Предисловше к английскому изданию
в то время развитие исследований по спектроскопии эмитиро-
ванных электронов подобные эксперименты несколько лет
ставились только отдельными исследовательскими группами.
Первые эксперименты по фотоэмиссии поляризованных элек-
тронов относились исключительно к магнитным материалам,
в которых поляризация спинов электронов имеет место уже
в основном состоянии системы. Среди заметных успехов, полу-
ченных с помощью нового метода, можно отметить, например,
обнаружение отрицательной поляризации спинов у электронов
вблизи поверхности Ферми в никеле. Значительное расшире-
ние работ по исследованию фотоэмиссии поляризованных
электронов начинается с 1974 г., когда была показана возмож-
ность эмиссии высокополяризованных электронов также из
материалов, не обладающих упорядочением электронных спи-
нов в невозбужденном состоянии. В таких материалах поля-
ризация спинов достигается в результате оптического возбуж-
дения, т. е. с помощью метода оптической ориентации спинов.
Оптически ориентированные фотоэлектроны были впервые
получены в экспериментах с кристаллами GaAs, правда, уже
после того как эффективность метода оптической ориентации
в твердом теле была показана другими методами. Эти экспе-
рименты имели весьма заметное влияние на развитие всей
спектроскопии эмитированных электронов, так как обогатили
исследователей новым, очень эффективным источником поляри-
зованных электронов. Применение пучков поляризованных
электронов в атомной физике, физике твердого тела и физике
высоких энергий рассматривается в главе Пирса и Челотты.
Хотя полезность GaAs-источника поляризованных электронов
была продемонстрирована на целом ряде примеров, все же
существует важная проблема замены его устройством, которое
давало бы не 50-процентно, а полностью поляризованный пучок
электронов (с одинаковой ориентацией спинов всех электронов)
без ухудшения других его важных свойств — высокой интен-
сивности и возможности смены знака поляризации.
Вскоре после того, как фотоэлектроны были оптически
ориентированы в GaAs, стало ясно, что этот метод обладает
огромным потенциалом и как средство проведения чисто спек-
троскопических исследований. Как будет показано в главах
Волеке и Борштеля, а также Майера и Песиа, поляризация
фотоэлектронов, возбуждаемых в конкретных переходах, опре-
деляется просто симметрией электронных состояний, участвую-
щих в переходе. При наблюдении переходов из начальных
состояний с близкими энергиями (например, d-зон в переходных
металлах) знак поляризации уже сам по себе может быть