Шпоры - По оптике и атомной физике

Подождите немного. Документ загружается.

Метод зон Френеля. Френель предложил метод разбиения

фронта волны на кольцевые зоны, который впоследствии получил

название метод зон Френеля. Разобьем эту поверхность на

кольцевые зоны I, II, III и т.д. так, чтобы расстояния от краев зоны

до точки P отличались на l/2 - половину длины световой волны. Это

разбиение было предложено O. Френелем и зоны называют зонами

Френеля. Возьмем произвольную точку 1 в первой зоне Френеля. В

зоне II найдется, в силу правила построения зон, такая

соответствующая ей точка, что разность хода лучей, идущих в точку

P от точек 1 и 2 будет равна l/2. Вследствие этого колебания от

точек 1 и 2 погасят друг друга в точке P.

Из геометрических соображениях следует, что при не очень

больших номерах зон их площади примерно одинаковы. Значит

каждой точке первой зоны найдется соответствующая ей точка во

второй, колебания которых погасят друг друга. Амплитуда

результирующего колебания, приходящего в точку P от зоны с

номером m, уменьшается с ростом m, т.е.

…A

m-1

m+1

…

7а

Дифракция Фраунгофера – случай дифракции, при котором

дифракционная картина наблюдается на значительном

расстоянии от отверстия или преграды. Расстояние должно быть

таким, чтобы можно было пренебречь в выражении для разности

фаз членами порядка, что сильно упрощает теоретическое

рассмотрение явления. Иными словами, дифракция

Фраунгофера наблюдается тогда, когда число зон Френеля, при

этом приходящие в точку волны являются практически

плоскими. Дифракционные явления Фраунгофера имеют

большое практическое значение, лежат в основе принципа

действия многих спектральных приборов, в частности,

дифракционных решёток.

На одной щели: Дифракция Фраунгофера, имеющая большое

практическое значение, наблюдается в том случае, когда

источник света и точка наблюдения бесконечно удалены от

препятствия, вызвавшего дифракцию. Чтобы этот тип

дифракции осуществить, достаточно точечный источник света

поместить в фокусе собирающей линзы, а дифракционную

картину исследовать в фокальной плоскости второй собирающей

линзы, установленной за препятствием.

На дифракционной решетке: Большое практическое

значение имеет дифракция, наблюдаемая при прохождении света

через одномерную дифракционную решетку – систему паралл.

щелей равной ширины, лежащих в одной плоскости и

разделенных равными по ширине непрозрачными

промежутками. Сравнивая с дифракцией Фраунгофера на щели,

мы видим, что распределение интенсивности на экране

определяется направлением дифрагированных лучей. Это

означает, что перемещение щели параллельно самой себе влево

или вправо не изменит дифракционной картины. Следовательно,

если перейти от одной щели ко многим (к дифракционной

решетке), то дифракционные картины, создаваемые каждой

щелью в отдельности, будут одинаковыми.

7б

8. Дисперсия света. Электронная теория дисперсии.

Дисперсией света называются явления, обусловленные

зависимостью показателя преломления вещества от частоты (или

длины) световой волны. Эту зависимость можно

охарактеризовать функцией n = f (λ

) , где λ

– длина световой

волны в вакууме.

Электронная теория дисперсии:

Каждую молекулу среды можно рассматривать как систему

зарядов, имеющих возможность совершать гармонические

колебания – как систему осцилляторов с различными

собственными частотами и коэффициентами затухания.

9. Поглощение света. Закон Бугера.

Поглощение света. При прохождении электромагнитной

волны через вещество часть энергии волны затрачивается на

возбуждение колебаний электронов. Частично эта энергия вновь

возвращается излучению в виде вторичных волн, возбуждаемых

электронами; частично же она переходит в другие виды энергии

(например, в энергию движения атомов, т. е. во внутреннюю

энергию вещества). Таким образом, интенсивность света при

прохождении через вещество уменьшается – свет поглощается

в веществе. Вынужденные колебания электронов, а,

следовательно, и поглощение света, становятся особенно

интенсивными при резонансной частоте. Опыт показывает, что

изменение интенсивности света на пути dl пропорционально

величине этого пути и величине самой интенсивности:

dI = – æI dl. (1)

В этом выражении æ – постоянная, зависящая от свойств

поглощающего вещества и называемая коэффициентом

поглощения. Знак минус потому, что dI и dl имеют разные знаки.

Проинтегрируя выражение (1), в результате получим:

ln I – ln I

= – æl, откуда

eII







(2)

Соотношение (2) носит название закона Бугера. Согласно

этому интенсивность света убывает в поглощающем веществе

экспоненциально. При l = 1/æ интенсивность I оказывается в e

раз меньше, чем I

. Таким образом, коэффициент поглощения

есть величина, обратная толщине слоя, при прохождении

которого интенсивность света убывает в e раз.

10. Поляризация света. Линейно-поляризованный свет.

Свет, поляризованный по кругу и эллипсу. Закон Малюса.

В естественном свете колебания направлений быстро и

беспорядочно сменяют друг друга. Свет, в котором направления

колебаний упорядочены каким-либо образом, называется

поляризованным. Если колебания светового вектора происходят

только в одной плоскости, свет называют плоско- (или линейно-)

поляризованным.

Две когерентные линейно-поляризованные световые волны,

плоскости колебаний которых взаимно перпендикулярны, при

наложении друг на друга дают волну, в которой световой вектор

(вектор Е) изменяется со временем так, что конец его описывает

эллипс. Такой свет называется эллиптически поляризованным.

При разности фаз α, кратной π, эллипс вырождается в прямую и

получается линейно-поляризованный свет. При разности фаз,

равной нечетному числу π/2, и равенстве амплитуд

складываемых волн эллипс превращается в окружность. В этом

случае получается свет, поляризованный по кругу.

Пусть на поляризатор падает линейно-поляризованный свет

амплитуды A

и интенсивности I

. Сквозь прибор пройдет

составляющая колебания с амплитудой A = A

cos φ, где φ – угол

между плоскостью колебаний падающего света и плоскостью

поляризатора. Следовательно, интенсивность прошедшего света

I определяется выражением:

I = I

cos

φ. (1)

Соотношение (1) носит название закона Малюса.

11. Получение поляризованного света. Двойное

лучепреломление в кристаллах. Дихроизм. Поляризация

света при отражении (закон Брюстера).

Плоскополяр. свет можно получить из естественного с

помощью приборов, называемых поляризаторами. Эти приборы

свободно пропускают колебания, параллельные плоскости,

которая называется плоскостью поляризатора, и полностью

задерживают колебания, перпендикулярные к этой плоскости.

При прохождении света через некоторые кристаллы

световой луч разделяется на два луча. Это явление, получило

название двойного лучепреломления. При двойном

лучепреломлении один из лучей удовлетворяет обычному закону

преломления и лежит в одной плоскости с падающим лучом и

нормалью. Этот луч называется обыкновенным и обозначается

на чертежах буквой О. Для другого луча, называемого

необыкновенным (его принято обозначать буквой е), отношение

sin i

/sin i

не остается постоянным при изменении угла падения.

В некоторых кристаллах один из лучей поглощается сильнее

другого. Это явление называется дихроизмом. Весьма сильным

дихр. в видимых лучах обладает кристалл турмалина. В нем

обыкнов. луч практически полностью поглощ. на длине 1 мм.

Степень поляризации зависит от угла падения. При угле

падения, удовлетворяющем условию tg i

= n

(1) (где n

–

показатель преломления II среды относительно I), отраженный

луч полностью поляризован (он содержит только колебания,

перпенд. к пл-ти падения). Степень поляризации преломленного

луча при угле падения, равном i

, достигает наибольшего

значения, однако этот луч остается поляризов. только частично.

Соотношение (1) носит название закона Брюстера. Угол i

называют углом Брюстера или углом полной поляризации. При

падении света под углом Брюстера отраженный и преломленный

лучи взаимно перпендикулярны.

12. Искусственное двойное лучепреломление (Эффект Керра)

В 1875 г. Керр обнаружил, что в жидкостях (и в аморфных

твердых телах) под действием электрического поля возникает

22 lE















двойное лучепреломление. Это явление получило название

эффекта Керра. На рисунке изображена схема установки для

наблюдения эфф. Керра в жид-тях. Установка состоит из ячейки

Керра, помещенной между скрещенными поляризаторами Р и Р’.

При подачи на пластины напряжения между ними возникает

практически однородное электрическое поле. Под его действием

жидкость приобретает свойства одноосного кристалла с оптической

осью, ориентированной вдоль поля. Разность показателей

преломления n

и n

пропорциональна квадрату напряженности

поля: n

– n

= kE

(1)

На пути l между обыкновенным и необыкновенным лучами

возникает разность хода Δ = (n

– n

)l = klE

или разность фаз

Последнее выражение принято записывать следующим

образом: δ = 2πBlE

, где В – характерн. для вещества величина,

называемая постоянной Керра. Постоянная Керра зависит от

температуры вещества и от длины волны света λ

Эффект Керра объясняется оптической анизотропией молекул

жидкости, т. е. различной поляризуемостью молекул по разным

направлениям. В результате жидкость становиться анизотропной.

Ориентирующему действию поля противиться тепловое движение

молекул. Этим обусловливается наблюдающееся на опыте

уменьшение постоянной Керра В с повышением температуры.

13. Вращение плоскости поляризации. Оптически активные

вещества.

Вращение плоскости поляризации света – объединённая

общим феноменологич. проявлением группа эффектов,

заключающихся в повороте плоскости поляризации поперечной

волны в результате взаимодействия с анизотропной средой.

Наиб. известностью пользуются эффекты, связанные с ВПП

света, хотя аналогичные явления наблюдаются и в др. областях

спектра эл.-магн. волн (в частности, в СВЧ-диапазоне), а также в

акустике, физике элементарных частиц и т. д.



Естественное вращение. При прохождении плоскополяр.

света через некоторые вещества наблюдается вращение

плоскости колебаний светового вектора или, как принято

говорить, вращение плоскости поляризации.



Магнитное вращение. Оптически неактивные вещества

приобретают способность вращать плоскость поляризации

под действием магнитного поля.

Оптически активные вещества – среды, обладающие

естественной оптической активностью. Оптическая активность –

это способность среды (кристаллов, растворов, паров вещества)

вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через

неё оптического излучения (света). Метод исследования

оптической активности — поляриметрия. Оптически активные

вещества подразделяются на 2 типа:



оптически активны в любом агрегатном состоянии – сахара,

камфора, винная кислота



активны только в кристаллической фазе – кварц, киноварь

У веществ 1-го типа оптическая активность обусловлена

асимметричным строением их молекул, 2-го типа –

специфической ориентацией молекул (ионов) в элементарных

ячейках кристалла (асимметрией поля сил, связывающих

частицы в кристаллической решётке).

14. Основные фотометрические величины.

Фотометрические и светотехнические величины.

Тела, излучающие свет, называются источниками света.

Раздел оптики, занимающийся вопросами измерения

интенсивности света и его источников, назыв. фотометрией.

В фотометрии используются следующие величины:



энергетические – характеризуют энергетические параметры

оптического излучения безотносительно к его действию на

приёмник излучения;



световые – характеризуют действия света и оцениваются по

воздействию на глаз (исходя из так называемой средней

чувствительности глаза) или другие приемники излучения.

Энергетические величины Световые величины

Поток излучения

= W/t

Вт

Световой поток

Ф = I ω

1 лм =1 кд ср

люмен

Энергетическая

светимость

= Ф

Вт/м

Светимость

R = Ф/S

лм/м

Энергетическая сила

света

= Ф

/ω

Вт/ср

Сила света

кандела

Энергетическая

яркость

= Δ I

/ΔS

Вт

ср м

Яркость

B = I/S cos φ

кд/м

Энергетическая

освещенность

= Ф

Вт/м

Освещенность

E = Ф/S

лм/[м

]

люкс

15. Тепловое излучение. Закон Кирхгофа.

),( Tf





Самым распространенным является свечение тел,

обусловленное их нагреванием. Этот вид свечения называется

тепловым (или температурным) излучением. Тепловое излучение

имеет место при любой температуре, однако при невысоких

температурах излучаются практически лишь длинные

(инфракрасные) электромагнитные волны. Из всех видов

излучения равновесным может быть только тепловое излучение.

К равновесным состояниям и процессам применимы законы

термодинамики. Следовательно, и тепловое излучение должно

подчиняться некоторым общим закономерностям, вытекающим

из принципов термодинамики.

Закон Кирхгофа:

Отношение испускательной и поглощательной способностей

не зависит от природы тела, оно является для всех тел одной и

той же (универсальной) функцией частоты (длины волны) и

температуры:

ωT

– испускательная способность тела.

Сами величины r

ωT

и a

ωT

взятые отдельно, могут меняться

чрезвычайно сильно при переходе от одного тела к другому.

Отношение же их оказывается одинаковыми для всех тел. Это

означает, что тело, сильнее поглощающее какие-либо лучи будет

эти лучи сильнее и испускать.

Для абсолютно черного тела по определению a

ωT

= 1.

Следовательно, из формулы вытекает, что r

ωT

для такого тела

равна f(ω, T). Таким образом, универсальная функция Кирхгофа

f(ω, T) есть не что иное, как испускательная способность

абсолютно твердого тела.