m

суда

— массу мерного сосуда;

цену минимального деления циферблата секундомера.

м и

)

брутто

— массу сосуда и заполняющей его жидкости.

и в

) ρ — плотность воды (по справочнику);

Q — од в

t∆

m∆ — пог ть ;

Q∆

QtG

⎡

⎤

⎛⎞⎛⎞

∆=± ∆ ∆

⎜⎟⎜⎟

⎢

⎥

⎝⎠⎝⎠

⎣

⎦

ительную ошибку измерения расхода по формуле (2.6).

; (3.6)

е) — относ

е расходомера;

б) инд

аблицу 3.3:

а)

Измерение расхода с помощью дросселирующего расходомера

1. Ознакомиться с установкой и записать в таблицу 3.2:

а) названи

ексы пьезометров, установленных в широком и узком сечениях;

в) Н

п.д

— цену наименьшего деления шкалы пьезометров расходомера.

2. Взять отсчеты по пьезометрам расходомера Н

и записать их в таб-

лицу 3.3.

3. Определить и записать в т

∆

— разность показаний пьезометров расходомера;

б) Q — расход воды по тарировочному графику, зависимость (3.3);

в)

∆

— абсолютную погрешность разности отсчетов по пьезометрам;

г) Q∆ — абсолютную погрешность измерения расхода по тарировочному

графику;

д) д

— относительную погрешность измерения расхода по формуле (2.6).

Измерение расхода с помощью мерного водослива

1. Ознакомиться с установкой и записать в таблицу 3.4:

а) название используемого мерного водослива;

б)

гв

∇

— отметку гребня водослива;

в)

увд

∇ — цену минимального деления шкалы прибора, которым измеряется

в)

отметка уровня воды перед водосливом.

2. Измерить отметку уровня воды перед водосливом

ув

∇ и записать от-

счет в таблицу 3.4.

3. Определить и записать в таблицу 3.4:

а) Н — напор над гребнем водослива (разность отметок уровня воды и гребня

водослива);

б) Q — расход воды по тарировочному графику зависимость (3.3);

∆

— абсолютную погрешность измерения напора;

г) — абсолютную погрешность измерения расхода по тарировочному

графику;

д)

— относительную погрешность измерения расхода по формуле (2.6).

Таблица 3.1 — Результаты измерений расхода объемным методом

V t Q

Q∆

, %

t∆

h∆

∆

Таблица 3.2 — Результаты измерений расхода весовым методом

брутто

сосуда

m t

∆

, %

∆

Таблица 3.3 — Результаты измерений расхода дросселирующим расходомером

п1

п2

H∆

∆

д , %

п.д

∆

Таблица 3.4 — Результаты измерений расхода дросселирующим расходомером

гв

∇

ув

∇

Н Q

∆

, %

увд

∇

∆

3.2 Лабораторное занятие

«Исследование режимов движения жидкости»

Основные сведения

Основой лабораторной установки

ее поток через

тоненькую трубку подается краситель.

е объемный

вес, что и жидкость, протекаю-

щая ч

ть о режиме движе-

ния ж

ти (рисунок 3.3, б, позиция 1).

Это позволяет сделать вывод,

что в

форму (рисунок 3.3, б, позиция 2).

Этот режим называется

переходным или неустойчивым.

Английский ученый О.Рейнольдс в 1883 году окончательно установил,

что режим (характер) движения жидкости может быть принципиально раз-

личным.

Рейнольдса (рисунок 3.3) является

стеклянная трубка, в которую из бака поступает жидкость. В

Для исключения влияния архимедо-

вой силы краситель имеет тот ж

ерез стеклянную трубку.

Наблюдая за перемещением красителя, можно суди

идкости. В результате таких наблюдений было установлено, что при

малых скоростях потока краситель движется параллельно стенкам трубки, не

смешиваясь с окружающей жидкостью. Хорошо видна прямая окрашенная

струйка жидкос

данных условиях частицы жидкости движутся по прямолинейным тра-

екториям, создавая как бы отдельные слои или трубки жидкости. Такой ре-

жим называется

ламинарным.

Если постепенно увеличивать скорость потока жидкости в стеклянной

трубке, то можно заметить, что, начиная с некоторой скорости, подкрашен-

ная струйка жидкости примет волнообразное очертание, а затем в струйке

появятся разрывы и она потеряет четкую

При дальнейшем увеличении скорости, начиная с некоторого момента,

краситель быстро перемешивается, равномерно окрашивая весь поток жид-

кости. Это говорит о том, что в данном случае частицы жидкости помимо ос-

новно

. Такой режим называется

турбулентным.

го направления вдоль трубы двигаются еще хаотично во всех направ-

лениях. При этом местная мгновенная скорость в потоке непрерывно изменя-

ется

по величине и направлению, то есть наблюдается пульсация скорости

(рисунок 3.3, б, позиция 3)

Рисунок 3.3

а) Схема установки: 1 — вентиль подвода воды от сети; 2 — водослив для поддержания

постоянного уровня воды в баке; 3 — напорный бак; 4 — сосуд с окрашенной жидкостью;

5 — вентиль подачи окрашенной жидкости; 6 — успокоительные решетки; 7 — стеклян-

ная трубка; 8 — вентиль регулирования расхода воды в стеклянной трубке.

б) Наблюдаемый вид окрашенной

жидкости: 1 — ламинарный режим; 2 — переходный

режим; 3 — турбулентный реж

им

де движением неустановившимся, даже в том случае,

если п

щественно увеличивается гидравлическое сопротивление, улучшаются усло-

вия теплоотдачи. Поэтому

движения жид-

кости имеет большое значение при решении инженерных задач.

образно, поэтому вид режима определяют с помощью критерия Рейнольдса:

Следовательно, турбулентное движение, в отличие от ламинарного, яв-

ляется по своей приро

роисходит при неизменяющемся во времени напоре. Движение частиц

при турбулентном режиме напоминает тепловое движение молекул газа. В

результате перемешивания частиц жидкости при турбулентном режиме су

правильное определение

режима

Судить о режиме движения жидкости в трубах на основании лаборатор-

ных исследований, в виду их трудоемкости, в большинстве случаев нецелесо-

= , (3

где υ — средняя

.7)

скорость, которая определяется из уравнения

SхQ

, (3.8)

где d — диаметр трубопровода;

— кинематический коэффициент вязкости;

S — площадь поперечного сечения потока жидкости.

ий Рейнольдса представляет со-

вязкости (его можно также рассматри-

пр

твуют возникновению и развитию пульсаций. В резуль-

тате в

е возрастают пульсации скоростей и связанные с

ними сть больше не может служить

ию частиц жидкости, то есть в потоке бу-

иче-

ия, а при

ый турбулентный режим.

. При этом в потоке возникают п о о

т, то есть на отдельных участках пото р

жим сменяют друг руг .

о формуле соо ош ни сил инерции и вязкости определяется

приближенно, так как не все факторы оказывающие влияние на режим дви-

жения, при этом учитыва

Поэтом чисел спра-

ведливы только для средни стречающихся в практике.

По своей физической природе критер

бой отношение сил инерции к силам

вать как отношение кинетической энергии потока жидкости к работе сил со-

отивления).

При малых числах Rе характер движения определяется силами вязко-

сти,

которые препятс

потоке поддерживается ламинарный режим.

При больших числах R

инерционные силы настолько, что вязко

препятствием хаотичному движен

дет иметь место турбулентный режим.

В трубах

круглого сечения, в среднем при Re < 2 300 (нижнее крит

ское число) имеет место устойчивый ламинарный режим движен

Rе > 4 000 (верхнее критическое число) устойчив

Если 2 300 < Rе < 4 000, то наблюдается неустойчивый (переходный)

режим ульсации, кот

ка ламина

рые п

ный

и тур

степенно зату-

булентный ре-

хаю

д а

П (3.7) тн е е

ются.

у приводимые в литературе величины критических

х условий, обычно в

Например, в потоках с повышенной шероховатостью стенок, либо имеющих

резки

же при

движе

ия работы

б) установить в стеклянной трубке малый расход воды;

в) убедиться, что струйка подкрашенной жидкости пряма

и выключить подачу окрашенной жидкости;

г) зарисовать наблюдавшийся вид

е) и

жидкости и сосуда, а также время его на-

жим, провести аналогичные наблюдения,

измерения и записи.

е изменения формы поперечного сечения, турбулизация наступает при

меньших значениях Rе. Наоборот, отсутствие внешних вибраций, плавное

сужение потока способствует сохранению ламинарного режима при больших

числах Rе (в лабораторных исследованиях удавалось получить ламинарный

режим при Rе = 150 000, однако при этом малейшее возмущение переводит

режим в турбулентный).

В природе и технике имеет место в основном турбулентный режим

движения жидкостей.

Ламинарный режим наблюдается при движении жидкостей повышен-

ной вязкости (нефти, битума, мазута, смазочных масел и др.), а так

нии жидкостей в трубах малого диаметра (капиллярах, порах грунта).

Порядок выполнен

1. Ознакомится с лабораторной установкой и записать над таблицей 3.5:

d — диаметр стеклянной трубки, ρ — плотность воды, m

— массу мерного сосуда.

2. Подготовить установку к работе: подать воду из сети и включить

подсветку.

3. Установить ламинарный режим:

а) пустить подкрашенную жидкость;

я и в целях эконо-

ми

струйки;

д) записать температуру воды t, °С;

змерить m

бр

— общую массу

олнения t.

4. Установить переходный ре

5. Установить турбулентный режим, произвести аналогичные наблю-

мерения и записи.

пределить и записать в таблицу 3.5:

воды по формуле (3.2);

ю скорость потока υ по формуле (3.8);

лить кинематический коэффициент вязкости по приложению 4;

ить значения критерия Рейнольдса (Rе) по формуле (3.7);

дения, из

6. О

а) расход

б) средню

в) опреде

г) вычисл

д) опр

п/п

бр н

Набл.

режим

Режим движения

еделить режим движения по критерию Rе.

Таблица 3.5 —Таблица результатов измерений и расчетов d = , ρ = , m

№

m m

Зарисовать вид

окрашенной

ºС

жидкости

движения

жидкости по Re

3.2 Лабораторн

ое занятие

Каждая движущаяся части о и обладает механиче

циальной и кинетической) энергией. Поскольку количество этой энергии за-

стицы, то при гидравлических расчетах в целях

удобства сопоставления результа принято рассматривать ме

энергию частицы жидкости единичного веса, то есть энергию, приходящуюся

на единицу силы тяжести, действующей на жидкость. Эту энергию

называют

удельной энергией, либо полным гидродинамическим напором H. Гидроди-

намический напор определяется как отношение механической анергии дан-

ной частицы к ее весу и, следовательно, размерность напора может быть

представлена в единицах длины, например, в СИ: Дж/H = H·м/H = м.

Поэтому с точки зрения геометрических представлений полный гидро-

динамический напор Н представляет

собой высоту, на которую может быть

«Опытная иллюстраций уравнения Бернулли»

Основные сведени

ца жидк ст ской (потен-

висит от величины самой ча

тов ханическую

поднята частица жи с На граф а приня азыв е верти-

кал ез ет й

ш зл в че энергии в

сре ча о п еч сечениями

сла и и ной кости (ка-

пел и лл е выра-

жае

нач ер попе-

ного сечения потока, к кот матриваемая величина.

дко

ка соотв

ение ра

стиц, пр

рованного

дравлике п

ранения э

ти.

ствующе

ичных

ходящих

установ

редставля

нергии, в

ик х Н

длины.

идов удел

уть между

вшегося потока

ется урав

уравнении

то пок

ьной механи

двумя попер

реаль

нением Берну

индекс обоз

ать в вид

ской

ными

жид

и, которо

ает ном

ьно

дне

бод

ьно

т за

го отр

оотно

м для

еформ

й), в г

кон сох

реч орому относится расс

111 2 22

его

1212

бх б х

г 2 г 2

zzh

−

++ =++

, (3.9)

1-2

, (3.9, а)

давление нтре т сти со ствую сечения;

объемный жидкости;

υ — средняя скорость пот ответствующем попереч сечении;

ускорение силы тяжести;

коэффициент кинетической энергии (коэффициент иолиса), за-

висящий ры скоростей пот Кинети я энергия

всего потока жидкости в д сече одсчита по значе-

нию сред скорости

, ока ся м фактич поэтому

вводится коэффициент α. жид-

кости, двигающейс круглым трубам, при лам име —

α 2, а при турбул можно приним в с 1.

ст ные о начени еличи оставл х у нулли,

их

и етрич й смы спосо ич ения

показаны

На графиках характерные напоры в каждом поперечном сечении пока-

зываются напорной Н = f

(L), пьезометрической Н

= f

(L) и геодезической

z =

) иями. их построения по оси абсцисс откладывается расстоя-

или

где

р —

γ —

= H

от

вет

в це

вес

яже щ

ока в со ном

Кор

ческа

нная

еской,

потоке

g —

α —

от формы

ней

поправочный

эпю ока.

, п

ше

равномерном

анн

зыв

ом

ает

нии

ень

я по

ентном

я в

ески

инарном реж

реднем α = 1,

равнение Бер

еского изображ

аль

ать

щи

раф

физический

боз

геом

н, с

сл,

яю

б г

в таблице 3.6, а также на рисунке 3.4 и 3.5.

(L лин Для

ние L данного сечения от начального вдоль оси потока, а по оси ординат —

соответствующие напоры (рисунок 3.5).

Изменение напора вдоль потока характеризуется уклоном:

трения):

а) гидравлический уклон (уклон

∂

=−

∂

;

1212

ср

21 12

−

; (3.10)

б) пьезометрический уклон:

∂

=−

∂

;

п1 п2 п

пср

21 12

−

∆

−

; (3.11)