α
(Uy-
β⋅
i
дв
(t
k
))-U
0
t
k
/T=0, t
∈
[0; T]. (4.3)
Для модулятора с ШИМ-1 данное уравнение имеет вид:
α
(Uy-
β⋅
i
дв
(0))-U
0
t
k
/T=0, t
∈
[0; T]. (4.4)
В уравнениях (4.3)-(4.4) U
0
- амплитуда опорного пилообразного напряжения.
Отличие (4.3) от (4.4) заключается в том, что в уравнении (4.4) значение переменной i
дв
рассматривается в фиксированный момент времени (в начале периода), а в уравнение (4.3)
переменная i
дв
входит как функция времени. При анализе импульсных САУ часто вместо ве-
личины t
k
используют понятие коэффициента заполнения импульса на периоде ШИМ
γ
k
, оп-
ределяемого как
γ
k
=t
k
/T. Также
γ
k
называют углом открытия ключа.
3. Рассмотрим один период искомого периодического движения kT<t<(k+1)T (рис. 4.6).
Пусть на интервале kT<t<t
k
состояние системы определяется рис.4.5а, а на интервале
t
k
<t<(k+1)T состояние системы определяется рис. 4.5б. Поскольку установившее движение
периодическое, то i
дв
(kT)= i
дв
((k+1)T).
Записав решение системы в общем виде для интервала времени kT<t<t
k
(система рис.
4.5а) и подставив в него значение t
k
из уравнения коммутации, получим в общем виде выра-
жение i
дв
(t
k
)=f(i
дв
(kT)).
Аналогично, записав решение системы в общем виде для интервала времени
t
k
<t<(k+1)T (система рис. 4.5б) и подставив в него значение i
дв
(t
k
), получим в общем виде вы-
ражение i
дв
((k+1)T)=f(i
дв
(kT)). Из условия периодичности полученное выражение будет вы-
глядеть как x*=f(x*). Решение x* может быть получено как аналитически, так и графически.
4. Зная значение i
дв
(kT)= i
дв
((k+1)T)=x* мы можем найти t
k
и i
дв
(t
k
). Тогда приближенное
среднее значение i
дв
будет определяться как (i
дв
(t
k
)+i
дв
(kT))/2, а величина пульсаций регули-
руемой переменной в установившемся режиме будет определяться как i
дв
(t
k
)-i
дв
(kT).
Для рассмотрения статических свойств САУ с ШИМ используют так называемые регу-