Каманина Н.В. Электрооптические системы на основе жидких кристаллов и фуллеренов - перспективные материалы наноэлектроники. Свойства и области применения

Подождите немного. Документ загружается.

рушения их упорядочения в приповерхностном слое, например за счет

технологии натирания* ориентирующего покрытия.

Нематические жидкие кристаллы как фотоупругие

среды

Выбор нематиков для большинства известных разработок ЖК-

ПВМС, используемых в системах коррекции фазовых аберраций и в

дисплейной технике, определяется следующими причинами [16]–[19].

1. Существует хорошо отработанная методика ориентации нема-

тических ЖК, что позволяет успешно получать однородные ЖК-

структуры большой площади. Используются методы планарной (рас-

положение молекул вдоль поверхности подложки, θ = 0°), гомеотроп-

ной (расположение молекул перпендикулярно поверхности подложки,

θ = 90°) или косой (под определенным углом наклона директора,

0° < θ < 90°) ориентаций молекул ЖК. Схематично укладка молекул

ЖК при указанных способах ориентации показана на рис. 1.5.

а Б в

Рис. 1.5. Расположение молекул ЖК различных видов ориентации: а – пла-

нарной;

б – гомеотропной; с – наклонной (косой)

Ориентация молекул на поверхности характеризуется двумя па-

раметрами – средним углом наклона молекул θ к плоскости поверхно-

сти и энергией сцепления молекул с поверхностью W

. Различают слу-

чаи жесткого сцепления (strong anchoring), т. е. когда W

→ ∞, и слабо-

го сцепления, когда W

имеет конечное значение; в типичных случаях

оно составляет 10

–5

Дж⋅м

–2

Поскольку энергия сцепления ЖК с подложкой и условия ориен-

тации значительно влияют на все физические свойства ЖК, вводится

понятие плотности свободной поверхностной энергии F

; эта величина

по своему физическому смыслу тождественна межфазному поверхно-

стному натяжению. Одна из аппроксимаций свободной поверхностной

энергии предложена Рапини:

sin

WF =θ (1.2)

Энергия сцепления, описываемая формулой (1.2), для нематиков в

случае планарной ориентации может иметь разброс значений от 10–4

до 10–8 Дж⋅м–2. Используются такие ориентирующие покрытия, как

оксиды церия (CeO), кремния (SiO, SiO2), германия (GeO), поливини-

ловый спирт, полиимидные покрытия; натирание стеклянной поверх-

ности хлопчатобумажной тканью также приводит к планарной ориен-

тации молекул ЖК. В случае гомеотропной ориентации часто

исполь-

зуются поверхностно-активные вещества, такие как лецитин*, плавле-

ный кварц.

Как бы хорошо не был соориентирован нематик, зачастую дирек-

тор испытывает некоторое угловое смещение в плоскости подложки.

Тогда, в общем случае, энергию сцепления W

можно представить в

виде суммы азимутального члена (

W ), описывающего сцепление при

повороте директора в плоскости твердой поверхности (подложки), и

полярного члена (

W ), описывающего внеплоскостное сцепление.

Азимутальная энергия превалирует при планарной ориентации, поляр-

ная – при гомеотропной.

2. Малостью флуктуаций директора НЖК в электрическом и маг-

нитном полях определяется практическое отсутствие светорассеяния и

связанное с ним нарушение когерентности света в тонких ориентиро-

ванных слоях НЖК.

3. Многие из нематических ЖК устойчивы к электрохимическому

разложению при

действии постоянного напряжения, которое использу-

ется в работе высокочувствительных ПВМС.

4. НЖК хорошо изучены, промышленный выпуск их отлажен и

обеспечивает поставку смесей с различными значениями оптической

(Δ

n) и диэлектрической (Δε) анизотропий.

Часто используются НЖК на основе смесей цианобифенилов*

(Δε = +12, Δn = 0.22, Δt = 0…59 °C).

При описании фотоупругих свойств жидких кристаллов послед-

ние рассматриваются как сплошная среда (континуум) без учета ее мо-

лекулярной структуры. Это обусловлено тем, что все эксперименталь-

ные наблюдаемые деформации среды имеют пространственный размер

порядка микрометра

, в то время как размеры молекул лежат в диапазо-

не его тысячных долей. Нематик является простейшей системой для

рассмотрения фотоупругих и вязкоупругих свойств ЖК.

Феноменологическая теория упругости ЖК разрабатывалась в те-

чение многих десятилетий, начиная с работ Бьернсталя, выполненных

в 1918 г. Основное отличие деформаций ЖК от деформаций твердого

тела заключается

в том, что в ЖК нет растяжения или сжатия слоев при

изгибах и поступательном движении частиц при кручении. Это резуль-

тат “проскальзывания” одних жидких слоев относительно других. Чис-

то сдвиговая деформация ЖК (рис. 1.6,

a) почти не требует затрат

энергии.

а б

Рис. 1.6. Иллюстрация отсутствия сдвиговых напряжений

в жидком кристалле

Например, закручивание твердого цилиндра, закрепленного с од-

ного конца (см. рис. 1.6,

б), сопровождается сдвиговым напряжением; в

ЖК проявляется поворот направления молекулярных осей в более вы-

соком слое относительно более низких слоев без растяжения или сжа-

тия. Упругости изотропной жидкости и твердых кристаллов связаны с

изменением их плотности; в ЖК изменению плотности тоже отвечает

соответствующий модуль, но упругость, связанная с локальным изме-

нением

ориентации директора, является их главной особенностью.

Рассмотрим на примере вывода формулы Франка [4], [20] для

объемной упругой энергии ЖК, влияние деформации жидкого кри-

сталла на разворот его директора.

Направим ось

z правовращающей* декартовой системы координат

вдоль директора

(рис. 1.7, a), ось x – перпендикулярно директору, а

ось

y – перпендикулярно осям x и z. С помощью рис. 1.7, б-г можно

различить шесть видов элементарных деформаций, связанных с откло-

нением директора.

Представим себе, для примера (см. рис. 1.7,

б), что на расстоянии

y от начала координат директор испытал отклонение на угол θ в плос-

кости

zOy, тогда относительная деформация описывается отношением

(изменение y-компоненты директора, т. е. абсолютная деформация)

к δ

y (расстоянию по оси y, на котором произошла деформация). Таким

образом, рассмотрев отклонения директора в плоскостях

zOy и zOx,

получим относительные деформации поперечного изгиба (

splay-, или

S-деформации), что показано в (1.3):

∂

(1.3)

δn

δy

а б

δn

δz

-δn

δx

δy

в г

Рис. 1.7. К вопросу о влиянии деформации НЖК на разворот его

директора.

а – направление директора, б–г – элементарные деформации:

б – S-деформация (поперечный изгиб); в – B-деформация (про-

дольный

изгиб); г – T-деформация (кручение)

Рассуждая точно так же, с помощью рис. 7, в мы определим две

деформации продольного изгиба (

bend-, или B–деформации), опреде-

ляемые формулой (1.4):

∂

;

∂

, (1.4)

а с помощью рис. 1.7,

г получим элементарные деформации кручения

(

torsion-, или Т–деформацию), представленные выражением (1.5):

∂

;

∂

. (1.5)

Теперь пространственные компоненты директора ЖК n можно выра-

зить через полученные относительные деформации. В случае малых

деформаций получим выражение (1.6):

⎪

⎩

⎪

⎨

⎧

+++=

),(

);(

);(1

654

321

rOzayaxan

rOn

, (1.6)

где O(r

) описывает члены более высокого порядка, зависящие от

= x

+ y

+ z

Найдем теперь плотность дополнительной свободной энергии, обу-

словленной произвольной деформацией. Предположим (как и в законе

Гука), что она описывается квадратичной функцией деформаций вида

(1.7)

∑∑

jiijii

aaKaKg

. (1.7)

Здесь K

= K

; i,j = 1,2, ..., 6. В формулу (1.7) в общем случае включены

шесть модулей упругости K

и 36 модулей K

. Однако при наложении

на задачу условий симметрии их число уменьшается. К таким условиям

отнесем следующие [4].

1. Цилиндрическая симметрия одноосных ЖК, таких как немати-

ки и смектики А, позволяет вращать систему координат относительно

оси z. При этом вращении энергия не должна изменяться. Условие

g = const при x' = y, y' = –x, z' = z позволяет

оставить только два незави-

симых друг от друга модуля K

= K

, K

и пять независимых модулей

= K

, K

2. Накладывая условие n

= –n

, т. е. предполагая отсутствие по-

лярности среды (бездипольные молекулы или случай

“противофазной”

упаковки диполей), можно преобразовать координаты: z' = –z, y' = –y,

x' = –x, что не изменит деформации в правовращающей системе коор-

динат. В этом случае модули K

и K

становятся равными нулю.

3. Рассмотрев молекулы с зеркальной симметрией и проведя пре-

образование x' = x, y' = –y, z' = z, можно убедиться, что модули K

и K

(даже при наличии полярности) становятся равным нулю.

Таким образом, в формуле Франка [20] для объемной упругой

энергии НЖК остаются четыре модуля упругости: K

, K

Далее Дж. Эриксен [21] строго показал, что модуль K

должен вхо-

дить не в объемную, а в поверхностную энергию ЖК.

Итак, формула Франка, выраженная через элементарные дефор-

мации, записывается следующим образом, как представлено выраже-

нием (1.8):

() ( )

(

)

[]

=++−++=

333

4222

5111

aaKaaKaaKg

⎥

⎦

⎤

⎢

⎣

⎡

⎟

⎠

⎞

⎜

⎝

⎛

⎟

⎠

⎞

⎜

⎝

⎛

∂

⎟

⎠

⎞

⎜

⎝

⎛

∂

⎟

⎠

⎞

⎜

⎝

⎛

∂

−

∂

⎟

⎠

⎞

⎜

⎝

⎛

∂

(1.8)

Эту же формулу можно написать в векторных обозначениях для

произвольной деформации, что дается выражением (1.9):

() ( ) ( )

[]

rotrotdiv

nnKnnKnKg

rrrrr

×+⋅+= . (1.9)

Данная формула является основой рассмотрения практически

всех физических явлений в НЖК. Первый член в (9) описывает S-

деформацию (поперечный изгиб), второй – B-деформацию (продоль-

ный изгиб), третий –

Т-деформацию (кручение). Эти три вида деформации НЖК проиллю-

стрированы на рис. 8.

Стоит отметить, что в ряде расчетов, для простоты, пренебрегают

анизотропией модулей упругости

, считая К = К11= К22= К33. В такой

“изотропной” аппроксимации формула Франка приобретет простой

вид, что представлено формулой (1.10):

() ()

rot

div

nKnKg

. (1.10)

Второе слагаемое выражения (1.10) определяет дополнительный

вклад поверхностных сил в распределении плотности свободной

энер-

гии.

a Б в

Рис. 1.8. Деформации в ориентированном слое НЖК: а – S (splay); б – B (bend);

в – T (torsion)

Проведем численные оценки. Поскольку n – величина безразмер-

ная, модули Kij должны иметь единицу измерения [энергия/длина],

т. е. эти модули должны быть порядка W/a, где W – энергия взаимо-

действия молекул, а – их размер. Типичное значение: W ~ 0.1 эВ,

а ~ 15 Å. Отсюда получим К ≈ 0.1 Н. Достоверность этого значения

подтверждается экспериментальными значениями модулей, которые к

нему близки.

Электрооптические свойства ЖК

Важное практическое значение имеют электрооптические* эф-

фекты, вызываемые только диэлектрическими силами (ориентацион-

ные или полевые эффекты), и эффекты, в которых наряду с диэлектри-

ческими силами, участвует проводимость ЖК. Последние эффекты

связаны с проявлением электрогидродинамических нестабильностей в

ЖК [22]–[24].

Все современные теории электрооптических эффектов в ЖК ис-

пользуют модель ЖК в виде непрерывной

упругой анизотропной сре-

ды. Согласно теории Озеена–Франка [8], электрическое поле вызывает

такую деформацию ЖК, что результирующее распределение длинных

осей молекул директора n(x,y,z) минимизирует свободную энергию

объема ЖК, состоящую из упругой и диэлектрической компонент.

С учетом электрического воздействия на систему наиболее про-

стой вид функционала G свободной энергии НЖК, для которого харак-

терны

дальний ориентационный порядок и полная свобода перемеще-

ния отдельных молекул, представлен в работе [25] и приведен в выра-

жении (1.11):

() ( ) ( ) ()

dVEnnnKnnKnKG

∫

⎥

⎦

⎤

⎢

⎣

⎡

εΔ

−×++=

rotrotdiv

, (1,11)

где интегрирование ведется по всему объему V жидкого кристалла. На-

помним, что первый член в подынтегральном выражении описывает S-

деформацию (модуль упругости K

), второй – B-деформацию (модуль

упругости K

) и третий – T-деформацию (модуль упругости K

). Чет-

вертый член в выражении (11) описывает взаимодействие НЖК с элек-

трическим полем E.

Жидкий кристалл обладает диэлектрической анизотропией

⊥

−

εΔ

, (1.12)

в выражении (1.12) ε

– диэлектрическая проницаемость ЖК вдоль ди-

ректора, а ε

⊥

– перпендикулярно директору.

Диэлектрическая анизотропия дает, в принципе, возможность

ориентировать нематик электрическим полем. В результате в ЖК с по-

ложительной диэлектрической анизотропией (Δε > 0) директор стре-

мится ориентироваться вдоль поля E, а при Δε < 0 директор стремится

установиться перпендикулярно полю. Упругие же силы стремятся вер-

нуть ЖК в исходное состояние, определяемое граничными условиями

на поверхности слоя.

В случае, когда исходное направление максимальной поляризуе-

мости ЖК перпендикулярно полю, существует пороговое напряжение,

при достижении которого начинается деформация [4], [25]:

2/1

пор.

⎟

⎠

⎞

⎜

⎝

⎛

(1.13)

В выражении (1.13) K

– соответствующий модуль упругости.

Отметим, что ориентация молекул непосредственно на поверхно-

сти слоя ЖК остается практически постоянной независимо от напря-

жения V на слое. Это означает, что деформация максимальна в центре

слоя ЖК, причем угол поворота молекул θ может, действительно, дос-

тигать здесь значения 90°.

Большинство электрооптических эффектов в НЖК изучается в

тонких ЖК-ячейках толщиной 2…10 мкм. Нематическая композиция

помещается между двумя прозрачными электродами, нанесенными на

прозрачные стеклянные (кварцевые) подложки. Тип деформации ЖК в

электрическом поле определяется граничными условиями, т. е. ориен-

тацией молекул ЖК на поверхностях электродов, и знаком анизотро-

пии Δε [4]. В настоящее время современное состояние технологии по-

зволяет получать

практически любую ориентацию молекул ЖК на

подложках. Как указывалось в разделе “Нематические жидкие кри-

сталлы как фотоупругие среды”, начальную ориентацию ЖК задают с

помощью различного рода ориентирующих покрытий.

Остановимся на планарно ориентированных ЖК-системах, функ-

ционирующих на основе S-эффекта.

S-эффект наблюдается в планарно-ориентированных слоях НЖК

с положительной диэлектрической анизотропией

[4], [18] (рис. 1.9). В

отсутствие электрического поля молекулы НЖК на обеих подложках

параллельны поверхности электродов и направлены одинаково. Де-

формация начинается, когда напряжение на электродах превысит поро-

говое значение Vпор, и имеет вначале вид поперечного изгиба (модуль

упругости K11). Отсюда эффект и получил свое название. В этом слу-

чае все отклонения директора происходят

в одной плоскости, так что

компоненты директора: nx = cos θ(z), ny = 0, nz = sin θ(z). В исходном

состоянии слой НЖК эквивалентен пластинке одноосного кристалла,

причем оптическая ось* лежит в плоскости слоя, т. е. двойное лучепре-

ломление Δn максимально. В процессе деформации величина Δn

уменьшается с ростом напряжения V, стремясь к нулю при полной

переориентации

молекул НЖК.

Если жидкок-

ристалличе-

скую ячейку

поместить меж-

ду скрещенны-

ми поляризато-

рами, то интен-

сивность света

[4],, прошедше-

го через ячейку,

описывается

выражением

(1.14):

sin2sin

ϕ= II , (1.14)

где I

– интенсивность падающего света с учетом пропускания поля-

роидов; ϕ

– угол между осью поляризатора и начальной ориентацией

молекул на подложках; ΔΦ – фазовая задержка между обыкновенным и

необыкновенным лучами. Очевидно, что глубина модуляции (кон-

траст) максимальна, если ϕ

45°. На рис. 1.10 представлены фазовая

задержка ΔΦ и интенсивность прошедшего через НЖК света (в скре-

щенных поляроидах) в зависимости от напряжения V на ячейке.

Ясно, что двулучепреломление является основной оптической

характеристикой, наблюдаемой в S-эффекте. Его значение Δn или раз-

ность фаз ΔΦ между обыкновенным и необыкновенным лучами одно-

значно связаны

с распределением показателя преломления n(z) по тол-

щине ячейки, причем для монохроматического света с длиной волны λ

имеем

()

[]

dznzn

∫

⊥

−=Δ

Δπ

=ΔΦ

;

; (1.15)

() () ()

()

2/1

sincos

−

⊥⊥

θ+θ= znznnnzn , (1.16)

где n

, n

⊥

в выражениях (1.15) и (1.16) – главные значения показателя

преломления или главные оси эллипсоида оптической индикатрисы.

Максимальное значение двулучепреломления* дается формулой (1.17):

Рис. 1.9. S-Эффект и оптическая индикатриса НЖК

(

)

⊥

−

=Δ nnn

(1.17)

Значение Δn обычно со-

ставляет 0.15–0.3 [4],

[5], поэтому зависи-

мость I(V) при указан-

ных толщинах слоя ЖК

имеет большое число

максимумов и миниму-

мов (рис. 1.10). В работе

[18] указывалось, что

при фазовой задержке

ΔΦ = 4π для всех иссле-

дованных ячеек на S-

эффекте, наблюдается

глубокий “минимум”,

для которого отношение

интенсивностей света

I/I0 по отношению к

максимуму при ΔΦ = 3π достигает 600:1. Осциллирующий характер за-

висимости I/I0 используется при экспериментальном определении

толщины ЖК-ячейки и также важен в определении контрастного от-

ношения*.

Стоит отметить, что оптическая анизотропия* (двулучепреломле-

ние Δn) ЖК довольно велика. Ее значение может достичь 0.5, что су-

щественно выше, чем таковое для твердых кристаллов. Для сравнения

самым большим двулучепреломлением среди твердых веществ обла-

дают кристаллы нитрата натрия, значение двулучепреломления кото-

рых составляет 0.25.

Двулучепреломляющие свойства нематиков и смектиков описы-

ваются оптической индикатрисой – вытянутым эллипсоидом вращения

– с большой полуосью, равной необыкновенному показателю прелом-

ления nе и круговым сечением с радиусом, равным no. Оптическая ин-

дикатриса расположена вдоль директора. Для

холестериков оптическая

индикатриса представляет собой сплюснутый эллипсоид с главными

осями: no, направленной вдоль директора, и nе, направленной вдоль

оси спирали; при этом nе < no.

Напомним, что при приложении внешнего воздействия, например,

электрического поля, существует пороговый эффект, при котором и

начинается деформация ЖК-мезофазы*. Пороговое напряжение Vпор

для S-эффекта составляет от долей

до единиц вольт в зависимости от

значения Δε. Полуволновое приращение напряжения ΔVλ/2, соответст-

вующее изменению на π фазовой задержки ΔΦ для видимого света

Рис. 1.10. Фазовая задержка ΔΦ (1) и ин-

тенсивность (2) прошедшего через НЖК

света (в скрещенных поляроидах) в зави-

симости от напряжения V на ячейке